Скорость индуцированная

Для получения циркуляционного обтекания окружности наложим на рассмотренный выше поток чисто циркуляционное течение от единичного вихря, поместив его в начало координат, т. е. в центр окружности. Скорость, индуцированная точечным вихрем с циркуляцией Г, по величине равна Г/(2яг) и направлена всегда по нормали к радиусу-вектору. [c.21]

Определите скорость, индуцированную вихревым кольцом (вихревой линией, имеющей форму окружности), в точке, расположенной в центре кольца. Радиус кольца г = 1 м циркуляция (интенсивность вихревой линии) Г = 100 м /с. [c.43]

Найдите общие соотношения для скоростей, индуцированных нестационарной косой подковообразной вихревой системой, в случае изменения напряженности (циркуляции) присоединенного вихря по гармоническому закону. [c.248]

В контрольной точке найдите зависимость для скорости, индуцированной двумя свободными вихрями, принадлежащими элементарному нестационарному дискретному подковообразному вихрю, а также полную скорость от всех таких вихрей на базовой плоскости (рис. 9.8). Рассмотрите случай гармонического изменения кинематических параметров и соответствующую зависимость для циркуляции как функцию ее производных по этим параметрам. По данным задачи 9.41 вычислите функцию, определяющую индуцированную скорость в контрольной точке от нескольких вихревых систем, в случае малых чисел Струхаля. [c.251]

Рассмотрим скорость, индуцированную пеленой свободных вихрей, сбегаю ших с присоединенного шнура. В соответствии с рис. 9.6 в точке Л4(хо, Zg) элемен тарная величина индуцированной скорости dV = —[d Г/(4я/г )1 ( os а + os а") Принимая здесь d Г = у(х, tg)dx, h = (xq — х) os у — Zg sin у, переходя к без размерным координатам = х/Ь, = z/b и интегрируя по от 0 до с , получаем [c.282]

Суммарная скорость, индуцированная нестационарным присоединенным вихрем, свободными вихревыми шнурами и вихревой пеленой, [c.283]

Скорость, индуцированная присоединенным вихрем, в соответствии с (9.62) [c.283]

Скорость, индуцированная левым и правым свободными вихрями. [c.283]

Для определения скоростей, индуцированных свободными вихрями, вносим зависимости (9.91) для Гх и Гз в (9.74) [c.285]

В контрольной точке , ,рр , скорость, индуцированная каким-либо [c.297]

Скорости, индуцированные левым и правым свободными вихрями, находятся по (9.74). Их сумма дает полную скорость в контрольной точке [c.300]

Скорость, индуцированная всей вихревой системой, [c.301]

Суммарная скорость, индуцированная всей вихревой системой в контрольной точке, [c.351]

Скорость, индуцированная парой свободных вихревых жгутов, вычисляется по (9.65) [c.353]

Используя полученные зависимости, можно найти возмущенную скорость, индуцированную в контрольной точке ячейки плоской конфигурации с координатами, С ( (с учетом четности функций по С для [c.224]

Подставляя (2.6.61) в соотношения для индуцированных скоростей в контрольной точке (см. [5, гл. III] или [4, гл. IX]), получим их выражения через производные циркуляции. В соответствии с условием плавного обтекания сумма скоростей, индуцированных в контрольной точке всей вихревой системой, должна удовлетворять равенству (2.6.20). [c.232]

Имея в виду, что действие правого вихря будет таким же, как и действие левого, получим среднее значение скорости, индуцированной свободными вихрями, [c.221]

Если отказаться от довольно грубой П-образной схемы и счи тать, что величина циркуляции переменна по размаху, то скорость,, индуцированная в точке г элементарным вихрем, сбегающим с с крыла в точке (рис. IX. 13, б), определится из равенства dv dr [c.223]

Величина скорости, индуцированная в точке z всей вихревой пеленой, будет равна [c.223]

Третий член (VI.2,8) содержит квадрат скорости, индуцированной полубесконечным вихревым шнуром. [c.222]

Скорость обратных переходов I п, в результате которых испускаются фотоны частоты v , складывается из скоростей спонтанного и индуцированного излучения, причем скорость индуцированного испускания зависит от Lv Итак, [c.150]

Следовательно, потенциал поля скоростей, индуцированных замкнутой вихревой нитью в безграничной массе жидкости, мон<но рассматривать как потенциал двойного слоя — потенциал распределения диполей постоянной интенсивности по поверхности 2, натянутой на контур вихревой нити. [c.282]

Скорость, индуцированная вихрем произвольной формы на точку окружающего потока, определяется интегрированием уравнения [c.390]

Разместим по профилю в решетке N вихрей с циркуляцией Г . в точках 211 (к - 1, 2, 3,. .., М). Разумеется такие же вихри размещаем в сходственных точках остальных профилей. Тогда комплексную скорость, индуцированную такой системой вихрей, можно с помощью записи (4.50) выразить суммой [c.73]

Правильное определение неравномерного поля скоростей, индуцированных вихрями, а также вызванных ими аэродинамических сил и перемеш,ений лопасти необходимо для расчетов действующих на лопасти нагрузок, вибраций вертолета и шума винта, а также суммарных характеристик винта и эффективности циклического управления. Возможно лишь численное решение такой задачи, для чего строят детальные аэродинамические и динамические модели винта. Общая задача аэродинамического расчета винта с учетом аэроупругости лопастей изло- [c.653]

Чтобы проиллюстрировать применение формулы (20), определим скорость, индуцированную в различных точках пространства прямолинейным отрезком АВ вихревой нити с циркуляцией Г (рис. 124). [c.276]

Полагая в формуле (22) а = Р == 0, получим вновь известную из теории плоского движения формулу скорости, индуцированной бесконечно длинной прямолинейной вихревой нитью [c.276]

Можно показать, что динамическое равновесие в системе, описываемой уравнением (5.1), существует тогда, когда скорость индуцированных переходов пропорциональна плотности энергии черного тела, отнесенной к единичному частотному интервалу. Равновесие, которое поддерживается при любой температуре, записывается в виде [c.228]

Вероятность спонтанного перехода пропорциональна вероятности индуцированного перехода. Коэффициент пропорциональности равен произведению плотности мод в единице частотного интервала на энергию перехода. Таким образом, хотя скорость индуцированных переходов не зависит от длины волны, скорость спонтанных переходов в более коротковолновой области возрастает. [c.229]

Скорость индуцированных переходов в поле излучения черного тела можно получить, пользуясь выражением (5.7) [c.229]

Скорость индуцированных переходов Wi пропорциональна среднему числу квантов, приходящемуся на одну моду [c.229]

Безотносительно к детальной форме линии g v) мы можем написать выражение для скорости спонтанного испускания в частотном интервале dv в виде Ag v)dv. Соответствующая скорость индуцированного испускания в частотном интервале dv, [c.230]

Определение аэродинамических характеристик несущей поверхности в случае нестационарного движения основано на замене эквивалентной базовой плоскости вихревой системой, состоящей из совокупности дискретнглх косых подковообразных присоединенных вихрей с отходящей от них пеленой нестационарных свободных вихрен. Рассмотрите скорость, индуцированную дискретным подковсобраз- [c.247]

Суммарная скорость, индуцированная свободными вихрями Напряженность свободных вихрс вых шнуров 1 и 2 ( Г1 (х, /о) ветствуюш.их точках в некоторый момент времени определяется напряженностью присоединенного вихря в этот же момент времени, т. е. в момент схода таких шнуров. Так как свободный вихрь сбегает с концов присоединенного вихревого шнура со скоростью набегающего потока, то, очевидно, точке А, расположенной на правом вихре, в момент соответствует момент схода о — х —0,5 tg у)1Уос а для точки [c.282]

В случаях циркуляционного и бесциркуляционного обтеканий при определении напряженности вихревого слоя должны быть выполнены граничные условия в рассматриваемой (контрольной) точке, где нормальная составляющая скорости равна нулю. Согласно, этому, скорость W + Q ( ) z -Ь Qz t) х возмущенного течения (где W— скорость, индуцированная вихревым слоем в контрольной точке) должна погашать соответствующую нормальную компоненту aV o, т. е. [c.289]

Рис. 3. Образование индуктивного сопротивления в результате скоса потока свободными вихрями крыла ъ у — скорость, индуцированная снободными вихрями Да — угол скоса.

После включения накачки, удовлетворяющей условию (5), генерируемая мощность начинает нарастать, но не беспредельно. Эл.-магн. поле в резонаторе может достичь такого значения, когда скорость индуцированных переходов будет превосходить скорость заселения уровня за счёт накачки. При этом ДЛ п козф. усиления с ростом интенсивности поля в резонаторе начинают уменьшаться н а с ы п( а т ь с я). Для мн. активных сред зависимость от интенсивности / лтожно описать ф-лой [c.547]

Первое слагаемое равно проекции скорости набегающего потока на нормаль к пластине. Остальные члены равны нормальным скоростям, вызванным вихрями. Определение скоростей, индуцированных вихрями, производится по формуле (4,29), причем вместо г подставляется расстояние от вихря до рассматриваемой точки. Знак плюс принят для скорости, направленной вверх. Остальные уравнения составляются совершенно так же. Решив систему линейных уравнений (при машинном счете их может быть взято десять, двадцать или более), находим циркуляции всех вихрей. Циркуляция скорости вокруг пластины рдвна сумме циркуляций вихрей. Далее по формуле (4.47) находится подъемная сила. [c.71]

Этот процесс можно продолжить так далеко, как это требуется, причем поля Ui2i вызывают появление членов в силе трения, содержащих all во второй степени. Итоговое эквивалентное поле скорости у любой частицы i будет представлять собой векторную сумму невозмущенной скорости частицы и скоростей индуцирован- [c.430]

Скорости, индуцированные вихревой пеленой на диске винта, играют важную роль в процессе образования нестационарных нагрузок на лопасти и должны приниматься во внимание при исследовании переходных процессов. Однако связь между полем индуктивных скоростей и нестационарными нагрузками очень сложна. Изложенное выше применение вихревой теории дает наиболее простые формулы нестационарной аэродинамики винта, полезные для приложений к аэроупругости. При работе винта на режиме висения возмущение би(г, г])) скорости протекания в точке диска винта связано с возмущением df/dA местной нагрузки на единицу площади поверхности диска соотношением 6v = (dTldA)f2put>, где uo — средняя индуктивная скорость. Эта формула была получена для гармонического изменения нагрузки лопасти с частотой nQ во вращающейся системе координат, где п—не равное нулю целое число. Как уже говорилось, это выражение соответствует низкочастотной аппроксимации функции уменьшения подъемной силы лопасти. Независимо от того, рассматривается ли эта формула как результат вихревой теории или как дифференциальная формула импульсной теории, должно выполняться основное условие, состоящее в том, что изменение нагрузок винта происходит гораздо медленнее, чем изменение его вихревой системы. Лишь в этом случае формулы теории несущего диска могут быть применены как к возмущениям, так и к стационарным значениям скорости протекания. [c.474]

Поскольку для любой части атомной линии справедливо равенство Wi = nAji, скорость индуцированных переходов, приходящаяся на одну моду, равна произведению скорости спонтанного испускания на число квантов в моде. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...