Энергия удельная внешняя (кинетическая)

Введем среднюю внутреннюю энергию i-й фазы Uj, среднюю поверхностную энергию 2-фазы TJ-z, а также среднюю удельную кинетическую энергию пульсационного (мелкомасштабного) движения i-й фазы ki и работу внешних массовых сил в этом пульса-ционном движении Hi, исходя из следующих соотношений [c.83]

Потенциальная энергия деформации U накапливается в обратимой форме — в процессе разгрузки тела она снова превращается в энергию внешних сил или в кинетическую энергию. Величину потенциальной энергии деформации, приходящуюся на единицу объема (1 см ) тела, называют удельной потенциальной энергией деформации и обозначают и. В разных точках тела величина и может быть различной. [c.179]

Уравнение (9.12) представляет собой общин интеграл уравнений движения идеальной жидкости, выражающий закон сохранения энергии. Это ясно из самого вывода этого уравнения кроме того, в этом можно убедиться и из сопоставления его с уравнением (2.8) первого начала термодинамики. Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы согласно уравнению (2.8) полезная внешняя работа равняется убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (9.12). Из этого ясно, что уравнение (9.12) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, однако только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не иР . [c.290]

Таким образом, уравнение (5.19 ) выражает теорему живых сил для бесконечного малого объема жидкости дифференциал удельной кинетической энергии равен сумме элементарных удельных работ всех внутренних и внешних массовых и поверхностных сил, действующих на жидкость данного объема. [c.88]

В соответствии с (1.2.28) введем среднюю внутреннюю энергию г-й фазы Ui, а также среднюю удельную кинетическую энергию пульсационного (мелкомасштабного) движения i-ii фазы ki и работу внешних массовых сил в этом движении Hi. [c.58]

Приращение кинетической энергии жидкости есть располагаемая полезная внешняя работа, которая может быть произведена потоком жидкости над внешним объектом работы. Согласно уравнению (1.46) полезная внешняя работа равна убыли энтальпии, что и заключено в уравнении (4.31). Таким образом, уравнение (4.31) справедливо и для теплоизолированного течения с трением, но только для средних (например, усредненных по сечению канала) значений удельной кинетической энергии и энтальпии, а не для истинных значений (1/2) и i на линии тока при условии, что значение константы одинаково для всех линий тока (последнее имеет место, если в начальном состоянии скорость и энтальпия всех частей жидкости также одинаковые). [c.311]

Располагаемая кинетическая энергия (т. е. удельная полезная внешняя работа V) равна разности работы адиабатического расширения газообразных продуктов [c.535]

Отдаленные перспективы в отношении получения больших единичных мощностей имеют ядерно-электрические ПЭ. Как известно, 80% энергии, деления ядер выделяется в виде кинетической энергии электрически заряженных осколков. В обычных условиях продукты деления разлетаются равномерно во все стороны, но если их движению придать определенную направленность, то они могут заряжать электроды электростатического генератора, создавая потенциал AZ7= 4 МэВ или несколько меньший. Это обусловлено кинетической энергией осколков, равной примерно 80 МэВ и их средним зарядом -Ь 20 е. Одновременная разрядка такого генератора на внешнюю нагрузку позволит продолжить процесс переноса зарядов, а следовательно, использовать устройство в качестве источника электрической энергии очень большой удельной мощности. [c.88]

Релаксация этого вида свойственна многоатомным газам, а также неассоциированным многоатомным жидкостям, в которых основными структурными элементами являются несложные молекулы. Когда звуковые волны проходят через такую среду, то во время сжатия молекулы сначала получают энергию как кинетическую энергию движения в направлении волны только после этого энергия перераспределяется между другими степенями свободы за счет столкновений. Аналогично, при расширении энергия передается молекулам сначала от трансляционных степеней свободы. Если для установления равномерного распределения энергии по трансляционным и, вообще говоря, вращательным степеням свободы достаточно нескольких столкновений, то, чтобы изменить распределение энергии по колебательным степеням, необходимо много столкновений, поэтому значительная величина времени релаксации связана с установлением равновесия между степенями, которые быстро приспосабливаются к изменению давления (трансляционными и вращательными), и колебательными степенями. Принято называть внешними трансляционные и вращательные степени свободы и внутренними колебательные степени. В результате этого статическую удельную теплоемкость при постоянном объеме можно представить в виде суммы двух членов [c.176]

Максимальной удельной кинетической энергией обладает струя жидкости, вытекающая из коноидального насадка. Большую кинетическую энергию имеют также струя, вытекающая из круглого отверстия в тонкой стенке, и струя, протекающая через конический сходящийся насадок. Несмотря на то что пропускная способность внешнего насадка значительно выше пропускной способности отверстия в тонкой стенке, кинетическая энергия струи жидкости, вытекающей через отверстие в тонкой стенке, несколько больше, чем у струи цилиндрического внешнего насадка. Насадки конические расходящиеся отличаются мини мальными значениями скорости и удельной кинетической энергии. Гидравлические сопротивления достигают наибольшей величины при истечении жидкости через конический расходящийся насадок, а наименьшей — через коноидальный. Рассмотренные гидравлические характеристики малых отверстий в тонкой стенке и насадков различных типов помогают ориентироваться при их выборе для практического применения при расчете и конструировании отдельных сооружений или устройств. [c.160]

Г. Условия проте1Сання жидкости в пределах поворота трубы. На повороте трубы получаем искривление линий тока (рис. 4-36,6). На частицы жидкости, движущиеся по искривленным линиям тока, действует центробежная сила инерции. За счет этой силы гидродинамическое давление (а следовательно, и потенциальная энергия) в месте поворота у внешней стенки трубы повышается, а у внутренней - понижается. Это же обстоятельство обусловливает уменьшение скоростного напора (удельной кинетической энергии) у внешней стенки и увеличивает его у внутренней стенки. Таким образом, на повороте происходит перераспределение скоростей по живым сечениям и деформация эпюр скоростей вдоль потока (как показано на рис. 4-36, б). [c.204]

Течение с совершением внешней полезной работы и подводом теплоты. Приращение удельной кинетической энергии жидкости wl/2—w /2 представляет собой располагаемую полезную внешнюю работу, которая может быть произведена единицей массы движущейся жидкости при переходе из точки 1 в точку 2, Если движущаяся жидкость при течении по каналу непрерывно (т. е. в каждой точке потока) совершает полезную работу 1 техн над внешним объектом работы (эту работу называют также технической работой), то полная полезная внешняя работа / 1 кг текущей жидкости равняется сумме 1 техн и располагаемой удельной полезной внешней работы w l2—w l2. [c.293]

Таким образом, в уравнении неразрыи1 ости можно отбросить второй член и, следовательно, считать жидкость несжимаемой, если скорость течения w значительно меньше скорости звука с (достаточно, например, чтобы wi < 0,6). Приращение удельной кинетической энергии жидкости (1/2) W2 — (1/2) Oi представляет собой располагаемую полезную внешнюю работу, которая может быть произведена единицей массы движущейся жидкости при переходе из точки I в точку 2. Если движущаяся жидкость при течении по каналу непрерывно (т. е. в каждой точке потока) совершает полезную работу / хн над внешним объектом работы (эту работу называют также технической работой), то полная полезная внешняя работа I 1 кг текущей жидкости равна сумме /тсхн и располагаемой удельной полезной внешней работе (1/2) w — (1/2) w. [c.314]

На первой и последней ступенях активной паровой турбины, являющейся частью паровой энергетической установки, убыль удельной энтальпии в результате изэнтропического процесса составляет 50 кДж/кг при температуре внешней среды 20°С. Из-энтропический к. п. д. каждой из этих ступеней составляет 80 %. У входа на первую ступень пар имеет 4,0 МН/м и 450°С, у входа на последнюю ступень — 80 кН/м и 150°С. Различием в кинетических энергиях пара на входе и выходе каждой ступени можно пренебречь. [c.453]

Из равенства (12.3) следует, что при двпжеипп газа по каналу без теп-лооб гена с внешней средой приращение его удельной кинетической энергии происходит вследствие уменьшения его удельной энтальпии. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...