Сила Точка центробежная

Например, если основная нагрузка на вал создается центробежными силами, то для выбора посадок внутренние вращающиеся кольца рассматриваются как неподвижные. [c.363]

После того как мы приложим все эти силы инерции, можно, согласно принципу Даламбера, рассматривать данную систему, как находящуюся в равновесии. Следовательно, сумма моментов всех внешних сил, приложенных к этой системе, и сил инерции относительно точки О будет равна нулю. Поэтому, учитывая, что моменты относительно точки О силы Р,, центробежных сил и реакции в точке О равны нулю, получаем следующее уравнение [c.377]

Займемся сначала центробежными силами. Если радиус-вектор к-й частицы обозначим 7 , а угол, составляемый радиусом-вектором с осью Ох, обозначим (рис. 124, б), то центробежная сила этой частицы и ее проекции на ось Ох и Оу выразятся следующим образом [c.252]

Решение. Составим общее уравнение динамики для центробежного регулятора. К трем действующим на регулятор активным силам (к весу муфты и шаров) добавим еще силы инерции. Регулятор вращается равномерно и имеются только две силы инерции — центробежные силы шаров. Для решения задачи составим таблицу. Построим координатные оси (рис. 125, б), спроецируем на них силы, найдем координаты точек приложения сил и их вариации. [c.255]

Мы полагали для упрощения, что в неподвижной системе отсчета тело движется прямолинейно и равномерно. Если же в неподвижной системе отсчета тело движется с ускорением, то, значит, на него действуют какие-то силы со стороны других тел. Во вращающейся системе отсчета эти силы действуют по-прежнему и имеют то же значение, НО К НИМ добавляются две силы инерции — центробежная и кориолисова. Сумма всех этих сил должна быть по второму закону Ньютона равна произведению массы тела на его ускорение во вращающейся системе отсчета. [c.369]

Из массовых сил на жидкость действуют центробежная сила и сила тяжести. Центробежная сила С, действующая на массу т, сосредоточенную в некоторой точке, которая находится на расстоянии г от оси вращения и движется со скоростью и, как известно, равна [c.13]

Если магнитное поле не слишком сильно, то центробежной силой, содержащей множитель можно пренебречь. Тогда окажется, что надо принимать во внимание только одну инерционную силу f. [c.39]

В частности, если переносное движение есть равномерное вращение, сила инерции переносного движения совпадает с центробежной силой, вызванной этим вращением, следовательно, чтобы приложить теорему живой силы к относительному движению точки по отношению к осям, совершающим равномерное вращение, достаточно прибавить к работе реальных сил работу центробежной силы переносного движения. Это замечание часто применяется в прикладной механике, в частности, в теории вентиляторов и турбин. [c.212]

Центробежная сила перпендикулярна к оси вращения и стремится удалить от нее движущуюся точку. Если масса точки есть /те и ее расстояние от оси вращения /-, то центробежная сила равна по величине [c.318]

Если ось вращения проходит через центр тяжести, эта равнодействующая равна нулю. Таким образом, когда твердое тело вращается вокруг главной оси инерции, проходящей через центр тяжести (ось центрального эллипсоида инерции), то центробежные силы образуют систему сил, находящуюся в равновесии. [c.63]

Исследуем члены, входящие в уравнение (4.107). Последний из них представляет собой вектор, перпендикулярный к ю н направленный от оси вращения. Величина его, как легко видеть, равна mwV sin 0 и, следовательно, он представляет собой обычную центробежную силу. Если рассматриваемая точка находится в покое относительно подвижной системы, то центробежная сила является единственной добавочной силой, входящей в выражение эффективной силы. Однако если эта точка движется, то появляется третий, в нашем уравнении средний, член, известный как сила Кориолиса. Порядок величины каждой из этих сил легко оценить, если рассмотреть точку, находящуюся на поверхности Земли. Если смотреть с Северного полюса, то вращение Земли будет казаться происходящим против хода часовой стрелки, и угловая скорость этого вращения будет равна [c.155]

Так как кажущаяся сила тяжести, действующая на маятник, есть сумма гравитационной и центробежной сил, то g будет изменяться с широтой, и на экваторе оно будет иметь наимень-щее значение, а у полюсов — наибольшее. Приплюснутость земного шара лишь увеличивает этот эффект. [c.156]

Какие добавочные силы, помимо центробежной силы, нужно приложить к материальной точке, чтобы уравнения движения ее во вращающейся плоскости приняли ту же форму, что и в инерциальной системе неподвижной плоскости Целесообразно ввести комплексные переменные х - - iy в неподвижной плоскости и + гг/ во вращающейся плоскости. [c.327]

Эту силу называют центробежной. Для системы материальных точек, которые без изменения их относительного расположения вращаются вокруг оси с постоянной угловой скоростью, можно (чтобы выяснить соотношения между силами, которые действуют на нее) отбросить вращение, если к этим силам добавить центробежную силу, вызванную вращением. [c.78]

Ответ. Результирующая В тождественна с центробежной силой точки G, в предположении, что в ней сосредоточена вся масса тела. Если за систему отсчета примем систему осей с началом в точке О и с осью г, направленной по оси вращения, то получим [c.319]

Но слагаемое, происходящее от центробежных сил, уже учтено в силе тяжести, которая в силу своего определения является результирующей земного притяжения и центробежной силы (т. I, гл. XVI, п. 33) с другой стороны, ее момент равен нулю, потому что речь идет о моменте силы, приложенной в точке О. Что же касается сложных центробежных сил, то они определяются для каждой отдельной материальной точки массы гироскопа выражениями [c.162]

Если пренебречь влиянием веса рычагов по сравнению с центробежными силами, то уравнения несколько упростятся и рабочее усилие толкателя окажется равным [c.517]

Если ротор привести во вращение, то неуравновешенная его часть будет действовать на подшипники С, и центробежная сила неуравновешенной части будет возбуждать крутильные колебания подвижной части станка. Таким образом, задание закона изменения угла поворота ротора определяет изменение угла ф наклона звена А. В практике балансирования ротора D его приводят во вращение при помощи электродвигателя через фрикционную передачу. После достижения им определенной скорости фрикционное колесо отключают от ротора и последний замедляет свое движение. Так как ротор не уравновешен, то подшипники испытывают действие динамических давлений, векторы которых вращаются и поэтому станок колеблется. Амплитуда таких колебаний оказывается наибольшей тогда, когда наступает явление резонанса, при котором период вынужденных колебаний становится равным периоду колебаний свободных. Амплитуда наибольших колебаний отмечается стрелкой Е на закопченной бумаге F. Перед установкой на станок на роторе намечают две плоскости уравновешивания, на каждой из которых устанавливают по одному противовесу. Такие плоскости на фиг. 59 обозначены цифрами /—/ и II—II. Центробежные силы противовесов образуют силу и пару сил. Вектор центробежной силы противовесов должен быть равен главному вектору сил инерции ротора, и направлен противоположно ему, а вектор момента пары центробежных сил должен быть равен и противоположно направлен главному вектору моментов сил инерции ротора. [c.119]

Для быстроходных ременных передач сила трения уменьшается вследствие действия центробежных сил на элементы ремня при огибании шкива. Если учесть указанные силы, то [c.315]

Сообразно имеющимся ускорениям в точке А будут развиваться двоякого вида элементарные силы инерции центробежная [c.77]

Динамическую балансировку производят на ходу, приводя вал в достаточно быстрое вращение, чтобы неуравновешенные центробежные силы и пары проявили себя в достаточной мере. Для этого устанавливают балансируемую деталь в особое приспособление, которое носит название балансировочной машины или станка. Некоторые из этих приспособлений- основаны на принципе использования представления о неуравновешенности вращающейся детали как совокупности некоторой силы и пары сил, получающихся в результате приведения всех центробежных сил к некоторой точке О на оси детали (рис. 125). Как известно, силы инерции вращающейся детали при равномерном ее вращении, приведенные к точке О на оси вращения, дают главный вектор этих сил, равный центробежной силе всей детали [c.194]

Если угловая скорость вращения регулятора <и, то центробежная сила инерции груза выразится так [c.99]

Если не учитывать действие веса ролика, поджимной пружины и центробежной силы, то [c.39]

Если через аиг обозначить напряжения изгиба, вызванные силами газа, а через Оиц — напряжения изгиба, обусловленные центробежными силами, то суммарные напряжения в лопатке [c.66]

Если обозначить через ц частоту колебаний идеально гибкой лопатки, не обладающей силами упругости, но находящейся под воздействием центробежной силы, то истинная частота колебаний лопатки на вращающемся диске, или так называемая динамическая частота колебаний, может быть определена по формуле [c.119]

Так как вращение происходит вокруг вертикальной оси вала АО В, то центробежная сила [c.300]

Решение. Искомая сила является внутренней. Для ее определения разрезаем обод на две части и применяем принцип Даламбера к одной из половин (рис. 347). Действие отброшенной части заменяем одинаковыми силами F, численно равными искомой силе F. Для каждого элемента обода сила инерции (центробежная сила инерции) направлена вдоль радиуса. Эти сходящиеся в точке О силы имеют равнодействующую, равную главному вектору сил инерции R н направленную вследствие симметрии вдоль оси Ох. По формуле (89) R" — =0,5тас=0,5тхсш , где хс — координата центра масс дуги полуокружности, равная 2г/л (см. 35). Следовательно, [c.350]

Ускорение каждой точки такого тела равно геометрической сумме касательного и нормального (центростремительного) ускорений. В соответствии с этим, решая задачу по принципу Да-ламбера, мы должны к каждой материальной частице вращающегося тела приложить две силы инерции частицы 1) касательную силу инерции, равную по модулю произведению массы частицы на ее касательное ускорение и направленную противоположно этому ускорению, и 2) нормальную силу инерции (центробежную силу), равную по модулю произведению массы частицы на ее нормальное ускорение и направленную противоположно этому ускорению. [c.374]

Если спутник данного небесного тела движется по круговой орбите, то можно довольно проста определить массу притягивающего его тела. Пользуясь законом тяготения Ньютона F = для силы притяжения между Землей и Луной, мы показываем в гл. 3, что GM = Одг = R g, где G — гравитационная постоянная, Л з — масса Земли, и д—скорость Луны, г — радиус орбиты Луны, R — радиус Земли, g — ускорение свободного падения на поверхности Земли (980 см/с ). Первое из двух приведенных равенств получается в результате приравнивания силы притяжения центробежной силе МдЧд/г, где Mjj — масса Луны. [c.35]

С ПОСТОЯННОЙ скоростью, то для вращающегося наблюдателя оно движется прямолинейно и равномерно (для него штанга неподвижна). Между тем на тело действуют сила со стороны пружины и fk со стороны штанги (эти силы, действующие со стороны одних тел на другие, одинаковы во всех системах координат). Чтобы объяснить, почему, несмотря на действие этих сил, тело все же движется прямолинейно и равномерно, движущийся наблюдатель вводит силы инерции центробежную направленную от центра и уравновешивающую натяжение пружины, и fii, направленную в сторону, противоположную кориоли-сову ускорению, и уравновешивающую давление штанги. [c.373]

Если центр тяжести цилиндра весом 10 кГ (98 к) будет смещен на расстояние е= 1 мм от оси вращения, а число его оборотов /1 = 10000 об1мин (<о=1050 padj eit), то центробежная сила инерции цилиндра равна [c.334]

В технических задачах ускорение силы тяжести от точки к точке рассматриваемого пространства практически не изменяется. Объемные же силы, вызванные центробежным эффектом или электромагнитным полем, могут изменя1ься в изучаемой жидкости за счет изменения вектора F, представляю1цего собой отношение силы, действующей на данный элемент жидкости, к массе этого элемента. Если учитывается толь- [c.231]

Приведение центробежных сил всех точек вращающегося твердого тела.—Рассмотрим твердое тело, отнесенное к трем прямоугольным осям Оху г и вращающееся вокруг оси Ог с угловой скоростью (о. Центробежная сила точки М, находящейся на расстоянии г от оси, равна тоАг и направлена по радиусу г, так что проекции этой силы на оси координат будут [c.62]

Если твердое тело вращается вокруг главной оси цнер-ции, относящейся к точке О, то центробежные силы имеют равнодействующую, проходящую через точку О и геометрически равную центробежной сале центра тяжести, в предположении, что в нем сосредоточена вся масса М тела ). [c.63]

Члены в правой части представляют собой равнодействующие сил, соответствеино объемных, давления и трения. Так как для реактивного пространства контактных аппаратов характерным является не только поле сил тяжести, в котором при вынужденном течении газа можно было бы пренебречь равнодействующими объемных сил и сил давления, но и поле центробежных или других сил, то указанные составляющие должны быть в общем случае учтены. Однако уравнение движения отличается от рассмотренных ранее уравнений диффузии и теплопроводности не только этим. Так, для него не является очевидным свойство, аналогичное равенству (по модулю) градиентов парциальных давлений компонентов в уравнении диффузии. Поэтому субстанциональная производная вектора скорости в левой части уравнения движения не претерпевает каких-либо изменений, кроме исключения локальной составляющей, так как рассматриваем етационарные процессы в аппаратах [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...