Волны анизотропные ударные

В последующих разделах будут обсуждаться 1) анизотропные волны в композиционных материалах (без учета дисперсии) 2) дисперсия волны 3) рассеяние и поглощение волн 4) ударные волны в композиционных материалах 5) экспериментальные результаты 6) ударные эффекты. [c.268]

С увеличением интенсивности нагрузки скорость волн разрушения возрастает, уменьшается ее отставание от волны упругого сжатия. С другой стороны, при напряжениях выше 10 ГПа в стекле начинаются процессы уплотнения, которые могут играть роль механизма пластической деформации и обеспечивать полную релаксацию сдвиговых напряжений. Известно, что многие микропластические эффекты объясняются уплотнением стекла под давлением [85, 100, 101]. Релаксация сдвиговых напряжений при необратимом уплотнении подавляет образование и рост сдвиговых трещин, поэтому в области уплотнения волны разрушения не фиксировались [90]. Максимальная степень уплотнения достигается при давлении 15 ГПа исчерпание внутренней подвижности материала при уплотнении сопровождается появлением второй области анизотропных состояний ударно-сжатого стекла на рис.3.29. [c.118]

При О фО чисто поперечные ударные волны могут существовать только в таких анизотропных средах, у которых в представлении упругого потенциала разложением (3.1) отсутствует член с коэффициентом 6 (т.е. 6 = 0). В этом случае чисто поперечными будут и волны Римана соответствующего семейства (см. формулу (3.4)). Равенство 6 = 0 является условием существования также чисто продольных ударных волн и волн Римана. Нетрудно заметить, что 6 = 0 соответствует независимости реакции среды на продольную и поперечную деформации. [c.204]

Общая теория распространения пластических волн в произвольной (анизотропной) среде дана в работах [147—149]. В этих заботах учитывается также влияние температуры. В работе 147] исследован случай разрыва порядка, большего 2, и рассмотрен случай ударных волн. [c.60]

Геометрическая оптика особенно важна, когда точное решение невозможно найти в явном виде или оно чрезвычайно сложно. Даже для более простых задач часто легче найти поведение волнового фронта таким образом, чем выделять его из общего решения. Мы разовьем идеи геометрической оптики на примере волнового уравнения, а затем покажем, как их применять к волнам в неоднородной среде (для которых точные решения могут оказаться недоступными) и к анизотропным волнам (которые имеют сложный вид). В следующей главе с помощью идей геометрической оптики будет развита приближенная теория распространения ударных волн. Из-за нелинейности и многомерности такие задачи чрезвычайно трудно исследовать каким-либо другим способом. [c.230]

Разделы, содержащие информацию, реобходимую для решения этой задачи, включают основы теории упругости анизотропного тела и механики разрушения композиционных материалов, результаты исследования напряженного состояния стержней, пластин и оболочек, анализа распространения волн и ударных воздействий, определения концентрации напряжений в окрестности линий возмущения и узлов соединений, оценки надежности, описания процессов автоматизированного проектирования и некоторых экспериментальных методов. [c.9]

В предыдущих разделах предполагалось, что деформации, сопровождающие распространение волн, являются малыми, и материал можно считать линейно-упругим. Работы, посвященные нелийненому волновому анализу упругих композиционных материалов, немногочисленны можно отметить, например, работу Бен-Амоза [27], в которой рассматриваются волны оконечной амплитудой, распространяющиеся вдоль волокон композиционного материала. Столь же небольшое число работ посвящено в настоящее время пластическим волнам в композиционных материалах. Влодарчик [196] исследовал ударные волны в пластической слоистой среде с линейным законом разгрузки. Плоские волны в анизотропных упругопластических телах исследовал Джонсон [79] вне связи с композиционными материалами. [c.300]

Независимость скорости ударной волны в упругих анизотропных композиционных материалах от направления имеет место только при высоких давлениях. Мансон и Шулер (частное сообщение) установили, что зависимость скорости от направления для композиционных систем проявляется при давлениях, меньших 6 кбар. [c.302]

Проблема воздействия импульсных сил, распределенных вдоль линии, на анизотропное полупространство была рассмотрена для трансверсально изотропного упругого материала в работе Краута [88]. В частности, если поверхность полупространства нормальна к оси симметрии, линейный источник вызывает появление двух волновых поверхностей (рис. 22). Обобщение этого решения на случай соударения с упругим телом к настоящему времени не получено. Волны, образующиеся при сосредоточенном ударном нагружении изотропного полупространства, изучались Пекерисом [135 ], который показал, что большие поверхностные напряжения распространяются со скоростью поверхностных волн Релея. Однако решение динамической задачи об ударе упругой сферы по упругому полупространству до настоящего времени не известно. [c.316]

В традиционных моделях и методах расчетов композиционных конструкций при статических и длинноволновых воздействиях [4, 24, 94, 95, 129] композиционный материал, как правило, рассматривается осредненно однородным анизотропным материалом с эффективными (интегральными) модулями упругости. Для задач нестационарной динамики при импульсных и ударных воздействиях такой подход имеет ограниченные рамки применимости. При моделировании волновых процессов с короткими волнами необходимо более детально и согласованно учитывать особенности структуры композиционного материала, динамические характеристики каждой его компоненты, включая возможность разрушения типа расслоений в связующем и обрывов волокон. В данной главе на основе ДВМ построены дискретно-структур- [c.140]

Та е ситуация возникает и в линейной теории ударных волн для изотропной среды, определяемой уравнением Aijtrij = V mu так как некоторые собственные значения Ац совпадают, причем два из них равны (i/po. Это вырождение вызывается симметрией в плоскости 2-3. Если устранить симметрию, рассматривая анизотропное тело, у которого свойства в на правлениях 2 и 3 различны, то все три собственных значения становятся различными. [c.54]

В нелинейной теории невозможно получить точные решения уравнений для ударных волн при произвольных амплитудах. Лучшее, что удается сделать в общем случае, это рассмотреть амплитуды, которые малы, но не инфинитезимальны с точки зрения разложения в ряд Тейлора. Однако линейная теория заставляет нас ожидать, что введение некоторой асимметрии заменит квазипоперечную ударную волну произвольной ориентации двумя другими ударными волнами уже определенной ориентации. Такая асимметрия может быть введена двумя способами с помощью рассмотрения или анизотропных тел, или первоначально деформированных изотропных тел. Первая возможность остается вне рамок данной книги анизотропия усложняет выкладки и не всегда вносит новые особенности, представляющие физический интерес. Мы примем второй способ, считая, что тело деформировано и имеет предпочтительные направлен ния, определяемые характером деформации. Однака подробное исследование этой проблемы лучше отложить до тех пор, пока мы не Познакомимся с про- стыми волнами мы вернемся к ней в 5.3. [c.54]

Теория разрывов и разрывных решений оказалась очень плодотворной, с ней по существу связаны активно развиваемые А.Г. Куликовским направления исследований -теория течений, содержащих ионизующие ударные волны, и их приложений к различным задачам техники и физики ударные волны в газовых средах со сложным уравнением состояния разрьшные течения в упругой анизотропной среде, а также в композитах и магнетиках, когда в структуре разрыва существенную роль наряду с диссипативными процессами играет дисперсия. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...