Частные случаи приведения

I. ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СИЛ [c.48]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем сил следует что при приведении системы сил к равнодействующе силе R эта сила равна и параллельна главному вектору R. Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен нулю, то равнодействующей может и не быть, если система приводится к динаме. [c.83]

Для системы параллельных сил возможны следующие частные случаи приведения [c.87]

Частные случаи приведения системы сил к силе и паре рассмотрены в [c.37]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПЛОСКОЙ [c.41]

Каждое из двух этих равенств выражает необходимое условие равновесия, но одного из них недостаточно для равновесия системы (см. первый и второй частные случаи приведения). [c.43]

Частные случаи приведения сил, произвольно расположенных на плоскости, а) Главный вектор равен нулю, но главный момент не равен нулю, т. е. У= О, mQ 0. Система сил приводится к паре сил, момент которой равен главному моменту т-о (в этом случае главный момент системы сил не зависит от выбора центра приведения). [c.43]

Все возможные частные случаи приведения плоской системы сил к данной точке представлены в следующей таблице [c.79]

Частные случаи приведения системы сил [c.157]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННЫХ СИСТЕМ СИЛ К ПРОСТЕЙШИМ СИСТЕМАМ [c.75]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИСТЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ [c.83]

Обратимся к рассмотрению частных случаев приведения совокупности сил к простейшему виду. [c.67]

Рассмотрим частные случаи приведения плоской системы сил. [c.60]

Остановимся на частных случаях приведения произвольной плоской системы сил. [c.53]

Частные случаи приведения. Может случиться, в частности, что система векторов, не эквивалентная нулю, эквивалентна лишь одной паре или только одному вектору. [c.40]

Частные случаи приведения. Для того чтобы система (5) имела равнодействующую, необходимо и достаточно, чтобы главный вектор ОН был отличен от нуля, а главный момент 00 либо равнялся нулю, либо был перпендикулярен главному вектору. Тогда равнодействующая будет лежать на центральной оси. Аналитически имеем следующие условия [c.128]

Частные случаи приведения системы сил. Пусть /2 = О, а Ii ф 0. Это возможно, либо когда Мо = О, либо когда Мо и R ортогональны. Из критерия эквивалентности системы сил, приложенных к [c.137]

В таблице представлены все возможные частные случаи приведения системы сил, приложенных к твердому телу. В последнем столбце таблицы для сравнения указаны соответствующие им аналоги в кинематике твердого тела. [c.138]

Рассмотрим частные случаи приведенной на рис. 64 общей схемы, которые встречаются на практике. В результате получим расчетную схему, изображенную на рис. 65. [c.240]

Нетрудно видеть, что известные функции Gi и Z [1, 2], а также функции Р —Рз и 5i—S3 [3] являются частными случаями приведенных выше функций. [c.304]

Заметим, что полученные общие формулы для подсчета значений Dg D D- у и 6 справедливы также для всех частных случаев, приведенных в табл. 1. [c.240]

Обработка на расстоянии 20 см приводит к испусканию паров крезола, а следовательно, к частичному разрушению пластификатора это неудобство исчезает при увеличении расстояния до 25 см, но в частном случае, приведенном здесь, предпочтительно придерживаться уменьшенного потока излучения и работать с лампами, расположенными на расстоянии 30 см. Если листы будут проходить по туннелю со стенками из алюминия, то вещество будет прекрасно обработано, и сушка не станет менее активной. Что же касается отдачи, то она в этих условиях является превосходной (менее [c.312]

Рассмотрим теперь уравнения для течения на плоской пластине и в окрестности критической точки, которые получаются как частные случаи приведенных выше уравнений. [c.544]

В частных случаях приведенные формулы упрощаются. Так, для линейного напряженного состояния с > О (ffj = a3 = 0) [c.66]

Определение жесткостей в различных частных случаях. Приведенные в предыдущем параграфе выражения (d) для жесткостей подлежат незначительным видоизменениям в соответствии с природой используемого материала. В частности, все значения жесткости при кручении D y, основанные иа чисто теоретических соображениях, следует рассматривать лишь как первые приближения, для получения же более достоверных значений модуля G нужно рекомендовать непосредственное испытание, подобное воспроизведенному на схеме рис. 25, с. Общепринятые значения жесткостей для некоторых случаев, представляющих практический интерес, приводятся ниже. [c.407]

Для частных случаев, приведенных на рис. 2.5, силы избыточного давления вычисленные по формуле (2.7), с учетом угла наклона стенки а и ординаты 2д определяются следующими выражениями [c.28]

Случай приведения системы сил к одной паре. В п. 2.1 было показано, что система снл, как угодно расположенных it пространстве, в общем случае "приводится к одной результирующей силе, геометрпчески равной главному вектору R, и одной результирующей паре с вектором-моментом, равным главному моменту Мо этой системы относительно центра приведения. Рассмотрим частные случаи приведения произвольной системы снл. Пусть сначала главный вектор равен нулю, т, е. силовой [c.107]

Частные случаи приведения плоской системы сил. Теорема Вариньояа [c.53]

При построении предельных кривых по разрушению на основе общего уравнения (10) для частных случаев, приведенных на рис. 23, получается пучок прямых, имеющих общую точку пересечения D. В точке D пересекаются также прямая предельных напряжений образцов без концентратора и прямая, характеризующая цикл с R =—оо. Физическое значение имеют отрезки прямых предельных напряжений по разрушению только в диапазоне между точками С и R = RfKoT. Таким образом получено, что предельная кривая по разрушению деталей с концентратором состоит из трех прямых, определяемых уравнениями (10), (22) и (14). [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...