Прямоугольная форма спектральной

Иногда в теоретических вычислениях для удобства принимают прямоугольную форму спектральной плотности [c.163]

Прямоугольная форма спектральной линии 163 Пуассона преобразование 441 Пуассоновский случайный процесс 88—101 [c.517]

При импульсном возбуждении спектр электрического сигнала, получающийся на преобразователе (излучателе), оказывается более сложным, поскольку он содержит большое число частотных составляющих, существующих одновременно [6]. В идеализированных условиях, когда предполагается мгновенное нарастание и спадание амплитуды импульса, его спектр легко получается методом Фурье. Для единичного импульса постоянного тока прямоугольной формы спектральная функция, т. е. зависимость амплитуды спектральных составляющих от частоты, имеет вид [c.63]

Если учитывать лишь искажения, вносимые за счет дифракции монохроматического параллельного пучка на действующем отверстии прямоугольной формы (на призме), то спектральная линия [c.15]

Рис. 5. Распределение интенсивности света при дифракции на действующем отверстии прямоугольной формы для бесконечно узкой щели спектрографа а — одиночная монохроматическая спектральная линия б — две близкие монохроматические линии

Рис. 5.3. а — нормированная спектральная плотность мощности (v) б — огибающая у(т) комплексной степени когерентности. 1 прямоугольная форма линий 2 — гауссовская ( )орма линий 3 — лоренцевская форма лнний. [c.163]

Рпс. 3.3. Плотности вероятностей высоты локальных максимумов огибающей квазигармонического процесса с прямоугольной и гауссовской формой спектральной плотности [c.158]

Выражение (ж) совпадает с выражением (3) из п. 1.12, которое было получено с помощью другого подхода. Таким образом, спектральная характеристика для импульсов прямоугольной формы может быть представлена в следующем виде при О < / /т < И2 имеем [c.113]

Рис. 96. Корреляционная функция 3 (1) и ее спектральная плотность 1 ш) для случая импульсов /(<) прямоугольной формы

Случайные колебания пластины с сосредоточенной массой. Для прямоугольной пластины конечных размеров, колебания которой описываются уравнением (39), внешнюю нагрузку f (х, i) и нормальный прогиб w (х, О представим в виде разложения (40) по собственным формам Фд (х) и преобразования Фурье по времени. Спектральная плотность прогиба пластины [c.317]

Чтобы конкретизировать численные значения функции Ри (№ ) при каждом значении И , нужно знать контур спектральной линии для данной оптической волны. Мы рассмотрим здесь только случай прямоугольного контура линии случай лоренцевского спектра рассматривается в работах [6.11, 6.12]. Если первоначальная действительнозначная волновая форма имеет спектральную плотность мощности вида [c.241]

Сравнение плотностей вероятностей (рис. 3.3) показывает, что обе функции р Zfn) по форме близки друг к другу. Однако в случае гауссова спектра плотность вероятности несколько более сконцентрирована в области меньших значений и более быстро спадает правее вершины. Это можно объяснить тем, что при более затянутых (по сравнению с прямоугольным спектром) хвостах гауссовой спектральной плотности увеличивается вероятность появления максимумов, значения которых <Щг (i) =Ж А = [c.158]

На рис. 4.10 приведены результаты расчетов [75, 128] плотности вероятности р (т 0) длительности временных интервалов между соседними нулями гауссовского стационарного процесса i ( ) с прямоугольной спектральной плотностью в диапазоне частот (О, /в). Нормированная корреляционная функция может быть при этом записана как Гт = г (т) sin (2л/вт)/2л/вт или, в иной форме записи, х) = sin х х, х 2я/в т. [c.234]

Для импульсов с прямоугольной огибающей уровень добавочных максимумов спектральной плотности обратно пропорционален квадрату частоты. Поскольку дальность обнаружения цели с большим доплеровским смещением непосредственно связана с уровнем добавочных максимумов используемых фильтров, на практике для улучшения характеристик обнаружения применяют импульсы с огибающей, отличной от прямоугольной. Для оптимизации формы огибающей импульса в целях снижения уровня добавочных максимумов используют методы, аналогичные рассмотренным в п. 11.3 применительно к пространственным фильтрам. [c.386]

Здесь <1пл — поглощательная способность пламени в пределах наблюдаемой спектральной линии, —температура пламени, 6Х — ширина спектральной линии. Форма спектральной линии предполагается прямоугольной. Этот случай с хорошим приближением соответствует спектральной линии, уширенной за счет реабсорб ции. Сплошной фон в спектре пламени принимается равным нулю. [c.254]

Отсюда следует, что длину волны излучения можно перестраивать, изменяя период магнита X, или, при данном магните, меняя энергию Е электронного пучка. Выбирая, например, X, = = 10 см и /(= 1, находим, что при изменении энергии электронов от 10 до 10 МэВ излучаемый свет попадает в диапазон от инфракрасного до ультрафиолетового. Заметим, что, согласно нашему обсуждению, излучение должно быть поляризовано в плоскости, ортогональной направлению магнитного поля (см. также рис. 6.54). Чтобы найти форму спектральной линии и ширину полосы излучения, заметим, что в рассмотренной выше системе отсчета электрон излучает в течение времени ht = = (//с) [1 — (Уг/с)2] /2, где / — полная длина магиита ондулятора. Из выражения (6.54) следует, что излучение, испускаемое каждым электроном, имеет вид прямоугольного импульса, содержащего число циклов Л цикл = m lS-t /2п l/Xq, Т. е. равное числу периодов Nw = 1/К ондулятора. Тогда из теории преобразования Фурье следует, что спектр мощности такого импульса [c.430]

Для нахождения статистических характеристик суперпозиции медленно флуктуирующего некогерентного сигнала и быстро флук-туирущего шумового тюля (7 Дсо<с1) необходимо знать спектральные (или корреляционные) свойства шумового поля. При экспоненциальной и прямоугольной формах корреляционных функций общие выражения для производящей функции и распределения вероятностей отсчетов приведены в (10 б) табл. 1.1). Если воспользоваться выражением для гипергеометрического ряда (28, 54], то формула распределения вероятностей отсчетов приобретает более компактный вид. В двух предельных случаях 1) разность частот 1 и С02 такова, что р=1 2) частоты щ и сог близки, T oi—со2 >1, р- 0, производящие функции равны произведениям производящих функций, соответствующих геометрическому и отрицательно-биномиальному, распределениям (с некоторыми изменениями параметров). Распределения Р(п, Т) в этих случаях могут быть записаны как свертки двух указанных распределений (10 б) 1 2 табл. 1.1). [c.49]

Анализ выражения (7.5) показывает, что при больших значениях индекса частотной модуляции т форма спектральной плотности приближается к прямоугольной и ширина спектра близка к 2uid- При возрастании т и при и> -> wq, S uj) А Тс/ /т. Это значит, что спектральная плотность изменяющегося по частоте гармонического сигнала возрастает. При этом спектр насьщается дополнительными гармониками, но с меньшими амплитудами. [c.121]

Совр. способы изготовления ОДР — нарезка на металле (алюминий, золото) алмазным резцом на станке с управлением от ЭВМ (макс, частота 3600 штрихов на мм возможно получение профиля штриха с малым углом наклона при ограничениях на форму подложки), а также голография, методы с использованием УФ-ла-зеров и синхротронного излучения (макс, частота — до неск. десятков тысяч штрихов на мм). Для достижения оптим. профиля штрихов — треугольного или прямоугольного — и переноса голография, рисунка решётки на более гладкую подложку применяют ионное травление. Для полученных таким способом кварцевых ОДР с прямоуг. штрихом КВ-гравица составляет ок. 0,5 нм. С помощью рентгеновской литографии изготовляют рентгеновские ОДР с многослойным покрытием, к-рые могут работать с высокой эффективностью при больших о вплоть до нормального падения, однако их область дисперсии ограничена спектральной шириной максимума отражения покрытия. [c.349]

Итак, переход от классической модели деформирования слоистых тонкостенных пластин к той или иной корректной уточненной модели сопровождается увеличением не только порядка системы дифференциальных уравнений, но и спектрального радиуса матрицы ее коэффициентов и, как следствие, появлением быстропеременных решений, имеющих ярко выраженный характер погранслоев и описывающих краевые эффекты напряженного состояния, связанные с учетом поперечных сдвигов и обжатия нормали. Такая ситуация характерна не только для балок или для длинных прямоугольных пластинок, изгибающихся по цилиндрической поверхности, но, как будет показано ниже, и для элементов конструкций других геометрических форм — цилиндрических панелей, оболочек вращения и др. Отметим, что стандратные методы их решения, которые согласно известной (см, [283 ]) классификации делятся на три основные группы (методы пристрелки, конечно-разностные методы, вариационные методы, метод колло-каций и др.), на этом классе задач малоэффективны. Так, группа методов пристрелки, включающая в себя, в частности, широко используемый и весьма эффективный в задачах классической теории оболочек метод дискретной ортого-нализации С.К. Годунова [97 ], на классе задач уточненной теории оболочек оказывается практически непригодной. Методами этой группы интегрирование краевой задачи сводится к интегрированию ряда задач Коши, формулируемых для той же системы уравнений. Для эллиптических дифференциальных уравнений теории оболочек такие задачи некорректны (см., например, [1]), что при их пошаговом интегрировании проявляется в форме неустойчивости вычислительного [c.109]

Рис. 5.27. Результаты численных экспериментов по восстановлению огибающей сверхкороткого импульса по данным солитонного зондирования а — спектрально-ограниченные прямоугольные импульсы с различными начальными амплитудами (штриховая линия — исходный импульс, сплошная — результат восстановления кривые 1,2,3 — результаты последовательных итераций) видно, что качество восстановления улучшается с уменьшением до и с увеличением числа итераций б — восстановление прямоугольного импульса с линейной частотной модуляцией (штриховые линии — огибаюш,ая исходного импульса и форма его частотной модуляции, сплошные — результат восстановления) [55]

ПИЯ. Согласно этому критерию две монохроматич. линии X и X бХ, одинаковой интенсивности считаются разрешенными, если расстояние между их центрами (рис. 3) равно ширине аппаратной ф-ции С. п. а. При этом в результирующем распределении буцет провал Д = (- тах - min)/ fmax> величина К-рого зависит от формы аппаратной ф-ции провал может быть обнаружен, если его величина больше среднего квадратичного значения случайных ошибок измерения. В случае дифракц. аппаратной ф-ции а ( ) = Ад (sin / ) , А = 2% для аппаратной ф-ции Гауссовой формы а (I) = Af,e А = 3% дисперсионной формы а ( ) = = An ( -f- д = 17% для щелевой (прямоугольной) и треугольной аппаратных ф-ций А = 0 к этому же критерию относится и критерий Релея, где А = = 20% (см. Спектральные призмы). [c.10]

Рис. 3.33. Спектр импульсного сигнала. Несущая частота fo. Форма модулирующего импульса прямоугольная. Длительность импульса т с. Период повторения импульсов Г, частота повторения 1/Г имп/с. По оси ордипат отложша относительная амплитуда спектральных составляющих.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...