Равновесие жидкости в движущихся

РАВНОВЕСИЕ ЖИДКОСТИ В ДВИЖУЩИХСЯ СОСУДАХ [c.74]

Г лава четвертая РАВНОВЕСИЕ ЖИДКОСТИ В ДВИЖУЩИХСЯ СОСУДАХ [c.76]

Гл. 4 ] Равновесие жидкости в движущихся сосудах [c.83]

При равновесии в движущемся сосуде жидкость, заполняющая сосуд, движется вместе с ним как твердое тело. В зависимости от характера действующих массовых сил в жидкости поверхность равного давления, как и свободная поверхность, может принимать различную форму. Рассмотрим некоторые случаи равновесия жидкости в движущихся сосудах. [c.99]

В качестве примера рассмотрим равновесие жидкости в движущейся цистерне (рис. 2Л1, б . [c.20]

В зависимости от характера действующих массовых сил поверхность равного давления в жидкости, как и свободная поверхность, может принимать различную форму. Ниже рассматриваются некоторые случаи равновесия жидкости в движущихся сосудах. [c.40]

Равновесие жидкости в движущихся сосудах 40—42 Растворимость газов 290 Расход жидкости 45, 49, 62, 65, 116, [c.375]

В качестве примера рассмотрим равновесие жидкости в движущейся цистерне (рис. 2.12, б), вращающемся сосуде (рис. 2.12, в) и движущемся по наклонной плоскости резервуаре (рис. 2.12, г). [c.20]

При равновесии жидкости в сосуде, движущемся прямолинейно с постоянным ускорением а, поле массовой силы представляет собой семейство одинаковых по величине и направлению векторов у (рис. IV—1). [c.74]

Равновесие жидкости в сосуде, движущемся прямолинейно с постоянным ускорением. [c.75]

Из приведенных уравнений выводятся уравнения равновесия жидкости в горизонтально движущемся сосуде (а = 0), в сосуде, движущемся вертикально вверх (а=90 % и сосуде, движущемся вертикально вниз (а = 270"). [c.79]

До сих пор изучались законы равновесия жидкости в условиях абсолютного покоя, где массовые силы были представлены только силами тяжести. Если жидкость находится в движущемся сосуде, возникают условия относительного покоя. Подвижную систему координат в состоянии относительного покоя, как известно из теоретической механики, можно свести к неподвижной системе, прибавив силы инерции в переносном движении. В результате это приводит к деформации поверхностей уровня, между тем как давление распределяется согласно основному закону гидростатики, т. е. уравнению (26). Например, при вращении открытого сосуда с водой вокруг вертикальной оси (центрифуга) свободная поверхность приобретает форму параболоида вращения. [c.28]

Относительный покой жидкости — это равновесие ее в движущихся сосудах, когда помимо силы тяжести на жидкость действует вторая массовая сила — сила инерции переносного движения, причем эта сила постоянна по времени. [c.9]

Рис. 6 Равновесие жидкости Рис. 7. Равновесие жидкости в резервуаре, движущемся в поле действия сил тяжести равномерно-ускоренно

Опираясь на этот же принцип, Бенедетти отвергает аристотелевскую теорию падения тел, выдвигая прямо противоположную ей. Свое доказательство он строит на простом мысленном эксперименте делит падающее тело на несколько равных по объему и весу частей и утверждает, что скорости падения их всех будут одинаковы, поскольку нет причин, которые помешали бы этому. Убыстрение же движения тел при падении он объясняет возрастанием все той же стремительности при непрерывном действии постоянной силы, а не увеличением веса, как учили схоласты. Это было первое открытое, ясное и доказательное выступление с утверждением независимости времени и скорости падения от веса тел. Принцип инерции движения позволяет Бенедетти высказать предположение о существовании центробежной силы (инерции) если тело, движущееся по кругу, не прикреплено, оно будет удаляться под действием этой силы по касательной к кругу подобно грязи, отскакивающей от колес экипажа . И наконец, изучая равновесие жидкости в сообщающихся сосудах, Бенедетти почти на 70 лет раньше Паскаля и за год до Стенина обнаруживает гидравлический парадокс — одинаковое давление жидкости на основание при равных высотах независимо от формы сосуда. [c.56]

Относительный покой жидкости в движущемся сосуде имеет, есто, когда жидкость перемещается вместе с ним как твердое тело так, что ее частицы не смещаются относительно сосуда. Закон распределения давления находится путем интегрирования дифференциального уравнения равновесия [c.615]

Рассмотрим равновесие жидкости в цистерне, движущейся в горизонтальной плоскости с постоянным ускорением (во время разгона или торможения). Схема рис. 2.4. [c.33]

Общую задачу можно сформулировать следующим образом. Тело произвольной формы погружается в движущуюся жидкость по истечении достаточного промежутка времени установится некоторое тепловое равновесие и требуется определить возникающую при этом разность температур Ti-t Tq между ними. [c.302]

Изложенное свойство поверхностей равного давления позволяет легко решать задачи по определению форм поверхностей жидкости в случае так называемого относительного покоя, т. е. покоя жидкости относительно включающего ее сосуда, в то время как сам сосуд находится в движении. Из теоретической механики известно, что в этом случае при составлении уравнений равновесия относительно системы координат, движущейся вместе с телом, к силам тяжести (весу) частиц тела должны быть добавлены силы инерции. [c.30]

В различных точках движущейся жидкости в результате действия внешних сил возникает давление, называемое гидродинамическим в отличие от гидростатического, свойственного жидкости, находящейся в равновесии, Поэтому одной из задач гидродинамики является определение величин гидродинамического давления, возникающего внутри жидкости, а также скоростей движения жидкости в различных точках пространства, занятого движущейся жидкостью. Для решения этих задач необходимо составить уравнения движения жидкости, связывающие между собой скорости и ускорения с силами, действующими на жидкость. Рассмотрим движение элементарного жидкого тела в виде параллелепипеда, выделенного в потоке идеальной жидкости (рис. 3.8). Введем следующие обозначения р — гидродинамическое давление и — скорость движения жидкости в точке пространства с координатами х, у, z и , и — составляющие скорости и по осям координат (рис. 3.8). [c.72]

Относительным равновесием жидкости называется такое состояние, при котором каждая ее частица сохраняет свое положение относительно твердой стенки движущегося сосуда. При относительном равновесии рассматриваются две задачи определяется форма поверхности уровня (равного давления) и выясняется характер распределения давления. Эти задачи решаются с помощью уже известных уравнений (1.20) и (1.22. Очевидно, в этом случае следует учитывать силы инерции, дополняющие систему массовых сил, действующих в жидкости, находящейся в состоянии абсолютного покоя. [c.46]

При равновесии в движущемся сосуде жидкость, заполняющая сосуд, движется вместе с ним как твердое тело. [c.76]

На рис. 88, б показан центробежный регулятор непрямого действия, который применяется в том случае, когда сила, передаваемая от муфты регулятора 3, недостаточна для того, чтобы плавно перемещать заслонку. Для перемещения заслонки в этом случае применяется вспомогательный двигатель (серводвигатель) в виде гидроцилиндра 6, а муфта регулятора 3 перемещает (с небольшим усилием) шток золотника 7, который служит распределителем, переключающим поток жидкости в ту или другую полость гидроцилиндра. При установившемся движении оба окна (отверстия) в корпусе золотника перекрыты, и поршень гидроцилиндра неподвижен. При увеличении скорости вращения вала двигателя муфта регулятора 3 поднимается, жидкость поступает в нижнюю полость гидроцилиндра, поршень идет вверх, а заслонка опускается, восстанавливая равновесие между силами движущими и силами сопротивления. [c.310]

Рассматриваются процессы тепло- и массообмена при непосредственном контакте газа н жидкости в аппаратах энергетических и теплоиспользующих установок. Анализируются закономерности равновесия движущих сил взаимосвязанных тепло и массообмена. Выведены дифференциальные уравнения интенсивности тепло- и массообмена, позволяющие в единой форме представить расчетные зависимости для любых процессов и аппаратов в широком диапазоне физических и режимных параметров. Приведены алгоритмы и гримеры инженерного расчета тепло- н массообмена в контактных аппаратах разного типа барботажных, пенных, с орошаемой насадкой, камерах орошения. [c.2]

Температуру равновесия покажет термометр в виде плоской пластины, помещенной в движущуюся жидкость. Эту же температуру будет иметь поверхность пластины, движущейся в жидкости достаточно долго с постоянной скоростью. Для летательных аппаратов Tg — верхняя граница температуры поверхности. [c.686]

Условие радиального равновесия жидкости, движущейся вблизи поверхности лопаток, в случае изоэнтропийного течения может быть написано в следующем виде [c.219]

Из уравЕЕений, приведенных выше, выводятся уравне-ЕЕЕЕя равновесия жидкости в горизонтально движуЕцемся сосуде а = 0°), в сосуде, движущемся вертикально вверх (а = = 90 "), и сосуде, движущемся вертикально вниз (а == -= 270 ). [c.76]

Рассмотрим равновесие жидкости в сосуде, движущемся с ус-корением а вдоль прямой MN, наклоненной к горизонту под [c.75]

Ири равновесии в движущемся сосуде жидкость, за-полиягощая сосуд, движется вместе с ним как твердое тело. Дифференциальное уравнение равновесия имеет вид [c.74]

Условия и закономерности равновесия жидкостей и газов иод действием приложенных к ним сил изучаются в разделе механики, называемом гидроаэростатикой. Законы механического движения жидкостей и газов изучаются в разделе, называемом гидроаэродинамикой. Движение жидкостей и газов называют течением, а сово-куиность частиц движущейся жидкости или газа — потоком. [c.130]

Относительным равновесием жидкости называется такой случай ее движения, при котором отдельные ее частицы не смещаются одна относительно другой и вся масса жидкости дви-жется как твердое тело. Например, вообразим, что некоторый замкнутый резервуар (наполненный жидкостью) движется с постоянной скоростью (или постоянным ускорением) в любом направлении и с этой же скоростью (или ускорением) движется также и каждая частица жидкости, находящейся в резервуаре. Очевидно, что рассматриваемая масса жидкости будет неподвижна в координатной системе, связанной с движущимся резервуаром. Такое движение жидкости предс- авляет собой относительное ее равновесие. [c.41]

Даламберу (наряду с Д. Бернулли и Эйлером) принадлежат основополагающие работы по гидромеханике, следствием которых были обобщающие работы Лагранжа по механике идеальной жидкости. В 1744 г. выходит сочинение Даламбера Трактат о равновесии движения жидкостей , в котором он применяет свой принцип к разнообразным вопросам движения жидкостей в трубах и сосудах. Даламбер исследовал также законы сопротивления при двин ении тел в жидкости. Процесс образования вихрей и разреженности за движущимся телом он объяснил вязкостью жидкости и ее трением о поверхность обтекаемого тела. В этом же сочинении Даламбер (почти одновременно с Эйлером) выдвинул положение об отсутствии сопротивления телу, движущемуся равномерно и прямолинейно в покоящейся идеальной жидкости (так называемый парад01кс Эйлера—Даламбера). Этот факт доказывается математически как для сжимаемой, так и для несжимаемой жидкости. В действительности же тело при своем движении в жидкости или газе всегда испытывает сопротивление. Это объясняется тем, что в реальной среде не выполняются предположения, на которых построено доказательство парадокса, т. е. всегда проявляются и вязкость, и вихри, в результате чего возникает поверхность разрыва скоростей. Все это вызывает сопротивление жидкости движению тела со стороны жидкости. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...