Столб жидкости цилиндрический

Столб жидкост цилиндрический 588. [c.926]

Пусть имеется вертикальный (или какой-либо другой формы) цилиндрический столб жидкости, высота которого Н, плотность жидкости р, а площадь основания S на площадь основания S этого столба действует сила тяжести жидкости, т. е. pS = V pg, где V — объем столба жидкости, а g — ускорение силы тяжести. Разделив обе части уравнения на S, получим [c.24]

Левая часть этого уравнения представляет собой изменение по радиусу касательных напряжений в симметричном цилиндрическом ламинарном потоке, а правая часть — изменение по радиусу силы давления, действующей на столб жидкости объемом Интегрируя уравнение (10.4), получаем [c.168]

В качестве применения метода подобия, основанного на рассмотрении размерностей входящих в данную задачу величин, приведем следующий широко распространенный случай. Жидкость плотности рис коэффициентом динамической вязкости р, течет сквозь горизонтальную цилиндрическую круглую трубу диаметра й под действием постоянного перепада давлений, на участке трубы I равного Ар при этом сквозь трубу проходит также постоянный секундный объемный расход Q. Оставляя в стороне вопрос о деталях движения жидкости по трубе — этот вопрос будет разобран в следующем параграфе для случая ламинарного движения и в гл. IX — для турбулентного,— выясним, какие указания может дать метод подобия относительно общего вида зависимости между перепадом давлений в трубе Ар (обеспечиваемым работой насоса или напором столба жидкости между резервуаром и трубой) и секундным объемным расходом сквозь трубу Q. [c.372]

Подъем и спуск труб в скважину должен производиться обязательно при наличии установленного индикатора веса. Необходимо помнить, что центральная колонна насосных труб несет значительную дополнительную нагрузку от давления столба жидкости в трубах до тех пор, пока манжетное уплотнение седла погружного агрегата не будет приподнято над посадочным местом в хвостовике конуса. После выхода манжет из цилиндрической расточки жидкость из насосных труб через хвостовик с большой скоростью устремляется в скважину. Поэтому начало подъема центральной колонны труб нужно производить осторожно, наблюдая за показаниями индикатора веса. [c.234]

В конструкцию подавляющего большинства динамометров входит упругий элемент, перемещение какой-нибудь точки которого, фиксируемое тем или иным способом, пропорционально действующему усилию. В качестве исключения можно назвать жидкостный (ртутный, спиртовой) манометр, в котором давление уравновешивается прямо весом цилиндрического столба жидкости, приходящимся на 1 см площади горизонтального сечения. Перемещение точки упругого элемента динамометра обычно увеличивается (чаще всего рычажной системой) и отсчитывается по шкале прибора. [c.340]

Колебании цилиндрического столба жидкости 539 [c.588]

Этот закон для расхода был экспериментально установлен Пуазейлем ) в 1840 г. при систематическом исследовании воды в узких трубках. Формула (5.9) широко используется для определения коэффициента вязкости капель ных жидкостей. Простейшая схема прибора для определения вязкости составляется из цилиндрического сосуда, к дну которого прикреплена тонкая цилиндрическая трубка с краном на конце (рис. 29). Давление у входа в цилиндрическую трубку будет равно весу столба жидкости Н, сложенному с атмосферным давлением р , а на выходе давление будет равно Разделив перепад давления Н на длину трубки I, получим [c.127]

Пример 9.3. Вертикальный цилиндрический сосуд диаметром 1)=1,5 м наполнен фильтрующим материалом с диаметром частиц в—10 м. Толщина фильтрующего слоя 6=1 м пористость / =0,4, высота столба жидкости над слоем фильтрующего материала Я=2 м. Определить пропускную способность фильтра при фильтровании воды и минерального масла. Температура воды и масла 20°С. Плотность масла р=0,8-10 иг/м . [c.187]

Таким образом, горизонтальная составляющая силы гидростатического давления Р., равна произведению силы гидростатического давления такого же столба жидкости на проекцию цилиндрической стенки на плоскость, перпендикулярную к оси х, т. е. [c.22]

В отсутствие вращения [р = 0) имеет место классическая капиллярная неустойчивость цилиндрического столба относительно длинноволновых возмущений с к < 1. Если перейти к размерным единицам, то условие неустойчивости формулируется в классическом виде столб жидкости неустойчив, если его длина превышает периметр сечения цилиндра. Если плотности обеих жидкостей одинаковы (но они не [c.135]

Применим полученные в 4.1 уравнения и граничные условия к задаче об устойчивости цилиндрического столба жидкости. [c.181]

Если цилиндрическая оболочка полностью заполнена тяжелой жидкостью с удельным весом у ж (в дан[см ), то давление на стенку по параллельному кругу х определяется весом столба жидкости над этим сечением, т. е. [c.693]

Пусть имеется вертикальный цилиндрический столб жидкости, высота которого Н, удельный вес у, а площадь основания 5 на площадь основания 5 этого столба дей- [c.18]

В данном параграфе выведена аналогичная формула для цилиндрической панели с учетом действия на нее поперечной распределенной нагрузки. Влияние этой нагрузки на приведенную ширину будем учитывать через меридиональные и окружные напряжения, возникающие в цилиндрической оболочке от давления наддува и гидростатического столба жидкости. Для решения поставленной задачи применим уравнения (7. 10) [c.209]

Определение сил, действующих на поверхность погруженного в жидкость твёрдого тела. Рассмотрим цилиндрическое твёрдое тело, вертикально расположенное в жидкости. На его верхний и нижний торцы будут действовать соответственно силы р1 = у 71 Р и Рг = Уж Р, где у -плотность жидкости 71 и 72 - высота столба жидкости соответственно над верхним и нижним торцами Р - площадь горизонтального сечения цилиндра. [c.59]

С учетом допущений движение несжимаемой жидкости в цилиндрической магистрали описывается уравнением импульсов, учитывающим инерцию столба жидкости, силы давления на концах магистрали, силы гидравлического сопротивления и внешние силы. [c.19]

Предположим, что участок тракта заполнен невязкой несжимаемой жидкостью. Такое предположение правомочно, если при нестационарном движении в тракте определяющую роль играет только одно свойство — инерция столба жидкости. Нестационарное движение столба несжимаемой невязкой жидкости на участке тракта цилиндрической формы (рис. 2.1,6) описывается уравнением количества движения [c.36]

Таким образом, для тракта, состоящего из участков цилиндрической формы с разной площадью проходного сечения, в инерционную постоянную времени входит сумма приведенных инерционностей столбов жидкости для каждого из участков. Если площадь сечения тракта изменяется непрерывно, то, разбив тракт на большое число элементарных цилиндрических участков и перейдя к пределу, можно вместо суммы записать интеграл [c.37]

Вначале рассмотрим математическую модель тракта без емкости. Для приближенного описания нестационарного процесса на участке гидравлического тракта (рис. 2.4, д) используем модель, включающую два местных сопротивления на входе и выходе, два столба несжимаемой невязкой жидкости, и емкость между ними. Моделью такого тракта (рис. 2.4,6) является гидравлическая цепь, состоящая из двух сопротивлений и / 2 двух инерционностей с инерционными постоянными времени Ти1 и Ти2 и емкости с постоянной времени [24]. Воспользовавшись уравнением (2.1.10) для двух половин столба жидкости тракта цилиндрической формы, разделенных на схеме емкостью (см. рис. 2.4, д), учтя, что Хи1=Хи2 = г /2, запишем [c.51]

Рассмотрим тракт (рис. 2.5, а), состоящий из местного сопротивления на входе цилиндрического участка, для которого учтем только инерцию емкости, частично заполненной газом, и местного сопротивления на выходе. Эквивалентная гидравлическая цепь изображена на рис. 2.5,6. Для емкости учтем инерцию столба жидкости в горловине, связывающей ее с трактом. Для цилиндрического участка тракта используем уравнение инерционности (2.1.10) [c.54]

Уравнения, описывающие установившиеся гармонические колебания капельной невязкой жидкости на участке цилиндрического тракта, (2.3.15) и (2.3.16) связывают между собой амплитуды вариаций скорости и давления 5м (х, ю) и др (х, ю) в различных сечениях по его длине с амплитудами возмущающих воздействий на его границах 5уу и буг,-- При формировании математической модели гидравлического тракта, состоящего из ряда труб и других гидравлических элементов (насосов, регуляторов, местных сопротивлений и т. д.), удобно выделить отдельно столб жидкости на участке тракта. [c.123]

В первом приближении можно считать фронт кристаллизации при вытягивании плоским, как показано на рис. 6.3. Тогда высоту цилиндрического столба расплава можно оценить, приравнивая вес столба жидкости. [c.227]

Цилиндрический сосуд с коническим верхом имеет размеры 0 = 2 м, г7 = 0,1 м. Н=2 м, /7 = 1 м. Сосуд заполнен жидкостью удельного веса = 800 кГ м . так что столб этой жидкости выступает на (1 = 3 м выще конуса. [c.27]

Сопротивления по длине. В чистом виде эти сопротивления имеют место при течении жидкостей и газов по цилиндрическим трубам или каналам с постоянной по длине потока средней скоростью. В этих случаях потери гидродинамического напора (механической энергии), выраженные в линейных единицах столба данной жидкости, определяют по формуле Вейсбаха—Дарси [c.22]

С помощью своего сонометра он сравнил отчетливо воспринимаемые частоты основного тона и некоторых обертонов. Затем при пяти различных значениях температуры окружающей среды он произвел первые измерения скорости звука в водяных столбах. Он также определил скорость звука в цилиндрических столбах одиннадцати других жидкостей от соленой воды до спирта и эфира. Эти результаты вместе со значениями скорости, соответствующими распространению звука в свободном поле, представлены в табл. 69. [c.334]

В цилиндрическом сосуде сила давлершя на дно сосуда равна весу столба жидкости. Давление на дно сосуда равно [c.37]

Представим себе, что вместо твердого цилиндра вращается с той же угловой скоростью 0) цилиндрический столб жидкости с сечением. 5. Очевидно, при такой замене твердого цилиндра жидким движение жидкости вне цилиндра сохраняет свой вид, т. е. остается окружным той же интенсивности Г — 2S o. Столб жидкости (газа), вращающийся как твердое тело, т. е. так, что все его частицы имеют одну и ту же угловую скорость, называют вихрем, а величину 2S(o — интенсивностью вихря. Ось вращения столба жидкости называют осью вихря. В окружающей жидкости вихрь создает окружное движение жидкости, интенсивность которого Г = 2So) равна интенсивности вихря. [c.295]

Другая очень интересная задача заключается в определении характера равновесия цилиндрического столба жидкости кругового сечения. Сюда же относится теория хорошо известных опытов Пидона, Савара и других о поведении струи, вытекающей под давлением из маленького отверстия в сосуде. Постоянная скорость в направлении оси струи, очевидно, не оказывает влияния на динамическую часть задачи и может быть поэтому при аналитическом рассмотрении оставлена без внимания. [c.587]

Вертикальность положения корпуса проверяется с помощью отвеса или нивелира относительно образующей цилиндрической поверхности, принятой в качестве сборочной базы для установки тарелок. Метрологической базой для контроля установки служит горизонталь, проходящая через верхние отметки столбов жидкости гидростатического уровня. Сборочная и метрологическая базы выбираются независимо, поэтому возникает угловая ошибка негоризонтальности р. При вертикальном положении корпуса достигается наибольшая точность установки тарелок. [c.135]

Давление на площадку 5, создаваемое весом жидкости, равно (у5го), т. е. равно весу цилиндрического столба жидкости, поперечным сечением которого является площадка 5 и высота которого равна глубине погружения центра тяжести этой площадки. [c.373]

Пусть столб жидкости, представляющий собой круговой цилиндр радиуса R, окружен слоем жидкости с другой плотностью. Вся система помещена в твердую цилиндрическую оболочку радиуса Я2, коаксиальную с внутренним жидким цилиндром. В отсутствие поля тяжести и других внешних воздействий такое состояние с цилиндрической поверхностью раздела является равновесным. Как известно [9], это равновесие неустойчиво относительно осесимметричных возмущений, если длина жидкого цилиндра достаточно велика (рэле-евская капиллярная неустойчивость). Если внешняя жидкость имеет плотность большую, чем внутренняя, развитие неустойчивости можно предотвратить, приведя систему во вращение вокруг собственной оси. При обратном соотношении плотностей вращение приводит к дополнительной дестабилизации, поскольку к капиллярной неустойчивости добавляется неустойчивость Рэлея Тейлора в поле центробежных сил. [c.181]

Движение газовых пузырьков в вибрирующем сосуде. Рассмотрим движение пузырьков в жидкости, залитой в жесткий вертикальный цилиндрический сосуд с жестким дном, когда сосуд совершает в поле сил тяжести g вертикальные вибрации с угловой частотой и амплитудой смеш ения А. При этом жидкость имеет вверху свободную поверхность, а высота столба жидкости равпа L, причем А < со < Шг- Этот процесс описан и исследован в работах S. Zwi k (1959), С. С. Григоряна и др. (1965), Р. Ф. Ганиева и др. (1976). [c.162]

Наличие подушкп создает качественно отличную от дисперсной смеси колебательную систему жидз-юсть — газ, в которой роль упругого элемента играет локализованный в подушке переменного объема и массы газ, а инерционного — столб жидкости над подушкой. При этом газовая подушка имеет две степени свободы — поступательное перемещение и пульсационное движение пз-за измепешгя ее объема, характеризуемое собственной частотой пульсаций газовой подушки й. Эта частота может быть определена пз упрощенной одномерной схемы движения (С. С. Григорян и др., 1965), согласно которой подушка является единым пузырем с цилиндрической боковой поверхностью, совпадающей с поверхностью трубы, п плоскими торцами. Прп колебаниях изменяется лишь высота подушки у, а сечение ее остается равным сеченпю трубы. Будем считать, что в движении находится лишь жидкость над подушкой с постоянной высотой Н, а жид- [c.164]

В 358 движение жидкости рассматривалось как стационарное предполагалось, что каждая порция жидкости при прохождении через отверстие подвергается одинаковому воздействию. При этих обстоятельствах в математических выражениях не может появиться член, соответствующий = 0 не следует, однако, забывать, что для некоторых возмущений такого типа цилиндрическая форма неустойчива, и потому струя не может долго сохраняться целой. Малые возмущения, достаточные для того, чтобы неустойчивость проявилась, таковы, что они действуют различно в различные моменты они возникают в результате вихревого движения жидкости, создаваемого трением, и особенно в результате сообщаемого отверстию колебания такого характера, что оно заставляет скорость истечения периодически слегка изменяться. Если V — скорость струи, а т — период колебания, то цилиндрический столб жидкости, вытекающей из кругового отверстия, подвергается возмущению с длиной волны л, равной т. Если эта длина волны превосходит длину окружности отверстия 2тта, то возмущение нарастает экспоненциально, пока, наконец, столб жидкости не разбивается на отдельные массы, разделенные одинаковыми промежутками к и проходящие через фиксированную точку со скоростью V и частотой 1/х. Хотя никакое правильное колебание не имеет доступа к отверстию, все же неустойчивость не может исчезнуть, и случайные возмущения сложного характера будут приводить к разбиению струи. Удобно исследовать в первую [c.349]

Более кратко рассмотрена задача падения капли одной жидкости в цилиндрический сосуд с другой. Здесь отмечено, что разрушение и деление вихревых колец зависит от движений в столбе жидкости, вносящих нерегулярность в кольцо и приводящих к быстрой диссипации завихренности разницы в плотностях жидкостей, благодаря которой части вихревого кольца, где собралось больше вещества, падают в виде капель более быстро и образуют вихревые кольца таким же образом, как было сформировано первоначальное кольцо. Коследова-ны также случаи движения капли для жидкостей с небольшим поверхностным натяжением и малой высоты падения. Опытным путем установлено, что для случая разных жидкостей хорошие кольца образуются тогда, когда жидкости могут смешиваться. [c.231]

В своем знаменитом эксперименте Тейлор [2] обнаружил, что если сфера медленно проталкивается вдоль оси вращения, то весь цилиндрический столб жидкости, в который вписана эта сфера, движется вместе с ней. Полный анализ этого явления сложен (см. Гринспэн [1], стр. 192), но некоторую информацию о нем может дать кинематика волнового процесса. Выберем стационарную систему отсчета, связанную с основным течением II. Для того [c.403]

Джэкоби [3126] рассчитал распространение звука в трубах, заполненных жидкостью, для случаев абсолютно жестких стенок трубы, абсолютно податливых стенок и для стенок , образованных жидкостью с другим волновым сопротивлением, т. е. для случая цилиндрического столба жидкости, находящегося внутри безгранично простирающегося объема другой жидкости. Теоретические результаты можно найти в оригинальной работе (см. также [2781]). В дополнение к упомянутой работе Джэкоби Керран [2658] недавно исследовал теоретически и экспериментально распространение звука в пространстве между двумя концентрическими цилиндрами. [c.394]

В саду Французского колледжа ( ollege de Fran e), используя сжатый воздух и водяные резервуары из лаборатории Рено, Вертгейм сумел добиться контроля над струей жидкости так, чтобы создать стационарные колебания в цилиндрических жидкостных столбах (Wertheim 11842, 2]) ). [c.334]

В последуюш их двух изданиях своего труда Ньютон переработал раздел, посвяш енный истечению воды из отверстий. При этом он опустил всякие упоминания о силе реакции вытекаюш ей струи воды, ограничившись одним замечанием Сила, которая может породить все движение низвергаюш ейся воды, равна весу цилиндрического столба воды, основание которого есть отверстие ЕР и высота 2С1 или 2СК. Ведь извергаюш аяся вода за то время, пока она сравнивается с этим столбом, может приобрести, падая под действием своего веса с высоты С1, ту скорость, с которой она вытекает . Здесь ЕР — отверстие, через которое происходит истечение жидкости, С1 = СК — напор воды над отверстием с учетом скоростного потока, поступаюш его сверху для поддержания постоянного уровня воды в сосуде. Объяснение движуш ей силы вытекаюш ей струи, равносильное данному Ньютоном в 1687 г., получило широкое распространение в XVIII веке во всей Европе. Ссылки на Ньютона не встречаются, но используются его аргументы сила давления жидкости или газов действует одинаково во все стороны, и движуш ая сила возникает за счет отсутствия противодействия со стороны отверстия, через которое извергается веш ество. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...