Потоку функция

Из закона подобия следует, что произведение р Ей, т. е. отношение давления р к величине ри 5 есть в данной точке потока функция безразмерных координат Ху = Ху//о и числа Рейнольдса Ре. Действительно, из уравнения [c.367]

Заданное условиями задачи движение жидкости является плоским (У = 0) и неустановившимся, так как параметры потока—функции не только координат точки, но и времени (время t входит в выражения для У н Уу в явном виде). [c.45]

Для простейших потенциальных потоков функция ф отыскивается иногда достаточно просто. Например, предположим, что нам задано движение, характеризуемое условием [c.81]

Учитывая взаимосвязь потоков (функция состояния системы в целом зависит от всех ее параметров состояния), т. е. зависимость каждого из п потоков от своей силы и (п— 1) сил, вызывающих другие (п — 1) потоков, можно провести анализ для каждой fe-той части г-того потока, зависящей от й-той силы, а затем вследствие аддитивности потоков произвести суммирование. [c.119]

Построим теперь для потенциального потока функцию Ляпунова еп-Для этой цели, задав некоторое фиксированное значение импульса Пю, [c.59]

Из этой системы очень легко можно получить уравнение для переменной и . Принимая во внимание (4с), продифференцируем (4а) по у. Далее, вычтем из полученного уравнения уравнение (4Ь) и исключим с помощью уравнения (4d) и известных свойств основного потока функцию р . Тогда получаем уравнение [c.298]

Поскольку в условиях турбулентного потока функция потерь давления от скорости не является линейной, то аппроксимировав [c.249]

Плотность J непрерывного распределения источников притока (стока) массы определяется химической или физической кинетикой происходящих в жидкости процессов либо условиями подвода массы от внешнего источника. Величина У характеризуется секундным, отнесенным к единице объема, приростом массы вещества в данной точке потока. Функция д,, характеризует объемную мощность внутренних источников энергии. Функция Ф представляет собой диссипацию энергии, т. е. соответствует мощности сил внутреннего трения в среде. [c.7]

Обратимая полезная работа в процессах перехода между заданными устойчивыми состояниями жидкости в режиме стационарного потока — функция доступности в условиях стационарного потока и доступная энергия [c.226]

В области равновесного течения вне ударной волны для потока //-функции справедливо соотношение (5.23). Поэтому [c.66]

Функции / (v) и /г ( ) представляют амплитуды при синусе и косинусе в интеграле Фурье. За исключением бесконечного крыла постоянного сечения, нормального к потоку, функции /i и /а являются также функциями координаты у, отсчитываемой вдоль размаха вне размаха /i = О и /г = 0. [c.19]

Сфера в потоке. Функция тока для равномерного потока, текущего справа налево, имеет вид 51п 0. Следовательно, если в поток поместить [c.440]

Интересно отметить, что в случае двухмерного безвихревого потока функция тока также удовлетворяет уравнению Лапласа это легко можно доказать, составляя из компонентов скорости по уравнениям (12) единственное выражение для двухмерного безвихревого потока [c.71]

Найдем для этого потока функцию тока. По формуле (11) получаем [c.135]

Для плоских потоков функция тока впервые была введена Лагран-жем, для осесимметричных потоков — Стоксом. [c.111]

Аналогично можно показать, что для нового сложного потока функция тока [c.62]

В плоском безвихревом потоке функция тока о ) (х, у) всегда удовлетворяет уравнению Лапласа. Это положение можно доказать путем составления выражений. компонентов вихря через функцию тока, учитывая, что рассматриваемая функция тока не зависит от координаты г [c.405]

Из последнего уравнения и сравнения уравне П1й (38) и (50) следует, что для плоского потока функции ф должна удовлетворять уравнению [c.416]

Этот парадокс имеет место и при обтекании сферы. Действительно, рассмотрим течение, которое является результатом наложения осесимметричных течспнй поступательного потока (164,62) и диполя (164.64), ось которого направлена противоположно скорости поступательного потока. Функция тока этого течения [c.272]

Базовое число Рейнольдса характеризует эквивалентную вязкость, равной V Re , в пределах потока. Функция т (у) определяется в зависимости от конкретного вида турбулентного движения вязкой среды /33-56/. Выражение (3.4) соответствует гладкому изменению турбулентной вязкости, соответствующей действительному распределению касательного напряжения х(у>) и скорости и(у) и соответственно градиен1гу скорости. Согласно соотношению (1.8) следует [c.61]

Из закона подобия следует, что отношение давления р к величине рш , т. е. произведение ПЕи, есть для данной точки потока функция безразмерных координат Xj = Xjjlo и числа Рейнольдса Re. Равным образом действующая в потоке сила сопротивления движению равняется произведению величины pw на функцию числа Рейнольдса [c.264]

Предположим, что 1) движение потенциально, т. е. ю = 0 я V = grad ф, где ф — потенциал скоростей 2) имеет место баро-тропия, р = р (р), и, следовательно, можно ввести единую для всего потока функцию давления [c.150]

При подаче давления в направлении, указанном стрелкой, кольцо 4 пропускает среду в полость Б, а кольцо 5 давлением среды нрижим-ается к стенкам канавки и обеспечивает герметичность затвора. При изменении направления потока функции резиновых колец меняются Кроме уплотнения кольца создают начальное упругое поджапие седел к шару. Такой затвор может быть рекомендован для неагрессивных рабочих сред на давления до 250 бар при диаметре dy = 32 мм. [c.18]

Поясним смысл граничных условий. Первое из них не вызывает сомнений, так как по условию прилипания на стенке при i/ = О продольная составляющая скорости Wx равна нулю рассматривается непроницаемая стенка, поэтому поперечная составляющая скорости Wy у поверхности стенки также равна нулю. Смысл второго условия состоит в следующем продольная составляющая скорости w . должна перейти в известную для внешнего потока функцию W — f x). Переход Wx к осуществляется асимптотически и поэтому, строго говоря, он имеет место при у оо, но при этом вопрос о толщине пограничного слоя теряет смысл. Однако практически величина Wx достигает значения Wi, близкого к WX (при продольном обтекании пластины = = Woo), например, = 0,99IF в очень тонком слое, толщина которого иногда принимается за искомую толщину пограничного слоя. [c.125]

Если мы наложим два потока, то получим поток со скоростью УU + V наклоненный к оси х под углом a = ar tgV/i/. Для этого потока функция тока равна [c.115]

Можно обнаружить все эти обстоятельстьа и аналитически. Расположим начало координат в центре источника и направим ось х по вектору скорости поступательного потока. Функция тока результирующего потока тогда будет равна [c.179]

Пусть известны потенциалы скорости ф1 и ф2 для двух потенциальных потоков. Функции ф1 и ф2 удовлетворяют уравнению Лапласа й2ф/ Зл 2- -с 2ф/(3(/2=0 это есть уравнение неразрывности дих1дх+диу1ду=0, написанное с учетом того, что Ух = ф/<3л и Vy—дц) дy. Данному уравнению [c.477]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...