Индикатриса рассеяния однократного

Р. в. ва стохастических (случайно распределённых) возмущениях сред или границ раздела. Иногда под Р. в. понимается именно такой тип рассеяния. Если облако дискретных хаотически расположенных рассеивателей достаточно разрежено, при расчёте рассеянных полей можно пользоваться приближением однократного рассеяния, т. е. первым приближением метода возмущений (см. Борновское приближение, Возмущений теория). Это приближение справедливо в условиях, когда ослабление падающей, волны из-за перехода частя её энергии в рассеянное поле незначительно. В этом случае диаграмма направленности рассеяния плоской волны от всего облака рассеивателей совпадает с индикатрисой, рассеяния отд. частицы. При наличии движения рассеивателей частотный спектр рассеяния первоначально монохроматической волны изменяется ср. скорость движения рассеивателей определяет сдвиг максимума спектра, а дисперсия её флуктуаций — уширение спектра рассеянного излучения в соответствии с Доплера эффектом. При рассеянии эл.-магн. волны происходит также изменение поляризации. [c.266]

Матрицы рассеяния рассчитываются той же теорией, что и индикатрисы рассеяния и другие характеристики однократного рассеяния. Об этой теории говорилось в главе 2. Здесь мы найдем одну матрицу рассеяния. Сделаем это для томсоновского рассеяния, т. е. рассеяния излучения нерелятивистскими свободными электронами. [c.266]

Границы применимости полученных выше формул однократного рассеяния пока еще не исследованы достаточно подробно. Соответствующие оценки имеются для прожекторных пучков (расходимость пучка 3—4°) при различных атмосферно-оптических условиях [9, 22]. Результаты сравнения рассчитанных освещенностей, создаваемых однократно и двукратно рассеянным излучением, показали, что при угле рассеяния в 144° и угле зрения приемника 2° влияние вторичного рассеяния становится сравнимым с однократным при оптических толщах т 0,03. Непосредственной экспериментальной проверкой в искусственных туманах для направлений около 180° установлено, что вклад многократного рассеяния оказывается пренебрежимо малым при коэффициентах рассеяния 0,05 м (т 0,5), роль вторичного рассеяния заметно уменьшается с уменьшением угла зрения и при переходе от туманов к дымкам, т. е. с уменьшением вытянутости индикатрисы рассеяния. [c.54]

Выражение (2.84) является, по существу, уравнением видения удаленного объекта-круга через дисперсную среду в приближении однократного рассеяния. Несмотря на частный характер этого уравнения с точки зрения формы объекта, основные свойства видения объектов для других форм следует ожидать аналогичными. В частности, можно считать общей закономерность, которая следует из (2.84) и заключается в ухудшении видения с увеличением вытянутости индикатрисы рассеяния. [c.78]

Другая особенность нестационарного рассеяния оптического излучения атмосферным аэрозолем связана с обычно высокой и изменяющейся в широких пределах вытянутостью вперед индикатрисы рассеяния (с анизотропией рассеяния). Эта особенность достаточно просто учитывается при использовании формул однократного рассеяния. При больших оптических глубинах, когда становится значительным влияние многократного рассеяния, учет этой особенности представляет существенные математические трудности. [c.160]

Для получения средних коэффициентов и индикатрис необходимо вычислить интегралы с приведенными весовыми функциями. Более подробное изложение истории создания теории однократного рассеяния можно найти в книге И. Н. Минина [44], [c.29]

Таким образом, приближенно найдены функция источников и интенсивность при простейшей индикатрисе (49). На втором этапе метода Соболева предлагается однократное рассеяние учесть точно, а приближение сделать только при определении многократного. Для этого из интенсивности (или функции источников) вычитается часть, соответствующая однократному рассеянию с индикатрисой [c.60]

На расстояниях от источника излучения 2 ( р — коэффициент рассеяния), когда угловая ширина интенсивности рассеянного излучения существенно превышает угловую ширину индикатрисы однократного рассеяния, можно исходить из уравнения переноса в так называемом диффузионном приближении [c.162]

Приближение однократного рассеяния. Если ограничиться рассмотрением имлульсной локации только дисперсных сред, то зависимость принимаемого эхо-сигнала излучения (помехи обратного рассеяния) от свойств среды может быть получена из простых соображений. Действительно, принимаемый локационный сигнал (/) в случае совмещенных приемной и передающих систем локатора зависит от ослабления среды на двойном расстоянии от объема локации / = С/ (при прохождении пути туда и обратно), т. е. пропорционален квадрату прозрачности среды Г(/)=е где т(/) — оптическая толща среды. Далее, локационный сигнал при отсутствии эффектов многократного рассеяния и нелинейных эффектов пропорционален также коэффициенту обратного рассеяния, который можно записать в виде произведения /гр(/)/(я, /), где /(я, /) —значение индикатрисы рассеяния для 180° на расстоянии [c.83]

В предыдущей главе было подробно рассмотрено однократное рассеяние электромагнитных и звуковых волн в турбулентной среде. Приближение однократного рассеяния оказывается достаточным прн рассмотрении поля вне пределов прямой видимости. Однако в том случае, когда точка наблюдегая лежит на пути распространения основной (падающей) волпы, становятся суще-ственныьш эффекты многократиого рассеяиия. Действительно, как было установлено вьппе, индикатриса рассеяния в случае коротких волн сильно вытянута вперед. Поэтому при распространении волн в неоднородной среде на значительные расстояния возможно многократное рассеяние. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...