Погрешность пирометра методическая

Методические погрешности пирометров снижаются при измерении более низких температур. Однако при этом обычно повышаются требования к точности измерения и, кроме того, возникают затруднения из-за малой энергии, излучаемой телом. Поэтому пирометры, действие которых ограничено видимой частью спектра, нельзя применять для измерения температур ниже 1000 К- Пирометры, действие которых ограничено диапазоном инфракрасного излучения, имеют определенные перспективы для измерения низких температур и малопригодны для измерения высоких температур (см. табл. 9.5). [c.328]

Методическая погрешность пирометра [c.62]

Известно, что при измерении пирометрами полного излучения температур реальных тел показания их оказываются заниженными (Тр < Т) на значение тем большее, чем выше измеряемая температура и чем ниже коэффициент излучения гт- Методическая погрешность пирометра, возникающая вследствие этих причин, может быть скорректирована для конкретных условий, если имеется возможность с достаточной точностью определить значение коэф- [c.294]

Основной источник погрешности измерения действительной температуры тела пирометрами излучения — большая погрешность в оценке коэффициента излучения и его изменение в процессе измерения (данная погрешность классифицируется как методическая). Эта погрешность наибольшая у пирометров полного излучения и наименьшая у пирометров спектрального отношения. В [18] приведены формулы для оценки значений этих погрешностей. Поскольку оперативное измерение коэффициента излучения практически невозможно, часто при использовании пирометров искусственно создаются условия, приближающиеся к условиям измерения температуры абсолютно черного тела. [c.340]

Погрешности, обусловленные коэффициентами излучательной спо собности пирометров различных типов. Согласно данным, призе денным в табл. 9.2, без учета поправки на коэффициент излучательной способности при промышленных измерениях температуры допускаемая методическая погрешность составляет примерно 0,5... 1,5%. Разброс значений температуры, измеренной различными пирометрами, приведен в табл. 9.5. [c.326]

Другой источник методической погрешности возникает при использовании вторичных величин и процессов. Например (см. разд. 1.4.3), погрешность измерений высоты барометром абсолютного давления, обусловленная изменениями температуры и влажности атмосферы по сравнению с теми их значениями, при которых барометр градуирован в единицах высоты, не зависит от свойств барометра (высотомера). Следовательно, она относится к методическим погрешностям. Аналогично, к методическим относится и погрешность измерения температуры с помощью оптического пирометра (см. там же), обусловленная отличием длины волны излучения объекта измерения от того значения, при котором пирометр градуирован в единицах температуры. Подобные отличия нередки и зависят от свойств тела, излучающего тепловой поток — вторичный процесс измеряемой величины. [c.64]

Такого вида методическая погрешность может быть значительной особенно при визировании первичного преобразователя пирометра на открытую поверхность тела, например при измерении температуры металла во время прокатки, ковки и т. п. [c.296]

Методические погрешности, при измерении температур объектов пирометром полного излучения могут возникать также вследствие влияния водяных паров и углекислоты в слое воздуха, находящегося между объектом и преобразователем. Это влияние обусловливается поглощением водяными парами и углекислым газом лучистой энергии в некоторых участках инфракрасной области спектра. Следует отметить, что показания пирометра очень чувствительны к запыленности и задымленности воздуха, находящегося между пирометрическим преобразователем и объектом. В этом случае также может иметь место методическая погрешность, обусловленная ослаблением всех длин волн спектра пучка лучей, идущих ся объекта к преоб- [c.296]

Следовательно, температура пламени равна яркостной температуре температурной лампы. Этот метод позволяет оставлять неизвестным коэффициент поглощения пламени, который в реальных условиях практически неопределим. Поэтому методическая погрешность незначительна. Однако практическая реализация метода на промышленных установках связана с трудностями осуществления такой оптической системы, у которой оба канала не только имели бы одинаковые спектральные характеристики, но и одинаково изменяли бы их в процессе эксплуатации. Этот метод предусматривает применение квазимонохроматического пирометра, и поэтому пламя должно излучать при тех длинах волн, при которых работает пирометр. В разновидности этого метода возможно применение пирометров полного излучения [8], однако в этом случае могут иметь место методические погрешности, обусловленные отклонением излучательных свойств пламени от серого излучения. [c.75]

Пирометр полного излучения с линзовой оптикой 11.39 Пирометр портативный Ц.7п Пирометр радиационный 11. Збп Пирометр с диафрагменной оптикой 11.37 Пирометр с зеркальной оптикой 11.38 Пирометр с исчезающей нитью 11.14 Пирометр с линзовой оптикой 11-39 Пирометр с серым клином 11,14п Пирометр сканирующий 11.5 Пирометр спектрального отношения 11.50 Пирометр спектрального распределения 11.49 Пирометр стационарный Ц.6 Пирометр треххроматический 11.51п Пирометр трехцветный 11.51п Пирометр фотоэлектрический 11.2п Пирометр цветовой 11.50п Пирометр частичного излучения 11.11 Пирометр энергетический 11.10 Пирометр яркостный 1Ы2п Пироскоп 9.9п Плавление 1.62 Пластина шкальная 5.21 Плато 2.38 Пленка термоиндикаторная 9.23 Плотность спектральная 1,52 Плотность теплового потока 1,26 Площадка 2.38 Площадка фазового перехода 2,38 Площадь теплового контакта 4.5 Поверхность изотермическая 1.8 Поглощение 1.51 Погрешность динамическая 4.19 Погрешность пирометра методическая 11.53 [c.68]

Для уменьшения методической погрешности пирометров полного излучения, вызываемой неопределенностью интегрального коэффициента теплового излучения, часто в промышленных условиях создаются условия, приближающиеся к излучению черного тела. Например, для измерения температуры поверхностей используются огнеупорные или металлические блоки (рис. 7.8, а), для измерения температуры газов и жидких сред — огнеупорные трубки (рис. 7.8,6), на донышко которых визируется телескоп пирометра. При определенной шероховатости поверхности блока или трубки и при малом отношении йЦ коэффициент теплового излучения такой искусственной полости черного тела приближается к 1 и нет необходимости вводить поправку в показания пирометра на нечерноту излучения, так как псевдотемпература, показываемая пирометром, будет практически равна действительной температуре тела. [c.68]

Если квазимонохроматический пирометр работает в более коротковолновом участке спектра, то его методические погрешности снижаются. Поскольку коэффициент излучательной способности большинства материалов повышается с уменьшением длины волны, методическая погрешность уменьшается в два — пять раз по сравнению с красной областью при использовании синей или ближней ультрафиолетовой части спектра. В этом случае применение квазимонохроматиче-ского пирометра реально только для измерения достаточно высоких температур (порядка 1200 °С). [c.327]

Основными факторами, влияющими на степень черноты, являются окислбние и загрязнение поверхности излучающего тела, колебания состава материала, доля примесей, степень шероховатости поверхнос-ти и т.п, в результате получается несоответствие между колебаниями температуры тела и колебаниями показаний пирометра, что приводит к переменной методической погрешности. [c.328]

Основные методические указания по применению пирометров полного излучения. При измерении температуры с помощью пирометра полного излучения могут возникать методические погрешности вследствие ряда причин. Наиболее существенной методической погрешностью является погрешность, возникающая при переходе от радиационной к действительной температуре тела, которая осуществляется с помощью формулы (7-2-19). Надежность определения по этой формуле действительной температуры тела по его радиационной температуре зависит от погрешности значения коэффициента излучения Ег- Подбор этого значения по имеющимся в литературе таблицам может быть произведен с погрешностью не менее 10—20%, а в некоторых случаях она может быть значительно больше ( 30—50%). Наличие такой погрешности объясняется тем, что значение ех зависит от химического состава тела, температуры и состояния поверхности излучателя. На значение Ет металлической поверхности сильно влияет степень ее окисленности. Коэффициент излучения окисленной поверхности всегда выше, чем не-окисленной. Например, для неокисленного никеля при 1200 С. г 0,063, а при той же температуре для окисленного никеля ет = = 0,85. Следует также указать, что шероховатые поверхности обладают большим значением ет, чем гладкие. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...