Отражение воли

Рис. 1.11. Обозначение падающих и отраженных воли к получению волновых матриц связанных линий

Тогда вектор отраженной вол- [c.232]

Помимо группирования сейсмографов, выделению отраженных воли помогает также применение вертикальных сейсмографов, так как отраженные волны приходят снизу . [c.545]

Перейдем теперь к интерпретации поверхностных волн в твердом изотропном полупространстве. Как следует из формул (1.140) — (1.143), при V <0,26 и без слоя жидкости N = 0) волны 1 и 2 являются объемными, а соответствующие им волновые числа и /сг —чисто вещественными. При этом каждая из волн 1 и 2 состоит из продольной I и поперечной i волн, одна из которых падает, а другая отражается от границы 2=0. Падение происходит под углами Брюстера, при которых отраженных волы той же поляризации, что и падающая, не возникает и происходит полная трансформация продольной волны в поперечную [4 . [c.92]

Геометрия волн, образующихся при вторичной и последующих дифракциях, имеет существенно разный характер вне и внутри волновода. Вне волновода—это всегда краевые волны, исходящие из кромок. Внутри волновода при каждом взаимодействии образуется также зеркальное отражение падающей волны. Граница свет—тень, где обрывается отраженная волиа, — линия, соединяющая кромки. На рис. 6.32а показана ситуация, соответствующая вторичной дифракции. Дуга u —фронт отраженной первичной краевой волны кромки Aj дуга сас — фронт краевой волны вторичной дифракции, возникающей на кромке Л2. [c.209]

Излучатель 1, приемник 2 углы о и между векторами смещения падающей, отраженной воли и плоскостью падения, и 2 — проекции этих углов в плане [c.42]

Условия отражения воли Р8 рассматривались в зарубежной литературе [68, 80, 85]. [c.8]

Таким образом, волна расширения отражается по закону геометрической оптики, угол падения равен углу отражения. Кроме этого возникает волна искажения, отражающаяся под углом р, при этом р < laal, как показано на рис. 13.5.2. Если известна форма падающей волны, т. е. функция /о, из уравнений (13.5.4) находятся функции / и g, определяющие форму отраженных воли. Как видно, они отличаются от функции /о лишь постоянным множителем, а для функции g также масштабом аргумента. [c.443]

Аналогично выражение С,е е"- - представляет собой волну отраженную от конца сгержня (х = I). Форма отраженной вол ны также представлена на фиг. J8. В фронт волны не станоиится более пологим, а потому стержень, который обладает свойствами, выраженными уравнением (5. 14с), называется пеискажаемым или недеформирующимся. [c.239]

Рассчитав интенсивность первой отраженной вол" ны и умножив ее на 18, мы получим полную интенсивность звука, обусловленную отражениями. Поскольку мы ищем величину, характеризующую помещение в целом, следует рассчитать усредненное значение. Предположим, помещение имеет сферическую форму. Тогда на поверхности сферы интенсивность звука, приходящего от источника, расположенного в центре, равна полной мощности источника, умноженной на 1/(4яг2). Если бы все стенки полностью отражали звук, отраженная волна вновь бы сходилась в центре и ее суммарная интенсивность равнялась бы мощности источника. Но нас интересует не интенсивность звука в центре или на стенке, а средняя по всему помещению интенсивность отраженной волны. Правильный результат мы получим, рассчитав интенсивность на середине радиуса это дает для соответствующего множителя значение [c.182]

Рассмотренные процессы раюпространения ультразвуковой волны соответствуют случаю нормального ее падения на границу раздела двух сред. При наклонном падении (под углом Р) продольной волны из одной твердой среды на границу с другой твердой средой на границе раздела происходят отражение, преломление и трансформация (расщепление) волны и в общем случае возникают еще четыре волны две преломленные (продольная l и поперечная t) и две отраженные (продольная Си и поперечная il) (рис. 7,а). Углы преломления и отражения воли, связаны с углом падения выражением Снеллиуса [c.18]

Отражение воли в упругом теле 413 от воздушной пластинки 87 от волнистой поверхности 94 от изогнугых поверхностей 128 от пористых стен 320 от стены 82 от ступенек 436 от фиксированной стены 75, 106 Отражение и преломление на слоях меняющейся температуры 88 [c.475]

Аналогично вычисляется L j в ф-ле (6.36)—вклад в суммар-н>ю диаграмму от полны кромки А, возбужденной при падеинн на Л отражения волиы от нижней стенки [c.223]

Впервые отражение воли (при нормальном иаденин) от такой среды было рассмотрено в 1930 г. Эпштейном [350]. Поэтому неоднородный слой вида (3.54) называют слоем Эпштейна. Точные решения в зтом случае удается попучить при произвольных значениях частоты и угла падения волиы. [c.61]

Каждая нз плоских волн под двойным интегралом (12.5) при распространении от излучателя до границы и от границы к приемнику в точке (х, у, г) набирает фазу + 12/ + (г + го). Амплитуда волны вследствие отражения от границы должна быть умножена иа коэффициент отражения У (5) (см. (2.27)). В результате для отраженной волиы получаем [c.243]

Рис. 4.6. Волновые фронты в случае источника близи границы раздела АМ - лрямая и зеркально отраженная волиы. BN - преломленная и В/Г, - боковая волиы ВО - фронт боковой волиы в отсутствие поглощения при тех же скоростях распространения волн с НС, Л4 = ст. 8В = SN= с т

Сдвиговые волны е движсииом частиц параллельно поверхности раздела. Это простейший случай угол падения равен углу отражения, а угол преломления определяется законом Снел-лиуса (1.309). В частном случае но закрепленной поверхности амплитуды падающей и отраженной воли раины друг другу. Пусть поверхность раздела расположена в плоскости У = О, причем среда 1 находится прп У -< О, а среда 2 при У > 0. Падающая плоская сдвиговая волна, в которой движение частиц происходит в направлении оси 2, а нормаль п задастся выраже-нпем (1.300), имеет компоненту смещения вдоль оси 2 [c.103]

В технике СВЧ для характеристики степени отражения воли от нагрузки или каких-либо неоднородностей в линии передачи более часто, чем коэффициент отражения,. применяется другая величина — коэффициент стоячей волны напряжения, или, сокращенно, КСВН, связанный с коэффициентом отражения Г следующим соотношением [c.36]

Если же габариты п колповые соиротивлеппя сочленяемых линий отличаются друг от друга, то за ача конструктора состоит в выборе размеров к полол<ения деталей перехода таким образом, чтобы отражения воли от них взаимно компенсировались в широком диапазоне частот. Для этого неоднородности должны быть расположены возможно ближе друг к другу. [c.89]

Впрочем, при отражении волиы от свободной поверхности или от примыкающего акустически мягкого материала каждый раз нужно добавлять еще и смещение по фазе на половину длины волны, что в сумме снова дает целую длину волны, т. е. не создает помех. [c.151]

Настоящая монография состоит из 9 глав. В главе 1 дан обзо работ по обменным отраженным волнам. Рассмотрению физически, предпосылок регистрации волн PS посвящены главы 2—5. В ни. дан теоретический анализ условий образования волн PS в толсто и тонкослоистых идеально упругих моделях сред, оценено влия1ги1 поглощающих свойств среды на характеристики волн PS, изучень динамические соотношения волн PS и продольных отраженных вол[ РР и обменных головных волн PPS и PSS при различных пара метрах среды. [c.6]

Сравнение экспоненциальных множителей mus, описывающих влияние поглощения на Л(Р5)/Л(/ / 5) и A PP) А(РРР).Сравис-ние результатов расчетов функций т m x H) (формула (ЗЛ9 ), и S = s xlH) (формула (3.24)) показывает, что поглощение в среде сильнее влияет на A PS) A PPS), чем на A PP) A PPP). Это объясняется тем, что при увеличении x H длина пути отраженных воли в более поглощающей верхней с] еде быстрее возрастает для обменных воли, чем для продольных При принятых a /ai и aiH величина т убывает примерно в 2 раза быстрее, чем s. [c.53]

Из предыдущего параграфа следует, что в настоящее время обменные отражеииые волны преимущественно. можно использовать для изучения границ раздела в диапазоне сравнительно небольших глубин - от нескольких десятков до нескольких сотен метров. Сравнительно небольшая глубинность метода обменных отраженных воли в сочетании с его высокой разрешающей способностью (см. 2) определяет круг задач, для реп1ения которых возможно его применение. Ниже перечислены разведочные задачи, для решения которых уже теперь целесообразно применение метода обмепиых отраженных волн [c.187]

Чем сильнее ионизация, тем больше угол преломления иа данной 1астоте, и наоборот, чем" меньше частота (больше длина волны) при дайной ионизации, тем больше угол преломления. Поскольку слои ионосферы имеют неодинаковую электронную концеитрацлю по высоте, угол преломления различен в каждой точке пути волны, и волна описывает плавную кривую при своем преломлении. При расчетах принимают отражение волиы в одной точке ионосферы, и путь волны от Земли а ионосфере и обратно изображают в виде прямых. Высоту этой условной точки отражения называют кажущейся, или виртуальной. [c.215]

Если нагрузка имеет активный характер и сопротивление нагрузки больше сопротивления линии, фаза отраженной волйы такая же, как и при разомкнутой ЛИНИЙ, но амплитуда отраженной волны меньше (рис. 6.6, б). Если же onpoTjJB-ление нагрузки меньше волнового сопротивления линии, распределение волн напряжения и тока соответствует распределению волн в короткозамкнутой лйнии, но резонансные явления менее выражены (рис. 6.6, г). [c.223]

Смотреть страницы где упоминается термин Отражение воли : [c.217] [c.77] [c.272] [c.123] [c.198] [c.113] [c.45] [c.171] [c.58] [c.20] [c.53] [c.309] [c.183] [c.179] [c.249] [c.289] [c.24] [c.78] [c.88] [c.98] [c.179] [c.181] [c.154] [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...