Спектра границы

Спектр границ здесь также образует сходящуюся последовательность. Для инженерной практики наибольшее значение имеет асимптотическая граница, левее которой устойчивость решения гарантируется. Другие границы спектра также представляют практический интерес. [c.144]

Оптические свойства окисных оловянных пленок на стекле в зависимости от метода их нанесения и толщины приведены в табл. 11.20. Пленки этого вида характеризуются очень небольшим поглощением в видимой части спектра они наиболее прозрачны для волн длиной от 0,5 до 1 мк, интенсивное поглощение начинается с длины волны 370 ммк, в связи с чем пленки имеют слабо-желтоватую окраску в проходящем свете. В инфракрасной части спектра — граница пропускания при длине волн 10 мк. [c.212]

Выражения (2.27) и (2.29) независимы друг от друга и не ограничены условием зеркальности спектров. Границы их применимости могут быть установлены опытным путем. [c.56]

Интересно заметить, что хотя при изменении Р происходит довольно существенная перестройка спектра, граница монотонной неустойчивости остается мало чувствительной к этим изменениям. Критическое значение кт почти не меняется кт 1,4 [c.321]

На рис. 4 изображена нейтральная кривая монотонной неустойчивости для Рг = 1 положение асимптоты ко = 2,275 не зависит от Рг. Варьируя число Прандтля, можно определить зависимость минимального критического числа Грасгофа Сг и критического волнового числа от Рг. Важно заметить, что хотя при изменении Рг происходит существенная перестройка спектра, граница монотонной неустойчивости остается мало чувствительной к этим изменениям. Минимальное критическое число Грасгофа во всей области изменения числа Прандтля слабо зависит от этого параметра. Этот факт, несомненно, связан с гидродинамической природой кризиса. [c.29]

Ю Граница видимой - части спектра [c.19]

Допущение 5 делает возможным использование простого спектра скоростей допущение б освобождает от необходимости учитывать взаимодействие с твердой границей (стенкой). Последнее использовано в разд. 2.5. [c.50]

Твердые частицы излучают как черное тело. Их размеры находятся в пределах диапазона эффективных длин волн спектра излучения при соответствующей температуре. Частицы, размеры которых меньше длины волны на коротковолновой границе падающего излучения, становятся частично прозрачными (гл. 5). [c.77]

Граничная длина волны (фотоэлектрическая граница) Ло всех металлов, кроме щелочных, лежит в ультрафиолетовой или фиолетовой части спектра. [c.67]

Обычное световое излучение часто называют полихроматическим светом, так как это электромагнитное излучение состоит из целого ряда волн различной длины, лежащих в диапазоне видимой части спектра. Этот диапазон условно делится на различные области, границы которых приведены в табл. 3.1. [c.115]

Как показывают опытные данные, рентгеновские лучи сплошного спектра возникают при энергиях электронов, не превышающих некоторой критической величины (обычно при напряжениях на трубке до 20—30 кВ), характерной для данного материала антикатода. Рентгеновские лучи сплошного спектра имеют резкую границу со стороны коротких длин волн, называемую коротковолновой границей сплошного спектра. [c.158]

Правило зеркальной симметрии Левшина. В. Л. Левшиным было установлено, что для некоторых классов органических молекул спектры поглощения и спектры излучения обладают зеркальной симметрией как по положению, так и по форме. Левшин установил эту закономерность в результате надлежащей обработки экспериментальных данных о спектрах ряда красителей, находящихся в разнообразных средах и при различных температурах. В дальнейшем им же был выяснен физический смысл установленной закономерности п определены естественные границы ее применимости. Следуя автору , кратко изложим суть правила зеркальной симметрии. [c.366]

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

В дальнейшем мы рассмотрим конкретные методы получения наибольшей величины отношения сигнал/шум при использовании различных приемников света, а сейчас имеет смысл остановиться на вопросе о границах всевозможных видов излучения внутри оптического диапазона спектра. Обычно считают, что длины волн видимого спектра лежат в интервале 4000—7000 А. Хорошо известно, что внутри этого интервала чувствительность глаза изменяется по закону, представленному на рис. 1, достигая максимального значения в зеленой области (л 5000 А). Хотя такая чувствительность глаза связана с длительным приспособ- [c.12]

Различают непрерывный и линейчатый спектры рентгеновских лучей. Последний ( характеристические лучи ) образуется при больших напряжениях на трубке. При возрастании напряжения смещается также коротковолновая граница непрерывного спектра (рис. 2), причем Хрр /и (см 8.5). Непрерывный рентгеновский спектр связан с появлением электромагнитного импульса при торможении ускоренного электрона в теле антикатода. При увеличении скоростей бомбардирующих электронов возникают добавочные процессы, которые интерпретируются как переходы между внутренними оболочками атомов, связанные с выбиванием одного и внутренних электронов. [c.13]

Существенные трудности возникают при использовании фотоумножителей в инфракрасной области спектра. Как уже указывалось, наличие красной границы фотоэффекта делает в этом случае невозможным применение фотокатодов, прекрасно работающих в видимой и ультрафиолетовой областях. Для измерений в инфракрасной области используют фотодиоды, механизм действия которых основан на внутреннем фотоэффекте. [c.442]

Оно позволяет определить постоянную Планка измерением коротковолновой границы сплошного рентгеновского спектра, которая в соответствии с (8.58) зависит от приложенной разности потенциалов (рис. 8.25). Такие измерения оказались одним из самых точных способов определения этой константы. [c.445]

Выше ( 39) отмечалось, что при а-распаде испускаются -частицы определенных значений энергии. Особенностью р-распада является то, что кинетическая энергия вылетающих электронов (позитронов) лежит в пределах от О до некоторого максимального значения So, определяемого разностью масс начального и конечного ядер. Иначе говоря, электроны, выбрасываемые при р-распаде, имеют сплошной спектр энергии (рис. 71). Величина максимальной энергии So, называемая верхней границей р-спектра, представляет собой константу, имеющую определенное значение для каждого радиоактивного изотопа. Величина So называется верхней границей р-спектра. В таблице 12 приведены периоды полураспада и значения граничной энергии для некоторых р-активных ядер. [c.235]

Действительно, опыт подтвердил, что при испускании рентгеновских волн наблюдается максимальная частота (коротковолновая граница), определяемая из написанного условия, где У — ускоряющая разность потенциалов, е — заряд электрона, V — частота границы и /г — постоянная Планка. Волны более короткие (большие V) никогда не наблюдаются, волны же более длинные соответствуют превращению лишь части кинетической энергии электрона в излучение. Определение коротковолновой границы рентгеновского спектра может быть выполнено весьма надежно. Поэтому такого рода опыты используются как один из наиболее совершенных методов определения значения постоянной Планка с помощью соотношения hv — еУ. Наилучшие измерения, выполненные этим методом, дали /г = 6,624-10 Дж-с. [c.641]

Опыт показал, однако, что ход зависимости, изображенный на рис. 32.7, не всегда имеет место. У ряда металлов, особенно щелочных, для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной области спектра и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, наблюдается следующая особенность сила тока имеет резко выраженный максимум для определенного спектрального участка, быстро спадая по обе его стороны селективный, или избирательный, фотоэффект, рис. 32.8). Селективность фотоэлектрических явлений очень напоминает резонансные эффекты. Дело происходит так, как будто электроны в металле обладают собственным периодом колебаний, и по мере приближения частоты возбуждающего света к собственной частоте электронов амплитуда колебаний их возрастает и они преодолевают работу выхода. [c.644]

Сравнивать теоретический спектр с экспериментальным трудно в связи с тем, что большинство р-спектров соответствует суммарному эффекту от р-частиц, испускаемых при переходах не только в основное, но и в возбужденные состояния дочернего ядра. Поэтому такое сравнение можно производить только вблизи от правой границы спектра, где энергия электронов максимальна, что соответствует переходу в основное состояние. Общий характер экспериментальных спектров подтверждает теорию, а также приводит к заключению о равенстве нулю массы нейтрино. [c.156]

Для повышения статистической точности в камеру Вильсона может быть введена пластинка из легкого вещества. При облучении ее у-лучами возникает больше комптоновских электронов, чем в газе камеры. По верхней границе спектра электронов можно судить об энергии вызывающих их у-квантов. Разрешающая способность при этом также невысока (можно различать две монохроматические линии и с АЕ = Е — Е[ 150 кэв). Поэтому данный метод в настоящее время применяется также очень редко. [c.168]

При отсутствии взаимодействия между нейтронами реакция (5.20) идет как трехчастичный процесс, и спектр протонов должен быть оплошным. Если нейтроны, возникающие в этой ре-,акции, образуют связанное состояние, то спектр протонов должен содержать моноэнергетическую линию справа от границы сплошного спектра. Если же это состояние виртуальное, то максимум должен появиться на фоне сплошного спектра у его границы. В этом случае по ширине максимума можно судить о длине рассеяния. Из опытов по изучению реакции (5.20) и некоторых других процессов, сопровождающихся образованием двух нейтронов, для длины рассеяния были получены значения в пределах [c.52]

Разные люди видят спектр неодинаково далеко. Это зависит прежде всего от интенсивности излучения, а затем и от индивидуальных особенностей наблюдателя. Стефаник, используя специальные фильтры, констатировал, что, проектируя изображение солнца на щель спектроскопа, можно увидеть красные излучения весьма далеко по спектру. Граница инфракрасных излучений была [c.16]

НОМ компрессоре импульс сначала распространяется в световоде в области положительной дисперсии групповых скоростей, а затем происходит его сжатие при помощи пары дифракционных решеток. Задача световода - наложить практически линейную частотную модуляцию за счет комбинации нелинейных и дисперсионных эффектов [39]. Пара дифракционных решеток создает отрицательную дисперсию групповых скоростей, необходимую для сжатия импульсов с положительной частотной модуляцией [4, 7]. С другой стороны, компрессор, основанный на эффекте многосолитонного сжатия, состоит только из отрезка световода специально подобранной длины. Начальный импульс распространяется в области отрицательной дисперсии световода и сжимается за счет совместного действия ФСМ и дисперсии. Компрессия здесь обусловлен фазой начального сжатия, через которую проходят все солитоны высших порядков до того, как их начальная форма восстановится после одного периода соли-тона (см. разд. 5.2). Коэффициент сжатия зависит от пиковой мощности импульса, определяющей порядок солитона N. Оба типа компрессоров взаимно дополняют друг друга, работая обычно в разных областях спектра граница определяется длиной волны нулевой дисперсии ( 1,3 мкм для кварцевых световодов). Таким образом, волоконно-решеточный компрессор используется для сжатия импульсов в видимой и ближней инфракрасной областях спектра, в то время как компрессоры, основанные на эффекте многосолитонного сжатия, используются в области 1,3-1,6 мкм. В области 1,3 мкм за счет использования световодов со смещенной дисперсией можно применять компрессоры обоих типов. Двухкаскадная схема сжатия, где использовались оба типа компрессоров, позволила получить коэффициент сжатия 5000 в области 1,32 мкм [38]. [c.149]

Пределы интегрирования при определении величины фототока могут быть сужены со стороны ультрафиолетовой области спектра границей пропускания окна, через которое освещают фс-тоэлемент со стороны инфракрасного излучения порогом фотоэфф Скта (фотоэлемент становится нечувстБительннм), [c.40]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

В работе показано, что оптимальной границей спектра излучения и поглощения для идеальной поверхности приемника является длина волны 1,224 мкм. Для этой длины волны и для спектра падающей на поверхность Земли радиации Солнца, принятого за абслоютно черное тело при температуре 6000 К с Дсол = 700 Вт/м , был получен очень высокий к. п. д. приемника — 78% (Гг— = 850 К), который вычисляли по формуле [c.218]

Возникиовение сплошного спектра, как мы видели выше, хорошо объясняется классической теорией излучеиия (тормозное излучение). Однако из классической теории не вытекает существование коротковолновой границы спектра. Эмпирически на( 1депо, что произведение граничной длины ьолиы А,,.,,, на величину разности потенциалов остается постоянным, т. е. [c.159]

Данных по спектрам у-нзлучення, образующегося при захвате надтепловых и быстрых нейтронов ядрами других элементов, опубликовано очень мало. Поэтому в практике расчетов защиты реакторов часто принимают данные о выходе уизлу-чения при захвате тепловых нейтронов в качестве нижней границы для выхода при захвате нейтронов более высоких энергий. [c.30]

Столь же условна граница между ультрафиолетовой и видимой частями спектра, которую обычно считают равной 4000 А. Трудно также говорить о границе между инфракрасным излучением и УКВ, поскольку миллиметровые волны можно регистрировать и исследовать как с помощью обычных "оптических методов, так и способами, характерными для УКВ-диапазона, что было показано еще в начале XX в. Условно, наконец, и различие между короткими ультрафиолетовыми волнами и мягкими рентгеновскими лучами, что было ярко продемонстрировано в работах А. П. Лукирского. [c.13]

Заканчивая этот краткий обзор различных электромагнитных волн, следует отметить разницу между физической оптикой, изучению которой посвящена эта книга, и физиологической оптикой, не рассматриваемой здесь. В некоторых случаях различие между ними очевидно если ввести в дугу соль натрия и разложить ее излучение в спектр призмой или дифракционной решеткой, то мы увидим на экране ярко-желтый дублет. То, что длины волн этих линий равны 5890—5896 А, нетрудно установить измерениями, целиком относящимися к методам физической оптики. Но вопрос о том, почему эти линии кажутся нам желтыми, нельзя решить в рамках этой науки, и он относится к физиологической оптике. Конечно, проведение столь четкой границы между ними дЕ1леко не всегда возможно, и иногда трудно решить, имеем ли мы, например, дело с истинной интерференционной картиной или с кажущимися глазу полосами, возникновение которых связано с явлением контраста, и т. д. Некоторые интересные данные по физиологической оптике содержатся в лекциях Р.Фейнмана, который счел возможным сочетать изложение этих вопросов с основами физической и геометрической оптики. [c.14]

Роль входного зрачка может играть то или иное отверстие (оправа оптики, специальная диа( )рагма) или его изображение (действительное или мнимое). В некоторых важных случаях изображаемый предмет есть освещенное отверстие (например, щель спектро-грас )а), причем освещение обеспечивается непосредственно источником света, расположенным недалеко от отверстия, или при помощи вспомогательного конденсора, В таком случае в зависимости от расположения роль входного зрачка может играть граница источника (рис. 14.3) или его изображения (рис. 14.4), или граница конденсора (рис. 14.5) и т, д. [c.322]

Та совокупность электромагнитных волн, которая называется светом (иногда видимым светом), представляет собой узкий интервал длин волн, заключенных примерно между 400 и 800 нм. Они действуют непосредственно на человеческий глаз, производя специфическое раздражение его сетчатой оболочки, ведущее к световому восприятию. Вследствие этого указанный интервал длин вОлн играет особую роль для человека, хотя по своим физическим свойствам он принципиальнане отличается от примыкающих к нему более длинных и более коротких электромагнитных волн. Несмотря на то, что границы светочувствительности глаза субъективны, тем не менее резкое падение чувствительности человеческого глаза к концам этого интервала (ср. 8) оправдывает установление специальных названий для соседних областей спектра. [c.400]

Спектрометрия в инфракрасной области спектра не может производиться с помощью вакуумных фотоэлементов и ФЭУ по той причине, что совре у1енные фотокатоды имеют красную границу не выше 1100 нм. Однако уже сейчас известны материалы, позволяющие продвинуться до 3—4 мкм. Поэтому в инфракрасной области применяются фотоэлементы, работающие на основе внутреннего фотоэффекта. Сюда следует отнести неохлаждаемые фоторезисторы на основе 1п5Ь, РЬЗе и РЬЗ, которые могут быть использованы до 6 мкм, и глубоко охлаждаемые фоторезисторы на основе германия, легированного золотом, цинком, медью и другими металлами, пригодные до 40 мкм. [c.652]

Постепенно увеличиваясь, частоты линий стремятся к определенному пределу, величину которого легко найти из сериальной формулы. Иногда наблюдается слабый сплошной спектр, примыкающий к границе серии со стороны больших частот. На рис. 38.2 приведена фотография линий серии Бальмера. [c.716]

Величина v измерялась Г. Н. Флеровым (в СССР), Цинном и Сциллардом (за границей) и др. Ниже будет рассмотрен опыт Цинна и Сцилларда, в котором впервые (1939 г.) был измерен энергетический спектр нейтронов деления ураиа и получено наиболее близкое к современному значению v. [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...