Момент реактивный

По найденным модулям составляющих реактивной силы и момента реактивной пары Mq (они показаны на рис. 1.81, в раздельно) можно определить их модули Ро и Л1о и направление действия. Эту часть задачи решите самостоятельно и убедитесь, что [c.67]

Определить реакцию и момент реактивной пары в защемленном сечении О. Размеры указаны на рисунке. Длиной защемленной части балки пренебречь. [c.48]

Здесь второе слагаемое представляет момент реактивной силы Ф, причем в нашем случае ее модуль [c.578]

При построении эпюры для консольных балок начало координат удобно брать на конце консоли, что нередко дает возможность обойтись без определения опорных реакций. В сечении, соответствующем заделке, поперечная сила равна реактивной силе, а изгибающий момент — реактивному моменту. [c.240]

Для составления уравнения движения механизма можно воспользоваться выражением (11.6). В этом уравнении в качестве обобщенной координаты д будем считать угол ф поворота звена приведения тогда обобщенная скорость д = ц> — <а. Приведенный момент активных сил обозначим через М, а приведенный момент реактивных сил через ЭЛ. В соответствии с указанным уравнение (11.6) примет такой вид , [c.312]

Ранее при исследовании механизмов с постоянными массами мы ознакомились с методом приведения сил. Здесь поинтересуемся вопросом о том, как определяется приведенный момент реактивных сил. [c.313]

Приведенный к ротору двигателя момент реактивной силы таков [c.315]

Суммарный момент реактивных сил R относительно оси винта равен [c.326]

По условиям равновесия найденный момент реактивных сил определяет собой необходимый движущий момент, расходуемый на подъем гайки и преодоление сил трения в резьбе. [c.326]

Применительно к планетарной передаче М3 представляет собой момент реактивных сил зубчатой пары 2—3 относительно оси 0—0, Ранее приведенные уравнения моментов позволяют найти [c.348]

Уравнения Лагранжа второго рода, записанные в форме уравнений (16.10) или (16.15), позволяют получать уравнения движения любых плоских и пространственных механизмов с одной и с многими степенями свободы. Для того чтобы показать применение уравнений (16.15), рассмотрим составление уравнений движения плоского механизма с одной степенью свободы при вращающемся начальном звене. За обобщенную координату примем угол поворота начального звена (р. Приведенный (обобщенный) момент внешних сил обозначим через М , а приведенный момент реактивных сил — через Тогда из уравнений (16.15) получаем [c.303]

Для составления уравнения движения механизма с переменной массой в форме моментов воспользуемся уравнением (260). За обобщенную координату примем угол поворота звена приведения (<7 = ф). Тогда обобщенная скорость будет < = Ф = со. Пусть jW — обобщенный (приведенный) момент активных сил, —обобщенный (приведенный) момент реактивных сил и Г — кинетическая энергия всего механизма, тогда [c.216]

Наличие окружных зазоров между контактными поверхностями упругих резиновых элементов и полумуфт заметно влияет на величину реактивной силы лишь на начальном участке характеристики, т. е. до вступления в работу всех упругих элементов и приближения передаваемого крутящего момента к величине номинального момента реактивная сила мало или совсем не зависит от величины зазора. [c.47]

Здесь Ма есть момент реактивной пары (р, Р ), приложенной к оси гироскопа, а — [c.409]

Теорема моментов количеств движения. Производная по времени от кинетического момента системы относительно некоторого центра (неподвижного или же относительно центра зафиксированных масс), вычисленная в предположении постоянства масс, равна сумме главного момента внешних сил и главного момента реактивных сил относительно того же центра [c.410]

Так как скорость сходящих с барабана е.че-ментов троса равна окружной скорости барабана, то относительная скорость их равна пулю, а поэтому главный момент реактивных сил масс, отделяющихся от барабана, и главный вектор реактивных сил масс, присоединяющихся к свешивающейся части троса, равны нулю, т. е. [c.410]

Для обеспечения спокойной работы оборудования высоту фундамента нун но делать возможно меньшей и увеличивать его горизонтальные размеры, так как при атом уменьшается плечо действия горизонтальных сил и возрастает момент реактивного сопротивления грунта. [c.445]

Здесь М( есть момент реактивной пары (/ , приложенной к оси гироскопа, а Л1 — момент — [c.399]

НИИ постоянства масс, равна сумме главного момента внешних сил и главного момента реактивных сил относи тельно того же центра- [c.400]

Эти уравнения чрезвычайно удобны для динамического исследования механизмов с переменными массами. Составим уравнение у. движения плоского механизма с одной степенью свободы, пользуясь уравнением (13). Примем за обобщенную координату угол поворота звена приведения = ф, тогда обобщенная скорость = ф = со гЛ и пусть М — обобщенный (приведенный) момент активных сил, р. I Ж — обобщенный (приведенный) момент реактивных сил и Т —кине-тическая энергия всего механизма, которая выражается через при- [c.17]

Таким образом, для того чтобы правильно составить уравнение движения плоского механизма с переменной массой, нужно, кроме приведенного момента внешних сил М, найти еще приведенный момент реактивных сил Ш по формуле (16), а затем по формуле (19) составить выражение для приведенного момента инерции и подставить их в уравнение (15), Другими словами, при состав- [c.20]

Вычисляем приведенный момент реактивных сил. Так как звено 3 движется поступательно и относительное движение присоединяющихся масс вдоль ползуна отсутствует, то [c.21]

Момент на ведомом валу 24, 133 Момент на насосном колесе 24 Момент на реакторе 133, 184 Момент реактивный 36 Момент сопротивления 24, 26, 143 Момент тормозной 21, 142 Момент тяговый 142 Мощность 24, 143 Мощность двигателя 24, 192 Мощность двигателя относительная 192 [c.316]

Момент реактивных сил относительно оси поворота лопатки найдем на основании аналогичных рассуждений. Покажем, чтс равнодействующая реактивных сил приложена в центре тяжести меридиональной проекции лопатки турбины. [c.207]

Приведение сил в механизмах с переменной массой выполняется по равенству мощностей приведенного момента (или приведенной силы) и приводимых сил и моментов. Все внешние силы (движущие и силы сопротивления) приводятся обычным образом, поэтому ниже рассмотрено лишь приведение реактивных сил. Приведенный момент реактивных сил [c.496]

Мысленно разделим объем V на два объема У и Vs поверхность раздела назовем О, а часть О, ограничивающую V, — 0. В число внешних сил, действующих на среду в объеме Vi, теперь надо включить реакции на него среды в объеме I/2- В противном случае необходимые условия равновесия внешних сил — массовых в Vi и поверхностных сил на Oi — не были бы, вообще говоря, соблюдены. Эти силы должны компенсироваться силами и моментами реактивных воздействий, создаваемых прилегающей к Vi средой в Уа-объеме и распределенных по поверхности раздела О. Принимается, что распределение этих сил на площадке dO поверхности О статически эквивалентно силе t dO, причем ориентация площадки задается единичным вектором нормали к ней N, направленной вовне Vi (рис. 1). [c.17]

В соответствии с принятой схемой контактного взаимодействия на шпангоут в процессе деформации действуют суммарные нагрузки р (ф) ==р(ф)- - (ф) т(ф) = (ф)+t(tp)- радиальная и касательная погонные нагрузки ц,(ф) =mi(ф)- -т(ф)е — погонный изгибающие момент. Реактивные радиальные и касательные нагрузки р(ф) и т(ф), действующие со стороны ложемента, равны [c.92]

Решение. Найдем окружное усилие, передаваемое через шпонку на вал. Известно, что колесо находится в равновесии, следовааельно, вращающий момент Л4 уравновешивается моментом реактивной силы F, с которой шпонка дей- [c.227]

Приведенный момент реактивных сил (включая и импульсивные) также определяется по формуле (16.24), в которой Pj и Mj надо считать главным вектором и главным моментом вссх реактивных сил, действующих на звено / и определяемых по формуле (16.6). [c.307]

Силы, действующие на паровоз, находятся в йоо,тояжт. предельного равновесия относительно качения, так что всякая опора оказывает наибольшее сопротивление качению, ва которое она способна, т. е. момент реактивной пары имеет для каждой опоры наибольшее возможное для него значение. В то же время, так как мы исключаем возможность скольжения, реакции трения скольжения не будут наибольшими из возможных. Силы, действующие на паровоз, должны удовлетворять основным уравнениям равновесия. Для вывода, который мы имеем в виду, достаточно приравнять нулю результирующую всех внешних сил, которые (если пренебречь сопротивлением воздуха) сводятся к следующим [c.136]

Твердое тело с одной неподвижной точкой. Здесь мы будем рассматривать, вместе с прямо приложенными внешними импульсами, реактивный импульс R, который может возникнуть в неподвижной точке О. Выбрав эту точку за центр приведения моментов, обозначим через R и М результирующую и результирующий момент одних только прямо приложенных (внешних) импульсов, благодаря чему R и М здесь также следуех рассматривать как данные задачи. Так как момент реактивного импульса R относительно точки О равен нулю, то второе основное уравнение импульсивного движения сохранит свой лервоначальный вид [c.475]

Если Jx ) Jy Jz и Jxy Jxzi Jyz —осевые и центробежные моменты инерции, ар, г — проекции угловой скорости тела на оси Ож, Оу Oz то векторное уравнение (8) запишется в виде трех скалярных уравнений (3) п. 97, в правых частях которых появятся дополнительные слагаемые М Mz являющиеся проекциями момента реактивных сил на оси Ож, Оу Oz, В общем случае, когда момент внешних сил зависит от ориентации тела в пространстве, при исследовании движения тела вокруг неподвижной точки к этим уравнениям надо добавить еще три кинематических уравнения Эйлера. [c.265]

По форме уравнение (6.6.5) похоже на уравнение движения машинного агрегата с постоянной массой, но имеет особениосги. В правой части уравнения кроме привычных приведенных моментов движущих сил и сил сопротивления имеется момент реактивных сил, а в левой части стоит производная со звездочкой, которая позволяет за знак этой производной выносить массу т. [c.497]

Условия закрепления. Балка считается закрепленной статически определимым способом, если силы (реакции) и моменты (реактивные моменты) в местах закрепления могут быть определены из условия равновесия. Для плоской системы сил имеются три условия равновесия. Поэтому опоры балки при статически определимом ее закреплении не должны создавать более трех неизвестных спловых факторов. [c.396]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...