Плоскость плавления

Плоское движение 120 Плоскость плавления 118 [c.724]

Пластические массы, механические свойства 115 Платина 270 Плоские волны 130 — фигуры, геометрические свойства 101 Плоское движение 120 Плоскость плавления 1Г8 [c.724]

Дилатометр в наиболее совершенной форме содержит кольцо К из плавленого кварца (его термические свойства хорошо известны), на котором лежит эталонная стеклянная пластинка Р (р ис. 7.11). Внутри кольца помещается испытуемое вещество R в виде столбика с правильно отполированными плоскостями. Тонкий воздушный зазор М (обычно клинообразный) между поверхностями освещается монохроматическим светом и дает интерференционную картину. [c.148]

Влияние растворителя на удельную вращательную Способность вещества следует рассматривать как вторичное влияние, несколько изменяющее свойства молекул. Вместе с тем, мы знаем, что вращательная способность характеризует и многие кристаллы, причем оказывается, что в некоторых случаях вращательная способность связана именно с кристаллической структурой и не является свойством самих молекул. Так, плавленный (аморфный) кварц не вращает плоскость поляризации, тогда как кристаллический кварц принадлежит к числу наиболее активных веществ. [c.613]

Выше отмечалось, что в некоторых случаях вращательная способность связана только с кристаллической структурой. Например, плавленый (аморфный) кварц не вращает плоскость поляризации, тогда как кристаллический кварц принадлежит к числу наиболее активных веществ. Однако вещества, активные в аморфном состоянии (расплавленные или растворенные), активны и в виде кристаллов, хотя постоянная вращения кристаллических форм может сильно отличаться от постоянной вращения аморфных форм. Таким образом, оптическая активность веществ определяется строением молекул и их расположением в кристаллической решетке. [c.73]

Большая часть асимметричных молекул органических веществ содержит асимметричный элемент — атом углерода, связанный четырьмя валентными связями с различными радикалами, Две такие формы — оптические антиподы — показаны на рис. 20.6. Зеркальные изомеры вещества имеют, как правило, одинаковые химические свойства, плотность, температуру плавления и т. д. Основное их специфическое свойство — оптическая активность, когда правые и левые формы вращают плоскость поляризации в разных направлениях. Это единственный надежный и точный метод исследования разных форм асимметричных веществ. [c.77]

Поляризация света определяется параллельно ( ) или перпендикулярно (х) плоскости, проходящей через направление распространения световой и акустической волн. Продольная (поперечная) поляризация акустической волны помечена знаком Цс). Коэффициенты качества нормированы по плавленому кварцу. Коэффициент перевода I,5M0"i с /г. Ослабление звука нарастает с частотой как Р, где х>1. Данные пересчитаны к / = =500 МГц в предположении, что х = 2 [c.876]

Очень большое падение напряжений в интервале углов ро от О до 30° легко понять, поскольку в случае кристалла с первоначальным расположением базисной плоскости почти нормально оси растяжения для достижения Ткр по плоскости скольжения требуются высокие растягивающие напряжения. Однако, когда начинается деформация, базисная плоскость поворачивается в более благоприятное положение, при котором приведенное напряжение сдвига становится выше, так что растягивающее напряжение, необходимое для продолжения деформации, уменьшается. На практике такое падение напряжения часто нивелируется процессом деформационного упрочнения (см. гл. IV) однако для гексагональных кристаллов (с низкой точкой плавления и малым упрочнением при комнатной температуре) при подходящих ориентировках оно наблюдается. Это явление называет- [c.122]

Опыты проводили следующим образом отполированные пластинки германия и кремния, плоскости (III), нагревались в вакууме (2 10 мм рт. ст.) при температуре близкой к температуре плавления. Очевидно, в дефектных местах поверхности жидкость должна появиться раньше, чем процесс плавления охватит всю поверхность. Поверхности холодных образцов исследовали с помощью оптического микроскопа NU-2E. [c.46]

Изучен процесс поверхностного плавления различных граней монокристаллов тимола (плоскость 001, 110), дифениламина (плоскость 001), германия (плоскость 111), кремния (плоскость 111). Плавление исследованных твердых тел начинается в дефектных местах поверхности с образованием капель расплава с последующим слиянием их в более крупные капли. Образования сплошной пленки расплава, покрывающей твердую фазу, не наблюдалось. Эти эксперименты подтверждают вывод о неполном смачивании (б > 0) изученных твердых поверхностей собственным расплавом. Рис. 5, библиогр. 15. [c.223]

Для того, чтобы обеспечить плотность мощности излучения, не превышающей уровня, при котором может произойти плавление или испарение материала, излучение дефокусируют путем смещения поверхности образца относительно фокальной плоскости 2 фокусирующей линзы на расстояние Vf (рис. 71), определенное экспериментально. При диаметре лазерного луча на выходе из лазерной полости, равном 24 мм, фокусном расстоянии фокусирующей линзы = 254 мм, расходимости лазерного излучения 1,4 мрад и расстоянии Af = 14 мм площадь облученного пятна на поверхности алюминия составляла 0,005 см (резонатор был отрегулирован таким образом, что облученное пятно имело приблизительно прямоугольную форму с размерами по осям X — V соответственно = 0,1 см Sy = 0,5 см). На рис. 72 показано соотношение между [c.94]

Вся область плавления льда I в 5-г-координатах налагается на область сублимации. Эти области налагаются друг на друга только как проекции термодинамической поверхности состояний вещества на плоскость s-t и из одной области можно перейти в другую лишь через линию действительного их соприкосновения при температуре первой тройной точки 0,01°С. [c.58]

Более сложной задачей является изучение течений с учетом тепловыделения в слое вследствие вязкой диссипации. Рассмотрим вновь задачу об образовании слоя расплава между движущейся плоскостью (пластиной) и прижатой к ней плавящейся средой. Отдельно изучим случай теплоизолированной пластины, когда необходимое для плавления среды тепло целиком генерируется при вязкой диссипации в слое, и случай, когда задана температура пластины. [c.196]

Это уравнение в принципе позволяет выразить один из аргументов химического потенциала через другой, т. е. найти зависимость Р - Р(Т) или Т = Т(Р) (например, найти давление насыщенного пара как функцию температуры или температуру плавления как функцию давления и т. д.), и, следовательно, определяет на плоскости РТ кривую равновесия фаз. Но для того чтобы найти уравнение кривой Р = Р(Т) в конкретном случае, надо иметь аналитическое выражение для химических потенциалов обеих фаз. [c.132]

Немаловажное значение имеет расстояние между атомами ячейки кристаллической решетки или между параллельными атомными плоскостями, образуюш,ими элементарную ячейку. Чем это расстояние больше, тем менее прочен металл. Расстояние между атомами измеряется в ангстремах (1 А = 10 см) или в нанометрах (1 А = 0,1 нм). Из практики известно, что железо прочнее меди, медь прочнее алюминия. Расстояние между атомными плоскостями в ангстремах у железа 2,86, у меди 3,6, у алюминия 4,041. В целом для металлов расстояние между атомными плоскостями находится в пределах от 1 до 7 А. При нагревании металлов колебания атомов возрастают, при температуре плавления они становятся настолько большими, что атомы значительно удаляются друг от друга, связь их ослабевает, и кристаллическая решетка разрушается. [c.7]

Метод Чохральского (рис. 3.8, 5) состоит в вытягивании монокристалла из расплава, нагретого в печи 1. Для этого используется готовая затравка 2 — небольшой образец, вырезанный из монокристалла. Затравка вводится в поверхностный слой жидкого металла 4, имеющего температуру чуть выше температуры плавления. Плоскость затравки, соприкасающаяся с поверхностью расплава, должна иметь кристаллографическую ориентацию, которую желательно получить в растущем монокристалле 3. Затравку выдерживают в жидком металле для оплавления и установления равновесия в системе жидкость — кристалл. Затем затравку медленно, со скоростью, не превышающей скорости кристаллизации ( 1 — 2 мм/мин), удаляют из расплава. Тянущийся за затравкой жидкий металл в области более низких температур над поверхностью ванны кристаллизуется, наследуя структуру затравки. Для получения симметричной формы растущего монокристалла и равномерного распределения примесей в нем ванна 5 с расплавом вращается со скоростью до 100 об/мин, а навстречу ей с меньшей скоростью вращается монокристалл. [c.78]

Парамагнетики 524 Парапроцесс 528 Перегрев 165 Перестаривание 162 Период решетки 9 Перлит 103, 168 Пермаллои 535 Плавление 68 Пластификаторы 383 Пластичность 51, 122 Пластмассы 382 Пленка эпитаксиальная 594 Плоскость скольжения 123 Плотность дислокаций 34, 231 Покрытия защитные 218 [c.634]

Пусть температура плавления твердого тела равна Т , область х >0 в начальный момент времени представляет собой жидкость с температурой V < Ti, а ее затвердевание начинается на плоскости х = 0 и распространяется вправо. Тепло от затвердевающего материала не отводится, и поэтому его температура будет иметь везде постоянное значение Г]. [c.281]

Таким образом, оно представляет собой решение задачи о промерзании в области л > О, в которой в начальный момент времени жидкость имеет температуру плавления, а поверхность, на которой происходит затвердевание, движется с постоянной скоростью Х /й. Однако поскольку на плоскости х = 0 температура Г,— L/ i) — 1) принимает отрицательные, экспоненциально увеличивающиеся [c.286]

Примем плоскость, на которой происходит плавление, за плоскость х = О и будем считать, что твердое тело в области х > О движется относительно этой плоскости со скоростью и (последнюю и нужно определить). Тогда, если Г,—температура плавления, температура v в области х > О служит решением уравнения (7.2) гл. I при и = — U при X эта температура v стремится к Г,, а при х со она стремится к пулю. Иными словами, [c.286]

Температура в плоскости х в момент времени t равна сумме (4.2) и (4.3). Тогда условие, согласно которому температура в плоскости х = X t) совпадает с температурой плавления 7 ,, запишется в виде [c.287]

В ряду технических легких металлов (А1, Be, Mg, Ti) наиболее легким является магний. Его плотность - около 1740 кг/м температура плавления 651 °С. Он обладает ГПУ кристаллической решеткой. Mg - активный металл, энергично взаимодействующий с кислородом воздуха. Тонкая пленка оксида MgO при температуре ниже 450 °С предохраняет поверхность от дальнейшего окисления, однако, при более высоких температурах защитные свойства оксида нарушаются, и при 623 °С магний сгорает ослепительно ярким пламенем. Магний обладает весьма низким, особенно в литом состоянии, комплексом механических свойств (ст. = 100. .. 120 МПа Сто.г = 20. .. 30 МПа 5 = 6. .. 8 % НВ = 300 МПа = 45 ГОа). Прочностные свойства в значительной мере зависят от зернистости и дефектности литой структуры. Низкая пластичность Mg объясняется тем, что в металлах с гексагональной кристаллической структурой при температуре, близкой к нормальной, скольжение происходит только по базисным плоскостям и лишь при нагреве появляются дополнительные плоскости скольжения и двойникования. [c.112]

Одна группа исследователей считает, что пластическое деформирование металла происходит за счет его локального плавления в плоскостях скольжения в результате повышения температуры в этих областях. Однако эта точка зрения не подтвердилась экс1 ериментально. [c.326]

Если провести линии фазовых переходов второго и первого рода на плоскости р—Т, то ясно, что кривая фазового перехода второго рода не может оканчиваться в какой-либо точке этой плоскости, она должна непрерывным образом переходить в кривую фазового перехода первого рода, так как производные dvIdT, dsldT, dvldp и т. д. не претерпевают скачков при фазовых переходах второго рода. Так, если бы на кривой плавления имелась критическая точка, то выше этой точки должна располагаться линия фазовых переходов второго рода. Однако, как уже отмечалось выше, критической точки на кривой плавления не существует. [c.257]

Элементарная кристаллическая ячейка представляет собой двойной слой в каждом слое расположены тетраэдры SiOj, обращенные вершинами к граничной плоскости между двойными слбями. В этой плоскости, отмеченной стрелкой (рис. 12.1), расположены только ионы К , слабо связанные с отрицательными пенами кислорода. Поэтому слюда легко расщепляется на весьма тонкие листочки вдоль этих плоскостей, называемых плоскостями спайности. Мусковит представляет собой бесцветные пластинки изредка с розовым или зеленым оттенком. Температура плавления свыше 1230° С. Кристаллы флогопита большею частью окрашены в более темные тона от янтарного до коричневого пр, ко/см и черного флогопит менее прочен, нежели мусковит, его Т = 1270° С. [c.165]

В нержавеющей стали режим Р+Н характеризуется активизацией роли процессов скольжения и развития разрушения материала при достижении температур 823 К. Переход в область температур 823-873 К сопровождался уменьшением размера ямок, что свидетельствовало о значительном уменьшении вязкости разрушения за счет частичного плавления эвтектики по границам зерен при (Р-ьН) с последуюш им смешанным характером вязкого разрушения по прослойкам расплавленной эвтектики в приграничных зонах у основного материала (рис. 2.9). Скорость деформации при 1123 К приводит к увеличению доли участков излома, отвечающих процессу скольжения с отслаиванием материала по плоскостям скольжения в момент формирования свободной поверхности в сочетании с мелкоямочным рельефом. Температуре 1273 К соответствует смешанный рельеф разрушения путем форми- [c.94]

Затупление вершины трещины направлено на снижение концентрации нагрузки в результате изменения геометрии вершины трещины. Этого можно достичь, например, методом простого плавления зоны металла у кончика трещины (А. с. 1400841 СССР. Опубл. 07.06.88. Бюл. № 21). Через поврежденную трещиной зону конструкции пропускается ток в направлении, перпендикулярном плоскости усталостной трещины. Плавление вершины трещины происходит от импульсов тока. Однако кажущаяся простота способа таит в себе I определенный недостаток. После плавления ме- талла в вершине трещины с последующим его произвольным остыванием происходит разупрочнение зоны перед вершиной трещины. Во-первых, устраняется зона пластической деформации, которая задерживала развитие трещины. Во-вторых, без специальной упрочняющей термообработки материала нельзя донз скать конструкцию к последующей эксплуатации. После плавления материал охрупчен, и усталостная трещина в нем может достаточно быстро распространяться. Но и после термообработки зона пластической деформации уже утрачена и не может быть восстановлена. [c.453]

Для кристаллов тимола и дифениламина плоскость (ПО), (001) соответственно, имеющих низкие температуры плавления (49 и 53° С соответственно), процесс поверхностного плавления наблюдали непосредственно в динамике под микроскопом. В этом случае исследование проводили на естественных зеркальногладких гранях, только что выращенных из расплава монокристаллов. Кристалл со сфокусированной гранью помещали на предметный столик микроскопа в специальное нагревательное устройство. Затем включали нагрев и проводили непосредственное наблюдение и фотографирование разных стадий процесса плавления. [c.46]

По-видимому, механизм граничной смазки водой, так же как и маслами, основан на скольжениях внутри смазочного слоя по определенным плоскостям скольжения. Образованию этих плоскостей скольжения способствует правильное расположение молекул воды, сохраняющееся и после плавления льда, обладающего кристаллической структурой. Отсутствие такого правильного расположения молекул в сравнительно толстых прослойках воды, образующихся при температурах выше нуля, по-видимому, объясняет затрудненное скольжение в этом случае. Хорошо также известное конькобежцам уменьшение скользкости льда при низких температурах объясняется, по Бутневичу, тем, что при этом уменьшается доля площади действительного контакта, на которой в результате плавления льда образуется смазочная прослойка. Смазочная прослойка образуется только на тех, больших по размеру островках контакта, на которых температура в течение контакта с коньком способна повыситься до нуля. Чем ниже температура, тем больше размер таких островков контакта и тем меньше становится их число При очень низких температурах смазочная прослойка вообще не образуется и коэффициент суммарного трения достигает максимального значения, равного коэффициенту сухого трения льда. [c.216]

Рассмотрим теперь изотермическое сечение модели (см. рис. 185) при температуре выше температуры плавления самой высокоплавящейся эвтектики. В каждом углу модели расположены маленькие области гомогенного твердого раствора, ограниченные кривыми, которые представляют пересечение горизонтальной плоскости с поверхностью солидус. Получающееся изотермическое сечение (рис. 186) имеет три двухфазные области (Л-Ь жидкость), (Б+жидкость) и (С+ +жидкость), рассеченные коно-дами. Через внутренние концы этих линий-конод проходят изотермы ликвидус, ограничивающие составы, в пределах которых сплавы полностью жидкие. [c.326]

Условие (173) фактически сводится к условию равенства локального (поверхностного) потенциала кристалла и химического потенциала жидкости при действии на данную плоскость гидростатического давления Р. После выражения (173) через свободнью энергии кристалла и жидкости в окрестности температуры плавления получается теоретическое соотношение между максимальным пределом упругости [c.148]

Вкладыши крепят в обоймах пресс-форм различными способами. Врезные вкладыши крепят винтами (рис. 4.5, а). Недостатком этого способа является то, что по мере износа резьбы вкладыш может разбалтываться в гнезде. Сквозные вкладыши закрепляют в обоймах с помощью опорного буртика (рис. 4.5, б), высота которого (6—12 мм) зависит от усилия выталкивания отливки. Этот способ крепления более надежен и прост. Круглые вкладыши (чтобы они не провернулись) фиксируют в обоймах штифтами (рис. 4.5, в) или шпонками (рис. 4.5, г). Оформляюш,ую полость иногда изготовляют не в отдельных вкладышах, а в обойме (рис. 4.5, 5), которую часто называют матрицей. Изготовление таких конструкций пресс-форм экономически нецелесообразно, их используют только для литья сплавов с низкой температурой плавления. При литье сплавов с высокой температурой плавления применяют вкладыши, в которых оформляющая полость выполнена с двух сторон (рис. 4.5, е). Эти вкладыши делают сквозными и фиксируют опорными буртиками, располагающимися симметрично относительно плоскостей вкладыша. [c.127]

Для испытания на растяжение изготовляют круглые образцы (рис. 22). Образцы должны быть спаяны соосно. Перед пайкой торцовые поверхности образцов обезжиривают травят и покрывают флюсом. После высыхания образцы устанавливают в зажимные цанги, на паяемую торцовую плоскость нижнего образца укладывают припой, который прижимают верхней половиной образца, укрепленной в подвижной цанге. После-этого места пайки равномерно нагревают до рабочей тем-пературЬг. При плавлении верхняя половина образца опускается под действием собственной массы и автоматически устанавливается заданный зазор. [c.56]

Благодаря малым аберрациям в телескопах нормального падения при умеренных требованиях к разрешению могут использоваться даже одиночные сферические зеркала. В качестве примера рассмотрим схему мягкого рентгеновского канала телескопа Терек , предназначенного для исследований Солнца на станции Фобос [12] (рис. 5.30). Она включает четыре сферических зеркала с покрытием Мо—81 на области спектра 17,5 нм (одно длиннофокусное) и 30,4 нм (одно длиннофокусное, два короткофокусных). Диаметр зеркал равен 30 мм, фокусные расстояния — 810 и 160 мм. Внеосевой угол длиннофокусных зеркал равен 1,7°, при этом разрешение определяется размером ячейки детектора 50x75 мкм (ПЗС-матрица с люминофорным преобразователем и усилителем яркости на ЭОП) и составляет 12—18" в поле зрения 45x62. Для уменьшения внеосевого угла для короткофокусных зеркал до 3—4° используется пара плоских зеркал с таким же МСП, которые работают под углом 45°. Плоскости падения двух пар ортогональны, поэтому они выполняют также функцию анализаторов поляризации и.злучения. Разрешение в этом случае равно в среднем 1—2 в поле зрения 3,8 X 5,2°. Зеркала изготовлены из плавленого кварца методом глубокого [c.207]

Первоначально происходит физическая адсорбция молекул кислорода на чистой поверхности металла. Образуются относительно слабые связи, и энергия адсорбционного процесса незначительна, составляя менее 25 кДж/моль (6 ккал/моль). Эти молекулы затем диссоциируют, и атомы становятся значительно более прочно связанными за счет процесса хемосорбции, который протекает при значительно большем выделении энергии, более 209 кДж/моль (60 ккал/моль). С помощью электронографии получено [8] доказательство того, что хемосорбция кислорода связана с движением-определенного числа атомов металла к плоскости, занятой адсорбированными атомами, кислорода. Эти хемосорбированные атомы образуют очень стойкую поверхностную структуру, состоящую из положительных и отрицательных частиц, которая, как установлено некоторыми исследователями, имеет более высокую термодинамическую стойкость, чем трехмерный окисел. Так, например, при нагревании кристаллов никеля почти до точки плавления было обнаружено 18] исчезновение дифракционных картин NiO при сохранении дифракционной картины, присущей адсорбционному слою. Переход монослоя в кристаллический окисел объясняется [71 влиянием второго внешнего слоя хемосорбированных молекул кислорода на изменшйе результирующей энергии Гиббса, вследствие которого окисел становится более стойким, чем монослой. [c.19]

Питательные насосы, характеристики 299 Плавление см. Температура нлавления Плазма 98 Плоскость 21 Плотность 83 [c.738]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...