Малоугловое приближение

В малоугловом приближении выражения (1.2.19) и (1.2.20) упростятся [c.31]

В малоугловом приближении функция когерентности лазерного пучка выражается двумерным фурье-преобразованием через яркость [5] [c.90]

Свет, выходящий из передней фокальной плоскости, предполагается квазимонохроматическим и имеющим взаимную интенсивность Лр 2 2)- Пользуясь формулой (5.4.8), которая описывает влияние процесса распространения на взаимную интенсивность, можно вычислить взаимную интенсивность 11 хи уй Х2, У2) света, падающего на линзу. Чтобы по возможности упростить расчет, воспользуемся параксиальным, или малоугловым, приближением, которое позволяет принять в фор- [c.277]

Здесь Лр — взаимная интенсивность, прошедшая через выходной зрачок, а Е] — ограничиваюш,ая апертура этого зрачка. В обычном малоугловом приближении имеем [c.286]

Весьма удачно и интересно написана I часть книги. Здесь изложены некоторые основания волновой и геометрической оптики в общем виде, применимые к волнам любой длины и излучению любой природы. Вместе с тем этот материал содержит приближения и частные вопросы, существенные для многоволновой динамической теории рассеяния быстрых электронов в идеальных кристаллах, для физических основ электронной микроскопии и изучения нарушений идеальной атомной структуры кристаллов. В краткой форме представлены многие положения и результаты, которые подробно изложены в известной книге Борна и Вольфа [1]. Особого упоминания заслуживают дифракция Френеля и фурье-изображение, фурье-преобразование, геометрическая схема формирования изображения, малоугловое приближение и фазовый контраст . [c.5]

Если, как мы предполагали ранее, длина волны мала по сравнению с размерами объекта, то углы отклонения пучков будут малыми и можно принять малоугловое приближение, подставляя [c.27]

В явной форме мы записали это как интеграл свертки уравнения (1.25) для дифракции Френеля в малоугловом приближении. Это выражение можно переписать в виде [c.40]

Излучение от источника с распределением амплитуды о( ) проходит через ряд плоских объектов с функциями прохождения 9 (а ). Распространение излучения на расстояние от л-го до (п 1)-го объекта представляют сверткой с функцией распространения р х) (фиг. 3.4). В малоугловом приближении [c.75]

В случае малоуглового приближения, когда используются (3.29) и (3.30), выражение для амплитуды (3.31) или для дифракционной [c.76]

Мы видели в гл. 8, что, когда применимо обычное малоугловое приближение для дифракции электронов высоких энергий, интенсивности прошедшего и дифрагированного пучков от плоскопараллельной пластинки кристалла могут быть записаны в простой форме, в частности для случая без поглощения и для центросимметричных кристаллов [c.194]

Преломление на выходной поверхности изменяет длину проекции волнового вектора на нормаль к поверхности, как показано на фиг. 10.2. В малоугловом приближении разниц в проекциях к и Кл равна I = л 72х, а в проекциях Ко и х она равна Уо/2 х. Тогда, если нормаль к поверхности есть единичный векТор г и г 2 =2, мы имеем [c.219]

Дифракция Френеля волны при прохождении расстояния Дг дается сверткой с функцией распространения, которая в малоугловом приближении равна [c.235]

В малоугловом приближении это есть ошибка возбуждения для точки обратной решетки с координатами [c.239]

В большинстве случаев функцию распространения Рп(х, у), используемую для передачи волны из одной плоскости в другую, можно без заметной ошибки записать в малоугловом приближении (11.10). Обычно для периодических объектов предпочитают формулу для обратного пространства. [c.247]

В электронном микроскопе можно наблюдать и регистрировать как изображение, так и дифракционную картину, что важно для изучения многих материалов. Это наводит нас на мысль о теории Аббе в форме, данной в гл. 3, как о наиболее полезном подходе к образованию изображения. Мы используем малоугловое приближение потому, что оно отличается простотой и ясностью и для используемого интервала ускоряющих напряжений применимо почти для всех условий эксперимента. [c.290]

Малоугловое приближение. Однако, в пределе (рп 1 угол отклонения перестаёт зависеть от д , так как [c.653]

Функция взаимной когерентности, угловой спектр и частотный спектр в малоугловом приближении [c.49]

Малоугловое приближение обсуждалось в гл. 13. Следуя подходу, развитому в разд. 13.1, и учитывая (13.5), запишем при- [c.49]

При этом область изменения s ограничивается условием О 1 оо, что согласуется с малоугловым приближением [c.60]

Общее решение этого уравнения неизвестно. Однако можно получить более простое приближенное дифференциальное уравнение, справедливое для случая, когда размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее. В этом случае волны рассеиваются главным образом в направлении вперед, и можно использовать малоугловое приближение (разд. 15.2). [c.70]

Уравнение (15.93) есть основное дифференциальное уравнение в малоугловом приближении. [c.70]

Между функцией взаимной когерентности Г в сплошной случайной среде и лучевой интенсивностью I в случайном облаке рассеивателей имеется тесная связь. Показано [183], что уравнение переноса излучения в малоугловом приближении (13.5) эквивалентно параболическому уравнению (20.42), причем имеет [c.166]

Малоугловое приближение 49, 70, 166 Малых возмущений метод 217, 219 Мерцания индекс 190, 192, 199 Метод наименьших квадратов 255 Многократного рассеяния теория 5 [c.311]

Вывод дифференциального уравнения в малоугловом приближении [c.258]

Малоугловое приближение, введенное нами для рассмотрения дифракции Френеля, хотя и является строго ограниченным по своей применимости, тем не менее очень удобно для описания существенных черт поведения систем, даюпщх изображения. Оно позволяет [c.67]

Рассмотрение оптических систем в малоугловом приближении воспроизводит большинство свойств реальных оптических систем и является очень хорошим приближением для электронной оптики систем, в которых используются электроны средних и высоких энергий, поскольку рассеяние атомами электронов с такими энергиями представляет собой существенно малоугловой эффект. В разд. 3.3 мы показали, как в таком приближении записывати.уравнения для дифракционных картин, изображений или распределений амплитуды в любой плоскости для простых систем с идеально тонкими линзами. Обобщим теперь это рассмотрение на многокомпонентные системы. Для краткости и удобства ограничимся лишь одномерными объектами. Возможность обобщения нашего рассмотрения на двумерные объекты очевидна. [c.75]

Выражение, очень близкое по форме к (4.15), но несколько более точное при больилих углах, известно в теории ядерного рассеяния как приближение Мольера для высоких энергий. Оно получается на основе общей теории рассеяния парциальных волн полем центральной силы при использовании малоуглового приближения (см., например, работу By и Омуры [398]). [c.89]

Воспользуемся малоугловым приближением, обычно применяемым в дифракции электронов на прохождение, и положим созбо [c.186]

М собственных значений соответствуют волнам, проходящим в прямом и обратном направлениях по отношению к падающему пучку. Если, как и в случае рассеяния электронов с высокой энергией, мы можем принять, что обратное рассеяние пренебрежимо мало, N решений можно будет отбросить. Если взять только одно значение X 2которог соответствует волне, почти параллельной падающему пучку, и использовать малоугловое приближение, то данная задача упростится, поскольку диагональные члены сведутся к первому порядку. [c.216]

Рассмотрим малоугловое приближение для двух осидвных уравнений (15.65) и (15.66). При этом (15.65) переходит в урав- [c.63]

В первом томе монографии (части I и И) рассматриваются теория однократного рассеяния и теория переноса излучения. Теория однократного рассеяния применима для описания рассеяния волн в разреженных облаках рассеивателей. Она охватывает большое число встречающихся на практике ситуаций, включая радиолокацию, а также лазерную и акустическую локацию в различных средах. Относительная математическая простота этой теории позволяет без излишних трудностей ввести большинство фундаментальных понятий, таких как полоса когерентности, время когерентности, временная частота, и рассмотреть движение рассеивателей и распространение импульсов. Мы приводим также некоторые оценочные значения характеристик частиц в атмосфере, океане и в. биологических средах. Теория переноса излучения, которую также называют кратко теорией переноса, имеет дело с изменением интенсивности волны, распространяющейся через случайное облако рассеивателей. Эта теория используется при решении многих задач рассеяния оптического и СВЧ излучения в атмосфере и биологических средах. В книге описываются различные приближенные способы решения, включая диффузионное приблнл<ение, метод Кубелки — Мунка, плоскослоистое приближение, приближение изотропного рассеяния и малоугловое приближение. [c.8]

Малоугловое приближение 258 Метод перевала 150 Ми решение 37 Милна проблема 201, 256 [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...