Напряжение массовых сил

Если сосуд движется равноускоренно с ускорением а, то при выбранной системе координат проекции напряжений массовых сил будут [c.25]

В случае равномерного вращения цилиндрического сосуда вокруг вертикальной оси с угловой скоростью со (рис. 1.36) вектор напряжения массовых сил [c.43]

Кроме поверхностных сил в любой точке выделенного объема действуют силы, пропорциональные массе жидкости, заключенной в элементарном объеме ДУ, окружающем рассматриваемую точку. Эти силы получили название массовых. К массовым силам относятся силы тяжести, центробежные силы, силы инерции, электромагнитные и электростатические силы. Для характеристики массовых сил введем вектор напряжения массовых сил М, равный [c.19]

Чтобы вывести уравнение движения сплошной среды, воспользуемся снова принципом Даламбера. Для этого выделим некоторую массу жидкости, заключенную в конечном объеме т. Пусть S — поверхность, ограничивающая этот объем, W — ускорение жидких частиц, q — плотность среды, F — вектор напряженности массовых сил, р — напряжение поверхностных сил. Применяя принцип Даламбера для выделенной материальной системы, получаем следующее уравнение [c.628]

Рх, Ру п Рг — проекции вектора напряжения массовых сил на оси координат р —давление в рассматриваемой точке ц —динамический коэффициент вязкости. [c.7]

Рассмотрим равновесие призмы АВС, имеющей следующие размеры АС = dx, АВ = dy, ВС = dS, толщину dz Эта призма находится в равновесии под действием внутренних сил, которые возникают под действием шести напряжений и внешних массовых сил. Как показал вывод закона парности касательных напряжений, массовые силы дают бесконечно малый вклад. На основании этого ими сразу пренебрегаем. [c.320]

Напряжением / массовой силы (м/с , Н/кг) называется отношение вектора массовой силы ARm к массе Ат жидкой частицы, на [c.13]

Пусть оси координат скользят вместе с сосудом по наклонной плоскости с ускорением а (см. рис. 2.1,6). Напряжение массовой силы в данном случае слагается из напряжений силы тяжести (—д) и силы инерции от ускорения в переносном движении Яп, направленной в сторону противоположную ускорению а. Из рис. 2.1,6 следует, что = = 7=0 Z=jz = (h z—ё- Подставляя эти значения в уравнение (2.2) и интегрируя, найдем [c.31]

Таким образом, X, У и 7 есть проекции единичных массовых сил на соответствующие координатные оси, иногда их называют напряжениями массовых сил. Если в жидкости выделить элементарный объем с/ /, то его масса - рб /. В общем случае [c.10]

При отсутствии напряжений сдвига, массовых сил и химических реакций закон сохранения количества движения системы с одинаковыми твердыми частицами одного сорта имеет вид [c.279]

Брандт и Джонсон [701 рассматривали сопротивление , движению частицы при ее прохождении мимо другой частицы или около стенки сосуда вследствие контактного трения падение давления в потоке жидкости вызывает дополнительную массовую силу, подобную силе тяжести. В цилиндрической системе координат силы, действующие в движущемся слое (фиг. 9.21), вызывают три нормальных напряжения сжатия а , сгэ, Пг, перпендикулярных [c.428]

Рассмотрим некоторое тело, которое находится под действием массовых сил с составляющими X, Y, Z и поверхностных нагрузок, заданных составляющими р , ру, р - В результате в теле появляются напряжения ст ., деформации е ., у у,. .. и перемещения [c.305]

Выражая составляющие тензора напряжений через функцию напряжений (при отсутствии массовых сил) [c.330]

Проварьируем функционал по напряжениям, относящимся к моменту времени t, принимая в качестве вариаций напряжений статически возможные поля напряжений. Под Этими полями понимаются такие распределения напряжений, которые удовлетворяют однородным уравнениям равновесия и однородным граничным условиям на части поверхности тела Sp (вариации массовых сил и поверхностных нагрузок считаются равными нулю). Тогда [c.357]

Уравнения (2.19) и (2.20), связывающие изменение компонентов тензора напряжений с массовыми силами в любой точке внутри [c.37]

Пусть тело подвержено всестороннему равномерному внешнему давлению —п р (п — единичный вектор по нормали к поверхности тела). Массовыми силами пренебрегаем. Зададимся тензором напряжений в виде [c.90]

Пусть призматическое тело с прямолинейной осью и перпендикулярными к ней основаниями произвольной формы подвержена осевому растяжению. Массовыми силами пренебрегаем. Тензор напряжений, выбранный в виде [c.91]

Дифференциальные уравнения равновесия и уравнение Леви, а также контурные условия (6.12) при отсутствии массовых сил не содержат упругих постоянных материала. Следовательно, в случае плоской деформации при отсутствии массовых сил напряженное состояние тела в любом его односвязном сечении, параллельном плоскости деформации, определяется заданными на контуре этого сечения силами, его формой и не зависит от свойств материала. [c.101]

Теперь допустим, что пластинка высотой 2h нагружена по боковой поверхности внешними силами, параллельными основаниям и симметрично распределенными относительно средней плоскости основания пластинки примем свободными от внешних сил. Кроме того, будем считать, что составляющая массовой силы, перпендикулярная средней плоскости пластинки, равна нулю, а две другие составляющие распределены симметрично относительно средней плоскости пластинки. Возникающее в такой пластинке напряженное состояние называется обобщенным плоским напряженным состоянием оно часто встречается в приложениях и является важным для практики случаем. [c.104]

В случае отсутствия массовых сил по формулам Эри (6.24) для компонентов тензора напряжений получим [c.110]

Полуплоскость, к границе которой приложена распределенная сила. Примем ось Хг за границу полуплоскости и направим ось Х внутрь этой полуплоскости. Допустим, что на границе Xi = 0 заданы Г21 = 0 и 7 п = р(х2) и на полуплоскость не действуют массовые силы. Будем считать, что при х - оо компоненты тензора напряжений стремятся к нулю. В решении (6.240) интегральные постоянные А В определятся из граничных условий [c.169]

Массовые силы характеризуются плотностью массовых сил (напряжением массовых сил). Если Ат — масса элементарного объема Д V, содержащего точку М(х, у, z), а AR - сила, действующая со стороны вне11ших тел на частицы, входящие в объем Д V, то плотность массовых сил F b точке М(х, у, z) определяется из выражения [c.6]

При движении сосуда с постоянным ускорением" в плоскости XOZ под угоом а к горизонту (рис. 1.35) вектор напряжения массовых сил F = g+ — а) одинаков для всех точек жидкости. [c.42]

Рассмотрим задачу о расиростраиеиии плоской прогрессивной волны (см. (12.84)) в направлении границы полуплоскости, запятой однородной линейно упругой изотропной средой (имеет место плоское деформированное состояние, см. 5.1). Граница полуплоскости свободна от напряжений, массовые силы и воз-муш ения на бесконечности отсутствуют. [c.305]

Силы, действующие на рассматриваемый элемент жидкости, можно разделить на массовые (или объемные) и п о и е р х н о с т н ы е. Массовыми называются внешние силы, действующие на все частицы данного объема жидкости. Примерами таких сил могут служить сила тяжести, центробежная сила и силы за счет наведения в жидкости электромагнитного поля высокой напряженности. Массовые силы характеризуют вектором Р, м1сек , величина которого равна отношению силы, действующей на данную частицу, к массе этой частицы. Если учитывается только сила тяжести, то P=g, где — ускорение силы тяжести. Мы в дальнейшем будем учитывать только силу тяжести. [c.132]

Дифференциальное уравнение равновесия или уравнение Эйлера позволяет после интегрирования получить ра спределение давления р = р(х, у, г) в покоящейся жидкости при заданном распределении напряжения массовой силы 1т= х, у, г), плотности д = [c.26]

Здесь и х, у, г) — силовая функция, частные производные которой по координатным осям в данном случае равны соответствующим проек ция-м на оси напряжения массовой силы [c.27]

Массовые силы — силы, действие которых обусловлено внсщиим силовым полем (полем тяжести, электрическим, магнитным). Поле массовых сил является внешним по отношению к потоку, действие этих сил на данный объем не завысит от того, окружен ли этот объем другими жидкими объемами. Массовые силы действуют одинаково на каждую материальную точку жидкой частицы, следовательно, не могут вызвать ее деформацию, а только ускорение (замедление) частицы. Количественно массовую силу характеризуют вектором напряжения массовой силы f — пределом отношения массовой силы AF, действующей на час- [c.39]

Из уравнения (3.6) следует, что изобарические поверхности (поверхности р = onst) ортогональны силовым линиям поля напряжения массовых сил f. [c.47]

В ряде предметных областей удается использовать специфические особенности функционирования объектов для упрощения ММ. Примером являются электронные устройства цифровой автоматики, в которых возможно применять дискретное представление таких фазовых переменных, как напряжения и токи. В результате ММ становится системой логических уравнений, описывающих процессы преобразования сигналов. Такие логические модели существенно более экономичны, чем модели электрические, описывающие изменения напряжений и сил токов как непрерывных функций времени. Важный класс ММ на метауровне составляют модели массового обслуживания, применяемые для описания процессов функционирования ииформацнопиых и вычислительных систем, производственных участков, линий и цехов. [c.39]

При закрутке на входе по закону твердого тела турбулентность является существенно анизотропной наибольшее значение имеет радиальная составляющая, наименьшее — поперечная [37]. По длине трубы вследствие уменьшения интенсивности закрутки продольные и поперечные пульсации в периферийной области постепенно возрастают до 5—7%, а в приосевой уменьшаются до 6—10%. Радиальная составляющая 8 при затухании закрутки также уменьшается. Относительное значение ту] улентной энергии, равное отношению энергий пульсационного и осредненно-го движений, максимально в приосевой области и может достигать 0,04—0,06, что значительно больше, чем при осевом течении в трубах [197]. На рис. 3.11,5 приведены также данные, характеризующие радиальное распределение турбулентного напряжения трения Основной особенностью распределения является смена знака его абсолютного значения, что обусловлено наличием областей активного и пассивного воздействия центробежных массовых сил на структуру течения. По мере затухания закрутки касательные напряжения у стенки уменьшаются, а в приосевой области увеличиваются. Одновременно радиус нулевого значения смещается к оси. [c.116]

Предположим, что массовые силы отсутствуют и что сечение цилиндра плоскостью Хз = onst— односвязная область в плоскости (xi,. Гг) Для решения задачи применим полуобратный метод, т. е. попытаемся угадать вид некоторых характеристик напряженно-деформировакного состояния, остальные же величины будем искать таким образом, чтобы удовлетворить всем уравнениям теории упругости. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...