Турбинное уравнение

Это уравнение, устанавливающее зависимость между основными динамическими характеристиками турбины, называют турбинным уравнением Эйлера. [c.300]

Составление основного уравнения движения турбин (уравнения Эйлера). [c.140]

В своем трактате Общие принципы движения жидкости (1755 г.) Эйлер впервые вывел систему дифференциальных уравнений движения идеальной, т. е. абстрактной, лишенной трения, жидкости, положив тем самым начало аналитической механике оплошной среды. Эйлеру механика жидкостей обязана введением понятия давления в точке движущейся или покоящейся жидкости, а также выводом уравнения сплошности или непрерывности жидкости формулировкой закона об изменении количества движения и момента количества движения применительно к жидким и газообразны.м средам выводом турбинного уравнения первоначальными основами теории корабля, а также выяснением вопроса о происхождении сопротивления жидкости движущимся в ней телам. [c.10]

Это уравнение впервые было получено в 1754 г. академиком Л. Эйлером и называется его именем (турбинное уравнение Эйлера). [c.229]

Уравнение (V.3) часто называют турбинным уравнением, или уравнением Эйлера для турбин. Это уравнение получено в предположении, что скорости на входе и выходе постоянны, а в меж-лопаточном канале скорость в каждом сечении зависит только от площади этого сечения. Такое допущение весьма приближенно отражает действительную картину потока. [c.99]

Динамика регулирования конденсационных турбин. Уравнение ротора. Пусть при установившемся движении происходит равномерное вращение ротора с угловой скоростью т. Изменение силового поля машины, вообще говоря, нарушает равновесие между силами движущими и силами сопротивления, и ротор получает ускорение или замедление. Уравнение движения ротора может быть записано на основании теоремы моментов количеств движения [c.175]

С помощью этого уравнения и теоремы моментов количеств движения получается точно таким же путём, как для конденсационной турбины, уравнение [c.177]

Из турбинного уравнения Эйлера [c.13]

Температура торможения играет весьма существенную роль в теории турбин. Уравнение (38) показывает, что если в потоке, изолированном полностью от воздействия внешней среды, и внешний теплообмен и энергообмен равны нулю, температура торможения остается в процессе движения постоянной. Если внешний теплообмен существует, то, очевидно, [c.43]

Наличие одновременного влияния указанных трех воздействий делает процесс расширения подобным действительному процессу, имеющему место в реальной турбине. Уравнение (69) имеет здесь силу в своем полном виде. Примем значения величин dLj- и dL, по [c.78]

Определение расхода пара на турбину. Уравнение мощности [c.239]

В аксиальной турбине окружные скорости Uy и щ мало отличаются друг от друга, вследствие чего для ступени такой турбины уравнение (15—III) принимает вид [c.208]

Давление в камере регулирующей ступени определяется для конденсационных турбин уравнением [c.122]

При выводе уравнения (1.3), известного под названием турбинного уравнения Эйлера рассматривалось насосное колесо. Однако если учесть, что гидродинамическая муфта есть механизм без внешней опоры момента, то третий закон Ньютона позволит записать для нее LM = M —М2=0, т. е. момент насоса равен моменту на турбине, а так как то же самое можно сказать о всех составляющих момента гидромуфты (в том числе и о моментах сил трения), то становится очевидной справедливость записи (1.3), когда в левой части поставлена величина циркуляционного момента гидродинамической муфты. [c.19]

Несмотря на то, что турбинное уравнение Эйлера устанавливает связь между размерами проточной части гидромуфты, режимом работы и расходом жидкости в ее круге циркуляции, оно в записанной [c.20]

Основные зависимости между расходом, геометрией проточной части и кинематическими параметрами режима работы гидродинамической муфты устанавливаются турбинным уравнением Эйлера, вывод которого приведен в 3. При составлении этого уравнения характер течения, вид гидравлических сопротивлений, вязкость жидкости, а значит, и величина потерь напора не принимаются во внимание. Такое отвлечение от подробностей процесса, с одной стороны, позволило получить точное рещение задачи о связи между размерами, скоростями, расходом по колесу гидромуфты и моментом на его валу, с другой,—сделало результат для практического использования недостаточно полным. Неполнота его заключается в том, что функция расхода от режима и размеров гидродинамической муфты этим уравнением не раскрывается. Поэтому непосредственно для расчета это уравнение может быть использовано только в том случае, если его рассматривать совместно с уравнением, выражающим зависимость расхода от размеров и режима работы гидродинамической муфты. [c.31]

Поскольку с достаточной степенью точности можно полагать, что расход через насос не отличается от количества жидкости, протекающей в ту же единицу времени через турбину, уравнение баланса напоров можно записать так [c.274]

Воспользовавшись этими данными, можно представить изменение темпов нагревания по толщине фланцев горизонтального разъема в корпусе турбин уравнением [c.308]

Тип турбины Уравнение энергетической характеристики [c.95]

В случае, изображенном на рис. 12.8,6, скорости жидкости выше и ниже турбины малы, так что разностью кинетических энергий поступающей на турбину и выходящей из нее жидкости можно пренебречь. Для адиабатического течения через турбину уравнение для энергии в стационарном потоке дает [c.183]

Интересно, что наряду с гениальными теоретическими работами М. В. Ломоносова, Д. Бернулли и Л. Эйлера известны их исследования в области создания гидравлический приборов и устройств. М. В. Ломоносов изобрел универсальный барометр, вискозиметр (прибор для исследования вязкости жидкости), прибор для определения скорости течений в море. М. В. Ломоносов занимался также усовершенствованием гидравлических машин и устройств. Д. Бернулли изобрел водоподъемник, установленный в с. Архангельском под Москвой, и поднимавший воду на высоту 30 м. Л. Эйлер предложил конструкцию турбины, вывел так называемое турбинное уравнение , создал основополагающие труды в теории корабля. [c.7]

Так как в реальных активных ступенях, так же как и в реактивных, из-за потерь Ш1 2, то сопоставление уравнений (6-28), (6-29), (6-30) и (6-31) дает возможность считать общим выражением для работы пара в турбинах уравнения, выведенные для реактивного принципа работы, т. е. (6-29) и (6-31), применяя их для активного принципа работы, как для частного случая, когда р = 0. [c.129]

Для этих турбин уравнение (2) может быть написано так [c.75]

В. И. Коваленко [1.33] (1968) исследовал свободные колебания основной частоты короткого стержня применительно к лопаткам турбин. Уравнения балки Тимошенко решаются при довольно сложных граничных условиях. На одном конце заданы граничные условия, соответствующие защемлению, но с учетом упругой податливости поворота. На свободном конце учитываются поперечная сила инерции сосредоточенной массы (бандажа) и изгибающий момент, обусловленный упругим креплением бандажа. Построены графики изменения относительной частоты il)=io/(i)o (здесь о и ыо — частоты, соответствующие уточненной и классической теориям) в зависимости о т относительной длины I. Одна из таких кривых [c.85]

Осевая активная турбина. Уравнение Банки [c.223]

Составим уравнения движения турбонасосного агрегата (ТНА) с дроссельным воздушным устройством 17 на входе турбины. Уравнение враш,аюш.ихся масс ТНА [c.364]

Для турбомашин, производящих работу, знак W меняется на противоположный. В этом случае получается турбинное уравнение Эйлера [c.26]

При М > О момент действия потока на стенки направлен в сторону вращения канала (турбина), при М <0 — против вращения (насос). Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости в рассматриваемом случае имеет вид [c.383]

Все компрессоры, в зависимости от конструктивного оформления и принципа работы, могут быть разделены на две группы поршневые и турбинные (центробежные). Несмотря на различие принципов сжатия газа в компрессорах и их конструктивные отличия, термодинамика процессов сжатия в них одинакова для любых типов машин. Процессы в компрессорах описываются одними и теми же уравнениями. Поэтому для исследования и анализа процессов, протекающих в любой машине для сжатия газа, рассмотрим работу наиболее простого одноступенчатого поршневого компрессора, в котором все явления хорошо изучены и являются наглядными. [c.245]

Расходы пара в местах отбора определяем из уравнений балансов тепла подогревателей, для которых принимается, что температура питательной воды й конденсата в каждом подогревателе равна температуре насыщения проходящего через него пара. Например, в первый подогреватель входит вода из второго подогревателя в количестве (/ — i) кг с энтальпией /о, а также пар из отбора турбины в количестве кг с энтальпией выходит же из подогревателя 1 кг питательной воды с энтальпией г п.в. Тогда уравнение теплового баланса первого подогревателя можно записать так [c.307]

Определим изменение кинетического момента этой системы относительно вертикальной оси вращения турбины по уравнению (56.2) [c.154]

Основным упрощающим предположением, вводимым ими при рассмотрении крутильных колебаний в приводе с гидромуфто11, является гипотеза статичности, заключающаяся в том, что, несмотря на существенно нестационарный характер процессов в приводе,. принимается справедливым турбинное уравнение Эйлера, записываемое в форме (1.3), и формула подобия (1.45). Рассмотрим такое рещение. [c.286]

Эйлера. Им же дан вывод так называемого турбинного уравнения, являющегося следствием теоремы о моменте количества движения (см. 13 предыдущей главы). Обозначим составляющие абсолютных скоростей, перпендикулярные к радиусу вращения, при входе в рабочее колесо и при выходе из него через и как это принято в теории турбин (вместо wi os i и гогСоз/Зг, как это было сделано в 13 предыдущей главы). Тогда вращающий момент на вале турбины будет [c.327]

Если лопатки расположены радиально (центробежные насосы, фиг. 92) и О м 1сек есть количество жидкости, протекающее в 1 сек. через решетку, то момент вращения, получающийся на п лопатках, равен М = рпГР 2я = = рО .ЩГ1 — щг. ) (Эйлерово турбинное уравнение). [c.453]

В своем трактате Общие принципы движения жидкостей (1755) Эйлер впервые вывел основную систему уравнений движения идеальной жидкости, положив этим начало аналитической механике сплошной среды. Гидродинамика обязана Эйлеру расширением понятия давления на случай движущейся жидкости. Стоит вспомнить слова Эйлера относительно того, что жидкость до достижения тела изменяет свое направление и скорость так, что, подходя к телу, протекает мимо него вдоль его поверхности и не прилагает к телу никакой другой силы, кроме давления, соответствующего отдельным точкам соприкосновения . В этих словах Эйлера, в противовес ньютонианским взглядам на ударную природу взаимодействия твердого тела с набегающей иа него жидкостью, выдвигается новое для того времени представление об обтекании тела жидкостью. Давление определяется не наклоном поверхности в данной точке к направлению набегающего потока, а движением жидкости вблизи этой точки поверхности. Эйлеру принадлежит первый вывод уравнения сплошности жидкости (в частном случае движения жидкости по трубе это уравнение в гидравлической трактовке было дано задолго до Эйлера в 1628 г. учеником Галилея Кастелли), своеобразная и ныне общепринятая формулировка теоремы об изменении количества движения применительно к жидким и газообразным средам, вывод турбинного уравнения, создание теории реактивного колеса Сег-нера и многое другое. [c.20]

Простейшие приложения эйлеровых форм общих теорем, такие, как определение среднего давления потока на преграду, эйлерово турбинное уравнение и др., излагаются обычно в учебниках теоретической механики и гидравлики. [c.97]

Рассматривая процессы нередачи эиерп1и в турбомашннах, удобно записать второй закон Ньютона в моментах сил относительно оси вращения. В этом случае получаются насосное и турбинное уравнения Эйлера. Для турбомашины, поглощающей работу, мощность, передаваемая рабочему телу, определяется выражением [c.26]

Описанная методика пригодна для вывода уравнений поверхностей, конструируемых с помош,ью расслаивающихся преобразований пространства. В качестве тем для самостоятельного исследования рекомендуется рассмотреть получение с помощью таких преобразований поверхностей, по своей форме напоминающих те илй иные технические поверхности (всевозможные каналовыс поверхности с переменными сечениями, поверхнсхти лопаток турбин, лопастей винтов и т.д.). Предварительно необходимо научиться получать сечения таких поверхностей, разработать способы управления их формой путем изменения параметров прообраза, аппарата преобразования и их взаимного положения. [c.219]

Проблема Гурвица возникла при следующих обстоятельствах Максвелл, изучая причины потери устойчивости регулятора прямого действия паровой машины, установил, что задача эта сводится к выяснению того, имеют ли все корни некоторого алгебраического уравнения отрицательные действительные части. Решив эту задачу для частного случая уравнений третьей оепени, он сформулировал се в обш,ем виде, и по его предложению она была объявлена задачей на заданную тему на премию Адамса. Эту задачу решил и премию Адамса получил Раус, установивший алгоритм, позволяющий по коэффициентам уравнения решить, все ли его корни расположены слева от мнимой оси. Позже, не зная о работах Максвелла и Рауса, известный словацкий инженер-турбостроитель Стодола пришел к той же задаче, исследуя причины потери устойчивости регулируемых гидравлических турбин. Он обратил на эту задачу внимание цюрихского математика Гурвица, который, также не знап о работах Максвелла и Рауса, самостоятельно решил ее, придав критерию замкнутую (рорму. Связь между алгоритмом Рауса и критерием Гурвица была установлена позднее, [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...