Скорость индуцированная коэффициент скорости

Вероятность спонтанного перехода пропорциональна вероятности индуцированного перехода. Коэффициент пропорциональности равен произведению плотности мод в единице частотного интервала на энергию перехода. Таким образом, хотя скорость индуцированных переходов не зависит от длины волны, скорость спонтанных переходов в более коротковолновой области возрастает. [c.229]

Скорость индуцированных переходов В, согласно теории Эйнштейна, равна произведению коэффициента Эйнштейна В23 и плотности падаюш,его излучения и [c.84]

Ситуация, в которой оказывается больше называется инверсией населенностей . При этом скорость индуцированного излучения превышает скорость поглощения. Интенсивность пучка растет в процессе распространения в веществе, т. е. реализуется оптическое усиление. Величина коэффициента усиления 12 [c.268]

Рассмотрим контрольную точку 1 и индуцированную скорость от вихря в первой ячейке (коэффициенты а и ). Относительный размах этого вихря н координаты точки /о =0,43 Со = 0 Eg = 0,2. Вычисляем коэффициент = Ь - [c.338]

Подынтегральная функция в первой части этого равенства в соответствии с теорией тонкого тела и методом определения угла скоса потока путем нахождения индуцированного правым и левым свободными вихрями поля скоростей имеет аналитическое выражение. После подстановки соответствующих величин в (11.24) и некоторых преобразований получается зависимость для коэффициента интерференции оп, расчеты по которой проводятся методом численного интегрирования. [c.618]

Эти показания пропорциональны значениям Вд и 8, причем коэффициент пропорциональности определялся градуировкой по эталону шероховатости. Для получения надежных данных бралось всегда среднее значение из 10 определений 8ц и 8 на соседних участках образца. Однако трудность приготовления пластин с одинаковой по всей поверхности щероховатостью все же понижала точность определения, тем более что отсчет при каждом единичном определении делался несколько неопределенным из-за колебаний значений 8 вдоль пути ощупывающей иглы. Поэтому для устранения этой неопределенности и получения значений щероховатости, усредненных вдоль пути иглы, была применена иная, отличающаяся от обычной, схема измерений 1. Идея этого метода состоит в следующем. После интегрирующего контура прибора ток, индуцированный перемещениями иглы профилометра, пропускался через купроксный выпрямитель и далее через баллистический гальванометр (с периодом около 15 сек.). Вместо пластинок исследуемыми образцами служили цилиндры, которые могли приводиться в направлении своей оси в возвратно-поступательное движение от мотора через редуктор и кулачковое приспособление. Ток от иглы замыкался на определенное короткое время х посредством ключа, приводимого в действие от того же редуктора. Момент замыкания и размыкания тока устанавливался с таким расчетом, чтобы регистрировать результаты ощупывания иглой средней части образующей цилиндра, соответствующей заданной скорости относительного движения щупа. [c.141]

Физико-химические эффекты воздействия магнитного поля (рост опалесценции, рост осмотических коэффициентов и капиллярной проницаемости, уменьшение вязкости, изменение скорости и константы равновесия обратимых химических реакций, снижение порогов коагуляции и др.) наиболее ярко проявляются в достаточно концентрированных ионных растворах, находящихся вблизи состояния насыщения. Тогда естественно предположить, что точкой приложения электрических сил, индуцированных магнитным полем, являются заряженные частицы — ионы или ион-радикалы, а доминирующей силой является сила Лоренца, вызывающая перемещение катионов и анионов навстречу друг другу. [c.67]

Коэффициенты Wn определяются движением профиля. Для завершения решения задачи нужно определить коэффициенты разложения скорости К, индуцированной пеленой. [c.434]

Выражая коэффициенты К в разложении распределения индуцированной скорости по хорде через интенсивность вихрей [c.436]

Подставляя полученные значения коэффициентов в выражение (7. 42) для Ui, получим значение индуцированной скорости в каж- [c.181]

Будем предполагать, что индуцированные скорости немалы по сравнению со скоростью набегающего потока (7оо- Это как раз соответствует, как из дальнейшего станет ясным, случаям малых углов атаки, для которых справедлив линейный закон связи между коэффициентом подъемной силы и углом атаки. Тогда, замечая, что (рис. 140) [c.392]

Таким образом, процедура вычисления кинематических характеристик течения, индуцированного винтовыми вихревыми нитями, сводится к вычислению главной части записанной через элементарные функции, причем информацию о кручении вихрей явно содержат сами особенности и их коэффициенты в (3.9). Поэтому для решения задачи представление рядов (2.1) через (3.9) более просто и эффективно даже с добавлением (3.11), чем подходы [5, 10, 12]. Дополнительно заметим, что при т оо, когда винтовая нить распрямляется и можно перейти к плоскому вихрю, коэффициенты стремятся К нулю И решение полностью совпадает с плоским случаем, т. е. для поля скорости оно описывается полюсом, а для функции тока — логарифмом. [c.402]

Входящие в (10.2.3) величины имеют следующие размерности. Энергетическая спектральная плотность р (/) в системе СИ измеряется в Дж-м Гц . Поскольку функции Ферми и безразмерны, а Г21 представляет собой число переходов в секунду, то коэффициент должен иметь размерность м -Дж - с . Из аналогичных соображений скорость Г21, с которой могут происходить индуцированные переходы с уровня 82 на уровень е , определяется следующими условиями, [c.271]

Струя считается стесненной, если она испытывает тормозящее влияние индуцированного ею обратного (встречного) потока. Закономерности изменения параметров стесненной струи учитываются в расчетной формуле коэффициентом стеснения При этом уменьшаются значения скорости воздуха в струе по сравнению со свободной струей. Избыточная температура (на участке от первого до второго критического сечения) падает медленнее, чем в свободной струе. [c.117]

В последнее время были представлены веские доводы в пользу существования показанного на рис. 2.12 канала реакции, связанного с генерацией междоузельных атомов кремния 51 . К ним относятся возрастание или уменьщение коэффициентов диффузии примесей в подложке во время окисления поверхности (диффузия, усиленная или замедленная окислением), рост и уменьщение индуцированных окислением дефектов упаковки (ИОДУ), а также наличие корреляции между фиксированным зарядом в окисле и скоростью роста окисла ёх/ё1. [c.63]

Пусть в гиперзвуковом потоке вязкого газа расположена плоская пластина с установленным на расстоянии / от ее начала щитком, отклоненным на угол а 1 (фиг. 1). Считаем, что температура поверхности пластины мала по сравнению с температурой торможения внешнего течения. Тогда = Н Н , < 1, где Я - полная энтальпия, индекс е соответствует внешней границе, w - поверхности пластины. Предполагается, что на пластине перед щитком взаимодействие пограничного слоя с внешним потоком слабое, т.е. индуцированный перепад давления Ар по порядку величины меньше, чем статическое давление в набегающем потоке. При этом из условия сравнимости инерционных и диссипативных членов в уравнениях движения вблизи стенки следует обычная оценка для толщины пограничного слоя 5 /М,, Ке , где Ке = р,,м,,//Цо - число Рейнольдса, М - число Маха, р - плотность, и - скорость, - коэффициент вязкости, индекс "О" соответствует параметрам торможения набегающего потока. [c.58]

Скорость Уу 1), индуцированная присоединенным вихрем, и вызываемый ею угол скоса на данном расстоянии от крыла пропорциональны интенсивности вихря, т. е. средней циркуляции Гер, которая согласно уравнению связи при постоянных значениях коэффициента подъемной [c.537]

Вынужденное испускание. Гипотеза Эйнштейна относительно вынужденного испускания состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты V молекула может, во-первых, перейти с более низкого энергетического уровня Е1 на более высокий 2 с поглощением кванта энергии кх = Е2— 1 (рис. 35.1,6) и, во-вторых, перейти с более высокого уровня 2 на более низкий 1 с испусканием кванта энергии Ау = 2— ( (рис. 35.1, в). Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным или стимулированным) испусканием. Скорость каждого из этих процессов пропорциональна соответствующим вероятностям 12 и 21 , где 12 и 21 — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и вынужденного испускания и — спектральная плотность излучения. Согласно принципу детального равновесия при термодинамическом равновесии число квантов света йп, поглощенных за время (11 при переходах / —>- 2, должно равняться числу квантов с1п2, испущенных в процессе обратных переходов 2- 1. Число поглощенных квантов согласно Эйнштейну пропорционально спектральной плотности радиации и и числу частиц П на нижнем уровне [c.269]

На рис. 3. 2 сравнивается дисперсия света в различных средах. В вакууме Д"сперсии иет и о) = с/е, где с — скорость света. В диэлектрике с исключительно оптической поляризацией при всех частотах, включая оптический диапазон, скорость электромагнитных волн уменьшается в ]/е пт раз (v = ln), а закон дисперсии вплоть до УФ-волн имеет вид a — kln. При дальнейшем повышении частоты происходят, во-первых, индуцированные светом электронные переходы и возникает широкая область поглощения (см. рис. 3.12,6). Кроме того, в УФ-об-ласти электронная поляризация уже не успевает изменяться со скоростью электромагнитного поля, так что для достаточно жесткого излучения коэффициент [c.83]

Уравнения Статца— Де Марса имеют наглядное физическое объяснение. Первое уравнение означает, что плотность числа фотонов в резонаторе растет в результате вынужденных переходов в канале генерации (за счет преобладания индуцированного испускания над резонансным поглощением) и убывает благодаря наличию потерь в резонаторе. Скорость возрастания равна произведению плотности инверсной заселенности N на отнесенную к единице времени вероятность вынужденных переходов w. С учетом (3.2.35) имеем W = BS/v — ВНюМ = В М, и, следовательно, рассматриваемая скорость равна wN B MN, что и отражено в первом уравнении Статца—Де Марса. Что же касается скорости убывания плотности числа фотонов то она равна MIT, т. е. обратно пропорциональна добротности резонатора. Заметим, что величина 1/Т весьма просто выражается через коэффициенты вредных и полезных потерь [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...