Разрядное напряжение в газах

Разрядное напряжение в газах 54, 61 Распределение Вейбулла 65 Растворимость 40 [c.360]

На величину разрядного напряжения инертных газов влияет материал катода. Особенно значительное снижение напряжения разряда вызывают пленки цезия и бария на поверхности катода. Например, минимальное напряжение в неоне снижается при покрытии катода барием с 245 до 85 В, а в неоне с примесью аргона — даже до 35 В. [c.94]

Счетчики с самостоятельным разрядом — счетчики Гейгера-Мюллера. При дальнейшем увеличения напряжения между стенками цилиндра и нитью частица, попадающая в счетчик, вызывает самостоятельный разряд в газе и большие импульсы разрядного тока, которые удается регистрировать при помош,и измерительных приборов. По такому принципу работает счетчик Гейгера—Мюллера, имеющий такое же устройство, что и пропорциональный. [c.41]

Высокочастотное распыление. Разряд на постоянном токе нельзя использовать для распыления диэлектрических материалов, так как электроны должны непрерывно уходить с мишени во внешнюю цепь. Поэтому мишень должна быть проводящей. Это ограничение снимается при проведении разряда на переменном токе достаточно высокой частоты, именно такой, при которой за половину периода высокочастотного напряжения, приложенного к электродам Э1 и Э2 (рис. 2.7) электроны не успевают пройти расстояние между анодом и катодом (обычно это частота 10—50 МГц). В этом случае электроны попеременно движутся то к электроду Э1, то к электроду Э2, производя на своем пути ионизацию газа. Для поддержания стационарного характера разряда необходимо, чтобы за время своей жизни каждый электрон произвел в среднем одну ионизацию. Роль электродов Э1 и Э2 сводится теперь лишь к созданию поля в газоразрядном промежутке, и их можно в принципе вынести за пределы разрядной камеры. В установках высокочастотного распыления эти электроды покрываются мишенями MJ и М2 из распыляемого диэлектрика. [c.68]

РАЗРЯД (искровой имеет вид прерывистых зигзагообразных разветвляющихся нитей, быстро прекращающихся после пробоя разрядного промежутка уменьшения напряжения, вызванного самим разрядом кистевой относится к разновидности коронного разряда, сопровождающегося появлением искр вблизи острия коронный — высоковольтный самостоятельный разряд, возникающий в резко неоднородном электрическом поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности (острие, проволока) лавинный электрический разряд в газе, в котором возникающие при ионизации электроны сами производят дальнейшую ионизацию несамостоятельный— газовый разряд, существующий при ионизации газа внешним ионизатором самостоятельный не требует для своего поддержания внешнего ионизатора тлеющий происходит самостоятельно в газе при низкой температуре катода, сравнительно малой плотности тока и пониженном по сравнению с атмосферным давлении газа электрический — прохождение электрического тока через вещество, сопровождающееся изменением состояния вещества под действием электрического поля) РАЗУПРОЧНЕНИЕ — понижение прочности и повышение пластичности предварительно упрочненных материалов, РАКЕТОДИНАМИКА — наука о движении летательных аппаратов, снабженных реактивными двигателями РАСПАД радиоактивный (альфа состоит в испускании тяжелыми ядрами некоторых химических элементов альфа-частиц бета обозначает три типа ядерных превращений электронный и позитронный распады, а также электронный захват гамма является жестким электромагнитным излучением, энергия которого испускается при переходах ядер из возбужденных энергетических состояний в основное или менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях) РАСПЫЛЕНИЕ катодное — разрушение твердых тел при [c.269]

Совокупность физических явлений, определяющих протекание тока в газе, разнообразна и поэтому точное описание этого явления с учетом всех элементарных процессов часто невозможно. Необходимо отметить, что для практических целей такое точное рассмотрение часто и не нужно. Если отдельные явления, происходящие в самом газовом промежутке, не являются объектом исследования, то процесс протекания тока в системе в целом можно характеризовать, описав измеренную экспериментально связь силы протекающего через разрядный промежуток тока с напряжением на его концах. Такой метод описания разряда, называемый методом вольт-амперных характеристик (ВАХ), широко применяется в физике и технике газового разряда. [c.89]

Принципиальная схема несамостоятельного разряда с ионизацией вспомогательным разрядом показана на рис. 3.7, а. Ионизация газа в разрядном промежутке осуществляется высоковольтными самостоятельными вспомогательными разрядами, периодически создаваемыми с помощью тех же (рис. 3.7, а) или вспомогательных электродов. Суммарное напряжение на разрядном промежутке в этом случае имеет вид периодических импульсов на фоне постоянного поля Е , величина которого, недостаточная для поддержания самостоятельного разряда, обеспечивает лишь оптимальную для возбуждения активной среды энергию вторичных электронов (рис. 3.7, б). Рождение этих электронов осуществляется на стадии самостоятельного разряда при повышенных значениях поля (рис. 3.7, в). В промежутках между импульсами в разрядном зазоре протекает несамостоятельный ток в распадающейся плазме (рис. 3.7, г). Для обеспечения почти постоянных условий протекания несамостоятельного тока и возбуждения среды частота следования [c.99]

Теория второй стадии электрического пробоя — разрушения диэлектрика — разработана в меньшей степени, поскольку в этом случае особенно сильно сказываются различия в физико-химических свойствах тех или иных диэлектриков. Характер второй стадии пробоя зависит также от свойств источника напряжения если мощность источника велика, то при пробое возникает электрическая дуга, а при малой его мощности пробой завершается искровым разрядом существенно меньшей разрушительной силы. Через небольшое время после разряда газы полностью восстанавливают свою электрическую прочность (правда, мощный разряд может повредить электроды и, нарушив однородность электрического поля, косвенно повлиять на последующие испытания разрядного промежутка). В жидких диэлектриках электрическая прочность после пробоя также практически полностью восстанавливается, а необратимые химические изменения могут произойти только вследствие многократных повторений искрового пробоя (или в случае длительного дугового пробоя). Лишь в твердых диэлектриках вторая стадия пробоя приводит к необратимым изменениям даже в случае маломощного одиночного разряда в таком диэлектрике после искрового пробоя остается узкий проплавленный током канал с повышенной проводимостью (электрическая дуга приводит к значительным разрушениям твердого диэлектрика и для органических материалов — к обугливанию). [c.52]

Зависимости пробивного напряжения от частоты, длины разрядного промежутка и давления для различ-. ных газов представлены на рис. 23.48—23.52. Рис. 23.50 на примере зависимости пробивного напряжения в водороде от длины волны иллюстрирует эффект падения пробивного напряжения по достижении электронами амплитуды колебаний (с учетом их соударений с молекулами газа), равной разрядному промежутку. [c.442]

В промышленных конструкциях электрооборудования с изоляцией сжатыми газами для снижения эффекта газовых полостей в области контактной поверхности (краевого эффекта) применяют внутренние и наружные экраны у электродов или изоляторы конусной формы. Внутренние и наружные экраны (рис. 3.20, а и б) снижают напряженности поля в газовых полостях в месте прилегания изолятора (диэлектрика) к электродам. Предпочтительна внутренняя экранировка, выполненная в процессе отливки изолятора. В этом случае при хорошей заливке отсутствуют газовые полости между поверхностями диэлектрика и экрана. В случае применения конусных изоляторов (рис. 3.20, в) силовые линии поля проходят через диэлектрик только на коротком отрезке, поэтому поле в газовых полостях возрастает незначительно по сравнению с полем в газе вблизи диэлектрика в остальной его части. Если указанными мероприятиями удается влияние краевого эффекта свести к нулю, то расчет напряжения перекрытия можно вести исходя из разрядных напряженностей на поверхности диэлектрика, чис- [c.55]

Известно, что под действием ионизирующих излучений газы приобретают значительную проводимость облучение вызывает появление утечки через газ, снижение разрядных напряжений и напряжений перекрытия, потери на внутреннюю корону в газовых включениях в твердой изоляции и пр. [c.430]

Управляемые источники электронов. Изменение интенсивности различных систем полос молекул при изменении скорости возбуждающих электронов можно более точно изучить с помощью разрядных трубок, в которых скорость электронов может быть отрегулирована по желанию. Такие трубки содержат обычно в качестве источника термоэлектронов накаливаемую нить и сетку, находящуюся от нити на расстоянии, меньшем, чем средняя длина свободного пробега при том давлении, при котором трубка должна работать. Изменяя напряжение между сеткой и нитью, можно постепенно увеличивать скорость электронов, пока газ в трубке не начнет светиться. Это указывает, что молекулы газа переведены в возбужденнее состояние. По мере дальнейшего повышения напряжения достигаются другие возбужденные состояния и испускаются другие системы полос. [c.226]

Иу характеристики двигателя ухудшаются. Критическое напряжение и зависит от магнитного поля, давления остаточного газа в испытательном стенде, разрядного напряжения, а также от конструкции ускорителя. При и у < и двигатель переходит в аномальный режим. Снизить значение 11 можно, если включить катод-компенсатор. Минимальное значение 11 составляет около 1 кВ. [c.123]

Между электродами игла — плоскость при положительной полярности иглы пробой происходит при меньшем напряжении, чем при обратной полярности (рис. 4-4). Это объясняется следуюш,нм образом. Ионизация газа при любой полярности на электродах происходит около иглы, т. е. там, где существуют наибольшие значения напряженности электрического поля, и, следовательно, около нее образуется облако из положительно заряженных ионов — молекул, с орбит которых ушли электроны. При положительной полярности на игле этот объемный заряд служит продолжением иглы и сокращает протяженность разрядного промежутка. Положительный объемный заряд отталкивается и уходит от положительно заряженной иглы, однако более подвижные электроны, обусловливающие процесс ионизации, все время успевают его восстанавливать, т. е. получается картина прорастания положительного объемного заряда, связанного с иглой, в сторону отрицательно заряженной плоскости. Поэтому пробой и наступает при меньшем напряжении, чем при противоположной полярности электродов, когда объемный заряд частично нейтрализует и экранирует иглу с отрицательной полярностью от плоскости, заряженной положительно. [c.64]

Весьма широкое распространение получили в 40-х годах управляемые ионные приборы — тиратроны, позволяющие производить включение и выключение (а в некоторых специальных схемах — и плавное регулирование) весьма значительных мощностей путем подачи управляющих сигналов малой мощности. Развитие этих приборов в послевоенные годы шло в направлении увеличения их стабильности и уменьшения ширины пусковой области, для чего первоначально применявшееся наполнение ртутными парами было заменено наполнением инертными газами. Для уменьшения сеточного пред-разрядного тока была применена специальная конструкция электродов, препятствующая оседанию активного вещества, испаряющегося с катода, на сетку. Были разработаны экранированные тиратроны, в которых путем введения дополнительного электрода удается изменять по желанию положение пусковой характеристики. Путем придания особой формы сетке и другим электродам удалось значительно повысить допустимую величину анодного напряжения (до нескольких киловольт), при котором сетка сохраняет управляющее действие. Разработка этих приборов велась заводскими лабораториями, а также лабораториями некоторых отраслевых институтов (например, ВЭИ). [c.245]

С изменением частоты разрядное напряжение в газах изменяется. Но характер этого изменения в различных диапазонах частот неодинаков. Вначале при возрастании частоты разрядное напряжение не меняется, затем начинает снижаться, достигает минимального значения, после чего резко растет. На рис. 2-10 представлена зависимость пробивного напряжения от частоты для воздуха. По оси ординат отложено отношение пробивного напряжения при частоте / к пробивному напряжению при постоянном токе. Минимальное значение пробивного напряжения находится в области частот 10 —10 Гц. Зависимость пробивного напряжения от расстояния между шарами в воздухе при разных частотах дана на рис. 2-11. Снижение напряжения становится заметным при частоте 110 кГц. Каждая из кривых для различных частот при малых расстояниях совпадает с кривой для 50 Гц, а затем ответвляется. При разряде в резко неоднородных полях снижение разрядных напряжений при высоких частотах становится более значительным, чем в случае однородного поля. Это подтверждается кривыми рис. 2-12, выражающими зависимость разрядного напряжения (амплитудные значения) от расстояния между электродами в однородном поле (пластины с закругленными краями) и в резко неоднородном поле (иглы) при частотах 50 Гц и 500 кГц. На рис. 2-13 приведена зависимость разрядного напряжения от частоты при различных расстояниях между электродами в виде игл. Полагают, что снижение пробивного напряжения с повышением частоты связано с образованием в промежутке объемного заряда, а повышение при более высоких частотах — тем, что электроны за нолупериод не успевают накопить энергию, достаточную для ионизации молекул газа. При частотах выше 10 МГц и ири достаточной мощности тока был обнаружен особый вид разряда — факельный разряд. Его возникновение связано с наличием больших емкостных токов. [c.80]

Наконец, стример достигает катода, и электропроводящий плазменный канал замыкает разрядный промежуток. В результате ударов положительных ионов на поверхности катода образуется катодное пйтно, излучающее электроны, которые со скоростью 10 м/с распространяются по электропроводящему плазменному каналу к аноду. Этот процесс наблюдается в разрядном промежутке как искра (искровой разряд). Пробивным напряжением газа является напряжение, при котором происходит искровой разряд. Если мощность источника напряжения достаточна для поддержания испарения металла катода и мощного дугового разряда, то между электродами загорается электрическая дуга (дуговой разряд). [c.173]

СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов исследования строения вещества, основанных на резонансном поглощении радиоволн РАЗМАГНИЧИВАНИЕ — уменьшение остаточной намагниченности ферромагне1ика после снятия внешнего магнитного поля РАЗМЯГЧЕНИЕ — переход вещества из твердого состояния в жидкое при повышении температуры РАЗРЯД (безэлектродный вызывается либо током смещения, либо является индукционным током, а разрядный промежуток изолирован от электродов высокочастотный происходит в газе под действием электрического поля 1азовый — процесс прохождения электрического тока через газ дуговой — самостоятельный газовый разряд с большой плотностью тока, при котором основную роль в ионизации играют электроны, возникающие вследствие термоэлектронной эмиссии с разогретого самим разрядом катода, а газ в столбе дуги находится в состоянии плазмы при сравнительно небольшом напряжении между электродами) [c.269]

Решение проблемы снижения пробивного напряжения в лазерах высокого давления было осуществлено посредством перехода от продольного к поперечному (относительно оптической оси резонатора) разряду. Разрядный промежуток в этом случае, как правило, образован двумя длинными L м) электродами, расположенными вдоль оптической оси лазера. Поперечные размеры промежутка определяют апертуру лазерного пучка в зоне генерации и составляют несколько сантиметров, т. е. много меньше L. Лазеры с возбуждением поперечным разрядом и давлением газа порядка атмосферного получили название Transversely Ex ited Atmospheri (Г Л-лазеров). Таким образом, снижение пробивного напряжения t/np при поперечном разряде достигается уменьшением межэлектродного расстояния d и соответственно параметра pd р—давление газа), определяющего зависимость = / pd) по Пашену. [c.49]

Крайне важно, чтобы измерения проводились в стационарных условиях. Ртутный источник света на изотопе лазер и все электронное оборудование нужно включить по крайней мере за 4 час до начала измерений. Необходимо, чтобы лазер работал на одной угловой и одной осевой моде (на одной частоте). Прежде чем проводить измерения, нужно настроить лазер на максимум выходной мощности (изменяя расстояние между зеркалами при помощи пьезоэлектрического элемента), чтобы работать либо в центре кривой усиления (если разрядная трубка наполнена газом с различными изотопами), либо в центре лэмбовского провала [54], если используются изотопически чистые газы. Осевая перестройка эталона облегчается, если сканирующее напряжение переменной амплитуды накладывать на постоянное смещающее напряжение, которым определяется абсолютная частота лазера. Выходное напряжение фотоумножителя, измеряющего интенсивность излучения лазера, развертывается на экране осциллографа, причем в качестве напряжения горизонтальной развертки подается сканирующее напряжение. [c.444]

В связи с тем, что разряд в газа.х повышенного давления возникает благодаря ударной ионизации в поле, усиленном микровыступом или микрочастицей, лежащей на поверхности электрода или вблизи нее, объем пространства, в котором он формируется, очень мал и поэтому усиленное поле является функцией только напряженности, которая существовала бы в этом месте при отсутствии этого микровыступа или микрочастицы. Эту напряженность называют начальной напряженностью коронного разряда вблизи микронеоднородности и пробивной напряженностью при пробое всего промежутка. Обычно размеры и форма микронеоднородностей таковы, что в сжатых газах в случае однородных и слабонеоднородных полей разрядный канал, сформировавшийся вблизи микровыступа или микрочастицы, может сразу [c.52]

Разряд вдоль поверхности диэлектрика, расположенного в газовой среде, является типичным разрядом в газе, находящемся в электрическом поле, искаженном диэлектрикрм. Искажение — усиление поля в отдельных местах происходит вследствие разницы в диэлектрических проницаемостях диэлектрика и газа, а также повышенной проводимости диэлектрика, вызванной наличием влаги на поверхности ди-диэлектрика и в нем самом. Это усиление поля приводит к снижению разрядных напряжений (начала разряда и поверхностного пробоя— перекрытия). Снижение напряжения перекрытия особенно сильно проявляется, когда диэлектрик находится в среде сжатого [c.54]

Материал катода более интенсивно взаимодействует с газами в разрядной "камере Пеннинга. Благодаря одновременному наложению электрического и магнитного полей и конструктивным особенностям камеры в ней увеличена степень ионизации газа, что обеспечивает высокую плотность плазмы при сравнительно низких разрядном напряжении и давлении в камере 1,33—0,133 Па(10 — 10 мм рт. ст.). Зону осаждения рекомендуется выносить за пределы разряда [41, с. 172, 247]. [c.47]

Разрядное напряжение воздуха и других газов в однородном поле является функцией произведения давления газа на расстояние между электродами (закон Патена) [c.70]

При расстояниях, больших 100 мм, характер газового разряда сохраняется при понижении рк до 25—50 Па-мм. При меньших рЪ, возникает разряд в вакууме, обусловленный процессами на электродах. При меньших расстояниях между электродами переход от газового типа разряда к вакуумному может наступить прп больших значениях рк. Характерным для разряда в вакууме является значительная зависимость пробивного напряжения от свойств материала и состояния поверхности электродов (микрорельефа), наличия на поверхности различных пленок инородных включений, адсо йиро-ванных газов и т. п. В связи с этим для иовышения разрядного напряжения и получения сопоставимых результатов измерений требуется тщательная предварительная обработка электродов, их полировка, обезгаживание, тренировка многократными пробоями в вакууме. Различным характером подготовки электродов объясняются значительные расхождения в результатах определения пробивных напряжений в вакууме у различных исследователей. Зависимость пробивного напряжения в вакууме от расстояния между электродами выраЖаюг эмпирической формулой [c.83]

Существенной характеристикой инертных газов является электрическая прочность, поскольку во многих приборах используется свечение газов, возникающее в тлеющем, коронйом, искровом, дуговом разрядах. На рис. 2-35 — 2-39 приведены зависимости разрядного напряжения от произведения давления газа на расстояние между электродами для инертных газов и их смесей. Результаты измерений, представленные па рис. [c.94]

Для получения термоэлектронной эмиссии катоды газоразрядных приборов иногда нагревают пропусканием тока от по<сторош1его источника. В качестве хорошо известного примера упомянем газотроны, а также некоторые типы газоразрядных ламп. Так как напряжение на разрядном промежутке в этом случае обычно йи-же, чем у аналогичных самостоятельных дуговых разрядов, такие дуги называются дугами низкого напряжения. Работают они обычно при низких давлениях порядка нескольких микронов ртутного столба и ниже. У наиболее полно изученного вида дуги с посторонним подогревом катода при низких давлениях почти вся трубка заполнена плазмой, за исключением узкой зоны катодного падения. Свойства этой зоны были рассмотрены Ленгмюром [Л. 93]. Величина катодного падения потенциала приблизительно равна потенциалу ионизации газа. Если термоэлектронная эмиссия способна обеспечить весь электронный ток катода, то iifje= (т/М) где т и М — массы электронов и положительных ионов соответственно. Следовательно, наибольшая часть тока катода, как и тока в плазме, переносится электронами и нет необходимости в добавочном образовании ионов вблизи катода. [c.69]

Измерительные Р. представляют собой устройства, состоящие из двух изолированных друг от друга разрядных электродов той или иной формы (острия, шары), расстояние между к-рыми м. б. регулировано по желанию. Разность потенциалов между разрядными электродами, при которой происходит электрич. разряд, сопровождающийся изменением сопротивления разрядного промежутка от практически бесконечно больших значений до очень малых (порядка 1 2 и ниже), зависит от расстояния между разрядными электродами по величине этого расстояния можно судить о приложенном в момент разряда напряжении. Разрядное напряжение зависит и от плотности и состава газа, в к-ром происходит разряд, поэтому при пользовании такими устройствами для измерительных целей приходится вводить поправку на плотность, влажность газа и его состав. В настоящее время для измерительных целей пользуются почти исключительно Р. в виде шаров, диаметр которых берется тем большим, чем большие разности потенциалов подлежат измерению. Размеры шаров стандартршованы, причем обычно пользуются америк. стандартами с диам. 6,25 12,5 25 50 100 и 200 см. При точных измерениях расстояние между шарами не должно превосходить их диаметра более чем в 11/2 раза, особенно в том случае, если один из электродов соединен с землей (фиг. 1). Для определения напряжения по измеренному между электродами расстоянию обычно пользуются соответственными таблицами. Последовательно с Р. включают омич, сопротивление с таким расчетом, чтобы на каждый измеряемый V приходилось около 1 2. Такой способ измерения напряжений является одним из наиболее распространенных благодаря своей простоте и большой достигаемой точности. При измерении очень высоких напряжений порядка 100 kV и больше такой способ измерения является почти исключительно применимым в технике. Применявшиеся ранее Р. с игольчатыми электродами в настоящее время вьппли из употребления в виду гл. обр. [c.29]

КАТОДНЫЕ ЛУЧИ, поток отрицательно заряженных электронов. К. л. получаются в разрядных пустотных трубках при очень низком давлении газа, направляясь от катода к аноду. Скорость К. л. зависит от напряжения в трубке при больошх напряжениях удается достигнуть скоростей в 0,5 скорости света и более. /З-лучи радиоактивных веществ являются также потоком электронов, т. е. К. л. скорость их в нек-рых случаях превосходит 0,9 скорости света. К. л., исходящими от солнца, вызываются полярные сияния. Подробнее см. Лучи корпускулярные. [c.15]

Одним из лучших методов возбуждения свечения газов является возбужде-. ние электрическим разрядом в газах (рис. 16. 21). К электродам А (анод) и К (катод) разрядной трубки В, в которой находится разреженный газ при давлр-нии несколько мм рт. ст. подводится высокое напряжение (ВН) в несколько тысяч вольт от повышающего трансформатора Т. Низковольтная обмотка его (НН) Питается через реостат гот сети переменного тока. По достижении на электродах А в К пробивного напряжения в трубке вспыхивает электрический разряд, в котором можно в каждый момент различить положительный столб тлеющее свечение 2 и катодное свечение 3. [c.334]

В ранних физических исследованиях электрического разряда в газа> при низком давлении экспериментатор часто отмечал металлический осадок на стекле вблизи катода. Позднее был разработан метод для получения покрытия на поверхности, расположенной вблизи катода разрядной трубки, процесс известен под названием вакуумного напыления. Напряжение постоянного тока в 2000 в является достаточной э. д. с. Частицы, вылетающие из катода, содержат главным образом нейтральные атомы, движущиеся со скоростью, соизмеримой со скоростью теплового движения атомов в точке плавления материала катода. Толанский предполагает, что имеется действительно испарение локальных точек на катоде . Вакуум для процесса напыления требуется неточный, достаточно 0,1 мм рт. ст. Аналогичные процессы, известные как термонапыление, требуют давления <10" мм рт. ст., даже 10 или выше 10 . Этим путем получают пленку алюминия на больших телескопических зеркалах. Источником испаряющегося металла может быть Шарик на горячей проволоке или диск на горячей пластинке, а высокий вакуум необходим для того, чтобы обеспечить средний свободный пробег частиц, превышающий расстояние между расплавленным металлом и поверхностью, подлежащей покрытию. Испускаемые частицы имеют размеры атомов. Подробности обоих процессов, которые уже получили промышленное использование в получении исходных осадков на восковых матрицах, для оптических зеркал и ювелирных покрытий, на пластиках и оптических деталях, рассматриваются в статье [8]. Электрическое сопротивление покрытий, превышающее сопротивление основного металла, обсуждено в статье [9]. Если любой из этих процессов использовать для получения слоев, предназначенных для защиты от коррозии, то требует серьезного рассмотрения вопрос [c.550]

X - постоянная, зависящая от рода газа Д - индуктивность разрядного контура /пр" пробойное напряжение Тф - длительность фронта импульса. Как следует из /23/, использование специальных газов для наполнения позволяет снизить 6 раз, а внешний корпус, по необходимости окружающий разрядные электроды в этом типе разрядников, одновременно в десят- [c.35]

В ионном источнике на основе прямой дуги (рис. 2.10) рабочее вещество ионизируется в цилиндрической разрядной камере 1, помещенной в продольное магнитное поле напряженностью в несколько килоэрстед (направление поля указано стрелкой 2). В торцах разрядной камеры размещаются термокатод 3 и анод 5. Термокатод в виде парал-лепипеда иди цилиндра (обьино из вольфрама) нагревается электронами, эмитируемыми проволочным катодом 4. Стенки разрядной камеры поддерживаются, как правило, под потенциалом анода. В передней стенке камеры имеется несколько щелей 6 для извлечения ионов, а с диаметрально противоположной стороны располагается газораспределитель 7, через который рабочий газ подается в камеру. [c.63]

В м а г н и т о р а 3 р я д н ы X В. н. рабочим элементом явл. газоразрядная ячейка — ячейка Пеннинга, состоящая из ячеистого анода (рис. И), расположенного между катодными пластинами, покрытыми Т1. Ячейка помещена в магн. поле г ЭОО—3000 Гс, перпендикулярное плоскости катодов. При подаче на электроды высокого напряжения (от 3 до 7 кВ) между ними зажигается разряд, эл-ны движутся по сложным спиралям, что увеличивает вероятность ионизации в высоком вакууме 10- мм рт. ст.). Ускоренные электрич. полем ионы бомбардируют катоды, вызывая катодное распыление при этом часть ионов внедряется в катоды, а часть — нейтрализуется и, обладая достаточной энергией, отражается от поверхности катода, попадает на анод и замуровывается распыляемым материалом катодов. Активные газы откачиваются сорбционным и ионным способами, инертные — ионным, причём часть их замуровывается на аноде. Величина разрядного тока в этих насосах пропорц. давлению, 5 зависит от числа ячеек (каждую ячейку можно рас- [c.66]

Разрядная трубка с полым катодом. Разряд в полом катоде, широко используемый в спектроскопии высокой разрешающей силы, представляет собой разновидность тлеющего разряда с катодом особой формы в виде полости. В определенном диапазоне давлений наполняющего газа - 100 Па) внутри полости катода возникает яркое свечение с интенсивным возбуждением линий как нейтральных, так и ионизованных атомов. Это свечение является аналогом отрицательного свечения в обычном тлеющем разряде, однако имеет ряд важных особенностей. Разряд с полым катодбм характеризуется небольшой величиной катодного падения напряжения. Напряжение зажигания разряда выше, чем напряжение горения, поэтому для полого катода необходим источник питания с напряжением 1000 В. [c.73]

В другом типе этой группы химических лазеров осуществляется продув газа через резонатор со скоростями, близкими к звуковым. Представителем такого типа ОКГ является лазер на фтористом водороде. Атомы фтора в этом лазере образуются при электрическом разряде в смеси N2—Не—SF . Азот увеличивает напряжение на разрядной трубке, что необходимо для разложения молекулы SFfl. Гелий уменьшает температуру смеси. Атомы фтора поступают в прямоугольный канал со скоростью потока 40 m- 1. Ось лазерного резонатора ориентирована поперек потока. Атомы фтора вступают в реакцию с водородом, который подается через соответствующее отверстие в поток атомов фтора при входе в резонатор F + На HF + Н HF является активной лазерной молекулой, на переходах которой осуществляется генерация в диапазоне длин волн 2,6—3,5 мкм. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...