Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Приведение системы пар КГ простейшему вид

Приведение системы сил к простейшему виду  [c.68]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ СИЛ К ПРОСТЕЙШЕЙ СИСТЕМЕ. УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ  [c.40]

Приведение системы сил к простейшему виду производим согласно 41. Определяем модуль и направление главного вектора системы сил но его проекциям на координатные оси  [c.116]

II. СИСТЕМА СИЛ, НЕ ЛЕЖАЩИХ В ОДНОЙ ПЛОСКОСТИ Задание С.6. Приведение системы сил к простейшему виду  [c.37]


Рассмотрим частный случай приведения к простейшему виду произвольной пространственной системы сил, приложенных к твердому телу, — пространственную систему параллельных сил.  [c.85]

Таким образом, имеется полная аналогия между процессом приведения системы сходящихся сил в статике твердого тела и приведением системы мгновенных угловых скоростей тел к простейшему виду.  [c.193]

Объединяя все случаи сложения мгновенных вращений твердого тела, заключаем, что приведение к простейшему движению мгновенных вращений тела как вокруг пересекающихся, так и вокруг параллельных осей аналогично приведению пространственной системы сходящихся и параллельных сил в статике твердого тела, причем относительная и переносная угловые скорости соответствуют приводимым силам, а абсолютная мгновенная угловая скорость соответствует равнодействующей силе.  [c.197]

Моменту пары сил соответствует момент пары вращений, выражающий скорость поступательного движения, эквивалентного кинематически данной паре вращений. Процесс приведения системы скользящих векторов к простейшей системе одинаков как в статике, так и в кинематике. Поэтому сформулируем общий вывод совокупность какого угодно числа одновременных вращений и поступательных движений твердого тела можно привести к двум одновременным движениям к вращательному и поступательному.  [c.199]

Методы приведения системы нескольких одновременных вращательных и поступательных движений одного и того же твердого тела имеют полную аналогию с методами приведения в статике твердого тела системы сил и пар сил, приложенных к телу, к простейшей системе сил. Аналогом силы, приложенной к твердому телу, — скользящего вектора в статике, в кинематике является скользящий вектор — угловая скорость вращения тела вокруг оси.  [c.206]

Приведение плоской системы сил ( произвольной системы сил, сил инерции...). Приведение системы сил к простейшей системе ( к простейшему виду, к заданному центру, к силе и паре сил...).  [c.68]

В статике рассматриваются следующие две основные задачи 1) сложение сил и приведение системы сил, действующих на абсолютно твердое тело, к простейшему виду 2) определение необходимых и достаточных условий равновесия действующих на абсолютно твердое тело систем сил.  [c.20]


Приведением системы сил называется замена ее другой системой, эквивалентной первой, но более простой.  [c.37]

Задание С-9. Приведение системы сил к простейшему виду  [c.54]

Если смесь является нереагирующей и радиус кривизны Р = оо, то приведенная система имеет особенно простой вид  [c.39]

Исследование приведенного коэффициента излучения. Расчетные методы позволяют найти этот коэффициент применительно к излучающим системам простой геометрии, еслп тела, составляющие ее, являются серыми. 360  [c.360]

Существенная цель нашего исследования состояла в определении некоторых классов решений простыми средствами, или, по крайней мере, более простыми, чем полное интегрирование заданной системы дифференциальных уравнений, каковым является интегрирование приведенной системы порядка т < 2 . Далее, определение преобразования прикосновения, пригодного для приведения случая п. 53 к случаю Рауса, вообще говоря, требует операций порядка более высокого, чем т, так что его нельзя рассматривать как полезное орудие для вычисления, хотя совершенно законно и даже удобно пользоваться им как средством для доказательства.  [c.327]

Состояние равновесия механической системы изучается в разделе динамики, называемом статикой. В статике решаются две задачи 1) найти условия равновесия механической системы 2) решить вопрос о приведении системы сил, т. е. о замене данной системы сил другой, в частности, более простой, оказывающей то же воздействие на движение механической системы, что и исходная система сил.  [c.90]

Если бы все корни уравнения (29.7.21) были простые и чисто мнимые, то можно было бы заключить, что исходное равновесное решение устойчиво по крайней мере в первом приближении. Однако на данной стадии исследования такого заключения сделать нельзя вследствие наличия множителя и повторения множителя (Р + со ) в левой части уравнения (29.7.21). В следующем параграфе мы покажем, каким образом порядок системы можно понизить с 12 до 6. Для приведенной системы собственные значения будут определяться уравнением шестой степени  [c.584]

Задача значительно усложняется при изучении переходного процесса в силовых передачах с учетом их упругих характеристик. Во-первых, здесь нет неподвижного элемента и, во-вторых, приведенная система даже в простейших силовых передачах будет иметь несколько степеней свободы. Явление последовательных остановок и движений при фрикционных колебаниях в упомянутых задачах соответствует явлению последовательных соединений и разъединений полумуфт в силовых передачах. Кроме того, если в указанных задачах возможны установившиеся фрикционные колебания, то в нашем случае на всем интервале переходного процесса переход от одного этапа к другому происходит в разных условиях вследствие изменения средних угловых скоростей.  [c.21]

ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ СКОЛЬЗЯЩИХ ВЕКТОРОВ К ПРОСТЕЙШЕЙ  [c.14]

Удобным приемом аналитического ра-х чета является приведение системы с параллельными ветвями к простому трубопроводу путем замены параллельных ветвей эквивалентной им трубой (т. е. такой, в которой при расходе, равном сумме расходов в параллельных ветвях, потеря напора равна потере в этих ветвях). В турбулентной зоне сопротивле- ие 3 такой трубы, заменяющей т ветвей, сопротивления которых sy, определяется из формулы  [c.660]

Приведенная система дифференциальных уравнений теплопроводности (энергии), движения и уравнения сплошности описывает множество явлений распространения тепла в движущемся потоке жидкости, так как она получена при использовании общих законов сохранения энергии и вещества, поэтому она характеризует лишь основные принципиальные стороны этих явлений, общие для всего указанного множества. Частные особенности отдельных конкретных тепловых явлений характеризуются так называемыми условиями однозначности. Применительно к процессам конвективного теплообмена условиями однозначности задаются геометрическая форма и размеры системы, в которой изучаются процессы конвективного теплообмена физические свойства жидкости, входящие в рассмотренную систему дифференциальных уравнений распределение температуры и скорости в прост-ранстве нной области, в которой исследуется явление для какого-то начального момента времени распределение скорости на твердых и жидких границах исследуемой пространственной области. На жидких границах (во вход-  [c.137]


Рис. 102. Схемы двухкорпусной энергетической установки с двухступенчатыми зубчатыми передачами а — конструктивная б — расчетная в — приведенная расчетная г — расчетная при замене разветвленной системы простой с упругой массой. Рис. 102. Схемы двухкорпусной <a href="/info/30808">энергетической установки</a> с двухступенчатыми <a href="/info/1089">зубчатыми передачами</a> а — конструктивная б — расчетная в — приведенная расчетная г — расчетная при замене разветвленной <a href="/info/21260">системы простой</a> с упругой массой.
Изгиб, при котором в поперечных сечениях возникает только изгибающий момент (М или или и М . В заключение укажем, что при рассмотрении сил, действующих на оставшуюся часть стержня, использовались такие приемы механики, как параллельный перенос сил и приведение системы сил к простейшему виду. Нетрудно убедиться, что величина искомых внутренних усилий при этом никак не изменилась.  [c.15]

Тело, имеющее ось вращения, под действием внешних сил может находиться во вращательно.м движении или в равновесии. Результат действия сил определяется после приведения системы к простейшему виду. Если при сложении сил получается равнодействующая, проходящая на некотором расстоянии от оси вращения, или пара сил, тело приходит во вращательное движение.  [c.100]

Развитие техники предъявляло к теоретической механике требование создания более простых и наглядных методов решения различного рода технических задач, так как аналитические методы нередко оказывались весьма сложными и мало пригодными в инженерной практике. Этим объясняется успешное развитие в XIX в., главным образом в Германии, графостатики, основные положения которой и их применение к решению статических задач были указаны еще Вариньоном, а также дальнейшее развитие геометрических методов в механике. Из работ этого направления прежде всего нужно отметить работу французского ученого Пуансо (1777—1859) Элементы статики (1804), которая явилась основанием современной геометрической статики твердого тела. В этой работе Пуансо устанавливает понятие пары сил, разрабатывает теорию пар и затем применяет эту теорию к решению в общем случае задачи о приведении к простейшему виду системы сил, приложенных к твердому телу, и к выводу условий равновесия твердого тела.  [c.21]

Так как угловая скорость есть вектор скользящий, то этот вопрос представляет собой в свою очередь частный случай более общей задачи о приведении системы скользящих векторов к простейшим элементам. Рассмотрим эту задачу, понимая в дальнейщем под to любой скользящий вектор.  [c.148]

Всюду в статике, а также и в динамике мы будем иметьде-ло со случаями, когда к телу приложена КЕКзя-нибудь система сил. Мы увидим, что сложную систему сил можно заменить по определенным правилам простой системой, действие которой на тело будет таким же, как и действие сложной системы сил. Эта замена сложной системы сил простой системой называется приведением системы сил к простейшей, ей эквивалентной. Если система сил приводится только к одной силе, ей эквивалентной, то эта одна сила называется равнодействуюшей системы сил, а приведение системы сил называется в этом случае сложением сил. Обратный процесс носит название разложения сил.  [c.40]

Приведенные системы интегральных уравнений полного излучения существенно упрощаются при вы П0лие ни1и ряда условий. К этим условиям относится допущение того, что среда и граничная поверхность являются серыми, рассеяние в объеме среды, а также излучение и отражение граничной поверхности — деально диффузными. При выполнении этих условий ядра, интегральных уравнений полного излучения, определяе.мые по (7-20) — (7-23), становятся достаточно простыми и симметричными функциями. Одновременно с этим отнощения и е/й обращаются в единицу.  [c.202]

В приведенной системе удаления смолы из ламината часть ее вытекает через регулируемый зазор между краем материала и перегородкой или граничными опорами. Объем смолы, которая должна вытечь из препрега, рассчитывается и принимается равным объему зазора. Для определения параметров зазора используется простой метод проб и ошибок. Может потребоваться и дополнительное уточнение его размеров, если вытекание смолы по краям ограничивается боковыми кромками ламината. Слоистые пластинки размером 254x 1651 мм были изготовлены с использованием этой системы регулировки вытекания смолы, обеспечивающей  [c.261]

Этот ход температуры и возможность ее устойчивой поимки характерны для такой системы. Приведенный выше простой пример, ие представляющий физического интереса, был вызран потому, что нули знаменателя в решении (8.7) можно найти сравнительно просто в системах, встречающихся на практике, эти знаменатели гораздо сложнее и требуют утомительного численного и графического исследэвания [49, 50] ).  [c.404]

Простота и универсальность полученных решений (4.25), (4.27) является отражением автомодельности поведения системы кластеров, показанной на рис. 84 иерархическим деревом Кейли, которое представляет геометрический образ пространства с ультраметрической топологией (см. 3) главы 2. Приведенное рассмотрение простейшего сценария попарного объединения кластеров показывает, что их эволюция представляется не в реальном физическом пространстве, а в ультраметрическом. Разумеется, реапьный процесс цепочечной кластеризации может протекать  [c.314]

Однако нужно сказать, что этот способ мало удобен, во-первых, потому, что при значительном числе слагаемых сил он становится громоздким, и, во-вторых, потому, что точка пересечения линий действия двух слагаемых сил может оказаться настолько удаленной, что не будет помещаться на чертеже. Поэтому мы рассмотрим другой способ приведения плоской системы сил, более простой и более обшдй этот способ применим, как увидим далее, также в самом общем случае, когда последовательное сложение сил становится невозможным, так как линии действия данных сил не будут лежать в одной плоскости и потому могут не пересекаться и в то же время не быть параллельными. Этот второй способ называется приведением системы сил к данному центру (к данной точке) и основан на следующей простой теореме.  [c.100]



Смотреть страницы где упоминается термин Приведение системы пар КГ простейшему вид : [c.116]    [c.26]    [c.103]    [c.110]    [c.152]    [c.87]   
Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.54 ]



ПОИСК



I приведения

Аналитический метод приведения системы сил к простейшей системе

Главный вектор и главный момент плоской системы сил. Приведение к простейшему виду

Графический метод приведения произвольной плоской системы сил к простейшему виду

Задание С.6. Приведение системы сил к простейшему виду

ПЛОСКАЯ СИСТЕМА СИЛ Приведение плоской системы сил к простейшей системе

ПРОИЗВОЛЬНАЯ СИСТЕМА СИЛ Геометрический метод приведения системы сил к простейшей системе

Приведение динамической системы в окрестности простого

Приведение плоской системы сил к простейшему виду

Приведение плоской системы сил к простейшему виду к простейшему виду

Приведение произвольной плоской системы сил к простейшему виду

Приведение произвольной пространственной системы сил к простейшему виду

Приведение произвольной системы сил к данному центру и к простейшему виду

Приведение произвольной системы сил к простейшей системе Условия равновесия

Приведение произвольной системы сил к простейшей форме Силовой винт

Приведение пространственной системы сил к данному центру ИЗ Случаи приведения пространственной системы сил к простейшему виду

Приведение пространственной системы снл к простейшему виду

Приведение системы пар к простейшему виду Равновесие тела при действии системы пар

Приведение системы пар к простейшему виду. Равновесие системы пар

Приведение системы произвольного числа произвольно направленных угловых и поступательных скоростей к простейшей системе

Приведение системы сил

Приведение системы сил к простейшей системе. Условия равновесия

Приведение системы сил к простейшему виду

Приведение системы скользящих векторов к простейшей

Приведение системы скользящих векторов к простейшей эквивалентной форме

Приведение системы угловой скорости и поступательной скорости произвольного направления к простейшей системе

Приведение сложных динамических систем к простым системам с дискретными параметрами

Примеры на приведение системы сил к простейшему виду

Простейшие системы

СЛОЖЕНИЕ УГЛОВЫХ СКОРОСТЕЙ. ПРИВЕДЕНИЕ СИСТЕМЫ УГЛОВЫХ И ПОСТУПАТЕЛЬНЫХ СКОРОСТЕЙ К ПРОСТЕЙШЕЙ СИСТЕМЕ Угловая скорость как скользящий вектор

Система простая

Сложение пар сил. Приведение системы сил к простейшему виду

Случаи приведения плоской системы сил к простейшему виду

Частные случаи приведения пространственных систем сил к простейшим системам



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте