Преобразование единиц температуры

Нетрудно показать, что коэффициент теплового насоса ср имеет тот же смысл, что и обычный коэффициент преобразования теплоты ф. Различие между коэффициентами преобразования ф и ф состоит в том, что ф показывает, скольким единицам теплоты при заданной температуре Т2 соответствует единица теплоты при некоторой температуре Г , тогда как ф определяет то максимальное количество теплоты В ДЖоулях, которое можно получить при температуре затратив I дж работы. [c.629]

В соответствии с преобразованным выражением теплового потока (13.28) количество теплоты, передаваемое излучением телом 1 телу 2 в единицу времени, пропорционально разности температур тел 1 и 2 в первой степени и приведенной площади поверхности излучения. [c.196]

Нетрудно показать, что коэффициент теплового насоса ф имеет тот же смысл, что и обычный коэффициент преобразования тепла ф. Различие между коэффициентами преобразования ijj и ф состоит в том, что первый показывает, скольким единицам тепла при заданной температуре Тг соответствует единица тепла при некоторой температуре Ти тогда как второй определяет то максимальное количество тепла в килокалориях, которое можно получить при температуре Гг, затратив V дж работы. [c.491]

В гл. 6 рассматриваются более подробно вопросы использования солнечной энергии для получения теплоты. В данной главе остановимся только на системах, предназначенных для преобразования солнечной энергии в электрическую. Начнем поэтому с рассмотрения тех характеристик, которые являются наиболее важными при этих процессах, прежде всего— спектр солнечного излучения. На рис. 5.6 показано, как распределена по длинам волн энергия солнечного излучения, падающего в единицу времени на единицу поверхности и приходящегося на единичный интервал длин волн. Спектр, измеренный на верхней границе земной атмосферы, очень хорошо совпадает со спектром излучения абсолютно черного тела при температуре 6000 К. Абсолютно черным телом называется физическое тело, которое излучает энергию во всем спектре и поглощает все падающее на него излучение независимо от длин волн. Таких тел в природе не существует, но существуют тела с очень близкими свойствами. Понятие абсолютно черного тела играет важную роль в физике. Так, решая задачу о распределении излучения абсолютно черного тела по длинам волн, Макс Планк впервые сформулировал принципы квантовой механики. В распределении солнечного излучения по длинам волн, измеренном вблизи поверхности Земли, имеются большие провалы, обусловленные поглощением излучения на отдельных частотах или в отдельных интервалах частот атмосферными газами — кислородом, озоном, двуокисью углерода — и парами воды. [c.95]

Раскрывая выражения левой и правой частей уравнения (16-64) и проводя соответствующие преобразования, находим, что равновесная температура шарика определяется из решения уравнения четвертой степени следующего вида (полагая отражательную способность эллиптического зеркала равной единице) [c.444]

Этот коэффициент, очевидно, всегда больше единицы. Следует подчеркнуть, что при обратимом протекании процессов и сравнительно невысоких температурах, при которых требуется получение тепла, численное значение коэффициента преобразования становится весьма высоким. [c.178]

Следует подчеркнуть, что в качестве эталона для сопоставления было выбрано для простоты тепло наиболее низкого потенциала, поэтому коэффициент преобразования при величине <Эз равен единице. Однако результат будет тем же, если в качестве эталона взять тепло при произвольной температуре. Численное значение характеристики I от этого не изменится. [c.206]

Выше уже был решен ряд задач, в которых выделение количества тепла в единицу времени в единице объема либо постоянно, либо является простой функцией положения или времени. Все эти задачи можно решить непосредственным применением метода преобразования Лапласа. Здесь мы покажем применение этого метода к более сложным задачам, в частности к нескольким задачам, в которых количество выделяемого тепла является линейной функцией температуры, и к задачам, в которых оно определяется решением уравнения диффузии. [c.398]

Рис. 1.10. Спектры излучения и поглощения (возбуждения) рубина в районе 1,2 — линий при температуре 77 К (электрический вектор Е поля накачки перпендикулярен тригональной оси С). Спектр излучения приведён в относительных единицах, чтобы правильно отразить площадь под К — линиями и был преобразован в эффективное сечение по формуле a uJ) — Х А ио) — / гА А(Л) спектр возбуждения также приведён к относительным единицам, чтобы корректно отобразить пик поглощения Т — линий. Концентрация хрома равна

Величина холодильного коэффициента (32) всегда больше единицы и зависит от температурных условий, в которых работает холодильная машина. В схеме на рис. 143 определяющими являются температура холодной воды в водоеме и температура, до которой должна быть нагрета вода в прямой магистрали отопительной системы. Чем выше первая и ниже вторая, тем выше холодильный коэффициент, а следовательно, и коэффициент преобразования. Для некоторых средних условий его величина может быть порядка 3-ь5. [c.312]

Таким образом, недостижимость абсолютного нуля температуры является следствием третьего начала, описывающего специфические свойства веществ при весьма низких температурах. При приближении Го к О К коэффициент преобразования стремится к единице, однако рассмотрение значения o при Го = 0 лишено смысла, так как при этом значении То трансформация Q— -L исключается цикл не может быть реализован из-за нулевой теплоемкости тел при О К. [c.50]

Этот коэффициент, очевидно, всегда больше единицы. Следует подчеркнуть, что при обратимом протекании процессов и сравнительно невысоких температурах, при которых требуется получение тепла, значение коэффициента преобразования становится весьма высоким. Например, для распространенного случая отопления зданий, на которое затрачивается ежегодно огромное количество энергии, коэффициент преобразования даже для условий зимнего отопления (при наружной температуре —20°С) равен примерно 7. [c.204]

Этот коэффициент преобразования понижающего трансформатора всегда больше единицы, так как только в предельном, наиболее неблагоприятном случае все тепло Q будет необратимо передано теплоприемнику с температурой Гг без производства механической работы. В этом случае будет равно Рг и, следовательно, [c.212]

Шум (80 или 50). Этот параметр относится к случайным флуктуациям выходного сигнала. Он обозначает случайные изменения регистрируемого сигнала измерительной системы незагруженного калориметра (без образца). Уровень шума обычно выражается в единицах выходного сигнала, например 5 единиц шкалы, 8 мкВ, 2 мДж. Шумы ограничивают разрешение калориметра по измеряемому тепловому потоку (или теплоте) независимо от того, вызваны они флуктуациями измеряемой величины, т. е. температуры, или возникают уже в процессе преобразования первичного сигнала, например в электронном усилителе. Причины шума в данном разделе не обсуждаются, а рассматриваются те минимальные значения теплоты или теплового потока, которые можно измерить в данном калориметре и которые определяют его чувствительность. [c.149]

В использованном нами приближении нулевой момент не зависит от температуры кристалла и всегда равен единице. Это важн ое заключение справедливо только при достаточно интенсивных процессах релаксации исключающих обратное преобразование экситонов в фотоны (см. 57.2). Хотя такие процессы формально не учитывались при выводе выражения (53.2), они всегда подразумеваются при исследовании процессов взаимодействия света с кристаллом в первом порядке теории возмущений. [c.439]

Сравнивая теоретические циклы по эффективности преобразования энергии из тепловой в механическую форму, специально оговаривают условия сравнения. Таким образом, критерий сравнения оказывался связанным с условиями сравнения. Более того, в различных циклах к рабочему телу может подводиться и отводиться энергия в тепловой форме в различных количествах, рабочее тело может иметь различные максимальные температуру или давление, поэтому более правильным является критерий, не зависящий от условий сравнения циклов. Таким критерием сравнения циклов может служить количество энергии в механической форме, отводимой от единицы объема рабочего тела. [c.147]

Газ, движущийся с некоторой скоростью V и имеющий температуру Т, обладает кинетической энергией, которая в расчете на единицу его массы равна 1) /2. При торможении газа происходит уменьшение кинетической энергии, т. е. преобразование ее в тепловую. При этом энтальпия газа изменяется и его температура возрастает. Если газ полностью затормозить без теплообмена с окружающей средой, то температура газа при обращении его скорости в нуль возрастет до значения Т . Эта температура адиабатно заторможенного газа, называемая в отличие от первоначальной термо- [c.250]

При составлении безразмерных величин из имеющихся в нашем распоряжении параметров возникает вопрос о том, какую размерность следует приписать температуре. Для этого замечаем, что температура определяется уравнением (53,2), являющимся линейным и однородным по Т. Поэтому температура может быть умножена без нарушения уравнений на произвольный постоянный множитель. Другими словами, это значит, что единицы для измерения температуры могут быть выбраны произвольным образом. Возможность такого преобразования температуры может быть учтена формально посредством приписывания ей некоторой особой размерности, которая бы не входила в размерности остальных величин. Таковой является как раз размерность градуса — единицы, в которой температура обычно и измеряется. [c.249]

Оптимальная ракета производит высокую тягу на единицу расхода массы. При постоянной тяге скорость истечения выбрасываемой массы меняется обратно пропорционально скорости расхода массы, или секундному массовому расходу. Эффективная ракета должна экономно расходовать массу и поэтому интенсивно расточать энергию. Эта высокая скорость выделения энергии подразумевает, что выбрасываемое вещество нагревается до высокой температуры. Задача ракетного двигателя состоит в преобразовании хаотической тепловой энергии рабочего газообразного вещества в упорядоченное состояние, в котором скорости многих молекул настолько, насколько это возможно, ориентированы в определенном направлении. В идеальных условиях полное количество движения этих молекул в выбранном направлении будет максимальным, но их температура и давление, измеренные наблюдателем, движущимся вместе с потоком, будут равны нулю. [c.399]

Выражение (14.7) показывает, что чем выше температура нагреваемого тела Гр н ниже температура окружающей среды Т окр.ср. тем ыепьи1е коэффициент преобразования, а следовательно, тем больше работы затрачивается на получение единицы теплоты. Из выражения (14.1) путем деления обеих частей ра- [c.42]

Этот коэффициент преобразования понижающего термотрансформатора всегда больше единицы, так как только в предельном, иаибодее неблагоприятном случае все тепло Qц будет необратимо передано источнику с температурой Гг без производства механической работы. Только в этом случае (З1 будет равно фг и, следовательно, ф будет равно единице. Во всех же случаях, когда в прямом цикле аЬсйа будет произведена механическая работа, этот коэффициент окажется больше единицы, так как с помощью теплового насоса, осуществляющего обратный цикл е к1е, механическая работа даст возмолшость дополнительно перенести тепло Ро от 0К ружающей среды к источнику с темпе рату рой 7 г. [c.187]

Преобразование Иллингворса — Стевартсона основано на допущении пропорциональности в зависимости вязкости от абсолютной температуры при числе Прандтля, равном единице, и отсутствии теплоотдачи на стенке. Сравнение с данными Крокко [3] дает возможность оценить вводимую этими допущениями ошибку для случая нулевого градиента давления. [c.148]

Остановимся, наконец, на более общем случае, когда число Прандтля о не равно единице и поверхность тела является тепло отдающей, но ограничимся вместе с тем допущением о линейности связи вязкости газа с его температурой или энтальпией. Примем для количественного, выражения этой связи неоднократно упоминавшуюся ранее формулу Чепмена — Рубезина, введя входящую в эту формулу константу С множителем в первое из преобразований (163). [c.686]

Величина ZQ вводится в (1.2) для представления температурной чувствительности 8 в единицах или %К (относительное изменение сигнала при изменении температуры на 1 К). В качестве масштаба ZQ используется либо величина сигнала до начала температурных изменений (например, при в = 300 К), либо величина сигнала при текуш ей температуре (тогда вместо ZQ в выражение подставляют Z). Выражение (1.2) можно представить в виде произведения двух коэффициентов чувствительности б = 8182-, где б х = ZQ [дZ / дХ), 82 — = дХ/дв. Этап преобразования, обусловленный зависимостью Х[в) какого-либо из физических параметров твердого тела от температуры, носит неизменный характер для всех вариантов термометрии, ис-пользуюш их параметр X. Следуюш ий этап заключается в оптическом [c.19]

Существенные упрощения и улучшения метода Коэна и Решотко предложены в [Л. 167], где рассмотрен сжимаемый ламинарный пограничный слой с теплообменом при числе Прандтля, равном единице, и линейном законе изменения вязкости с температурой. С помощью введенных координат преобразования показано, что толщину потери импульса, коэффициент сопротивления трения и коэффициент теплообмена в сжимаемом ламинарном пограничном слое с градиентом давления и теплообменом можно выразить уравнениями, формально такими же, как и в несжимаемом пограничном слое при отсутствии градиента давления. [c.236]

Следовательно, поскольку дело касается только трения, напор пропорционален секундному количеству протекающей жидкости (расходу), причем коэфициент пропорциональности сильно зависит от температуры. Применяя способ наименьших квадратов, Гаген устанавливает из измерений 1висимость величины а от температуры и различные значения а для отдельных труб приводит к определенной температуре (10 С). После разделения выражения для /г на длины труб, т. е. после отнесения напора к единице длины, оказывается, что таким путем преобразованные коэфи- 1иенты пропорциональности а и Ь обратно пропорциональны четвертой тепени радиусов труб. Окончательно получается [c.25]

Поскольку Ш1дх=—д (где 9 —тепловой поток через единицу поверхности загрузки в единицу времени, а X— коэффициент теплопроводности загрузки), в преобразованном дифференциальном уравнении Фурье температура может быть заменена удельным тепловым потоком [c.131]

При вычислении коэффициентов уравнений и свободных членов масштабных преобразований не производят, т. е. считают, что масштабы (21)—(23) выбраны равными единице. При это в результате расчетов на ЭВМ температура получается в °С, а тепловые потоки — в ккал/ч. Из рис. 39 видно, что коэффициенты алгебраических уравнений с суммарными проводимостями расположены на главной диагонали, а остальныекоэффициенты—в полосе из 29 диагоналей. Видно также, что матрица коэффициентов симметрична относительно главной диагонали. Как показывает разметка трех возможных вариантов нумерации узлов модели по рис. 38 (по вертикали, в радиальном направлении и по диагонали), наименьшая ширина полосы получается при диагональной нумерации, что требует минимального объема оперативной памяти ЭВМ. [c.78]

Для наглядности такой баланс представляют обычно графически в виде потоков энергии (рис. 37). За начало принимается поток тепловой энергии, выделившейся при горении топлива. Если В — расход топлива в единицу времени, то jVt = QS — величина этого потока или иначе тепловая мощность топки [вт). После исключения потерь тепла в котельной получают поток энергии, характеризующий тепловую мощность парового котла jVk = D in—г в) = Л т11к-у Если пренебречь потерями тепла в паропроводе, которые при тщательной изоляции и небольшой длине паропровода незначительны, то Л/к будет вместе с тем и потоком тепловой энергии, поступившей в турбину для преобразования в механическую энергию. Напомним, что по второму закону термодинамики только часть тепла (Л о), измеряемая термическим к. п. д., может перейти в механическую энергию остальная часть (1—rjt) — это непревратимое тепло, которое для преобразования в механическую энергию оказывается потерянным. В конденсационных установках (КЭС) эта часть, т. е. jVk(1—r]t), не может быть использована для тепловых целей (отопление зданий и др.), так как температура выходящего из турбин пара составляет примерно 29° С. Но если повысить давление, а следовательно, и температуру пара, выходящего из турбины, то можно [c.188]

Внутренний источник энергии рассматриваем как некоторый активный объем в общем случае с одинаковой глубиной в обе стороны от стыка. Считаем, что в активном объеме происходит преобразование вводной энергии из одной формы в другую (как правило, тепловую). В этом случае энергия ест, Дж/мм , требуемая для сварки (или резки) единицы контактной площади, может быть приближенно определена как произведение среднего единичного активного объема V, мм7мм=, на его среднее энергосодержание АЯ, Дж/мм . Принимая микротермиче-скую гипотезу образования сварного соединения как результат местного повышения температуры в активном объеме, определяем АЯ как произведение удельного теплосодержания су, Дж/(мм -К) на среднюю температуру АТ" активного объема. Тогда ест=УАН=УсуАТ. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...