Удар не вполне упругий

Если удар не вполне упругий, то соударяющиеся тела не восстанавливают полностью своей формы в конце удара. Следовательно, часть кинетической энергии, которой обладали эти тела в начале удара, тратится на остающуюся деформацию их, а также на нагревание этих тел. Подсчитаем величину кинетической энергии, теряемой при прямом центральном ударе двух тел, полагая, что этот удар является не вполне упругим. [c.829]

ТОЛЬКО п уравнений и тогда, так же как и в случае удара не вполне упругих тел, необходимо будет сделать дополнительные предположения о поведении системы после удара. [c.460]

Представим себе теперь, что удар не вполне упругий. Это [c.184]

Так, как удар не вполне упругий (коэффициент восстановления скорости при ударе = 0,6, т. е. 1+А = 1,6), общая величина ударного импульса с учетом отскока составляет [c.164]

Можно ли это происшествие объяснить с точки зрения механики Мы имеем здесь случай удара не вполне упругих тел, причем тело ударяемое (телега) было до удара неподвижно. Обозначив массу и скорость поезда через м/, и V, массу и скорость телеги через f/h и lu ( — 0), применяем уже известные нам формулы [c.114]

Чтобы определить эти скорости и мгновенный импульс, разделим весь процесс удара на две стадии 1) от начала соприкосновения тел до мгновения, при котором их скорости сравнялись, и 2) от этого мгновения до конца контакта. Удар, при котором полученные за время удара деформации соударяющихся тел частично сохраняются к концу удара, называют не вполне упругим. [c.307]

Из системы уравнений (273) и (273 ) найдем скорости не вполне упругих тел после удара [c.289]

В числителе этого равенства мы видим относительную скорость тел после не вполне упругого удара, а в знаменателе — [c.290]

Аналогично можно показать, что в случае не вполне упругого удара потеря кинетической энергии равна (1 —к )/(1 +/с) доле кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям [c.295]

Абсолютно упругий, прямой, (не) вполне упругий, косой, неупругий, центральный, продольный, поперечный, изгибающий, растягивающий, сжимающий, скручивающий, крутильный, внутренний. .. удар. [c.92]

Равенство (3) и дает в общем случае ту дополнительную зависимость между м и и, которая необходима для решения задачи о прямом центральном ударе тела о неподвижную преграду. Удар, при котором имеет место эта зависимость, называют не вполне упругим ударом. [c.821]

Решение. В данном случае происходит не вполне упругий удар шаров, поэтому, применяя формулы (3), получаем [c.828]

Таким образом, из равенства (5) вытекает следующая теорема Карг[о кинетическая энергия, потерянная системой при прямом центральном и не вполне упругом ударе двух тел, равна -той доле [c.830]

Как определяется работа ударной силы при абсолютно упругом и не вполне упругом ударе [c.184]

Рассмотрим общий случай, т. е. не вполне упругий удар двух тел, из ] которого, как частные случаи, можно получить абсолютно неупругий и абсолютно упругий удары. Примем линию удара за ось Сх и все следующие формулы дадим в проекции на ось Сх, т. 0. используя алгебраические значения скоростей и импульсов (рис. 23.5). [c.413]

Возможные значения коэффициента восстановления располагаются в промежутке от О до 1. Значение й = О соответствует случаю, когда при ударе происходит слипание материальных точек и их относительная скорость после удара равна нулю такой удар называется абсолютно неупругим. При другом крайнем значении коэффициента восстановления к 1) относительная скорость материальных точек после соударения меняет знак, но сохраняет свою величину в этом случае удар называется абсолютно упругим. В промежуточных случаях, когда О < й < 1, удар называется не вполне упругим. [c.306]

Привод с не вполне упругим шатуном облегчает запуск резонансных вибромашин и одновременно обеспечивает кинематически определенное движение при установившихся режимах работы. Недостатком привода являются удары и шум при запуске. [c.279]

N за каждую фазу удара равны между собой и скорость шара после удара равна по модулю его скорости до удара. При 1 А О удар называется не вполне упругим. Так как при неупругом и не вполне упругом ударе u< v, то в этих случаях, очевидно, происходит потеря кинетической энергии шара. Потерянная при ударе кинетическая энергия переходит главным образом в тепловую хорошо известен факт, что при ударе тела нагреваются и иногда весьма значительно. [c.576]

Выше было указано, что при неупругом и не вполне упругом ударе происходит потеря кинетической энергии. Вычислим эту потерю кинетической энергии сначала для случая неупругого прямого центрального удара двух твердых тел. [c.581]

Когда мы имеем неупругий илц не вполне упругий удар, то происходит потеря кинетической энергии. [c.135]

V = и, т. е. скорости в момент начала удара и в момент конца удара равны между собой. На практике обычно имеют дело с телами не вполне упругими, -когда [c.141]

Переходя к изучению не вполне упругого удара системы материальных точек, заметим, что скорости точек системы до и после удара связаны соотношениями, вытекающими из гипотезы Ньютона [c.613]

Полученное уравнение определяет потерю кинетической энергии при не вполне упругом ударе и представляет обобщение теоремы Карно. При е=1 потери живой силы не происходит. [c.615]

В предельном случае, когда 8 = 1, удар называется абсолютно упругим-, во втором предельном случае, когда 8 = 0, удар называется абсолютно неупругим. В остальных случаях (0<[8< 1) удар называется не вполне упругим или просто упругим. Заметим, что при абсолютно неупругом ударе двух тел нормальная составляющая относительной скорости точки соприкосновения после удара равна нулю. Для таких тел весь процесс удара заключается только в первой фазе после максимального сближения тел восстановления их формы в точке контакта не происходит и оба тела движутся [c.380]

При любом не вполне упругом ударе (е< 1) модуль скорости отражения всегда меньше модуля скорости падения и угол отражения больше угла падения. В самом деле, [c.383]

Разрушение динамической нагрузкой. Пусть стержень из не вполне упругого материала подвергается действию растягивающего удара со стороны массы т, обладающей начальной скоростью (рис. 157). Если пренебречь влиянием собственной массы стержня, то напряженное и деформированное состояния по его длине будут однородными. [c.477]

Процесс удара знака (буквы), укрепленного на буквенном рычаге, по бумагоопорному валу происходит в две фазы при первой фазе, продолжительность которой равна Ть буквенный рычаг и другие детали деформируются до тех пор, пока скорость рычага не станет равной нулю в течение второй фазы, продолжительность которой равна Т2, форма буквенного рычага и других деталей восстанавливается, и его скорость возрастает от нуля до и, т. е. происходит не вполне упругий удар. [c.89]

Рассматриваемые печатающие механизмы имеют стальную дугу, поэтому в процессе нанесения отпечатка совершаются два не вполне упругих удара. При ударе буквенного рычага вначале о стальную дугу один удар дополняется другим ударом буквы (знака) [c.89]

В рассматриваемом случае отскок буквы (знака) от бумаги, лежащей на бумагоопорном резиновом валу, и буквенного рычага от стальной дуги происходит в основном под действием сил реакций пружин отдачи и в результате не вполне упругого удара. Поэтому скорость отскока механизма представляет собой сумму скоростей отскока механизма под действием сил реакций пружин [c.89]

При не вполне упругом ударе величина v меньше, чем и, следовательно, 0<А<1. Коэффициент восстановления при ударе представляет, таким образом, отношение скоростей тела, производящего удар, после и до удара. В случае свободного падения этот коэффициент (поскольку Vg= y 2gh) можно выразить и в виде отношения высоты отскока h к высоте падения h (рис. П.8), т. е. [c.33]

Если речь идет о не вполне упругом ударе, то следует ввести коэффициент восстановления при ударе к [см. уравнение (42)]. Тогда в уравнениях (56), (57) и (59) вместо множителя 2 следует подставить выражение (1+ ). [c.36]

Размеры подошвы фундамента подбираются из условия (1.2). Полагая, что продолжительность удара мала по сравнению с периодом собственных вертикальных колебаний фундамента, начальную скорость движения последнего, т. е. скорость, которую он приобретает после удара, определим по известной формуле теоретической механики для случая свободного удара двух не вполне упругих тел [c.117]

Сравнивая графики движения, полученные при значениях коэффициента восстановления скорости к = 0,5 и й = 1, с графиком движения, построенным в предположении неупругого соударения грузов к = 0) (фиг. 296), когда после соударения грузы движутся совместно, видим, что при упругом ( = 1) или не вполне упругом (О < й < 1) соударении процесс удара сво- [c.493]

После нескольких соударений (в случае, представленном на фиг. 298 после пяти соударений) разница в смещениях и скоростях грузов т и т, становится настолько малой, что практически можно считать их далее движущимися совместно, так же как при неупругом ударе Ввиду этого разница между протеканием удара при неупругих и при не вполне упругих местных деформациях при большом отношении массы груза к массе буфера не так велика, как в том случае, если эти массы близки. [c.495]

Но крокетные шары не принадлежат ни к тому, ни к другому роду тел они не вполне упруги. Поэтому результат удара не похож на сейчас указанные. Оба шара продолжают после удара двигаться, но не с одинаковой скоростью ударивший шар отстает от крокированного. Обратимся за подробностями к формулам удара тел. [c.113]

Если тела абсолютно шероховатые (сч. п. 156), то прямая линия АЬ совпадает с осью Р. Изображающая точка Р движется вдоль оси Р до тех пор, пока не попадет в точку 5. Затем она движется вдоль линии нулевого скольжения 55 до тех пор, пока не достигнет линии наибольшего сжатия СС. Если тела неупругие, то координаты р1 этой точки пересечения дают требуемые значения Я и Р. Но если тела не вполне упругие, то изображающая точка продолжает свое движение вдоль линии нулевого скольжения. Импульс Я в течение всего удара равен тогда = - 1 (1 + б), а величина Р может быть найдена из уравнения линии нулевого скольжения после подстановки в него этого значения [c.174]

Два шара масс mi и rri2 двигались навстречу друг другу с одинаковыми по модулю скоростями V[ и V2-После не вполне упругого центрального соударения первый шар останавливается, а второй отскакивает в сторону, противоположную первоначальному движению. Найти коэффициент к восстановления при ударе шаров. [c.137]

В числителе этого равенства мы видим относительную скорость тел после не вполне упругого удара, а в знаменателе—до удара. Величина k всегда положительна, поэтому взято отношение абсолютных величин относительных скоростей. Таким образом, I osfil- У коэффициент восстановления равен отно- [c.308]

Какие удары называются прямыми, цешральными, абсолютно упругими и не вполне упругими [c.184]

Если О < /г < 1, то ц < У, т. е. модуль скорости после удара меньше модуля скорости к начале удара. Это характеризует не вполне упругий удар. ЗдесЪ имеет место частичное изменение формы шара. [c.412]

Л. И. Меламент ввел в теорию удара коэффициент восстановления, предложенный И. Ньютоном, тем самым он расширил теорию Кокса и применил ее для теории соударения не вполне упругих тел. Полученная им формула имеет вид [c.9]

Как уже говорилось в механике различают упругий п неупругий удары. Неупругим называют такой удар, при котором материальная точка как бы прилипает к связи и после удара не покидает поверхности связи. При упругом ударе точки после удара освобождаются от связи. На практике чаще приходится встречаться с явлениями не вполне упругого удара, при котором происходит потеря энергии и соударяющиеся тела не полностью восстанавливают свою форму. При расчете явлений удара для таких тел приходится вводить опытные гипотезы. Одна из основных таких гипотез была введена Ньютоном, который предположил, что при соударении тел отношение величин проекций скоростей соударяющихся точек после и до удара на направление общей нормали к поверхности соударяемых тел в точке соприкосновения этих тел, [c.607]

Мы рассмотрели два крайних случая удара тел вполне неупругих и тел вполне упругих. Возможен еще промежуточный случай когда сталкивающиеся тела не вполне упруги, т. е. после первой фазы удара вос-стамазливают свою форму не полностью. К этому случаю мы еще вернемся пока достаточно знать то, что сейчас было изложено. [c.105]

Как же должен вести себя мяч не вполне упругий Чтобы уяснить ЭТО, вникнем в картину упругого удара. Мяч достигает площадки в точке соприкосновения он вдавливается, и вдавливающая сила уменьшает его ско>рость. До сих пор мяч ведет себя так, жак вело бы себя и неупругое тело значит, его скорость в этот момент равна х, а потеря скорости — х. Но вдавленное место начинает сразу же вновь выпячиваться при этом мяч, конечно, напирает на площадку, мешающую ему выпячиваться возникает опять сила, действующая на мяч и уменьшающая его скорость. Елли шар при этом вполне восста нав-л нЕает свою прежнюю форму, т. е. проходит в обратном порядке те же этапы изменения формы, которые прошел он при сжатии, то новая потеря скорости должна равняться прежней, или v — х, а следовательно, в общем скорость вполне упругого мяча должна уменьшиться на 2 (Pi—.т) и равняться [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...