Неустойчивость масса

О б в а л — обрушение участков склона, иногда отдельных глыб, происходящее с большой быстротой и с опрокидыванием пластов. Обвал вызывается иногда потерей связности в породе под влиянием процессов выветривания. Ближайшим поводом к отрыву неустойчивой массы может быть землетрясение, сотрясение воздуха, дождевой поток и т. п. Обвалы возникают преимущественно в горных местностях, на участках крутых склонов, сложенных легко выветривающимися, трещиноватыми скальными породами. [c.612]

Однако определить скачок температуры горячей поверхности стенки при переходе на паровой режим пористого испарительного охлаждения из этого уравнения мы не можем. Вместе с тем, можно сделать предположение о неустойчивости границы раздела пар-жидкость. Действительно, при достижении критического расхода охладителя Скр определяемого уравнением (6.48), поверхность раздела фаз будет точно находиться на внешней поверхности стенки. Предположим, что под действием малых возмущений граница раздела сместилась внутрь стенки на величину dZ. К поверхности раздела (6 -dZ) подходит охладитель с расходом С р. При данном давлении подачи и>за повьпиения сопротивления то же количество пара не может пройти через поверхность стенки 5, в результате чего в объеме dZ происходит прирост массы во времени. В этом случае граница раздела перемещается на внутреннюю поверхность стенки. Одновременно с перемещением поверхности раздела возрастает давление подачи, в результате чего жидкая пленка вновь появляется на внешней границе раздела. Этим можно объяснить наличие скачка температуры при критическом расходе охладителя. Полагая в уравнении Г6.55) Z = 1 и / =0, получим максимальное значение температуры на [c.158]

В быстроходных машинах вращающиеся звенья устанавливают таким образом, чтобы центр масс звена находился на оси его вращения. Однако точно выполнить это условие не всегда удается из-за сложности геометрической формы звеньев и неоднородности материала, и при вращении их возникает неуравновешенная центробежная сила, вызывающая колебания. Движение при наличии поперечных колебаний становится неустойчивым, что меняет условия взаимодействия звеньев механизма. [c.307]

Исходя из того факта, что любая масса газа сжимается, если ее потенциальная энергия значительно превосходит кинетическую энергию, мы пришли к выводу, что любая достаточно большая масса газа, однородная по температуре и плотности, является гравитационно неустойчивой. Различные части этой массы начнут независимо друг от друга сжиматься, образуя большие скопления, если ее потенциальная энергия превосходит удвоенную внутреннюю кинетическую энергию. Типичный радиус R такого скопления определяется из уравнения (117) [c.305]

Ядро Х является неустойчивым относительно Р -распада, если масса атома больше массы изобара, расположенного в следующей клетке периодической системы. Записывая условие (И 1.23)через энергию связи ядер (111.18), получим [c.100]

Им соответствуют неустойчивые состояния равновесия, когда масса маятника расположена на вертикали над осью вращения и потенциальная энергия достигает максимума. [c.495]

Повторяя приведенные в 29 рассуждения о работе сил вблизи состояний устойчивого и неустойчивого равновесия, нетрудно убедиться, что для твердого тела существует такая же связь между характером состояния равновесия тела и значением его потенциальной энергии, как и для материальной точки. При этом для твердого тела величина потенциальной энергии в однородном поле тяготения определяется только положением центра тяжести тела. Потенциальная энергия твердого тела массы т в ноле тяготения, которое вблизи поверхности Земли можно считать однородным, определяется выражением [c.415]

На поверхности тангенциального разрыва в связи с ее неустойчивостью возникают вихри, беспорядочно движущиеся вдоль и поперек потока вследствие этого между соседними струями происходит обмен конечными массами (молями) вещества, т. е. поперечный перенос количества движения, тепла и примесей. В результате на границе двух струй формируется область конечной толщины с непрерывным распределением скорости, температуры и концентрации примеси эта область называется струйным турбулентным пограничным слоем. При очень малых значениях числа Рейнольдса струйный пограничный слой может быть ламинарным, но на этом сравнительно редком случае течения мы не останавливаемся. [c.361]

И если продолжать разговор о трубе, то хочется обратить внимание на пример, когда труба находится под действием протекающего внутри потока жидкости (рис. 96, а). При определенной скорости течения прямолинейная форма равновесия становится неустойчивой. Критерием устойчивости в этом случае является секундный расход массы, т. е. массы, проходящей через сечение трубы в единицу времени. [c.139]

Объяснение этому явлению очень простое. Если труба несколько изогнулась (рис. 96, б), поток жидкости создает дополнительное давление на выпуклой стороне, величина которого пропорциональна местной кривизне упругой линии. При достаточно большой скорости и массе жидкости силы упругости будут не в состоянии восстановить прямолинейную форму стержня. Особенно интересно это проявляется в случае защемленного одним концом стержня. Здесь в отличие от шарнирного закрепления новых форм равновесия нет они не существуют, но прямолинейная форма равновесия неустойчива. Это находит свое выражение в том, что труба из состояния покоя переходит в [c.139]

Всякий термодинамический процесс может возникнуть только при нарушении механического или термического равновесия, т. е. при сжатии или расширении газа (давление среды больше или меньше давления газа), при нагреве или охлаждении газа (температура среды больше или меньше температуры газа). Чем сильнее нарушается равновесие, тем быстрее в общем случае проходит процесс и тем более резко будет нарушаться состояние покоя газа в газе возникают конвекционные токи, вызываемые разностью температур в массе газа, и вихревые движения, вызываемые разностью давлений. Для газа, находящегося в таком неустойчивом состоянии, уравнение состояния не может быть применено до тех пор, пока газ не придет в состояние равновесия. Для того чтобы во время этих изменений уравнение состояния было бы справедливо, необходимо, чтобы газ во всей своей массе имел одинаковые давления и температуры, а для этого необходимо, чтобы изменения его состояния происходили очень медленно, вернее, даже бесконечно медленно. Бесконечно медленные изменения состояния газа возможны только при условии наличия бесконечно малых разностей давлений и температур газа и окружающей среды. Процессы, происходящие при бесконечно малых разностях давлений и температур, называются равновесными процессами, а так как они протекают бесконечно медленно, то их называют иногда квазистатическими (дословный перевод с латинского почти равновесными). [c.48]

Рис. 1.26. Расположение центров давления и масс для статически устойчивого (а) и неустойчивого (в) тел, а также тела (6), нейтрального относительно статической устойчивости

Характер равновесия летательного аппарата с закрепленными рулями определяется его статической устойчивостью или неустойчивостью. Для выявления сущности статической устойчивости можно рассмотреть обтекание потоком воздуха в аэродинамической трубе летательного аппарата, закрепленного в центре масс и имеющего возможность поворачиваться около него (рис. 1.4.1). При этом для заданного угла поворота руля б каждому значению угла отклонения аппарата а (угла атаки) будет соответствовать определенная величина аэродинамиче- [c.31]

У аппарата, выполненного по нормальной схеме, точка приложения управляющего усилия расположена за этими центрами у кормы, а по схеме утка — впереди (вблизи носовой части аппарата). По этому признаку схема бесхвостка аналогична нормальной схеме, а для аппарата с поворотным крылом характерно промежуточное положение точки приложения управляющего усилия. При этом для каждого аппарата, как уже говорилось, возможны три вида взаимного положения центров давления и масс центр масс находится перед центром давления (аппарат статически устойчив) положение этих центров носит обратный характер (статическая неустойчивость) оба центра совпадают (нейтральность в отношении статической устойчивости). [c.118]

В тех случаях, когда аппарат земля — земля является одноступенчатым без отделяющейся головной части, в схеме предусмотрено оперение, обеспечивающее надежную стабилизацию на пассивном участке траектории. На активном участке устойчивость и управление обеспечиваются газодинамическими органами. В некоторых случаях схема управляемой баллистической ракеты с отделяющейся головной частью также может иметь оперение. Оно предусматривается в том случае, если для стабилизации на траектории статически неустойчивой ракеты потребуются такие мощные газодинамические органы, которые практически невыполнимы. Оперение в хвостовой части ракеты обеспечит перемещение центра давления ближе к центру масс и повышение статической устойчивости. [c.129]

Как уже было отмечено при рассмотрении расщепления энергетических уровней, спин несколько ослабляет влияние релятивистского изменения массы от скорости. Это приводит к тому, что релятивистские эффекты с учетом спина обусловливают неустойчивость атомов лишь для значений Z, лежащих за пределами существующей периодической системы элементов. [c.395]

Какой именно тип неустойчивости разовьется в ядре звезды, зависит от его массы Mq. Рассмотрим сначала случай, когда [c.618]

В этом случае внутреннее давление существенно зависит от температуры, и ядро звезды может, следовательно, регулировать темп горения углерода. Поэтому неустойчивость — гидростатическая неустойчивость — и, как следствие, имплозия возникают только после образования железного ядра, т. е. ядра звезды, состоящего из атомных ядер группы железа. Проследим за возникновением этой неустойчивости. Лишенное ядерных источников энергии железное ядро звезды (опять-таки из-за нейтринных потерь) быстро разогревается и уплотняется. На первых порах темп гравитационного сжатия, определяемый нейтринными потерями, будет таким, что ядро звезды успеет подстроиться под изменяющиеся условия и останется в гидростатическом равновесии. Однако при температурах Т Ъ-10 К или при плотностях р > 1,15-10 г/см включаются столь мощные холодильники , что гидростатическое равновесие ядра звезды обязательно должно нарушиться. Какая величина быстрее достигнет критического значения при гравитационном сжатии — температура или плотность, определяется массой углеродного ядра. [c.618]

Углеродные ядра с массой (12.61) удерживаются в равновесии давлением вырожденного электронного газа. Например, при температуре Г 3-10 К и плотности вещества р = 2 10 г/см , при которых начинается горение углерода, вклад атомных ядер углерода в общее давление не достигает 5%. Отсюда следует, что давление в таком углеродном ядре — иногда его называют просто вырожденным ядром — практически не зависит от температуры в довольно широких пределах ее изменения. Причина взрывной неустойчивости углеродного ядра звезды с массой (12.61) такова. При горении углерода ядро звезды, естественно, будет разогреваться. На стадии главной последовательности звезда отреагировала бы на это разогревание расширением, что привело бы к ее охлаждению. Однако вырожденное ядро звезды при повышении температуры расширяться не будет, так как давление в нем не зависит от температуры. Поэтому в процессе горения углерода должен возникнуть сильный перегрев ядра звезды, за которым может последовать термоядерный взрыв. [c.619]

ВОДЫ п уменьшения количества капель в потоке массо-обмен между пограничным слоем п ядром потока постепенно падает п на стенке начинают появляться неустойчивые паровые пятна (пленки). Далее возникает устойчивая паровая пленка, полностью покрывающая поверхность нагрева тонким (обычно десятки микрон) слоем. [c.186]

Фрагментация газового облана. Первоначально однородное достаточно протяженное облако межзвёздного газа распадается на фрагменты вследствие гравитационной неустойчивости. Масса фрагментов Mj определяется критерием неустойчивости Джинса [c.67]

Отсюда видно, что температурный градиент примерно в 1°С/100ж является наибольшим, могущим быть у массы воздуха, находящейся в равновесии, так как всякое большее значение температурного градиента будет иметь своим следствием неустойчивость массы воздуха. [c.40]

I — естесгаенный склон до устройства выемки 2 — контакт рыхгшх отложений со ск ш.ными породами 3 — неустойчивый массив 4 — трещины разрыва рыхлых отложений 1от, — крутизна естественного склона — крутязна откоса полувыемки в скальных породах [c.93]

Дальнейшее увеличение количества частиц в газовом потоке повышает вероятность их стыкования в радиальном направлении и приводит к наращиванию плотности объемной решетки , доводя ее при максимальной концентрации до состояния фильтрующегося движущегося плотного слоя (рис. 8-1,d). Такой аэротранспорт имеет максимальную производительность (гиперфлоу). Перепад давления в подобных плотных дисперсных потоках расходуется лишь на трение частиц о стенки канала и на преодоление веса столба транспортируемого материала (восходящий слой). Следует указать и на промежуточную неустойчивую зону, в которой проскоки газа заполняют все поперечное сечение канала и разделяют компактные массы частиц на отдельные пробки материала (рис. 8-1,г). Эта схема аналогична поршневому режиму псевдоожижения. В наших опытах подобный режим возникал при неотрегулированной работе питающего устройства. По данным (Л. 188] частицы песка и алюминия транспортировались в вертикальном канале воздухом, СОг и гелием при j, = 254-f-2200 кг кг (р = — 0,13 м 1м ) лишь в пробковом режиме. [c.249]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Пренебрегая массой кривошипа, определить критическое значение с р коэффициента н есткости ируячииы, нри котором равновесие системы, соответствующее вертикальному ноложеник) кривошипа, стаиовится неустойчивым, и найти собственную частоту колебаний системы, если Л = 2г и с = 10с,,р. [c.200]

Выясним условия неустойчивости атомных ядер относительно деления. Допустим, что ядро делится на две части с массовыми числами kA и [ — k) А и массами М = М kA, kZ) vi М = = М [(1 — k) А, (1 — k) Z], Поскольку нуклоны в ядре распределены равномерно, то можно считать, что и заряд ядра между осколками распределяется так же, как и массовое число, т, е. и чаряды осколков составляют kZ н (1 — k) Z. [c.294]

Приме)) I. В л It л Г1 и о п и б р а ц и и т о ч к и н о д в е с а II а у с т о ii ч LI U о с т i> ]) а н н о в о с и я м а я т и и к а. Пусть материальная точка М массой m укршишна на конце стержня, который может вращаться вокруг горизонтальной оси О. Очевидно, что такой маятник имеет два нологксння равновесия нижнее устойчивое и верхнее неустойчивое. Исследуем влияние колебаний точки подвеса О на характер равновесия маятника. [c.255]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (т>10 з сек) и слабого сек) процессов распада, в настоящее время открыто уже более сотни весьма короткоживущих сек) нестабильных частиц, или резонансов, неустойчивых относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и ба-рионов) является очень малое время жизни из-за быстрого pj -пада. Если сравнивать резонансы с обычными частицами в пределах малого времени жизни резонансов, то характер взаимодействия в обоих случаях оказывается одинаковым. [c.325]

Рис. 45.62. Гравитационная неустойчивость во Вселенной. По оси ординат отложено время от начала расширения Вселенной, по оси абсцисс — масса возмущения (р 1. возм). Отмечены момент f , когда сравниваются плотности вещества и излучения, и момент рекомбинации водорода Л1дж—джннсовская масса (минимальное значение массы, при которой начинается гравитационная неустойчивость) —максимальная масса возмущений, затухших к данному моменту времени под действием лучистой вязкости и теплопроводности 3=1 f85]

При фиксированных pi, Т п массе смеси система стремится к состоянию с минимальным значением 2. При этом если 22( 2, Т)< состояние вещества в виде первой фазы будет неустойчивым и она будет превращаться во вторую, т. е. пузырьки или капли будут расти. Если 22( 2, T)>z,(p,, Т), то неустойчивым будет состояние второй фазы и она будет превращаться в первую, т. е. пузырьки или каилп будут исчезать. [c.86]

Если в уравнениях импульсов фаз системы (4.1.22) пренебречь межфазной силой Архимеда ai dp dx) и силой присоединенных масс, то это приведет к тому, что в уравнениях (4.1.25) — (4.1.30) вместо х следует подставить нуль. Тогда оба характеристических направления становятся действительными, но одинаковыми (Я = , = F), а вывод о неустойчивости п некорректпостп задачи Коши около одпородпого стационарного состояния Wo при 2 > О, w,2 Ф О останется справедливым. [c.312]

Многочисленные теоретические исследования последних 10—15 лет позволили ограничить круг звезд, которые могут взрываться как сверхновые. Оказалось, что отмеченные выше опасные для звезды неустойчивости развиваются в недрах достаточно массивных звезд с М > SMq и притом в конце их активной жизни, а именно начиная со стадии сжигания углерода. В этот период звезды являются сильно неоднородными. Они состоят из центрального углеродного (или углероднокислородного) ядра, окруженного водородно-гелиевой оболочкой. Масса угле-)одного ядра, его плотность и температура определяются полной массой звезды. Например, у одиночных звезд с массой ЗМд < М < IOiMq масса углеродного ядра достигает Mq = 1,4 Mg, а плотность и температура в момент загорания углерода равняются соответственно 2-10 г/см и 3-10 К. У звёзд с массой/И > QMq углеродное ядро имеет массу 1,4 Mq, а зажигание углерода происходит [c.617]

На рис. 7-28 показаны зависимости химического потенциала газовой и жидкой фаз данного вещества от давления и температуры. Точка S является следом бино-дали (линии насыщения в устойчивом состоянии парожидкостной системы). Параметры на участке aS характеризуют стабильное, а на участке Sa — метастабильное состояние жидкости. -Граница устойчивых и неустойчивых состояний однородной массы называется спино-далью. Эта граница определяет максимальные перегревы [c.219]

Прямое влияние на уровень загрязнения атмосферы в городе оказывают направленность переноса воздушных масс, характер стратификации атмосферы, в том числе инверсия (повышение температуры с высотой), которая характеризует устойчивое состояние атмосферы в отличие от неустойчивого, когда температура с высотой понижается более чем на 1 град/100 м. Инверсия затрудняет вертикальный турбулентный обмен. Если слой ирииоднятой над земной поверхностью инверсии располагается выше точки выброса, то он ограничивает подъем дымовых газов и способствует накоплению загрязнений у земли. Если слой инверсии расположен ниже точки выброса, то он препятствует пх поступлению к земной поверхности (рис. 11.3). Высота слоя, в котором при этом возможно вертикальное иеремеши-вание атмосферных загрязнений, влияет на уровень концентрации примесей и определяется устойчивостью (например, наличием инверсий) или неустойчивостью атмосферы. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...