Частота круговая контура

В частном случае кругового контура радиуса а при и = О смещение резонансной частоты равно [c.263]

Безэлектродные индукционные лампы. Светящийся газовый разряд можно получить также в замкнутом пространстве стеклянного баллона, помещенного в поле токов высокой частоты, путем индукции. Полученный т, о, разряд является следствием воздействия как электрического, так и электромагнитного поля. Воздействие электрич, поля создается разностью потенциалов на концах возбуждающей катушки, вследствие чего имеет место разряд в газе с положительным свечением. Кроме того вследствие воздействия магнитного поля создается круговой разряд также со свечением положительного столба. В качестве генератора колебаний здесь применяется искровой контур высокой частоты или контур с ламповым генератором незатухающих колебаний. Схема установки с искровым контуром представлена на фиг. 21. Напряжение в контуре создается высоковольтным трансформатором Т с искровым промежутком в цепи П. Возбуждающая катушка включается параллельно искровому промежутку через конденсатор К. Число колебаний, необходимое для получения светящегося разряда, достигает 1- 3-10 пер/ск. Лампа Л выполняется в виде шара, наполняемого тем или иным газом или смесью газов. Из газов применяются неон, [c.431]

На рисунке показана обработка заданного контура с постоянной подачей s, характеризующегося переменной круговой частотой (О = slR R —радиус обрабатываемого участка). [c.111]

На рис. 7.2 показана зависимость собственных чисел /Зо (1) и соответствующих собственных частот о о 2) от толщины несущего слоя круговой трехслойной пластины, шарнирно опертой по контуру. [c.367]

Сравнивая соответствующие амплитуды резонансных колебаний круговой трехслойной пластины на рис. 7.22, 7.36, 7.48, 7.54 и 7.60, приходим к следующему выводу. Если возмущающая частота совпадает с частотой основного тона — ( о, то более опасной является вогнутая параболическая нагрузка (то есть нагрузка, собранная к центру пластины), так как максимальный прогиб от нее превосходит соответствующие прогибы от остальных нагрузок и, в частности, от прямоугольной нагрузки на 108%. При резонансе по более высоким частотам амплитуда колебаний нарастает быстрее от нагрузки, максимально разнесенной на контур пластины, что говорит о ее относительной опасности. [c.422]

В статье изложен метод решения задачи о колебаниях прямоугольной пластинки с эксцентрическим круговым вырезом. Задача на собственные значения для такой пластинки решается с использованием точного решения уравнения движения, удовлетворяющего граничным условиям на внутреннем контуре (контуре выреза). Граничные условия на внешнем контуре удовлетворяются с помош,ью метода разложения в ряд Фурье. Вычисления проведены для различных сочетаний граничных условий на внешнем и внутреннем контурах пластинки для ряда частных случаев приводятся значения безразмерных собственных частот колебаний. [c.69]

В статье изложен метод решения задачи о колебаниях прямоугольных пластинок с эксцентрическим круговым вырезом. Получено уравнение частот собственных колебаний и проведены вычисления для различных сочетаний внешних и внутренних граничных условий. Отмечено, что влияние эксцентриситета внутреннего контура на собственные частоты колебаний увеличивается по мере того, как жесткость внутреннего края возрастает, и в общем случае этими эффектами пренебрегать нельзя. Сходимость процесса вычислений хорошая, и результаты удовлетворительной. точности были [c.81]

Будем рассматривать случаи, когда, внутренний и внешний края пластинки защемлены, шарнирно оперты или свободны и единообразно определены на всем контуре. Собственное значение К связано с круговой частотой, колебаний ю соотношением [c.166]

Рис. 5. Основная собственная частота колебаний защемленной по внешнему контуру кольцевой пластинки с эксцентрическим круговым вырезом. — [14] —--аппроксимация первого порядка — — аппроксимация второго порядка, —частотный параметр е — эксцентриситет.

При помощи двух пар отклоняющих катушек 14 электронное изображение получает круговое вращение со скоростью, пропорциональной частоте опорного напряжения, подаваемого от специального генератора опорного напряжения. Электронное изображение участка кромки копира периодически пересекает отверстие диафрагмы, создавая на выходе диссектора периодические импульсы тока, фаза которых определяется положением элемента контура копира, находящегося в этот момент под объективом. [c.190]

Таким образом, круговая частота собственных колебаний защемленной по контуру круглой пластины при наличии двух узловых диаметров равна приблизительно [c.473]

Адрес /, ], К используют только при круговой интерполяции. Адреса Р и 8 вводят только при изменении скорости подачи и частоты вращения щпинделя подготовительную функцию О — при изменении условий перемещения номер коррекции — при смене инструмента адрес Т — при изменении номера инструмента Х,У — в зависимости от обрабатываемого контура. После адресов геометрической информации (X, У и 2) обязательно указывают знак 4- или — , а затем числовую информацию о величине перемещения. [c.198]

Для круговой пластины, жестко защемленной в центре и образующей при колебаниях 5 узловых окружностей, значения а приведены в табл. 5.4. Частоты форм колебаний, имеющих узловые диаметры, будут совпадать с частотами пластины с незакрепленным контуром . [c.454]

I. Определение частот колебаний шарнирно опертой по всему контуру ортотропной цилиндрической панели. Исходная система дифференциальных уравнений колебаний круговой ортотропной цилиндрической (7 1=оо, оболочки с учетом лишь инерци- [c.346]

Оц = д/ш — йц круговая частота собственных колебаний в контуре (оо— круговая частота колебаний без учета потерь [c.8]

Разновидностью контурного резонансного метода является способ определения параметров Са и tg б образца путем изменения (вариации) частоты. Для этого необходимы генератор высокой частоты и точный частотомер или волномер. Источник питания, снабженный волномером, присоединяют к параллельному колебательному контуру (рис. 29.33, а), содержащему индуктивность L и постоянную емкость С (значение С известно). Изменяя частоту, настраивают контур в резонанс, которому соответствует максимум показаний вольтметра отмечают круговую частоту a>i и напряжение U далее изменяют частоту до fflj (расстраивают контур) так, чтобы напряжение снизилось до [c.380]

Это импеданс колебательного СЛ-контура, высоко-добротного при условии LI R > 1. На резонансной (томсоновской) частоте о = (L ) Vs импеданс Z минимален по модулю. Метод комплексных амплитуд порождает метод векторных (круговых) диаграмм, основанный на графич. построении напряжений и токов как векторов на комплексных плоскостях, что придаёт наглядность решениям мн, задач эл.-техники. [c.562]

В газах и плазме в зависимости от характера воздействия окружающих частиц различают два осн. механизма У. с. л.— ударный и квазистатический (статистический). Если в ср. длительность столкновения с возмущающими частицами мала по сравнению с временем между двумя последовательными столкновениями, то происходит ударное У. с. л. В этом случае столкновения приводят к мгновенному сдвигу фазы и неупругой релаксации верх, и ниж. состояний излучающей системы, контур спектральной линии имеет лоренцовскую форму, а ширина бы (ш—круговая частота) и сдвиг линии Д пропорциональны концентрации возмущающих частиц N [c.262]

Широкое применение для определения собственных частот колебаний кольцевых и круговых пластин переменной толщины находит метод Стодолы. Его отличие от метода Ритца заключается в том, что минимизация проводится по параметру s, входящему в выражение для аппроксимирующих функций. 1 ак, для кольцевой круговой пластины с защемленным внутренним контуром радиуса а решение ищется в классе функций [c.208]

Численный расчет проводился для защемленной по контуру круговой пластины единичного радиуса, слои которой набраны из материалов Д16Т фторопласт Д16Т. В ряде случаев указано на возможность пересчета полученных результатов на пластины произвольного радиуса го. Собственные частоты колебаний Шп вычислялись по формуле (7.11) с использованием собственных чисел из табл. 7.1 и параметров слоев h = h2 = 0,01, с = 0,05. [c.369]

Численный расчет здесь и далее в этом параграфе проводился для защемленной по контуру круговой трехслойной пластины единичного радиуса, слои которой набраны из материалов Д16Т-фторопласт-Д16Т. Собственные частоты колебаний Шп вычислялись по формуле (7.11) с использованием собственных чисел из табл. 7.1 и параметров слоев h = h2 = 0,01, с = 0,05. Начальные условия движения предполагались нулевыми w r, 0) = w r, 0) = = О, что в данном случае позволяет положить в (7.67) константы интегрирования Ап = = 0. [c.394]

Числовые результаты получены для круговой заделанной по контуру трехслойной вязкоупругопластической пластины вблизи резонанса. Соответствующие расчетные графики приведены на рисунках 7.67-7.71. Несущие слои пластины выполнены из дюралюминия, заполнитель — фторопласт. Было взято собственное число / о = 3,19. В рассматриваемом случае при hi = h2 = = 0,02, = 2с = 0,04, Го = 1 ему соответствует частота jq — = 293,6 с . В кг1ждом варианте счета задавалось отклонение от резонанса Xq = — 1 и амплитуда а возмущающей си- [c.451]

Таким образом, для исследования поведения прямоугольных пластинок с круговыми вырезами может быть эффективно использован итерационный метод Фурье. Однако при исследовании поведения пластинок с внешним контуром другой формы могут встретиться значительные трудности. При исследовании поведения пластинок с вырезами без каких-либо ограничений на формы пластинок или вырезов может быть использован энергетический метод. Кроме того, удовлетворение граничным условйям в энергетическом методе представляет собой относительно несложную задачу. В свою очередь итерационный метод Фурье дает возможность получить очень точные результаты. Применение энергетического метода может дать хорошие значения для перемещений, критических нагрузок, резонансных частот колебаний или других каких-либо величин, зависящих от общей жесткости системы, но этот метод дает ненадежные результаты при детальном исследовании задачи. Было бы интересно продолжить исследования с использованием в энергетическом методе членов, которые могут быть важными, но которыми до сих пор пренебрегали. [c.207]

Свои теоретические решения авторы строили на основе сплошных моделей [4]. В результате были получены в замк-путом виде окончательные уравнения для определения низших частот собственных колебаний для шарнирно и жестко закрепленных по наружному контуру круговых перфорированных круговыми вырезами пластинок. Следует отметить, что введение сплошной модели позволяет осуш,ествлять аппроксимацию форм колебаний функции прогиба) в первом приближении известными ранее употреблявшимися зависимостями. [c.291]

К работам этого же направления относятся публикации [28—30]. В [28] изложены результаты определения собственных частот колебаний двусвязных пластинок со сложной формой границы. Задача сводится к рассмотрению круговой пластинки с центральным круговым вырезом. Метод основан на построении функции координат, удовлетворяющей граничным условиям. Для получения уравнения для нахождения собственных частот колебаний использован вариационный метод, а далее метод, Бубнова и конформных преобразований. В работе, [29] изложен приближенный способ нахождения низшей собственной частоты поперечных колебаний круговой пластинки с эксцентрическим вырезом аналогичной формы. Этот способ основан на методе Ритца. В [30] предложены результаты сравнительного числового анализа по определению- собственных частот колебаний двусвязных пластинок со сложными внешними и внутренними контурами. Данные конечно-элементного анализа сравниваются со значениями, полученными с помощью приближенного вариационного метода, основанного на выборе соответствующих аппроксимирующих функций, удовлетворяющих граничным условиям. Полученные результаты хорошо согласуются с данными, опубликованными ранее. [c.292]

И. В. Андрианов и А. А. Дисковский [66] изложили метод исследования влияния вырезов на собственные частоты колебаний прямоугольных пластин, основанный на применении вариационного принципа Рейсснера. В качестве примера рассмотрены собственные колебания квадратной пластины с центральным круговым вырезом. Определению собственных форм и частот колебаний прямоугольных пластин с вырезами, жёстко защемленных по внешнему и внутреннему контурам, посвящено исследование Л. В. Курпы [67]. Описанная ею задача решена структурным методом, в основе которого лежит использование -функций. Данные в работе примеры относятся к расчету собственных форм и частот колебаний для прямоугольных и квадратных пластинок с центральным круговым и квадратным вырезом, а также со смещенным круговым отверстием для прямоугольной пластинки. [c.299]

Исследованию колебаний пластинок нетрадиционной формы, а именно треугольной, квадратной, пяти- и шестиугольной с центральным круговым вырезом, посвящена работа Нагаи [68]. Результаты теоретического и экспериментального изучения частот и форм собственных колебаний защемленных по внешнему контуру квадратных пластин, ослабленных различным числом (5, 9, 13, 25) квадратных либо круговых вырезов, содержит работа [69]. [c.299]

На рис. Х1-17 показана обработка зада пюго контура с постоянной подачей 5, характеризующегося переменной круговой частотой (О = 51Н (Я — радиус обрабатываемого участка). Воспроизведение контура с радиусом-вектором р ( ) происходит по радиусу-вектору Рх (О с переменным угловым запаздыванием тсо (т — величина времени запаздывания). [c.144]

Принцип действия электронных средств наведения (управления) электронного пучка основан на развертывании его магнитным полем. В режиме наведения осуществляется точное измерение координат центра круговой локальной развертки относительно стыка с последующим введением сигнала коррекции в систему управления. Точность наведения контролируется оператором по взаимному расположению на экране осциллографа двух импульсов от стыка, В режиме Сварка осуществляется круговая развертка электронного пучка методом одновременной пэдачи на отклоняющую систему сварочной пушки двух синусоидальных напряжений, сдвинутых относительно друг друга на л/2. При этом создается вращающееся магнитное поле, которое перемещает пучок в сварочной пушке по контуру окружности стыка. Скорость перемещения электронного пучка и амплитуда его развертки пропорциональны соответственно частоте и величине синусоидальных напряжений. Конструктив-НО систсма угтраБлекия злектрокныгу пучком сварочной пушки выполнена 32. Техническая характеристика средств наведения электронного пучка [c.192]

Круговые пластины. Задача колебания круговой пластины была решена Г. Кирхгофом , который определил частоты нескольких форм колебаний пластин с незакрепленным контуром. Точное решение этой задачи выражается через функции Бесселя. Ниже излагается приближенное решение, получаемое методом Релея—Ритца, который для низших форм колебаний обычно дает достаточную для практики точность. Применяя этот метод, удобнее преобразовать выражения (5.174) и (5.175) соответственно для потенциальной и кинетической энергий к полярной системе координат. [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...