Количество движения индивидуального

Производная по времени, стоящая слева, понимается как индивидуальная (субстанциональная) производная (см. 76), т. е. производная, которая следует за всеми изменениями со временем — локальными и конвективными ( 76)—некоторой величины, в данном случае главного вектора количества движения среды в движущемся вместе со средой объеме т. Эгу производную можно вычислить по общим правилам дифференцирования интеграла [c.148]

Изложенным выше способом мы определили только конвективную производную количества движения. В общем случае не-установившеюся движения для того чтобы найти изменение количества движения, следует брать индивидуальную производную, включающую также и локальную часть [c.111]

Отсюда найдем выражение для индивидуальной производной момента количества движения жидкого объема [c.112]

Теперь в порядке обоснования предположений А и В докажем справедливость формул (16.2) и (16.6), в которых А и определены формулами (16.1), а Q и — формулами (15.3) (в обоих случаях в качестве центра для вычисления моментов берем одну и ту же неподвижную точку Oj). Для доказательства применим теоремы о количестве движения и о моменте количества движения к мысленно выделенному из бесконечного объема SD конечному индивидуальному объему жидкости ограниченному подвижной поверхностью 2 и поверхностью 2п,- Имеем [c.203]

Одна из схем построения системы уравнений двухфазной среды заключается в том, что уравнения сохранения массы, количества движения и энергии, а также уравнения состояния и теплопередачи записываются отдельно для паровой и жидкой фаз, находящихся в элементарном объеме двухфазной среды. Структура среды считается известной. Так, например, рассматривая в потоке пара индивидуальную сферическую каплю жидкой фазы, на которую действуют силы Стокса, можно прийти к следующему уравнению отдельной капли [c.43]

Учитывая смысл приведенных рассуждений, можно определить линейный размер I как некоторую длину в направлении оси у, на протяжении которой жидкий объем движется с сохранением своей индивидуальной скорости, количества движения и энергии. Эта величина ио аналогии с путем свободного пробега. молекулы получила название пути перемешивания. [c.172]

Приравнивая индивидуальную производную по времени от главного вектора количеств движения главному вектору внешних массовых и поверхностных сил, получим [c.60]

Вычислим индивидуальную производную от главного вектора количеств движения по времени, стоящую в левой части (26), причем будем сначала предполагать, что приток массы отсутствует (./ = 0) тогда по (4) будем иметь [c.60]

В формулировку теорем динамики сплошных сред входят индивидуальные производные по времени от объемных интегралов, заключающих как скалярные (плотность, энергия), так и векторные (количества и моменты количеств движения) величины. Введем понятие переноса физической величины через поверхность. [c.75]

Возвратимся теперь к вычислению главного вектора сил давления потока на движущееся в нем тело. Согласно (117), для определения вектора необходимо вычислить индивидуальную производную от главного вектора количеств движения Q, представленного правой частью формулы (119). [c.314]

Индивидуальная производная от главного вектора количеств движения равна [c.93]

Заменив в полученных ранее законах сохранения массы, количества движения, момента количества движения, энергии и в выражении для скорости изменения энтропии производные от интегралов по индивидуальному объему производными от интегралов по неподвижному контрольному объему согласно формуле (2.7), получим [c.37]

В формировании темпа (количества движений за определенное время) и ритмичности (равномерности) в качестве сигнального устройства используется обычный школьный метроном 6 (маятниковый прибор с плавно регулируемой частотой колебаний в пределах О—200 ударов в минуту), позволяющий устанавливать темп и ритм работы в зависимости от индивидуальных особенностей учащегося. [c.69]

Вычислим индивидуальную произв одную от главного вектора количеств движения, стоящую в левой части (40), причем для простоты [c.86]

Если для линейной молекулы Х Уз существует два или несколько вырожденных колебаний, и все они возбуждаются одновременно, то можно определить точно только квантовое число L результирующего колебательного момента количества движения относительно оси. Индивидуальные моменты количества движения определяются лишь приближенно (аналогично орбитальным моментам электронов в двухатомной молекуле). Соответственно этому выражение (2,281) дает приближенное значение энергии. Однако оно не может дать расщепления уровней с заданным значением ожидаемого согласно теории групп (см. табл. 33). Так, например, при однократном возбуждении в молекуле Х У двух вырожденных колебаний V4 и Vj (см. фиг. 64, а), т. е. ири Vi = l, v — 1 и /4 = 1, /5 = 1, уравнение (2,281) дает только одно значение энергии, в то время как, согласно табл. 33, получаются три состояния St Sa И Д . В приближении (2,281) эти три состояния вырождены между собой, но учет более тонкого взаимодействия колебаний приведет к их расщеплению (см. также следующий параграф). [c.231]

Закон сохранения количества движения в лагранжевых переменных, примененный к индивидуальному объему Уо в начальном состоянии, записывается следующим образом [c.119]

Таким образом, для любого индивидуального объема V сплошной среды можно написать уравнение количества движения [c.138]

В качестве основного постулата в теории пути перемешивания принимается, что моли жидкости, совершающие пульсации, на определенном расстоянии I, названном путем перемешивания, сохраняют свою индивидуальность, т. е. осредненное количество движения, скорость пульсации, температуру,. концентра цию избыточного элемента и т. д. и лишь пройдя это расстояние смешиваются [c.124]

Для любого индивидуального объема сплошной среды можно написать уравнение количества движения в таком виде [c.70]

Вычислим индивидуальную производную от вектора количества движения и воспользуемся уравнением неразрывности, затем преобразуем поверхностный интеграл в объемный, пользуясь формулой Гаусса. В результате получим [c.71]

В М., как и в физике, физ. величина трактуется как св-во физ. объектов (систем), общее в качеств, отношении для многих объектов, но в количеств, отношении индивидуальное для каждого объекта, т. е. как св-во, к-рое может быть для одного объекта в то или иное число раз больше или меньше, чем для другого (напр., масса, темп-ра, скорость движения). [c.414]

Непрерывная смазка без принудительного давления осуществляется масленками с откидными крышками, но с фитилями или с набивкой, наливной капельной масленкой с запорной иглой, а также методом частичного погружения движущи.хся (вращающихся) элементов машин в масло, заливаемое в специальные ванны. Непрерывная смазка исключает при пуске машины сухое трение. Фитильные масленки и масленки с набивками применяются там, где допускается умеренная подача масла при вертикальном и горизонтальном расположении вала. Один фитиль подает от 0,5 до 5 см масла в час. Движение масла по фитилю или сквозь набивку происходит под действием капиллярных сил. Наливные масленки с запорной иглой устанавливаются в ответственных местах индивидуальной системы смазки, например, в местах установки подшипников скольжения и качения, не требующих обильного количества масла. [c.218]

М. занимается получением объективной количественной оценки физ. величин. Под физ. величиной понимают физ. свойства объекта (системы), общее в качеств. отношении для мн. объектов, но индивидуальное для" каждого из них в количеств, отношении (напр,, масса, темп-ра, скорость движения). Для измерения физ. величины выбирают её единицу, а для нек-рых величин (напр., темп-ры) — шкалу физ. величины. Единица — это конкретное количеств, значение физ. величины, условно принятое равным единице. С развитием науки от случайного или связанного с привычными для человека масштабами выбора единиц отд. величин перешли к. построению систем единиц на основе закономерных связей между физ. величинами. [c.126]

При движениях сплошных сред происходят преобразования одних видов энергии в другие и в первую очередь механической энергии в тепловую. Для расчета этих преобразований служит уравнение баланса энергии, выводимое из общего термодинамического закона сохранения энергии, который для данного индивидуального объема движущейся среды формулируется так индивидуальная производная по времени от полной энергии данного движущегося объема среды равна сумме мощностей приложенных к выделенному объему и его поверхности внешних массовых и поверхностных сил и отнесенного к единице времени количества энергии, подведенного извне к объему. Этот закон выражается интегральным равенством [c.65]

Количество движения индивидуального объема силошной среды 138 [c.488]

Показатель п, определяющий интенсивность закрутки приосе-вого вынужденного вихря, находят из численного анализа распределения исходного окружного момента количества движения (122, 137, 140, 142, 143, 147]. Уравнение момента импульса для индивидуального объема сплошной среды в классическом случае (т. е. без учета внутренних моментов импульса и распределения массовых и поверхностных пар) [122] (рис. 4.9) [c.201]

Очевидно, приведенные соображения справедливы для исчисления производной по времени от любой механической или физической переменной, характеризующей текущую среду, например, от плотности, давления, концентрации растворенного или взвешенного вещества, скорости, количества движения и т. п. Нужно только иметь в виду, что если индивидуальная производная бе-рется от векторной величины, описываемой в проекциях на некоторые оси координат, то ее надлежит исчислять для каждой проекции в отдельности. [c.83]

Для иллюстрации рассмотрим возникновение трения в турбулентном плоскопараллельном потоке (у = 0). Пусть распределение продольной огредненной компоненты скорости (i/) вблизи поверхности стенки будет отображаться кривой, приведенной на рис. 1-10. Тогда количество движения пульсирующего потока ри индивидуального моля жидкости будет перемещаться вверх и вниз с пульсационной поперечной скоростью v y Этот пульсационный процесс будет создавать добавочное к молекулярному внутреннему трению турбулентное трение, величина которого будет равна Таким образом, турбулентное напряжение трения будет равно [c.58]

В настоящее время при теоретическом исследовании теплообмена и гидродинамики в закризисной области используются в основном два подхода. При первом подходе двухфазная смесь рассматривается как одноф азная система, параметры которой определяются в зависимости от концентрации фаз (гомогенная смесь). При другом подходе поведение каждой из фаз описывается индивидуально. Для этого уравнения сохранения количества движения, тепла и вещества записываются для каждой фазы. Соответствующие корре- [c.160]

Рассмо55)им бесконечно малый индивидуальный объем dr Количество движения (импульс) этого объема, введем по формуле [c.13]

Первое из них выражает теорему об изменении количества движения бесконечно малого индивидуального объема сплошной среды, второе -теорецу об изменении момента количества движения. Ковариантное Я йвРвяцирование осуществляется в актуальной метрике сопутству - [c.52]

Рассмотрим движение некоторого индивидуального жидкого объе.ча т с поверхностью а. К такому объе.му, представляющему систему материальных жидких частиц, можно применять общие законы сохранения массы и энергии, теоремы об изменении количеств движения, моментов количесгв движения, кинетической энергии и др. При составлении выражений изменения со временем соответствующих величин приходится вычислять индивидуальную производную от объемного интеграла, представляющего эту величину. По предыдущему, индивидуальная производная может быть представлена как сумма локальной производной, учитывающей нестационарность поля дифференцируемой величины, и конвективной производной, характеризующей неоднородность поля. [c.136]

Производная по времени от момента количества движения произвольного индивидуального об1>ема V сплошной среды (с учетом собственных моментов) равн сумме моментоведнешних массовых и поверхностных сил, действующих на этот объем, и [c.151]

Далее весьма соблазнительным был бы спекулятивный подход (успех которого основывается, естественно, на предварительном знании результата), основывающийся на предположении (правомерность которого, конечно, зависит от точки зрения и принимаемого уровня строгости рассмотрения), что существенную роль в этой зависимости Ф ифают только те интефалы которые выражают общие свойства системы N тел как единого объекта, т. е. имеющие макроскопический характер и не содержащие сведений об индивидуальном движении (фаекториях и т. п.) отдельных частиц системы. Таких интефалов движения немного. Это — полная энергия Е = H q,p), полный импульс системы P q,p) и момент количества движения М(д, р). Так как в гл. 1 мы договорились считать равновесную систему неподвижной относительно наблюдателя, тоР = 0иМ = 0, и остается только зависимость w от гамильтониана [c.27]

Режим постоянного давления. При этом режиме к приводу подводится питание с постоянным давлением, определяемым источником питания. При питании системы от индивидуального насоса 7 (см. рис. 2) давление питания постоянно — ро = onst — и определяется регулировкой, переливного клапана 8, через который всегда будет расход q . В зависимости от скорости следящего движения vi через управляющий золотник будет проходить соответствующее количество масла. От одного насоса могут питаться и несколько приводов. Подобное питание, называемое магистральным, не нарушает режим, если в магистрали поддерживается постоянное давление питания Ра = onst, что может быть достигнуто при некотором избытке производительности насоса, а также при постановке аккумуляторов. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...