Кинематика движения точки по окружности

Кинематика движения точки по окружности [c.23]

Если волны нет, то в потоке невязкой жидкости действует только гидростатика и давление постоянно на каждой линии тока. Перепад давления в слоях жидкости при этом направлен по вертикали, т.е. перпендикулярен к скорости частицы. Можно думать, что для достаточно пологой волны с малой амплитудой, результирующее силовое поле, создаваемое распределением давления в жидкости и силой веса, будет мало отличаться от равновесного потока, и принять в качестве первого приближения для решения задачи предположение, что давление попрежнему остается постоянным на всякой линии тока и результирующая сила, действующая на любую частицу жидкости перпендикулярна к скорости частицы. После такого предположения кинематика массовой скорости становится очевидной частица движется со скоростью с и совершает движение по окружности радиуса а с угловой скоростью ш. [c.147]

Задний угол — угол между касательной к задней поверхности в рассматриваемой точке режущей кромки и касательной в той же точке к окружности, образованной режущей кромкой при ее вращении вокруг оси сверла. Задние углы сверла также переменные на периферии а = 8... 14°, вблизи поперечной кромки 20...2,5°. Углы сверла в процессе резания У кии и отличаются от углов в статике (у, а). В результате сложения вращательного и поступательного движений сверла траектория каждой точки режущей кромки — винтовая линия, а траектория кромки — винтовая поверхность с шагом, равным 5о. На рис. 5.9, б линия 1 — развертка траектории резания в статике (5=0) 2—траектория резания в кинематике (5 0). Плоскость резания в кинематике 2 повернута относительно плоскости резания в статике / на угол и действительные углы в процессе резания будут равны [c.94]

Наблюдая движение какого-нибудь твердого тела, мы очень часто видим, что движения различных точек этого тела различны Так, при качении вагонного колеса по рельсу центр колеса движется по прямой линии, а какая-нибудь точка, лежаш ая на окружности колеса, описывает кривую линию (циклоиду) длина пути, пройденного этими двумя точками за одно и то же время, например за один оборот колеса, также неодинакова. Поэтому изучение движения тела приходится начинать с изучения движения отдельной точки, т. е. с кинематики точки. [c.227]

Углы сверла в процессе резания отличаются от углов в статике. В результате вращательного и поступательного движений сверла траектория резания каждой точки режущей кромки представляет винтовую линию, а всей кромки — винтовую поверхность с шагом, равным подаче сверла. Плоскость, касательная к ним, — плоскость резания в кинематике. На рис. 92, в линия 1 — развертка окружности, т. е. траектория резания точки в статике (s = 0) линия 2 — развертка винтовой линии, т. е. траектория [c.152]

НОВЫХ механизмов вместо схемы, изображенной на рис, 144, пользуются всегда условной схемой (рис. 143, а). Если в этой схеме рассматривать движение конца острия толкателя, то указанная замена не влияет на кинематику ведомого звена кулачковой передачи, но значительно облегчает исследование кулачковых механизмов. Чтобы произвести разметку путей, изображаем механизм в положении начала подъема толкателя (рис. 144). Так как толкатель имеет поступательное движение, то достаточно произвести разметку траектории конца толкателя (центра А ролика). Для этого разбиваем окружность, проведенную из центра кулачка наименьшим радиусом pmin = ОА, на произвольное число равных частей (взято двенадцать делений). Окружность радиуса рт(п называют основной окружностью кулач- 1 ка. Через точки деления из [c.130]

На средневековом Востоке интенсивно развивалось и кинематическое направление античной механики. Это было обусловлено необходимостью обработки результатов астрономических наблюдений, которые проводились в многочисленных обсерваториях. В зиджах IX—XV вв. и в большом количестве специальных трактатов разрабатывались принципы кинематико-геометрического моделирования видимого движения небесных тел. Однако, отправляясь от античной традиции, восточные астрономы сделали существенный шаг вперед в разработке представлений о кинематической сущности движения тел, а некоторые из них близко подошли к таким фундаментальным понятиям, как скорость неравномерного движения точки по окружности и мгновенная скорость в точке. [c.83]

Круговая вибрация. При круговой вибрации платформа по-прежнему движется поступательно, но кинематика ее движения такова, что любая точка, принадлежащая платформе, описывает, например, в горизонтальной плоскости, перпендикулярной оси (рис. VIII.9), окружность. Рассматривая движение гироскопа при круговой вибрации, как и в случае линейной вибрации, обратимся к определению величины и направления динамической реакции М, возникающей в подшипниках оси у наружной рамки карданова подвеса. [c.231]

Из формул (4.6) видно, tfTo на больших расстояниях от места приложения нагрузки продольные волны вызывают преимущественно радиальные смещения, а поперечные волны —окружные. Такое разделение по кинематике послужит базой для обоснованного разделения потоков энергии в волновом движении по двум типам волн, несмотря на то что принцип суперпозиции энергии для волн, бегущих в одном направлении, не применим. Отметим также, что при вычисле- [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...