Равновесие

Источник тока и электрическая сварочная дуга представляют собой энергетическую систему, которая в процессе сварки должна обладать достаточной устойчивостью. Под устойчивостью системы понимается такое состояние, когда параметры режима сварки /д и 11ц пе изменяют своей величины в течение достаточно длительного времени. Причем, если в результате каких-то внешних причин (изменение длины дуги, сопротивления ее, изменение степени ионизации) произойдет изменение этих параметров, что приведет к отклонению от устойчивого равновесия, система должна снова вернуться в состояние равновесия. [c.124]

Все эти задачи решаются путем такого подбора масс противовесов и их положений на звеньях механизма, при котором силы инерции этих противовесов оказывают на опоры звеньев воздействия, равные и противоположные воздействиям, создаваемым силами инерции звеньев механизма. В случаях, когда силы инерции располагаются в параллельных плоскостях, перед нами предстают задачи на равновесие пространственной системы сил. [c.85]

Рассмотрим равновесие ползуна (рис. 58,6). К нему приложены силы Q, Р я отклоненная от нормали пп на угол трения ф = 11° 20 реакция со стороны плоскости I на ползун k. [c.98]

Условие равновесия ползуна, записанное в векторной форме, будет [c.98]

Решение. Рассмотрим равновесие ползуна (рис. 59, б). К ползуну приложена силы Рд, Q, Pjj и F. Из чертежа видно, что Q = — Р" тогда по формуле (11.2) сила трения будет равна F = Q-f= 100.0,1 = 10 н. Искомая [c.99]

II удерживается в состоянии равновесия грузом Qj. связанным стелем гибкой нитью, перекинутой через блок А. Пренебрегая трением [c.99]

В заключение производится силовой расчет ведущего звена. Задачи обычно решают графоаналитическим методом, используя уравнения равновесия всей группы или отдельных ее звеньев в форме [c.104]

На основании уравнений (12,1) строится многоугольник сил, который носит название плана сил группы, причем в первую очередь находятся реакции во внешних кинематических парах группы, а затем во внутренних парах по условиям равновесия звеньев группы, взятых порознь. [c.104]

Отрезок (ае) в масштабе (ip дает искомую реакцию Р" , а отрезок (rfe) в том же масштабе реакцию Р43, и, наконец, отрезок (be) дает искомую реакцию Pi . Для нахождения реакции Р32 напишем условие равновесия звена 2 [c.106]

Составляем ура нения равновесия группы, образованной звеньями 2 и 3 (рис, 61, г). [c.108]

Условие равновесия этой группы напишем в виде первого уравнения (12.1) [c.108]

Условием равновесия звена 1 АВ) будет [c.108]

Составляем и решаем уравнения равновесия отдельных звеньев. Уравнения равновесия колеса / (рис. 62. б). К колесу приложены уравновешивающий момент Му = 4 нм, направленный в сторону, противоположную моменту реакция Pji стороны колеса 2 на колесо 1, направленная под углом а = 20 к касательной к начальной окружности колеса 1, и реакция в шарнире А, приложенная к его оси. Уравнением равновесия колеса 1 будет [c.109]

Звено 2 не нагружено, поэтому реакция в шарнире В направлена вдоль линии ВС. Эту реакцию находим из условия равновесия всей группы, каким является равенство нулю суммы моментов сил, приложенных к звеньям группы, относительно оси шарнира D [c.112]

Силовой расчет механизмов может быть произведен самыми разнообразными методами. В теории машин и механизмов весьма широкое применение получил метод силового расчета механизмов на основе обыкновенных уравнений равновесия твердых тел. [c.205]

Сущность этого метода сводится к применению при решении задач динамики уравнений равновесия в форме Даламбера. Как известно из теоретической механики, для этого силу инерции, [c.205]

Реакции в кинематических парах возникают не только вследствие действия внешних задаваемых сил на звенья механизма, но и вследствие движения отдельных масс механизма с ускорениями. Составляющие реакции, возникающие от движения звеньев с ускорениями, можно считать дополнительными динамическими давлениями в кинематических парах. Как было указано в 39, эти дополнительные динамические давления могут быть определены из уравнений равновесия звеньев, если к задаваемым силам и реакциям связей добавить силы инерции. [c.206]

Г. Рассмотрим основные закономерности, характеризующие явление трения скольжения несмазанных тел. Пусть тело, вео которого равен G, находится в покое на наклонной плоскости (рис. 11.3), имеющей угол наклона а к горизонту. Если обозначить нормальную реакцию наклонной плоскости через F", а силу, возникающую вследствие трения и направленную параллельно плоскости, — через то для равновесия тела (влиянием опрокидывающего момента пренебрегаем) необходимо, чтобы удовлетворялись равенства [c.214]

Наблюдения показывают, что равновесие возможно, пока у гол а не превышает некоторого предельного значения ф и пока имеет) место неравенство [c.214]

Неравенство (11.2) устанавливает только максимально возможную величину силы трения покоя, так как сила трения является слагающей пассивной реакции связи и ее сначала неизвестное направление определяется в дальнейшем только активными силами. Из этого неравенства также следует, что сила трения покоя имеет всегда такую величину, которая необходима для предотвращения скольжения тел одного относительно другого, но не может превзойти некоторого предельного значения. Если бы трение отсутствовало, то равновесие было бы возможно при вполне определенных значениях сил или координат, определяющих положение тела. При трении имеется целая область положений равновесия и бесконечное множество значений активных сил, при которых имеет место равновесие. [c.215]

Если давать силе F различные направления в пространстве, то область равновесия будет ограничена конусом трения покоя, который может быть образован вращением угла трения фц вокруг нормали п—п к соприкасающимся поверхностям (рис. 11.10). [c.221]

В этом соотношении F есть сила, необходимая для равномерного перемещения тела А (гайки) по наклонной плоскости В (рис. 11.19, а), угол подъема а которой равняется углу подъема винтовой резьбы р (рис. 11.18). Строим план сил согласно уравнению равновесия сил, действующих на гайку А. Имеем [c.225]

При решении задач силового расчета механизмов закон движения ведущего звена предполагается заданным точно так же предполагаются известными массы и моменты инерции звеньев механизма. Таким образом, всегда могут быть определены те силы инерции, которые необходимы для решения задач силового расчета с помощью уравнений равновесия. [c.247]

Знак силы F l, как было указано выше, определяется знаком правой части формулы (13.5). Аналогично из условия равновесия звена 3 получаем уравнение моментов [c.251]

Переходим к рассмотрению группы II класса второго вида (рис. 13.7, а). Эта группа имеет одну крайнюю поступательную пару В в осью X — х. На группу действуют внешние силы F и F-i и пары с моментом и М . Реакции в кинематических парах могут быть определены методом планов сил. Векторное уравнение равновесия всех сил, действующих на группу (рис. 13.7, а), имеет следующий вид [c.252]

Если сталь, в которой не произошло выпадения карбидов и углерод зафиксирован в твердом растворе, медленно нагревать, подвнжг[ость атомов увеличивается. В соответствии с этим увеличивается и способность их к диффузии и восстановлению равновесия в твердом растворе, в котором аустенит зафиксирован в пересыщенном и неустойчивом состоянии, что приводит к образованию и выделению карбидов из пересыщенного твердого раствора. Этот процесс начинается при температуре 400 — 500° С, но вследствие малой скорости диффузии идет медленно с образованием карбидов преимущественно по границам зерен. [c.283]

Расположим противовесы с массами и так, как это указано на чертеже (рис. 48). Так как силы инерции грузов вместе с силами инерции противовесов дсчикны находиться в равновесии, то величины масс противовесов и [c.86]

Для того чтобы механизм находился в равновесии под воздействием внешних сил, к одному из звеньев его должна быть приложена уравновешивающая силл Ру И.1И уравновешивающая пара сил, характеризуемая ее моментом Му— уравновешивающим моментом. Эту силу Яу или момент у обычно считают ирнложеннымн к ведущему звену, которое либо получает энергию" потребную для движения механизма, извне, как это имеет место у механизмов рабочих машин, либо отдаст ее, как это имеет место у механизмов двигателей. [c.103]

Составляем уравнения равновесия группы, состоящей из звеньев 2 и 3. Перв(е из уравнений (12.1) применительно к рассматриваемой группе запишется Tait [c.105]

Величину силы Р найдем, рассматривая равновесие звена 2. Напишем равенство пулю суммы моментов относительно гочки С всех сил, приложенных к звену 2 (тем самым исключим из него момент неизвестной реакции Р "). [c.105]

Составим уравнение равновесия группы, состоящей из звеньев 5 и 4 (рис. 61, б). В качестве первого уравнения (12.1) возьмем условие равновесия I руппи [c.107]

Рассмотрим дифференциал с коническими колесами. На рис. 7.33 показан конический дифференциал, применяемый в автомобилях. При повороте ведущих колес автомобиля (рис. 7.34) колесо /, катящееся по внешней кривой а — а, должно пройти больший путь, чем колесо 2, катящееся по внутренней кривой Р — р. Следовательно, скорость колеса / оказывается больше, чем колеса 2. Чтобы воспроизвести это движение колес с различными угловыми скоростями, и применяется дифференциал с коническими колесами. Коническое зубчатое колесо I (рис. 7.33) получает вращение от двигателя. Это зубчатое колесо входит в зацепление с коническим зубчатым колесом 2, вращающимся свободно на полуоси А. С колесом 2 скреплена коробка Н, служащая водилом. В коробке Н свободно на своих осях вращаются два одинаковых сателлита 3. Сателлиты 3 находятся в зацеплении с двумя одинаковыми зубчатыми колесами 4 w 5, скрепленными с полуосями А и В. Если колеса автомобиля движутся по прямым, то можно считать, что моменты сил сопротивления на полуосях А и В равны, и, следовательно, сателлиты 3 находятся относительно их собственных осей вращения в равновесии, и они не поворачиваются вокруг своих осей. Тогда коробка Н вместе с сателлитами 3 и полуоси А и В вращаются как одно целое в одну и ту же сторону с одипакогюй угловой скоростью. Как только колеса автомобиля начнут двигаться по кривым различных радиусов и (рис. 7.34), сателлиты 3 начнут поворачиваться вокруг своих осей, и песь механизм будет работать как дифференциальный мехзкпзлг. [c.162]

В применении к механизмам сущность метода может быть сформулирована так если ко всем внешним действующим на звено механизма силам присоединить силы инерции, то под действием всех этих сил можно звено рассматривать условно находящимся в равновесии. Таким образом, при применении принципа Далам-бера к расчету механизмов, кроме внешних сил, действующих на каждое звено механизма, вводятся в рассмотрение еще силы инерции, величины которых определяются как произведение массы отдельных материальных точек на их ускорения. Направления этих сил противоположны направлениям ускорений рассматриваемых точек. Составляя для полученной системы сил уравнения равновесия и решая их, определяем силы, действующие на звенья механизма и возникающие при его движении. Метод силового расчета механизма с использованием сил инерции и применением уравнений динамического равновесия носит иногда название кинетостатического расчета механизмов, в отличие от статического расчета, при котором не учитываются силы инерции звеньев. [c.206]

Углы трения покоя и движения позволяют в очень простой геометрической форме представить взаимодействие сил, приложенных к ползуну, перемещающемуся о трением по направляющей. Рассмотрим условия равновесия ползуна /, движущегося с трением по направляющей 2 (рис. П.7) с постоянной скоростью и. На ползун действуют силы Fi и F . Сила Fi параллельная направляющей 2 и стремится перемещать ползун I вдоль направляющей 2. Сила F , перпендикулярпая направляющей, прижимает ползун 1 к направляющей 2. [c.219]

Величины f l и F могут быть получены из уравнений равновесия, написанных для каждого из звеньев2 и 5 в отдельности. Для этого рассмотрим сначала равновесие звена 2. Звено 2 находится под действием следующих сил и пар силы F , составляющих F" и F реакции F , реакции и пары с моментом 7W,. Составим уравнение моментов всех сил относительно точки С. Так как знак силы нам неизвестен, то при составлении уравнения моментов задаемся произвольным знаком момента этой силы. Если после определения величины этой силы она окажется [c.250]

НИТЬ ТОЧКИ С И f. Для определения реакции F22 звена 2 на звено 3 иапин1ем уравнение равновесия сил, действующих на звено 3) [c.252]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.9 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.74 , c.346 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.133 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.56 , c.67 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.91 , c.113 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.236 , c.241 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.89 , c.489 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.0 ]

Аналитическая динамика (1999) -- [ c.271 ]

Введение в термодинамику необратимых процессов (2001) -- [ c.38 , c.41 , c.43 ]

Коррозия и защита от коррозии (2002) -- [ c.31 ]

Термодинамика равновесных процессов (1983) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.37 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.103 , c.126 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.15 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.223 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.0 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.48 ]

Математические методы классической механики (0) -- [ c.22 , c.87 , c.90 ]

Лекции по термодинамике Изд.2 (2001) -- [ c.73 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.72 , c.336 , c.350 , c.352 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.29 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.70 , c.76 ]

Сопротивление материалов Том 1 Издание 2 (1965) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...