Волны вторичные магнитные

Сравнивая эти два способа расчета, нужно иметь в виду, что в качестве вторичных источников в принципе Гюйгенса более естественно брать электрическое и магнитное поля, а не вспомогательные функции, не имеющие непосредственного физического смысла и определяемые заданным полем неоднозначно. С этой точки зрения первый способ предпочтительнее. Его преимущества выявляются наиболее четко при рассмотрении не-сим метричных волн (гл. IV). [c.81]

Активация представляет собой процесс естественного или искусственного воздействия на СОТС с целью получения химически активных компонентов, необходимых для интенсивного формирования разделительных слоев (вторичных структур) в контактной зоне. Применяемые и перспективные методы активации классифицированы (рис. 1.12) [20]. Механизмы физической и физико-химической активации очень сложны, теория многих ее видов, например, магнитной, акустической, ударными волнами, электромагнитной, находится лишь в начальной стадии разработки. [c.69]

Численные исследования структуры вторичных резонансов стандартного отображения отсутствуют. Однако они проделаны для большого числа гамильтонианов с двумя степенями свободы, поверхность сечения Пуанкаре которых похожа на фазовую плоскость стандартного отображения. Примером является задача о движении частицы в магнитном поле и поле косой волны [383, 385] (см. п. 2.26). Соответствующий гамильтониан в системе отсчета волны имеет вид [см. (2.2.67) ] [c.266]

Пары ртути, не испытывающие никакого возбуждения и находящиеся при достаточно низкой температуре, чтобы можно было предполагать, что все атомы находятся в основном состоянии, освещаются параллельным пучком излучения % = 2537 А, распространяющегося в направлении Ох. Можно линейно поляризовать этот пучок, придавая электрическому полю волны фиксированное направление в плоскости уОг. Будем наблюдать вторичное резонансное излучение в направлении Ог через анализатор. Газ помещается в однородное магнитное поле В с регулируемым направлением и такой интенсивностью, что величина [c.348]

Однако указанные формулы приводят к разрыву тангенциальной составляющей магнитного вектора на плоскости х=0. Это обстоятельство связано с тем, что, считая неравномерную часть тока вблизи края ленты такой же, как на соответствующей полуплоскости, мы фактически предполагаем наличие токов на всей плоскости, содержащей ленту. Чтобы уточнить полученные выражения, нужно решить задачу о вторичной дифракции, т. е. о дифракции волны,.идущей от одного края ленты, на другом ее крае. Иначе говоря, необходимо принять во [c.53]

Несинфазный источник (апертура с ДН, ограниченной по азимуту и углу места) совместно с отсе-кателем прямой волны и прочими специальными мерами построения излучающей апертуры, обеспечивающими минимум поля быстрой волны вне слоя и максимум медленной волны в слое (рис. 2.1), в дальней зоне создает поле, мало отличающееся от поля, возбужденного идеальным синфазным источником бесконечной длины по оси X с электрическим (с плотностью у ) или магнитным (фиктивным) током (с плотностью У ), находящемся в точке 2дз (рис. 2.2). Вторичный, близкий по свойствам к синфазному источник Е и //-волн (часть фронта) в дальней зоне (ДЗ) - аналог элемента Гюйгенса, причем случай бесконечной нити магнитного тока = Н, соответствует вертикальной поляризации вектора Е медленной волны, а для У = Е - горизонтальной. Это можно объяснить на основе принципа Гюйгенса или поля элемента Гюйгенса, где напряженности Я и - суть эквиваленты у и у" , хотя волны и не плоские [15]. [c.31]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Многие современные физические методы исследования металлов основаны на изучении взаимодействия объекта с каким-либо видом электромагнитных волн. Помимо классических (оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических) методов, используются ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонанс [1] методы исследования поверхности (Оже-электронная спектроскопия и дифракция медленных электронов) электронная спектроскопия для химического анализа ионный микрозонд [2] и др. Во всех случаях изучается поглощение. рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падающего излучения, совпадающих с энергиями соответствующих переходов в системе, интенсивность эффекта возрастает — такие методы являются резонансными. В частности, резонанс укван-тов на атомных ядрах заключается в резком возрастании вероятности поглощения (или рассеяния) у-квантов с энергией, соответствующей возбуждению ядерных переходов. [c.161]

Большинство современных физических методов исследования металлов основано на изучении взаимодействия объекта с электромагнитными волнами какого-либо вида. Помимо классических оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических методов, это — ядерный магнитный и электронный парамагнитный ре-аонанс [П.1 ], методы исследования поверхности — Оже-электрон-ная спектроскопия и дифракция медленных электронов, электронная спектроскопия для химического анализа [П.2], ионный микрозонд [11.3 j и др. Во всех случаях изучают поглощение, рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падаюпхего излучения, совпадающих [c.133]

До сих пор рассматривались коллективные дислокационные эффекты в одной системе скольжения, когда дисклинационный диполь способствует перераспределению дислокационных зарядов, например, во вторичной системе скольжения (рис. 4.10, б). Однако при вспышке локальной деформации во время появления зародыша ротационной пластичности может происходить разделение зарядов и в первичной системе. Тогда ротационная неустойчивость развивается одновременно с токовой [4,1]. В первичной системе скольжения формируется дислокационная лавина. Вследствие одновременного прохождения лавины и диполя образуется бездислокационный канал с переориентированной кристаллической решеткой. Упругие поля дислокационного скопления в голове лавины и дисклинационного диполя на фронте полосы способствуют развитию друг друга. В зависимости от плотностей первичных и вторичных дислокаций, барьеров их движению в каждой из систем возможны следующие ситуации 1) диполь инициирует лавину, в этом случае ведущей является ротационная неустойчивость деформации 2) после прохождения лавины дислокации вторичной системы получают возможность для ротационных перестроек 3) обе неустойчивости развиваются в тесной взаимной связи (аналогично электрической и магнитной составляющей электромагнитной волны). В первом и третьем случаях важное значение может иметь тот факт, что возникающие после прохождения полосы границы разориентации дово-рачивают атомные плоскости, с которыми связана первичная система, в сторону увеличения действующих касательных напряжений [58]. [c.129]

Датчик вибрографа состоит из трансформаторов / и 2 с воздушными зазорами а и 6, подвешенных на общем свинцовом колесе 3 при помощи пружин 4 и 5 так, что оба воз-дущных промежутка получаются одинаковыми. Первичные обмотки трансформаторов б и 7 включены последовательно, а вторичные 8 и 9 — навстречу друг другу, причем так, что положению покоя соответствует нулевое результирующее напряжение. Благодаря вибрациям изменяется величина воздушного зазора, а следовательно, изменяются и магнитный поток и вторичное напряжение. Воздушный зазор одного трансформатора уменьщается, причем вторичное напряжение его возрастает. Воздушный зазор другого трансформатора в это время увеличивается, а индуктированное в его вторичной обмотке напряжение уменьщается. Таким образом, во вторичной обмотке индуктируются серии модулированных волн напряжения средней частоты, огибающая которых дает амплитуду вибрации. [c.584]

Как только по первичным обмоткам начнет протекать переменный ток, он породит в них пульсирующие магнитные поля,, оси которых, т. е. направления, соответствующие наибольшему значению основной волны индукции, будут совпадать с осями обмоток роторов. Под влиянием этих полей во вторичных обмотках автосинов по закону Ленца будут наводиться переменные фазовые ЭДС индукции. Величина фазовой ЭДС при прочих разных условиях в конечном счете будет определяться относительным положением оси обмотки данной фазы и оси поля ротора. Чем меньше угол между обмогкой [c.264]

Согласно квантовой теории физическая сущность взаимодействия лучистого потока с веществом состоит в том, что, падая на вещество, электромагнитная волна вызывает колебания молекул, атомов и электронов, которые, приходят в вынужденные колебания, становятся вторичными излучателями электромагнитных воли. Возникшая в результате волна, распространявшаяся в направленип от вещества (в нашем случае в сторону локатора), называется отраженной. Поскольку колебания возбуждаются электрической компонентой поля, то свойства вещества в основном характеризуются относительной диэлектрической проницаемостью, в то время как относительная магнитная проницаемость для всех веществ в оптической области равна 1. В теории Максвелла взаимодействие излучения с веществом учитывается выражением [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...