Этил плотность на линии насыщения

Число Рейнольдса при этом рассчитывается по свойствам жидкости на линии насыщения. При сделанных предположениях критическая плотность теплового потока рассчитывается как [c.364]

Повышение температуры и давления в контурах ТЭС и АЭС значительно изменяет способность воды растворять содержащиеся в ней примеси. Это связано с перестройкой структуры, проявляющейся, в частности, в уменьшении диэлектрической проницаемости воды, что отражает ослабление полярности ее молекул. При высокой температуре растворяющей способностью обладает не только жидкая вода, но и водяной пар, сближение растворяющих свойств которых обусловлено уменьшением разности их плотностей (соотношение 1050 1 при 100 °С и 1 1 при критической температуре 374,15 °С на линии насыщения). Способность пара растворять примеси и осложнение в связи с этим работы пароперегревателей котлов и паровых турбин за счет образования отложений и интенсификации коррозионно-эрозионных процессов вызывают необходимость поддерживать чистоту питательной воды энергетических блоков за счет как приготовления добавочной воды высокого качества, так и очистки питательной воды от растворенных и взвешенных примесей. [c.10]

В области докритических давлений ниже линии насыщения, где существует только жидкая фаза Н2О, повышение температуры сопровождается снижением вязкости, плотности и диэлектрической проницаемости воды теплоемкость при постоянном давлении Ср несколько возрастает. При температурах выше точки насыщения ts, где существу ет только газообразная фаза Н2О, перегрев пара сопровождается снижением его плотности и теплоемкости Ср и незначительным увеличением вязкости. На линии насыщения существуют обе фазы — пар и вода, различающиеся по плотности, вязкости, диэлектрической проницаемости и другим показателям. Зависимость плотности пара и воды и их диэлектрической проницаемости от давления на линии насыщения по казана на рис. В.6. Из этого рисунка видно, что разность между плот- [c.16]

Авторами настоящей работы была предложена [Ц методика расчета плотности жидких -парафинов и олефинов на линии насыщения. Согласно этой методике при х -<0,95 плотность жидкостей может быть рассчитана с погрешностью, не превышающей 1 ч- 1,5%, по формулам [c.59]

В связи с этим помимо опубликованных ранее результатов измерений давления насыщенного пара [5], известными методами экстраполяции экспериментальных Р — V — Г-данных на линию насыщения были найдены величины плотности насыщенных пара и жидкости в интервале температуры 233—293° К. [c.103]

Рис 11. Отклонения экспериментальных данных различных авторов о плотности жидкого этана на линии насыщения от расчетных значений [c.50]

При расчете термодинамических функций первоначально определяют плотность при заданных значениях температуры и давления методом половинного деления из уравнения состояния. Найденные значения плотности используют для расчета комплексов (2.2), а затем рассчитывают все термодинамические функции по формулам (2.3) — (2.18). Эти формулы используют также для расчета свойств на линиях насыщения и затвердевания со стороны однофазной области, но процедура определения плотности на линиях фазового перехода имеет некоторые особенности, рассмотренные в [24, 25]. [c.53]

Кроме этого, на основании разработанного метода найден ряд обобщенных температурных зависимостей термодинамических функций на линии фазового равновесия жидкость—пар. Получена обобщенная зависимость для расчета давления насыщенных паров [22, 24] при температурах, соответствующих давлению насыщения от 1 кПа до критического со средней ошибкой 1%. Для теплоты парообразования выведенная обобщенная зависимость [25] описывает экспериментальные данные в диапазоне Tr = = 0,50-ч-0,95 со средней ошибкой 1—3%. Полученные обобщенные зависимости для плотности пара и жидкости на кривой сосуществования в диапазоне приведенных температур описываются со средней ошибкой в 1% [26, 27]. Так как многие известные методы расчета теплофизических свойств газов и жидкостей требуют для своего расчета знание теплоты парообразования и плотности жидкости при нормальной температуре кипения, то были получены простые и точные обобщенные зависимости для расчета этих свойств [28]. [c.96]

В некоторый момент температура жидкости достигнет температуры кипения (точка б ). При кипении пар образуется уже во всей массе жидкости. Имея меньшую, чем у жидкости, плотность, пузырьки пара устремляются к поверхности, и начинается интенсивное испарение жидкости с сильным увеличением объема смеси. Таким образом, отрезок изобары а б соответствует процессу нагревания жидкости при постоянном давлении от О °С до температуры кипения Г . Температуру кипения, при которой жидкость начинает превращаться в пар, называют температурой насыщения, а пар, образующийся при этом, — влажным насыщенным паром. При дальнейшем подводе теплоты количество жидкой фазы уменьшается, а количество пара увеличивается. Температура смеси остается постоянной, так как вся подводимая теплота идет на испарение жидкой фазы. Этот процесс парообразования в координатах р—V изображается линией б —с", которая одновременно является и изобарой, и изотермой. Следовательно, процесс парообразования б —с" является изобарно-изотермическим. [c.63]

Пусть линия 1-2 на рис. 3-19 есть изотерма. В этом случае /i = 4- Пар с параметрами точки 1 — насыщенный, и в этом состоянии он имеет наибольшее давление и наибольшую плотность в сравнении с перегретым паром (точка 2) той же температуры. Поэтому в насыщенном воздухе парциальное давление пара является максимальным при данной температуре воздуха, и в нем содержится в этих условиях максимально возможное количество водяного пара (на единицу объема). [c.139]

Диэлектрическая проницаемость воды при 20° С составляет величину порядка 80,5 и несколько уменьшается с повышением температуры. Диэлектрическая проницаемость же сухого насыщенного пара равна около 1 вследствие весьма низкой плотности при низких давлениях. Если на поверхностном емкостном датчике существует тонкая пленка, то образуется некоторое распределение плотностей линий электрического поля между пленкой и паровой фазой. При этом большая плотность соответствует среде с большей диэлектрической проницае- I Н-/ [c.400]

В работе показано, что произведение давления на объем пара на линии насыщения в функции от температуры имеет максимум для всех индивидуальных веществ. Отмечено, что коэффициент сжимаемости в точке максимума, в отличие от критического коэффициента, изменяется в узком диапазоне для всех исследованных веществ и с приемлемой для практики точностью может считаться постоянным. Учитывая это обстоятельство, точка максимума предлагается в качестве опорной. Для 32 веществ различной молекулярной структуры определены параметры максимума. С помощью новой точки подобия удалось обобщить Р — V — Г-свойства насыщенной жидкости и пара, а также теплоты испарения с приемлемой для практики точностью. Это дает возможность определять ортобарические плотности и теплоты испарения малоизученных веществ, располагая лишь ограниченным количеством исходных данных. [c.157]

На созданной в Физической лаборатории Всесоюзного теплотехнического института (ВТИ) экспериментальной установке были проведены измерения коэффициента динамической вязкости водяного пара при телше-ратурах от 175 до 450° С и давлениях до 350 бар [1]. Эти измерения подтвердили существование аномальной зависимости вязкости водяного пара от давления на изотермах в области, ранее исследованной Кестнным [2], и позволили получить надежные данные в ранее практически не исследованной области параметров состояния. Результаты проведенных опытов показали, что принятая при составлении Международной скелетной таблицы (МСТ) однозначная зависимость избыточной вязкости (fi — Hi) от плотности Н8 соблюдается и что эта таблица нуждается в существенной переработке, поскольку расхождение данных МСТ и опытных достигает 13%, т. е. более чем в 3 раза превышает допуск МСТ. Наши измерения, результаты которых приведены в [1], не охватывали, однако, области параметров состояния, прилегающей к линии насыщения. Следует также отметить, что в МСТ не были зафиксированы значения коэффициента динамической вязкости воды и пара на линии насыщения при температурах выше 300 С, так как данные для этой области были немногочисленными и противоречивыми. В связи с осуществлением Международной программы исследований, направленных наразработку новых скелетных таблиц коэффициентов переноса воды и водяного пара, в Физической лаборатории ВТИ была поставлена работа по подробному исследованию вязкости воды и пара вблизи линии насыщения. [c.57]

Процесс конденсации имеет две резко выделенные фазы. Первая фаза отвечает высокоинтенсивному процессу доиспарения жидкого теплоносителя со стенки камеры под действием теплового излучения небольшой, но очень горячей массы пара, температура которой, в свою очередь, резко уменьшается. Максимальная доиспаренная масса теплоносителя составляет 132 кг. Через короткий интервал времени 2 10 с режим охлаждения пара меняется. Конденсация начинает превалировать над испарением, и плотность пара начинает быстро падать, практически достигая значения на линии насыщения через 0,017 с. Это показывает, что выбранная частота микровзрывов 2 Гц не лимитируется процессом конденсации. Реальное ограничение накладывает процесс очищения камеры от капельной фазы теплоносителя. В приближении свободного падения это происходит за время порядка 0,5 с. [c.118]

Из фиг. 3.13 следует, что при постоянных o , и Тнас плотность теплового потока Jg сначала линейно увеличивается с ростом АТ . В момент достижения поверхностью температуры насыщения Гцас начинается кипение с недогревом. После этого плотность теплового потока резко возрастает, пока не достигается точка пережога. Скорость Уй оказывает большее влияние на Jg до начала кипения, чем при кипении. При одинаковых значениях. линии с.легка смещены из-за зависимости физических свойств от температуры. [c.130]

В работе [90] описан высокоэффективный способ термоциклической цементации стали. Этот способ состоит из двух стадий ТЦО. На предварительной стадии выполняли 4-х—6-кратный н грев на 30— 50 С выше точки A i со скоростью 120—300 "С/мин и охлаждение до температур на 30—50 ниже точки Аг со скоростью порядка 60— 180 °С/мин, На стадии насыщения рекомендуется нагревать на 80— 100 С выше точки Асз. и охлаждать также на 30—50 °С ниже точки Лгь число циклов зависит от требуемой глубины насыщаемого слоя. Например, получение цементованного слоя толщиной 1 — 1,2 мм достигается при 8—10 циклах. Выбранная авторами схема ТЦО обусловлена тем, что на предварительной стадии получают сверхмелкозернистОе строение с фрагментированной субструктурной и высокой плотностью дефектов кристаллической решетки. Это обеспечивает необходимую неравномерность состояния стали. На стадии термоциклического насыщения эта неравномерность усиливается. Об этом свидетельствуют результаты (табл. 6.2) определения по кристаллографическим плоскостям (110> и <220> физического уширения интерференционных линий рентгенограмм стали 20Х после каждой стадии обработки. Рентгенографическое исследование вы- [c.204]

Прямые сведения о теплофизических свойствах перегретых жидкостей отсутствуют. Не выяснены экспериментальные возможности проведения измерений в метастабильной области. Например, нет данных о том, как меняются плотность и сжимаемость веш,ества при больших п регревах. Существующие непрерывные уравнения состояния ван-дер-ваальсовского типа дают для изотерм характерную петлю, на которой точка перехода через линию насыщения ничем не выделяется среди соседних точек. Равновесие жидкой и газообразной фаз определяется из дополнительного условия Максвелла, которое эквивалентно требованию (1.1). С другой стороны, как было отмечено в 3, не слишком упрощенные разработки статистической теории реального газа на основе ансамбля Гиббса не описывают метастабильных состояний, но в принципе содержат линию равновесной конденсации (см. также [213, 2141). В этом случае любая докритическая изотерма имеет на границе двухфазной области угловую точку. [c.230]

Спонтанное зародышеобразование в метастабильной фазе обусловлено флуктуациями и служит их наглядным проявлением. Один из возмонлных механизмов возникновения островка изотропной фазы состоит в том, что в малом объеме флуктуационным путем создается достаточно большой радиальный градиент плотности. Тогда объем веш ества теряет устойчивость, и внутри него появляется пузырек или капелька со свойствами новой фазы. Минимально необходимая величина градиента плотности определяется свойствами переходного физического слоя между сосуществующими фазами [246]. С приближением к критической температуре переходной слой утолщается, а соответствующий ему градиент плотности стремится к нулю. На первый взгляд кажется, что для гомогенного зародышеобразования требуется существенное повьппе-ние уровня флуктуаций в метастабильной фазе по сравнению с условиями, которые имеют место вблизи линии насыщения. Однако экспериментальные данные не подтверждают этого. Результаты, изложенные в гл. 8, свидетельствуют о слабом росте сжимаемости на изотермах при достижимых перегревах н-гексана (/ 10 см -сек -). Следовательно, по (9.30) мало растут и флуктуации плотности в заданном объеме жидкости. Исключение составляет область вблизи критической точки. Такой же вывод можно сделать из опытов Джалалуддина и Замкова [118] по рассеянию света в перегретом эфире. Рассеяние сохраняет релеевский характер (/ — до тех пор, пока в жидкости не появится много зародышевых пузырьков, г > Гк. Аналогичный результат был получен Морман-ном [120], который наблюдал за рассеянием света в конденсирующихся пересыщенных парах. [c.274]

Если в координатах р, Т нанести значения максиму MOB то экспериментальные точки ложатся на плавное продолжение линии насыщения в закритическую область (рис. 85). Крестики соответствуют данным Мичелса [281] для линии насыщения. Рис. 83—85 наглядно выявляют важную особенность близких закритических переходов от газоподобных состояний с низкой плотностью вещества к жидкоподобным плотным состояниям. Будучи непрерывными, эти переходы имеют участок максимальной микроскопической неоднородности флуктуационной природы. Внутри первоначальной фазы возникают как бы размытые островки конкурирующей фазы. В отличие от зародышей при Г < Гк такие образования не имеют поверхностного натяжения и не могут привести к разделению системы на сосуществующие фазы. В области развитой [c.284]

Экспериментальные измерения давления насыщения при температурах от 130 до 239°С, а также исследование плотности метилового спирта на линии жидкость—пар в этом же интервале температур провели Кей и Донхем [5]. [c.33]

На рис. 1.15 дана анодная кривая AB D, определенная потенциостати-чески для системы металл— среда, которая подвергается изменению в точке В. По мере того как потенциал становится более положительным, плотность тока возрастает в активной области АВ и достигает критической величины (критической плотности тока г кр), при которой скорость- коррозии внезапно падает благодаря образованию защитной окисной пленки на поверхности металла. В этом случае говорят, что металл пассивен и скорость его коррозии, которая зависит от окисной пленки, значительно меньше, чем в активных условиях. Пассивное состояние определяется также окислительно-восстановительным потенциалом раствора и кинетикой катодной реакции. Линия ПК описывает восстановление ионов Н+ на катоде, когда металл активно корродирует в кислоте. Скорость коррозии и коррозионный потенциал определяются пересечением этой линии и анодной кривой в точке 7. В электролите с высоким окислительно-восстановительным потенциалом, который получают насыщением восстановительной кислоты кислородом или добавлением таких окис- [c.39]

На диаграмме нанесены идущие под углом 135° к оси ординат линии постоянной энтальпии t, вертикальные линии постоянного влагосодержания d, изотермы влажного воздуха и линии постоянной относительной влажности воздуха ф. Кривая для ф=1007о является пограничной. В состояниях, соответствующих точкам на этой кривой, парциальное давление водяного пара и его плотность достигают максимально возможных при данной температуре. Влажный воздух в таких состояниях называется насыщенным. Область над кривой ф= 100% является областью ненасыщенного воздуха. В этой области в воздухе находится перегретый пар, парциальное давление и плотность которого меньше максимально возможных при данной температуре. Под кривой <р= =100% расположена область тумана, т. е. таких состояний, когда в воздухе присутствуют и пар и мельчайшие капельки жидкости (влажный пар). [c.276]

На рис. 8.4 построена также прямая, вычисленная по формуле (8.35) и представленная второй штриховой линией. Заметим, что при больших входных плотностях энергии выходная плотность энергии линейно зависит от длины I усилителя. Поскольку Tsagt = Nolhv, каждый возбужденный атом испускает вынужденное излучение и, таким образом, вносит свой вклад в энергию пучка. Такое условие, очевидно, соответствует наиболее эффективному преобразованию запасенной энергии в энергию пучка поэтому во всех тех случаях, в которых это практически осуществимо, используются конструкции усилителя, работающего в режиме насыщения. [c.488]

Важную роль в кинетике зарождения р -фазы играет дефектная структура. Наиболее явным образом это проявляется в следующем эксперименте. Лента, предварительно насыщенная водородом в течение 30 мин, затем дегазировалась на воздухе в течение 1600 ч. При вторичном насыщении в том же режиме 3-фаза в образце не была обнаружена. Процесс насыщения был повторен еще раз, и опять 3-фаза не была обнаружена тщательное исследование в области углов дифракции, соответствующих положению наиболее сильной линии (200) /3-фазы, не выявило даже следов этой линии. Лишь повышение плотности тока до 3,75 мА/см позволило получить /0-фазу содержанием 85% в области когерентного рассеяния ориентировки (100). [c.161]

Если построить график плотности фотонов как функции частоты, то на кривой будет провал. Это объясняется тем, что атомы движутся в противоположных аксиальных направлениях. В результате в неоднородно уширенной линии симметрично относительно центра линии образуются два провала. Если же мы имеем дело с неподвижными атомами, то такой двойной провал не возникает. Этот провал, теоретически предсказанный независимо Хакеном и Зауэр-маном, а также Лэмбом, называется провалом насыщения или лэм- [c.165]

Наиболее прецизионные измерения были выполнены Бребриком, [236], который определял парциальное давление методом измерения оптической плотности пара, находящегося в запаянной ампуле над сплавами В1—Те. Измерения проводились вдоль линии трехфазного равновесия В12Тез и фазы 55—58% (ат.) Те, разлагающейся по перитектической реакции при 563 2° С. В работе показано, что давление пара Тег над В зТвд, насыщенным теллуром, совпадает-с давлением пара чистого теллура. Результаты измерений парциального давления Рте в функции температуры над сплавами, лежащими внутри области гомогенности В12Тез, приведены в табл. 175 и на рис. 15. Из этих данных следует, что [c.121]

Процесс усталости развивается во времени и сопровождается вполне определенными изменениями структуры и свойств металла [38—39]. В этой связи представляется целесообразным при исследовании влияния циклических нагрузок на критическую температуру хрупкости использование диаграммы усталости, предложенной В. С. Ивановой [40] и содержащей помимо кривой разрушения [АоАВСО] еще две кривые линию начала образования субмикроскопических трещин (Л1В1С1Й1) и линию (Л1С) начала образования микроскопических трещин, являющихся концентраторами напряжений (рис. 68). Впоследствии [41] положение линии микроскопических трещин было уточнено и показано, что она соответствует прямой, соединяющей точки В и С. Соответственно процесс усталости делится на три основных периода инкубационный, период разрыхления (образование субмикроскопических трещин) и пе-жод развития микроскопических трещин до критического размера. Червый период характеризуется накоплением искажений кристаллической решетки в результате постепенного увеличения плотности дислокаций. При достижении критической плотности дислокаций (насыщение локального объема металла предельной энергией) происходит образование субмикроскопических трещин (начало второго периода усталости). Дальнейшее увеличение числа циклов сопровождается ростом количества субмикроскопических трещин и их развитием до микротрещин (начало третьего периода усталости). Третий период характеризуется развитием микротрещин до критического размера. Таким образом, каждый период усталости характеризуется специфическими изменения- [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...