Жидкости покоящиеся — Давление

АР к АР, т. е. р р = АР/АР. Уменьшая площадку АР вокруг точки А так, чтобы ее величина стремилась к нулю, получим давление в точке покоящейся жидкости, или гидростатическое давление, [c.15]

Основное уравнение гидростатики (2.9) выражает зависимость давления в данной точке покоящейся жидкости от рода жидкости и расстояния точки от свободной поверхности. В этом уравнении р — абсолютное давление в данной точке жидкости, ро —абсолютное давление окружающей среды (внешнее давление на свободную поверхность жидкости), pgh =р —ро — избыточное давление (давление столба жидкости) в данной точке. [c.20]

Полученное уравнение можно сформулировать следующим образом абсолютное или полное давление в любой точке покоящейся жидкости слагается из давления на свободной поверхности ро (внешнее давление) и давления, определяемого весом столба жидкости yh (весовое давление). [c.16]

Покажем, что в покоящейся жидкости величина гидростатического давления не зависит от направления площадки, на которую оно действует. Иначе говоря, докажем, что, как бы мы ни проводили сечение через некоторую точку в жидкости, гидростатическое давление на площадке, включающей в себя эту точку, будет отличаться только направлением,. сохраняя свою величину. [c.13]

Уравнения Эйлера (2.2) позволяют решить основную задачу гидростатики — о распределении давления в покоящейся жидкости. Зная закон такого распределения, можно найти давление на стенки сосудов, содержащих жидкость, и полное давление на тела, погруженные в покоящуюся жидкость. [c.19]

В однородных несжимаемых жидкостях, покоящихся под действием силы тяжести (рис. 1-2) давление нарастает с глубиной по закону [c.8]

В однородной несжимаемой жидкости, покоящейся под действием силы давление нарастает с глубиной по [c.8]

Поверхностную силу, действующую на элементарную площадку (рис. 1, б), всегда можно разложить на две составляющие нормальную силу АР и тангенциальную АТ. Первую называют силой давления (поскольку в жидкости действуют только сжимающие усилия), а вторую — силой сопротивления (жидкостного трения). Силы сопротивления проявляются только при движении жидкости, а силы давления действуют как в покоящейся, так и в движущейся среде. [c.9]

Пусть теперь (11 будет элементом стенки, которая с одной стороны соприкасается с движущейся жидкостью, а с другой — с покоящейся. Превышение давления первой жидкости над давлением второй, которое испытывает стенка, мы будем называть для краткости давлением на элемент (11 [c.255]

Уравнение неразрывности 668 Жидкости покоящиеся — Давление на [c.710]

Пусть идеальная жидкость, покоящаяся в начальный момент, подвергается воздействию интенсивных массовых сил и отрицательных давлений в течение некоторого промежутка времени Д/. Допустим, что t) < с, vM < L. Здесь v — характерная скорость частиц жидкости после действия давления р и массовых сил, с — скорость звука в теле, L — его характерный линейный размер. При выполнении этих условий для скорости частиц жидкости v [c.601]

Полученное уравнение можно истолковать следующим образом полное или абсолютное давление в любой точке покоящейся жидкости слагается из давления на свободной поверхности Ро и давления, созданного весом столба жидкости yh. [c.15]

Сила, действующая на единицу площадки по нормали к поверхности, которая ограничивает бесконечно малый объем внутри покоящейся жидкости, называется гидростатическим давлением. [c.8]

При формулировке и выводе закона Паскаля мы не учитывали веса жидкости (или газа). Теперь оценим влияние веса жидкости на распределение давления внутри покоящейся несжимаемой жидкости. [c.339]

Твердое тело под действием внешних сил движется в идеальной несжимаемой жидкости, покоящейся на бесконечности. Возникающее при этом движение жидкости потенциально. Как было установлено выше, силы давления, действующие со стороны жидкости на тело, приводятся к главному вектору К и главному моменту Ь [c.208]

В случае струи или некоторого потока внутри покоящейся жидкости, в которой давление можно считать постоянным, неразрывность давления внутри и вне струи показывает, что поверхность струи является поверхностью постоянной скорости. [c.80]

Кавитация. Рассмотрим цилиндр, полностью погруженный в несжимаемую жидкость, покоящуюся на бесконечности, например в воду, и движущийся справа налево со скоростью У. На рис. 206, (/) показана начальная стадия движения цилиндра (см. также фото 1), когда скорость движения невелика и вся поверхность цилиндра смочена жидкостью. В этом случае точки минимального давления находятся на концах диаметра, перпендикулярного направлению движения. [c.299]

Сфера радиуса а движется с постоянной скоростью V в безграничной жидкости, покоящейся в бесконечности. Если ро—давление в бесконечности, то доказать, что давление р в любой точке Р, находящейся на расстоянии г от центра сферы О, причем ОР образует угол 0 с направлением скорости сферы, дается формулой [c.459]

Сфера радиуса а движется с постоянной скоростью I/ в бесконечной жидкости, покоящейся в бесконечности. Если рд—Давление в бесконечности, то показать, что давление р в каждой точке поверхности сферы, радиус которой образует угол 0 с направлением движения, выражается формулой [c.460]

Сфера радиуса а, окруженная бесконечной жидкостью, покоящейся на очень большом расстоянии от сферы, находится под давлением Ро- Если сфера вибрирует радиально, так что радиус в любой момент времени равен (а- -6 os ni) и массовые силы отсутствуют, то найти давление на поверхность сферы в любой момент времени и показать, что его наименьшее значение равно [c.462]

Кирхгоф исследовал обтекание плоской пластинки, поставленной перпендикулярно к потоку (рис. 141). Перед пластинкой поток разделяется и затем сбегает с ее краев, образуя поверхности раздела. Позади пластинки пространство между поверхностями раздела заполнено покоящейся жидкостью. Так как давление в этом пространстве, если пренебрегать силой тяжести, везде одинаковое, то должно быть одинаковым также давление во всех точках поверхностей раздела, следовательно, на основании теоремы Бернулли, должна быть одинаковой и скорость. Вычисления показывают, что при соблюдении этого условия возможны только такие решения задачи, при которых поверхности раздела простираются до бесконечности, а скорость на поверхностях раздела равна скорости невозмущенного потока, т. е. скорости жидкости в бесконечности. Что касается распределения давления, то перед [c.248]

Прямолинейная труба круглого поперечного сечения с вертикальной осью заполнена покоящейся жидкостью под постоянным давлением. Пусть ось трубы расположена вертикально. Найдем силу, действующую на стенки трубы (рис. 2.15). Горизонтальная сила Рх, стремящаяся разорвать трубу по вертикальному диаметральному сечению, при [c.49]

Пусть абсолютное давление р на поверхности жидкости в сосуде будет больше атмосферного. Тогда жидкость в трубке пьезометра поднимется выше уровня жидкости в сосуде на некоторую высоту ка. Так как в покоящейся жидкости поверхностями равных давлений являются горизонтальные плоскости, давление в точке А будет таким же, как и на том же уровне в сосуде (рл = =р). [c.30]

Итак гидростатическое давление в точке внутри покоящейся жидкости равно сумме давления на свободную поверхность и давления столба жидкости высотой, равной глубине погружения точки. На основании основного уравнения гидростатики может быть сформулирован закон Паскаля внешнее давление, производимое на свободную поверхность покоящейся жидкости, передается одинаково всем ее точкам по всем направлениям. [c.14]

В пустоте материальная точка, брошенная вертикально вверх с начальной скоростью V. это слагаемое называется скоростной высотой. Наконец, третье слагаемое выражает высоту, которую должен бы иметь покоящийся столб жидкости, чтобы получить давление р у основания столба это слагаемое называется пьезометрической высотой. [c.112]

В несжимаемой жидкости всякое изменение давления в данной точке передается мгновенно, т. е. теоретически со скоростью и = оо. Иначе обстоит дело в сжимаемой жидкости. Если в некоторой точке пространства, заполненного покоящейся сжимаемой жидкостью, местное давление р изменится на величину Др, то при малых [c.312]

Полное, или абсолютное, давление в любой точке покоящейся жидкости слагается из давления на свободной поверхности Pq и давления, созданного массой столба жидкости. [c.11]

Полное, или абсолютное, давление в любой точке покоящейся жидкости слагается из давления на свободной поверхности и давления, созданного массой столба жидкости. Свободной поверхностью называется поверхность истока или покоящейся жидкости, граничащая с воздушной средой. [c.15]

Ударные волны для экспериментальных целей часто генерируются с помощью ударной трубы — устройства, принцип действия которого таков. Тонкая мембрана (х = 0) разделяет две первоначально покоящиеся жидкости рабочую, имеющую давление ро и плотность Ро, и толкающую х <. 0), имеющую значительно большее давление р2 и плотность р2- В некоторый момент мембрана разрывается. Предполагая, что поверхность раздела между двумя жидкостями мгновенно приходит в движение с постоянной скоростью их, показать, что это порождает ударную волну только в рабочей жидкости. Что образуется в толкающей жидкости [c.251]

Это соотношение является выражением общего гидростатического закона, который формулируется следующим образом давление в любой точке покоящейся жидкости равно внвитему давлению, сложенному с весом столба жидкости высотой от поверхности до данной точки и с площадью основания, равной единице. [c.22]

В результате действия внешних сил внутри жидкости появляются напряжения, измеряемые в килограммах на квадратный сантиметр (кГ1см ). Сжимающее напряжение, возникающее внутри покоящейся жидкости, называется гидростатическим давлением, или напряжением гидростатического давления. [c.18]

Покоящаяся л<идкость подвержена действию двух категорий внешних сил массовых и поверхностных. Массовыми являются силы, пропорциональные массе жидкости силы тяжести, а также силы инерции. Последние действуют, например, в том случае, когда жидкость находится в относительном покое, будучи помещена, например, в движущуюся цистерну и т. д. Поверхностные силы — это силы, действующие на поверхности исследуемых объемов жидкости, например, сила давления поршня на поверхность жидкости. В результате действия внешних сил внутри жидкости возникают напряжения, измеряемые в килограммах на квадратный метр (кГ1м ) и т. д. [c.21]

Очевидно, что давление по горизонтали всегда будет одинаково, иначе не было бы равновесия. Отсюда следует, что свободная поверхность покоящейся жидкости всегда горизонтальна вдали от стенок сосуда. Заметим, что этот вывод справедлив и для неоднородной жидкости. По вертикали давление будет изменяться, как можно видеть из выражения (94 2), давление возрастает с глубиной при переходе от точки С к точке О (см. рис. 273), оно возрастает за счет тяжести жидкости, находящейся в призмочке с вертикальными стенками, имеющей свои основания около точек С и О. [c.339]

До сих пор мы предполагали, что струя жидкости через отверстие стенки выходит в газ. Однако, как заметил уже Гельмгольц, решение, им найденное, действительно и для случая, когда вытекающая струя попадает в покояи1уюся жидкость. При этом давление на поверхности струи постоянно и равно давлению окружающей струю покоящейся жидкости. Правда, в этом случае приходится ввести ограничение, именно — рассматривать только установившиеся движения. [c.162]

Равенство (8) показывает далее, что чем выше находится точка в покоящейся жидкости, тем меньше давление в этой точке. По высоте давление распределено при этом по линейному закону. Для жидкостей с разным объемным весом этот линейный закон, как видно из равенства (8), изображается графически прямыми линиями с разными углами нахелона. Чем больше [c.39]

Уравнения (2.15) и (2.16) выражают ческин закон распределения давления в однородной несжимаемой жидкости, покоящейся относительно Земли. Уравнение (2.15) обычно называют основным уравнением гидростатики. [c.34]

Поверхностью равного давления называется поверхность, все точки которой испытывают одинаковое давление. Из основного уравнения гидростатики (1-9) следует, что в объеме покоящейся относительно земли жидкости поверхностями равного давления являются горизонтальные плоскости (при p= onst будет и 2= onst). Поверхность жидкости, граничащая с газовой средой, называется свободной поверхностью. Все точки ее испытывают одинаковое внешнее давление Ро. Свободная поверхность представляет собой поверхность равного давления, и в случае действия из массовых сил только силы тяжести свободная поверхность горизонтальна (рис. 1-4). [c.21]

Уравнение (1.22) читается так полное или абсолютное давление Рдрд в любой точке покоящейся жидкости слагается из давления на свободной поверхности Ро ч давления столба жидкости у/г, находящейся на ней. [c.13]

В любой точке покоящейся жидкости или газа давление по всем направлениям одинаково. Эго справедливо и для идеальных, лишенных трения потоков жидкости или газа. Для вязкой жидкости давление в точке есть среднее давление по трем взаимно перпендикулярным направлениям. Давление в газах связано с передачей импульса при столкнове НИИ находящихся в тепловом движении молекул друг с другом или с поверхностью сосуда, в котором заключен газ. Давление в газе пропорционально его температуре (то есть кинетической энергии его частиц). [c.96]

Главной особенностью жидкости является способность течь, под которой мы понимаем способность изменять свою форму под действием сколь угодно. малой силы, направленной вдоль поверхности жидкости. Ограничивают движение жидкости твердые тела - стенки, со стороны которых на жидкость действуют какие-то силы, уравновешивающие давление в жидкости. Покой жидкости возможен лишь в том случае, когда вдоль поверхности жидкости нет разницы давлений. Это значит, что в покое сила, действующая со стороны жидкости на любое соприкасающееся с ней тело, должна быть строго перпендикулярна поверхности тела. Нетрудно показать, что из условия отсутствия касательных напряжений в покоящейся жидкости следует, что давление не зависит от направления. Это утвер-Рис.1. Равновесие призмы в ведение называют законом Паскаля. Для доказа-жидкости. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...