Архимеда давления

ЗАКОН АРХИМЕДА. ДАВЛЕНИЕ ЖИДКОСТИ НА ЗАМКНУТУЮ [c.48]

Таким образом, приведенные выше формулы для определения скорости начала псевдоожижения, полученные при условии атмосферного давления в аппарате, пригодны и для расчета и в слоях под давлением (благодаря наличию критерия Архимеда, отражающего посредством р влияние Р). [c.42]

Прежде всего очевидны ограниченность применения данных уравнений вообще и непригодность для расчетов топок кипящего слоя или аппаратов, работающих под давлением, из-за малых чисел Архимеда, в области которых они рекомендованы. [c.119]

Следовательно, так как увеличение давления в аппарате ведет к значительному росту конвективной составляющей, можно ожидать существенного влияния давления и на изменение теплообмена между слоем и трубным пучком в зависимости от шага расположения и ориентации труб. Было показано, что число Архимеда неплохо отражает поведение псевдоожиженных слоев под давлением, т. е. эффект повышения давления в аппарате ведет к росту конвективной составляющей, что можно условно отождествлять с увеличением диаметра частиц в слое при атмосферном давлении. Однако это не влечет существенной разницы между коэффициентами теплообмена псевдоожиженного слоя с одиночной трубой и пучками труб. [c.120]

Основоположником механики как науки является знаменитый ученый древности Архимед (287—212 гг. до н. э.). Архимед дал точное решение задачи о равновесии сил, приложенных к рычагу, п создал учение о центре тяжести тел. Кроме этого, Архимед открыл и сформулировал закон о гидростатическом давлении жидкости на погруженное в нее тело, который носит его имя. [c.4]

Силы давления неподвижной жидкости на плоские и криволинейные стенки закон Архимеда [c.65]

Закон Архимеда определяет силу давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела. [c.38]

Давление жидкости на криволинейные поверхности. Закон Архимеда. [c.51]

Закон Архимеда. Определим давление жидкости на погруженное в него тело (рис. 1.25). [c.58]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

Закон Архимеда. Определим силу, действующую со стороны жидкости на твердое тело, полностью погруженное в эту жидкость. Для простоты представим, что в жидкость погружена прямоугольная призма объемом V (рис. 21.8). Силу гидростатического давления можно найти по значениям горизонтальных и вертикальных составляющих. Сумма горизонтальных составляющих Р . равна нулю, так как силы давления на боковые грани равны по величине [c.270]

Величина направлена в сторону, противоположную силе тяжести, и называется гидростатической подъемной силой, или силой Архимеда. Сила Архимеда приложена к точке, которая является центром тяжести вытесненной телом жидкости. Эта точка называется центром водоизмещения, или центром давления. [c.31]

Если погруженное в жидкость тело находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие описывается законом Архимеда, который доказывается на основании данных о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. По закону Архимеда на всякое тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила, направленная вверх и равная весу вытесненной им жидкости. [c.26]

Решения отдельных частных вопросов гидростатики, т. е. разделы гидравлики, рассматривающие вопросы равновесия жидкостей, были даны еще Архимедом в 250 г. до н. э. в его трактате О плавающих телах , который считается первым научным трудом в области гидравлики. Известный закон Архимеда, определяющий силы давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела, дошел в полной неприкосновенности до наших дней. [c.6]

Применительно к теории плавания тел закон Архимеда может быть сформулирован следующим образом. Тело, погруженное в жидкость, находится под действием подъемной силы гидростатического давления, направленной снизу вверх и равной весу объема жидкости, вытесненного телом. [c.59]

Известный закон Архимеда, определяющий силы давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела, дошел в полной неприкосновенности до наших дней. В XIV веке знаменитый ученый Леонардо да Винчи (1452—1519) написал исследование О движении и измерении воды , которое, правда, было опубликовано только в XX столетии. [c.7]

Давление жидкости на погруженное в нее тело. Закон Архимеда [c.47]

Полная сила гидростатического давления на всю поверхность конуса равна (по закону Архимеда) [c.161]

Покажем теперь, что линия действия силы Архимеда А проходит через центр тяжести массы вытесненной жидкости. Действительно, система поверхностных сил, приложенных на поверхности 2, уравновешивается системой сил веса частиц среды внутри объема V. Поэтому совокупность системы сил, действующих на поверхности тела 2, можно свести к одной силе, равной общему весу и приложенной в центре тяжести мысленно введенной внутрь поверхности 2 массы жидкости с распределениями плотности и давления, удовлетворяющими уравнениям равновесия. [c.13]

Для тел, плавающих на поверхности воды, гидростатическая подъемная сила также равняется силе Архимеда. Действительно, для вычисления этой силы можно ввести замкнутую поверхность 2, состоящую из смоченной поверхности тела и площади сечения объема тела горизонтальной плоскостью я, совпадающей с уровнем покоящейся жидкости. На поверхности этого сечения тела давление следует считать постоянным и равным Ро — давлению на свободной поверхности жидкости. [c.14]

На практике при расчете гидростатических сил, действующих на корабли, изменениями гидростатического давления воздуха в различных частях корабля можно пренебрегать и считать это давление постоянным и равным Ро — атмосферному давлению. Очевидно, что при вычислении интеграла (1.13) по полной поверхности тела мы получим силу Архимеда для части тела, погруженной в воду и ограниченной сечением тела плоскостью я. [c.14]

Если поместить тело в поток жидкости или газа, то на тело будут действовать силы, связанные, во-первых, с неравномерностью распределения гидростатического давления (сила Архимеда) и, во-вторых, с неравномерностью распределения динамического давления по поверхности тела. Во многих случаях, например при полете самолетов, динамическая подъемная сила оказывается во много раз больше гидростатической. [c.29]

Несущественность гидростатических давлений по сравнению с динамическими в аэродинамике самолетов можно еще ощутить с помощью следующих соображений. При установившемся горизонтальном полете самолета полная подъемная сила, обусловленная распределением полных давлений, равна, конечно, весу самолета, а сила Архимеда, обусловленная распределением по поверхности самолета гидростатических давлений, равна только весу воздуха с плотностью, отвечающей высоте полета, в объеме самолета. Ясно, что сила Архимеда меньше тысячных долей полной подъемной силы, равной весу самолета. [c.30]

При движении больших по объему тел с малыми скоростями, например, воздушных шаров и дирижаблей в воздухе, кораблей и подводных лодок в воде, роль динамических давлений в создании подъемной силы незначительна. При движении в воде, плотность которой в 800 раз больше плотности воздуха, сила Архимеда оказывается достаточно большой, и именно эта сила удерживает корабль или подводную лодку. Заметим, что за счет плотности динамические давления при движении в воде [c.30]

Сжимаемость, влияние на зависимость давления и плотности от скорости 42 —, — — форму трубок тока 44 Сила Архимеда 13, 30, 76 —, вынуждающая несвободный вихрь двигаться предназначенным образом 301 [c.565]

Равнодействующая давлений, производимых на твердое тело, погруженное в тяжелую жидкость. Принцип Архимеда. — Когда часть поверхности, погруженной в тяжелую жидкость, не представляет собой плоскую поверхность, то давления, производимые на различные точки 8, не будут параллельны, и потому нельзя утверждать, что эти давления имеют равнодействующую. В общем случае они приведутся к силе и паре. Можно, однако, утверждать о существовании равнодействующей, если мы рассматриваем полную поверхность твердого тела, целиком погруженного в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии. [c.274]

Доказанное предложение приводит к так называемому принципу Архимеда, если предположить, что на жидкость не действуют никакие другие силы, кроме тяжести. Мы возьмем ось г направленною вертикально вниз и обозначим тяжесть через g , тогда давление в жидкости определится из уравнений [c.117]

Парадокс Жуковского.) В вертикальную стенку сосуда, наполненного жидкостью, вделан однородный круглый цилиндр, способный без трения вращаться вокруг горизонтальной оси, лежащей в плоскости стенки, так что половина цилиндра остается все время погруженной в жидкость и испытывает, в силу закона Архимеда, давление, направленное снизу вверх, которое, казалось бы, должно заставить цилиндр вращаться. Таким образом, казалось бы, можно было получать работу без затраты энергии, т. е. можно бы осуществить perpetuum mobile. Объяснить, почему цилиндр не вращается. [c.96]

Обобщая экспериментальные исследования влияния размеров (диаметра) теплообменной поверхности на величину коэффициентов теплообмена, можно сделать вывод, что степень влияния определяется отношением D/d, а также физическими свойствами псевдоожижаемого материала и, очевидно, газа, т. е. с уменьшением диаметра частиц уменьшается и предельный диаметр труб, при котором сказывается влияние размеров последних, и наоборот. Влияние таких характеристик, как плотность материала, давление в аппарате, удовлетворительно корре-лируется уравнением в виде функции критерия Архимеда. [c.116]

Закон Архимеда результирующая Р давления жидкости на поверхность погруженного (частично или полностью) в жидкость твердого тела направлена вертикально вверх (выталкивающая сила) и равна Весу жидкости О в объеме Vx, которая вытесняется погруженным телом P = G = V,v = VrPg, где р и V — плотность и удельный вес жидкости. [c.67]

Таким образом, сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме тела. Этот результат составляет содержание закона Архимеда сила А называется архимедовой или гидростатической подъемной силой. Если О — вес тела, то его плавучесть определяется соотношением сил А и 0. При О > А тело тонет, при О < А — всплывает, при О = А — плавает в состоянии безразличного равновесия. Следует иметь в виду, что линии действия сил С и Л могут не совпадать, так как линия действия веса С проходит через центр тяжести тела, а линия действия архимедовой силы А — через центр его объема. При неравномерном распределении плотности тела может появиться момент, способствующий опрокидыванию тела. [c.84]

На тело (рис. 2.15, а), погруженное в жидкость, действуют сила тяжести (С = рт т) и вертикальная составляющая силы гидростатического давления (Р = ржс1 т), определяемая как вес вытесненного объема жидкости (закон Архимеда). Vi — суммарный объем тела давления, равный разности объемов тел давления на поверхность А2Б и А1Б. Поскольку объем тела давления на нижнюю поверхность больше, то разность положительна, и сила Р всегда направлена вверх. Силы бокового давления взаимно уравновешиваются. [c.21]

Гидравлика — наука древняя. За несколько тысяч лет до наилей эры древними народами, населявшими Египет, Вавилон, Месопотамию, Индию и Китай, были построены плотины, оросительные каналы, водяные колеса. Первым теоретическим обобщением в области гидравлики считается трактат О плавающих телах , написанный за 250 лет до н. э. выдающимся греческим математиком и механиком Архимедом. Им был открыт закон о равновесии тела, погруженного в жидкость, — общеизвестный закон Архимеда. Только через многие столетия после Архимеда, в эпоху Возрождения, наступает новый этап в развитии гидравлики. В XV в. в Италии Леонардо Да Винчи (14Й— 1519) проводит экспериментальные и теоретические исследования в самых различных областях. Он изучает работу гидравлического пресса, истечение жидкости через отверстие и водосливы. В 1586 г. нидерландский математик-инженер Симон Стёвин (1548— 1620) опубликовывает работу Начала гидростатики , в которой решает вопрос о величине гидростатического давления на плоскую фигуру и объясняет гидростатический парадокс . В этот же период итальянский физик, математик и астроном Г а л и л е о Галилей (1564— 1642) устанавливает зависимость величины [c.258]

Если плоское тело с плотностью рт < р положить плоскостью на дно сосуда, заполненного Ж1 дкостью, то, несмотря на наличие неравенства р , < р, тело останется лежать на дне сосуда. Это явное противоречие закону Архимеда объясняется тем, что тело, таким образом помещенное на Д1 о сосуда, испытывает гидростатическое давление лишь сверху. hi зу это давление на тело не действует, так как жидкость не нрсникает между дном сосуда и телом. При малейшем наклоне жидкость проникнет между дном и телом, и тело начнет всплывать. [c.31]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

Уравнение (1.61) выражает закон Архимеда на твердое тело, погруженное в покоящуюся жидкость, действует сила гидростатического давления, равная весу жидкости в объеме тела, направленная вертикально вверх и проходящая через центр тяжести тела. Силу часто называют выталкивающей, или архимедовой силой. [c.59]

Первым научным трудом в области гидравлики счита ется написанный примерно за 250 лет до нашей эры трактат Архимеда О плавающих телах , в котором величайший ученый древности сформулировал закон о давлении жидкости на погруженное в нее тело. [c.6]

Первой из дошедших до нас научных работ в области гидравлики был трактат Архимеда О плавающих телах (250 г. до н. э.). Последующие научные открытия появились лишь в XVI — XVII веках н. э. К их числу следует отнести работы Леонардо-да-Винчи в области плавания тел, движения жидкости по трубам и открытым руслам и др. законы давления жидкости на дно и стенки сосуда С. Стевина [c.6]

Таким образом, вертикальная компонента общей силы, Д,, представляет собой просто силу Архимеда для общего объема тела и пузыря. Эта сила будет переменной, если объем пузыря изменяется либо за счет вдува газа, либо за счет Гпадения гидростатического давления при вертикальном движении. Если благодаря предварительному или перманентному выпусканию гага за телом образуется пузырь, то общая сила может значительно превышать вес тела. При отсутствии пузыря тяжелое тело тонет, а при наличии пузыря тело может вспы-вать, причем с увеличивающимся ускорением, если при подъеме вверх пузырь расширяется и сила Архимеда увеличивается. [c.76]

При дви5кении подводной лодки на большой глубине влияние существования свободной поверхности жидкости на поле скоростей вблизи тела ничтон<но мало. В этом случае наличие сопротивления связано с силами вязкого трения и с возникновением в потоке жидкости вихрей, что при малых скоростях хода обусловливается свойством вязкости воды. Если в рамках теории идеальной жидкости можно принять, что влияние свободной поверхности несущественно, то потенциал скоростей вблизи тела можно считать таким же, как и в бесконечной массе жидкости. На этом основании при установившемся поступательном движении лодки с постоянной скоростью из формулы (16.1) после подстановки в нее давления, выраженного по формуле Коши — Лагранжа, получим, что сила А будет отлична от нуля только за счет гидростатической части давления и будет точно равна силе Архимеда (см. также 8). Момент гидродинамических сил будет равен моменту силы Архимеда, определенному по правилам гидростатики, и добавочному динамическому моменту, определенному по формуле (16.15). [c.208]

Задачи об относительном движении в неидерциальных системах отсчета отличаются от соответствующих задач о движении в инерциальных системах только тем, что в уравнениях движения первых задач будут присутствовать массовые силы инерции, подобные силе тяжести. Наличие этих сил инерции приведет к появлению соответствующего, связанного с гидростатическим давлением члена в интеграле Коши — Лагранжа. Если обратиться к формулам (16.1), то станет очевидным, что суммарная сила и суммарный момент будут отличаться от соответствующих сил и моментов, определенных для относительных скоростей и (16.16), только гидростатическими слагаемыми, определенными по значениям сил инерции. При определении этих сил нужно учесть, что роль ускорения силы тяжести д теперь будет играть величина — и ост1й1, где производная по времени берется относительно неподвижной инерциальной системы координат. В частности, если тело в порывистом потоке идеальной жидкости неподвижно, то на него со стороны жидкости будет действовать сила Архимеда, равная — pVdUuo т dt, где V — объем тела. Эта сила направлена не по скорости ветра, а по его ускорению. Очевидно, что эта сила может быть противоположна скорости ветра. Однако надо иметь в виду, что в данном случае рассматривается непрерывное движение идеальной несжимаемой жидкости и при отсутствии ускорения внешнего потока имеет место парадокс Даламбера. [c.210]

Не последнюю роль в создании того или иного архитектурного ансамбля у теплообменной поверхности играют и свойства среды. Капельные жидкости образуют гомогенный (однородный) кипящий слой, во многом схожую картину являет собой псевдоожижение в аппарате под давлением, причем, чем давление выше, тем ближе слой к однородному псевдоожижение газом при нормальных условиях сопровождается пузырями, т. е. всеми признаками неоднородного кипения. Смотр критериев подобия с целью выявления способного расставить кипящие слои по ранжиру мелкие — крупные, т. е. явиться судьей наличия у них перечисленных выше качеств, назвал среди всех критерий Архимеда. А Ар-химед- рефери вынес приговор с учетом гидродинамики и теплообменных свойств кипящие слои могут быть разбиты на три группы мелкие частицы, если 3,35<Аг< <21 700 крупные частицы, для которых Аг>1,6-10 переходная группа при 21 700<Аг< 1,6-10 , состоящая из двух подгрупп 21 700<Аг< 132 ООО 132 000<Аг<1,6-10 . В пределах Аг<132 ООО можно рекомендовать вести рас- [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...