Вихрь пара вихрей

ПОД углом атаки управляется двумя вихрями, которые наблюдаются и при небольших сверхзвуковых скоростях [2, считается несомненным, что пики теплового потока при больших сверхзвуковых скоростях также индуцируются вихрями. Пара вихрей образуется в результате отрыва потока от острых передних кромок, причем вследствие безотрывного обтекания острия пластины вихри появляются только на некотором расстоянии от него [20, 21]. [c.284]

Измерения поля скорости показаны на рис. 7.36,а,6 в виде проекций на секущие горизонтальные и вертикальные плоскости (система координат соответствует рис. 7.34). Как и в случае вдува незакрученной струи, в поперечном сечении наблюдается образование пары вихрей, закрученных в противоположные стороны. Один из вихрей (правый) по сути является самой закрученной струей, а второй (левый) сворачивается под действием набегающего потока и начинает развиваться непосредственно от кромки сопла. На горизонтальных сечениях поля скорости заметна асимметрия распределения, обусловленная закруткой вдуваемой струи. В центральной части имеется значительное (до [c.363]

В жидкости в точках с координатами у = /г расположена пара вихрей, интенсивности которых равны по величине, но противоположны по знаку ( Г1 == = —Гг). При этим набегающий поток (на бесконечности) имеет такую скорость, что вихри остаются неподвижными. Найдите соответствующие линии тока. [c.44]

Рис. 2.24. Схема для определения потенциала скоростей и функции тока для пары вихрей

В заданной системе (вихрь — двугранный угол) координатные оси совпадают с линиями тока и, следовательно, нормальные к этим осям составляющие скорости равны нулю. Таким же свойством обладают взаимно перпендикулярные прямые, проведенные в потоке, образованном системой из четырех вихрей (рис. 2.26). Рассмотрим, например точку А на оси Оу. Нормальная к этой оси составляющая скорости, индуцируемая расположенными симметрично относительно нее парами вихрей 1—4 и 2—.3, интенсивности которых одинаковы, но противоположны по знаку, равна нулю. Аналогичный результат получается при определении составляющих скоростей, индуцируемых парами вихрей 1—2 и 3—4, в точке В оси Ох. [c.66]

Вычислим другие составляющие функции тока. Для этого сначала найдем скорости, индуцируемые в данной точке парой вихрей 1 и 2 (рис. 2.27) [c.67]

Рис. 2.27. Схема поступательного потока н течения от пары вихрей

Функция тока суммарного течения, возникающего в результате наложения поступательного потока на течение, индуцируемое парой вихрей, определяется как сумма [c.67]

Живая сила прямолинейной вихревой нити бесконечно велика, порядка логарифмической бесконечности, так как, с одной стороны, скорость на бесконечности не убывает достаточно быстро, а с другой стороны, вблизи бесконечно тонкой вихревой нити скорость бесконечно велика но если мы имеем, например, две вихревые нити (пару вихрей с угловыми скоростями +5 и — )> то скорость на бесконечности равна нулю и живая сила для вихревых нитей конечной толщины будет конечной. Поэтому вихри наблюдаются обыкновенно парами. [c.392]

Рис. 4. Бифуркация рождения спиральной пары при слиянии пары вихрей [27]

В задней части каверны за осесимметричным препятствием может образоваться также пара вихрей с пустой внутренней областью ([42], стр. 230). [c.92]

Присоединенная под углом атаки. Длинный цилиндр с носовой частью оживальной формы наклонен под углом 30° к потоку воды, движущемуся со скоростью 4 см/с. При этом угле атаки на подветренной стороне тела образуется симметричная пара вихрей. [c.54]

Мы можем применить вышеизложенное к движению в сферическом слое. Простейший случай — это тот, когда пара изолированных вихрей находится в диаметрально противоположных точках линии тока будут тогда малые параллельные круги, а скорость будет обратно пропорциональна радиусу круга. Для пары вихрей, которые находятся в двух произвольных точках А я В, линии тока будут окружности с общей осью, как и в 80. Методом стереографической проекции легко найти, что скорость произвольной точки Р есть результирующая из двух скоростей [c.297]

Пара вихрей. Два вихря, интенсивности которых одинаковы по величине, но противоположны по знаку, называются парой вихрей. Рассмотрим такую пару вихрь интенсивности х помещен в точку А, вихрь интенсивности — х помещен в точку В, причем АВ=2а. Расположим ось л-посредине между точками А к В к направим ее перпендикулярно отрезку АВ [c.340]

Скорость в любой точке на оси Ох направлена вдоль этой оси, и, следовательно, через эту линию нет расхода жидкости. Скорость в точке О равна 2х/а, т. е. в четыре раза больше скорости движения пары вихрей. [c.340]

Чтобы найти линии тока движения жидкости относительно пары вихрей, надо на все течение наложить скорость, равную скорости движения вихрей, но направленную в противоположную сторону. Тогда можно показать, что функция тока должна иметь вид [c.340]

В биполярных координатах (п. 6.50) комплексный потенциал пары вихрей имеет вид прн условии, что координаты точек А к В суть г= + с. Связь между [c.340]

Вихревая нить, параллельная плоскости. Пусть в точке Л, отстоящей от плоскости ОХ на расстоянии а, помещена вихревая нить, ЛО = а (рис. 245). Интенсивность вихревой нити равна х. Если мы продолжим область течения через плоскость ОХ и поместим в точке В, расположенной на расстоянии 2а от точки Л, вторую вихревую нить интенсивности — х, то получим пару вихрей, которая не создает потока жидкости через плоскость ОХ. Саму плоскость тогда можно убрать. Таким образом. [c.341]

Так как пара вихрей движется параллельно оси ОХ со скоростью х/(2а), то, следовательно, один вихрь Л в присутствии плоскости будет двигаться параллельно этой плоскости с той же скоростью. Если вихри расположены так, как показано на рис. 245, то комплексный потенциал течения имеет вид [c.341]

Вихревой диполь. Рассмотрим пару вихрей один интенсивности х в точке ас , другой интенсивности — х в точке —ае (рис. 246). Если мы устремим величину а к нулю, а величину х к бесконечности так, чтобы 2ах ц, мы получим вихревой диполь, ось которого наклонена под углом о к оси X (ср. п. 8.23). [c.342]

Внешние кривые описываются парой вихрей, расстояние между которыми на бесконечности равно 2Ь, где Ь есть значение постоянной к. Внутренние петли описываются парой вихрей внутри цилиндра. Движения внутри и вне [c.348]

В этом случае пара вихрей, расположенная внутри цилиндра, будет оставаться неподвижной. [c.349]

Неподвижный круговой цилиндр обтекается равномерным потоком идеальной несжимаемой жидкости, скорость которого на бесконечности равна и направлена вдоль оси X. Движение жидкости считается плоским, начало системы координат выбрано в центре поперечного сечения цилиндра О. За цилиндром имеется пара вихрей, расположенных симметрично относительно оси х. Доказать, что вихри будут неподвижны относительно цилиндра, если они лежат на кривой [c.365]

Фото 3. Образование пары вихрей и отрыв течения от цилиндра. [c.660]

Фото 6. Дальнейшее нарастание пары вихрей, которая становится в конце концов несимметричной и затем распадается. [c.660]

Две параллельные прямолинейные вихревые нити равной и противоположной по знаку циркуляции образуют пару вихрей (такое название дано по аналогии с парой сил). Пара вихрей совершает прямолинейное поступательное движение в направлении, перпендикулярном к кратчайшей прямой, соединяющей оба вихря, причем скорость движения равна [c.110]

Рис. 70. Линии тока пары вихрей в неподвижной системе отсчета

Рис. 71. Линии тока пары вихрей в системе отсчета, движущейся вместе с вихревыми ядрами

Падение капель 151, 427 Пара вихрей 110 [c.568]

Автоколебательный режим выразился в строго периодическом переза-мыкании пар вихрей, расположенных на диагонали. Такой вид неустойчивости создавали искусственно путем пропускания через тонкий слой электролита в кювете постоянного электрического тока, создаваемого путем магнитной системы специальной конфигурации. Примеров искусственно создаваемых и протекающих в естественных условиях неустойчивостей и самоорганизации диссипативных с фуктур можно привести большое множество. [c.68]

Рассмотрим движение пары вихрей в жидкости, покоящейся на бесконеч-юсти. Скорости, индуцируемые в вихре 1 вихрем 2 и наоборот, [c.66]

Следовательно, V хг и пара вихрей в рассматриваемом случае перемеща- [c.66]

Схема Х+ (рис. 2.5.15,6). Производная от коэффициента нормальной силы, развиваемой передними несущими поверхностями летательного аппарата, выполненного по схеме X + , определяется при помощи формулы (2.5.53). Что касается плюсобразного оперения, то при нахождении создаваемой им нормальной силы следует учитывать влияние на него двух пар вихрей (3—3 и 4—4 на рис. 2.5.15,6), создаваемых наклонными консолями крыльев. [c.212]

Напряженность этих вихрей в / 2 раз меньще, чем соответствующее значение для горизонтальных консолей, поэтому в это же число раз будет меньще угол скоса. Одновременно угол скоса возрастает вдвое из -за наличия двух пар вихрей, так что суммарное значение увеличится в У 2 раз. В соответствии с этим [c.212]

Схема + Х (рис. 2.5.15,в). Задние иксобразные несущие поверхности находятся в зоне влияния пары вихрей 3—3, возникших за передними горизонтальными консолями. Так как их нормальная сила в / раз больше, чем наклонных, то в это же.число раз больше будет напряжение вихрей и, следовательно, угол скоса перед иксобразным оперением. В соответствии с этим для консолей такого оперения [c.212]

Сверхпроводники второго рода отличаются тем, что переход в сверхпроводящее состояние у них осуществляется не скачком, а постепенно. Для них характерны два критических значения магнитной индукции для температуры Т р < Т . Если магнигная индукция во внешнем поле начинает превосходить значение нижней критической индукции, то происходит частичное проникновение магнитного поля во всю толщину сверхпроводящего образца. При этом под действием силы Лоренца электроны в сверхпроводнике начинают двигаться по окружностям, образуя так называемые вихри. Внутри вихря скорость вращения возрастает по мере приближения к оси до тех пор, пока не достигнет критического значения и не произойдет срыв сверхпроводимости. По мере увеличения внешнего магнитного поля количество вихрей возрастает, а расстояние между ними сокращается. Когда оно станет соизмеримым с размером ку-перовской пары, практически весь объем перейдет в нормальное состояние и магнитное поле полностью проникнет в образец. К сверхпроводникам второго рода из чистых металлов можно отнести только ниобий Nb, ванадий V и технеций Те. [c.124]

Линии тока при обтекании дуги полукруга. При числе Рейнольдса, равном здесь 0,031, картина линий тока не претерпевает ощутимых изменений, когда направление потока обращается. Центры пары вихрей внутри каверны находятся на расстоянии 0,52 диаметра, что хорошо согласуется с решением в приближении Стокса. Алюминиевый порошок, диспергированный в глицерине, освещается световым ножом. [Тапеёа, 1979] [c.16]

Вихри, сходяоцие с тела в дозвуковом потоке. Длинное тело, состоящее из Щ1-линдра с конической головкой, обтекается в аэродинамической трубе под углом атаки 30° при числе Маха 0,4. Число Рейнольдса, рассчитанное по диаметру, равно 80000. Симметричная пара вихрей образуется на подветренной стороне передней части тела, как и на предьщущем снимке. Далее вниз по потоку вихри поочередно срываются и ведут себя в плоскостях, нормальных к оси тела, наподобие вихревой дорожки Кармана (см. фото 94-98). Фото К. О. ТЬотзоп [c.55]

Вшрт нал треугольным крылом под углом атаки. Линии подкрашенной жидкости в воде демонстрируют симметричную пару вихрей за тонким крылом с по 1ууглом раствора 13" под >тлом атаки 2СР. Число Рейнольдса, рассчитанное по хорде. [c.56]

Спедовательно, для того чтобы найти первые члены в формуле (6). надо вычислить увеличение количества движения жидкости внутри большого контура AB D вследствие появления в ней пары вихрей. [c.361]

Спектр линий тока пары вихрей в плоскости / имеет форму, изображенную на фиг. 102. Но лля утого течения функцию, его опре леляюш.ую, можно указать на основании сказанного в Л 78 именно пользуясь обозначениями фиг. 102, имеем [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...