Магнитные величины — Обозначени

ОБОЗНАЧЕНИЯ И ЕДИНИЦЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ВЕЛИЧИН [c.328]

Магнитные величины — Обозначения 445, 446 Магнитные усилители 575, 576 Магнитные цепи 455 Магнитный поток 446, 449 Магнитный шум 358 [c.717]

Обозначения и единицы измерения электрических и магнитных величин в системе СИ [c.107]

Для обозначения относительных электрических и магнитных величин, т. е. величин, отнесенных к базисным значениям, рекомендуется применять нижний индекс (звездочка). [c.272]

Квантовое число I является мерой количества движения электрона. Для заданного п второе квантовое число принимает различные целые положительные значения между О и п—1. Состояния, характеризующиеся значениями / = О, 1, 2, 3, названы s, р, d и f состояниями, а величина главного квантового числа п указывается цифрой, стоящей перед обозначением I например, (3d) означает, что атом имеет один электрон в состоянии, для которого п = 3 и / = 2. Магнитное квантовое число т, имеет значения от -f-/ до —/, включая ноль оно характеризует меру компоненты углового момента в определенном направлении. Квантовое число или спин электрона = = Vj. [c.6]

Закон Престона утверждает, что линии, имеющие один и тот же сериальный символ, дают одинаковый тип магнитимого расщепления независимо от значения главных квантовых чисел п. По закону Престона, например, все составляющие главных или 2-х побочных серий дублетов, обозначенные символом Si/j Pi/j, имеют один и тот же тип расщепления независимо от значения главных квантовых чисел и от того, у какого элемента они встречаются. То же относится ко второй составляющей этих дублетов 2Si/ 2Ps/ и т. д. Отступления от закона Престона снова связаны либо с узостью мультиплетной структуры по отношению к величине магнитного расщепления, либо с отступлениями от (Л, 5]-связи между моментами. [c.334]

Ферриты (оксиферы) ио способу изготовления и механическим свойствам подобны керамике. Они маркируются буквенным или словесным обозначением, после которого стоит число, показывающее величину начальной магнитной проницаемости, например Ф-600, Оксифер РЧ-10. [c.244]

При изложении материала использованы следующие обозначения физических величин — магнитная индукция в воздушном зазоре С — емкость Е — ЭДС самоиндукции Р — сила Се — проводимость воздушного зазора / — сила тока J — мЬ-мент инерции Ь — индуктивность М — вращающий момент Р — потребляемая мощность Рст — мощность потерь — активное сопротивление 5 — площадь Т — температура и — напряжение У — электрическое сопротивление X — реактивное сопротивление о — скорость линейного движения Ь — ширина элемента (1 — диаметр провода — силовой коэффициент демпфирования I — длина элемента г — радиус рамки ш — число витков А — постоянная составляющая воздушного зазора Ф — магнитный поток ф — число потокосцеплений а — угол поворота якоря у погрешность б — переменная составляющая воздушного зазора в — относительная ошибка X — магнитная проводимость Ид — моментный коэффициент демпфирования — степень успокоения р — удельное электрическое сопротивление <с — относительное время ф — круговая частота колебания. [c.584]

Суш,ность числового программного управления заключается в следуюш,ем. При разработке технологического процесса составляют программу перемещений (величину, направление, скорость) режущего инструмента относительно детали. Программу записывают условным кодом, т. е. заменяют системой числовых обозначений, которые затем переносят в виде перфораций на карту или ленту или в виде магнитной записи на ленту. В таком виде она вводится в считывающее устройство станка. Прочитанные данные преобразуются в соответствующие командные импульсы, которые с помощью управляющих механизмов подают сигналы исполнительным органам станка, например суппорту токарного станка, столу фрезерного станка и т. п. [c.631]

Для характеристики пускателя, отражающей указанные основные его данные, принимают следующие три группы условных цифровых обозначений, которые ставят в соответствующем порядке после буквы А на первом месте — величина пускателя 2—5, на втором — открытое исполнение 1 или защищенное — 2 на третьем — нереверсивный соответственно с тепловым реле и без него 1 или 2 и реверсивный с тепловым реле или без него 3 или 4. Так, марка ПМА-422 означает, что это магнитный пускатель 4-й величины, защищенное исполнение 2, нереверсивный без теплового реле — 2. [c.137]

В молекулах легких атомов электронные спины складываются, образуя суммарный спиновый момент импульса 8, который фактически не подвергается действию межъядерного электрического поля. Однако при Л>1 орбитальное движение электрона создает отличный от нуля электрический ток вокруг межъядерной оси в результате этого образуется магнитное поле, параллельное оси. Момент 8 связывается с этим полем, и величина его компоненты, параллельной оси, обозначается через 2 =19, — 1,. .., —5 (не следует смешивать данное обозначение с аналогичным символом 2 для А = 0). Зависимость энергии от различных значений 2, называемая мультиплетным расщеплением, выражается приближенно как [c.104]

Примечание. Обозначения контакторов К — контактор М — морской 2 — серия вторая цифра — исполнение главных контактов 1 — замыкающий (а) 2 — 3 з 3 — 3 з 4 — 1 размыкающий (р) 5—1з+1 (р) 6 —2з + 1р 7 — 2з + +2р третья цифра — род тока главной цепи и условное обозначение исполнения блок-контактов нечетные — переменный ток, четные — постоянный 1 и 2 — минимальное количество блок-контактов 3 и 4 — максимальное 5 и 7 — исполнение для пускателей 6 — клиновые блок-контакты расположены перед магнитной системой контактора четвертая цифра — величина контактора по номинальному току К —разрешено применение в передвижных установках. [c.51]

В ГОСТ 1494—61 Электротехника . Обозначения условных величин (буквенные) сила тока, электродвижущая сила, электрическое напряжение, потенциал, плотность гока, мощность обозначены прописными буквами, а мгновенные их значения — соответствующими строчными буквами. Для обозначения векторных величин применяют латинские буквы —в печати прямым полужирным шрифтом (например, В — магнитная индукция, О — электрическое смещение), в тексте рукописном и перепечатанном на машинке — с черточкой над буквенным обозначением греческие буквы — всегда с черточкой сверху (например, П — вектор Пойнтинга 6 — плотность электрического тока). Модуль векторной величины обозначают той же буквой курсивом без черточки сверху. [c.271]

Дроссели магнитного усилителя, обозначенные индексами 1 (Г), 2 (2 ), относятся к противоположным плечам моста. Если при подаче усиливаемого сигнала сердечник дросселя 1 (/ ) насыщается, то сердечник дросселя 2 2 ) размагничивается, и наоборот. Индуктивное сопротивление обмоток переменного тока уменьшается у той пары сердечников, где магнитный поток от сигнала совпадает по направлению с постоянной составляющей потока, и увеличивается у двух других обмоток, где они действуют встречно. Вследствие того, что индуктивное сопротивление одной пары обмоток падает, а другой возрастает, нарушается равновесие моста. На нагрузке (двигатель 10Ц) появится напряжение, и мост начнет вращаться — происходит подача электрода. При изменении полярности усиливаемого сигнала двигатель начнет вращаться в противоположную сторону. При отсутствии управляющего сигнала напряжение на двигателе равно нулю. Под действием среднего напряжения на нагрузке в системе возникает паразитный ток, действующий навстречу рабочему току. Для снижения величины этого тока в систему вводятся балластные сопротивления 7R и 8R. Паразитный ток протекает по сопротивлениям 7R и 8R, по которым проходит и рабочий ток. Для снижения потерь мощности в этих сопротивлениях их шунтируют емкостями 2С, ЗС, снимая тем самым с сопротивлений переменную составляющую тока. Питание обмотки возбуждения двигателя осуществляется от выпрямителя 1ВС. [c.171]

Величины, обозначенные буквами к и Кг, называют соответственно магнитной восприимчивостью и относительной магнитной восприимчивостью. Величины j,r и Хг отражают специфические свойства веществ. Для изотропных веществ они выражаются в виде простых скалярных величин, для анизотропных веществ — в виде тензоров. [c.144]

В многоэлектронных атомах, рассматривавшихся в предыдущей задаче, компоненты углового момента подчиняются правилам Рассела — Саундерса. Используйте обозначения Sut для спиновых и орбитальных моментов и J — для полного момента количества движения. Величина магнитного момента атома связана с полным моментом количества движения, как и в одноэлектронном случае, через множитель Ланде, наличие которого приводит к магнитной спиновой аномалии. [c.360]

Для спинов, взаимодействующих только с внешним магнитным полем, значение V полностью определяется величиной т, и мы отмечаем эту функциональную зависимость с помощью обозначения и т). Переворот направления отдельного магнитного момента относительно направления, совпадающего с направлением поля, уменьшает величину 2т на 2, уменьшает полный магнитный момент на 2(л и увеличивает потенциальную энергию на 2 кН. Разность потенциальных энергий соседних уровней обозначается через Ае, причем [c.30]

Мы будем считать, что амплитуда осцилляций мала по сравнению с усредненной а у (тем самым налагается определенное условие на величину магнитного поля—см. ниже (90,26)). Тогда достаточно учесть осциллирующую часть каждый раз лишь в одной из сумм (по /г и по п ) в (90,16). С учетом симметрии а по р VI Рг VI введя обозначение Ь по аналогии с определением в (90,15), имеем [c.460]

Можно заметить, что, хотя рассматривается кубический кристалл, в формуле присутствуют модули типа jg, С45, которые должны быть равны нулю, и делается различие между модулями Сц и с22 И между С44, С55 и gg, которые должны быть одинаковы. Это довольно тонкий момент коэффициенты следует записывать так-потому, что точная кубическая симметрия кристалла уничтожается присутствием магнитного поля в произвольном направлении Обычно равные нулю модули и разности между обычно совпадающими модулями представляют собой осцилляторные компоненты, которые весьма малы по сравнению с основными величинами (с отличными от нуля модулями). Таким образом, если мы используем наше обычное обозначение с для осцилляторных компонент, равенства (П10.6) и (П10.7) можно записать в более наглядном виде [c.615]

Пример разбивки магнитной цепи муфты на участки потоков рассеяния показан на рис. 2.34. Эквивалентная электрическая схема замещения магнитной цепи показана на рис. 2.35. Намагничивающая сила возбуждения Рв= расположена в плоскости сечения магнита, перпендикулярной оси вращения и симметричной относительно зубцовых элементов. Величины проводимостей определяются по формулам (обозначения размеров см. рис. 2.34). [c.100]

Терминология, определения, обозначения и единицы магнитных величин соответс1вуют [9, 16, 21, 53]. [c.128]

МУ — магнитный усилитель двухкаскадный ЭМП — электромеханический преобразователь МОС—местная жесткая обратная саязь СОС — скоростная обратная связь Преоб — преобразователь механических величин остальные обозначения те же. что н на рис. 9—14. [c.37]

На рис. 331 приведено магнитное расщепление уровней водорода сплошные линии для уровня 2 2Si/j соответствуют наличию лэмбовского сдвига, а пунктирные — тому расщеплению, которое наблюдалось бы при совпадении уровней 2 2Si/j и 2 2pi/j. На рис. 332 даны частоты переходов между зее-мановскими подуровнями состояний 2 2Si/j и 2 2pVa (обозначения аа, аЬ и т. д. указывают, какой паре подуровней соответствует данный переход) в зависимости от напряженности внешнего магнитного поля Н. Пунктирные линии снова отвечают случаю совпадения уровней 2 2Si и 2 Pi/j. Кружки относятся к экспериментальным данным. Как видно, опыт вполне определенно указывает на наличие сдвига уровня 2 2Sy, по отношению к уровню 22р1д. Для величины этого сдвига Лэмб и Ризерфорд нашли значение [c.575]

Система петлевого типа работает следующим образом. При включении электродвигателя плунжерный насос нагнетает смазку из резервуара станции через реверсивный клапан к смазочным питателям по одной из нагнетательных магистральных труб, обозначенных на схеме цифрой 2. Под действием давления смазки в трубопроводе на ответвлениях от магистрали начинают срабатывать смазочные питатели, которые подают строго определенные порции густой смазки к обслуживаемым точкам. После срабатывания всех смазочных питателей давление в магистрали, по которой нагнетали смазку, начинает быстро возрастать. По достижении давления в возвратной линии до величины, на которую настроена пружина реверсивного клапана, срабатывает перепускной клапан, расположенный в корпусе. Смазка проходит в реверсивный клапан и производит его перемещение, вследствие чего происходит переключение контактов конечного выключателя, который размыкает цепь магнитного пускателя электродвигателя, и насос останавливается. Пружина перепускного клапана настраивается на давление больше необходимого для срабатывания самых удаленных от станции смазочных питателей на 5—10 кг1см . После переключения реверсивного клапана при следующем цикле смазка поступает по другому трубопроводу (попеременное нагнетание смазки по двум трубам обусловлено конструкцией питателей). Нагнетание смазки по второму трубопроводу происходит через интервал времени, на который настроен прибор КЭП-129. При этом снова включается электродвигатель насоса станции и подает смазку по другому магистральному трубопроводу н весь цикл повторяется. Для контроля работы системы применяется самопишущий манометр МГ-410, который на диаграмме записывает работу станции как по времени, так и по давлению, создаваемому системой во время работы. Краны с электромагнитным управлением КСГ Vs", четырехходовой кран с электромагнитным распределителем и четырехходовой кран с ручным управлением устанавливаются на ответвлениях от магистрали к механизмам, нуждающимся в более редкой подаче смазки. [c.50]

Поскольку в ГОСТ 1494—61 Электротехника. Обозначения основных величин (буквенные) предусмотрен лишь один магнитный момент Рш и в подавляющем большинстве случаев в отечественной учебной литературе по электротехнике под магнитным моментом понимается магнитный момент с размерностью [ . /], то в настоящих таблицах приведены переводные множители именно для магнитного момента Рл, а также для намагниченности / с размерностью [L- /] и магнитной восприимчивости м> являюн ейся безразмерной величиной. [c.40]

Перечень условных обозначений включает величины, используемые в формулах (19.1)-<19.13) для расчета конкретного значения растворимости. Перечень идентификаторов существенно шире. Во-первых, это связано с необходимостью расчета серии вариантов. В одной серии предусмотрена вариация всех четырех параметров температуры Т1 (J), /= 1, 2,..., б, концентрации растворенного водорода Я (К), К =1,2. .., в, значения pH реакторной воЬы Р (М), М = 1, 2,..., а, и химического состава шпинели X (I), 1= 1у 2, г. Объем серии вариантов по каждому из параметров и по их совокупности определяется только объемом памяти ЭВМ. При использовании программы РАШПИН на микроЭВМ Искра 226 с объемом памяти на магнитном диске 256 кбайт такие ограничения в практических расчетах не встречались. [c.183]

Возможные энергетические состояния электронов в атоме выражаются четырьмя квантовыми числами п, I, и т . При этом п —главное квантовое число, которое может принимать значения п = 1, 2, 3 и т. д. и соответствует энергии электрона в каждом частном рассматриваемом состоянии, причем энергия состояния для числа п пропорциональна l/n . Второе квантовое число — I является мерой углового момента г т v электрона и может принимать целые значения от О до (п—1). Случай, соответствующий 1 = 0, не является случаем покоя электрона, а скорее случаем равновероятного движения электрона по орбите в обоих направлениях. Для обозначения случаев с 1 = 0, 1, 2, 3, 4 и 5 введены буквы 5, р, d, f, g и h. Этим буквам предшествует значение п, а наибольший по величине верхний индекс после круглых скобок указывает число электронов, занимающих это состояние. Таким образом, (ls)2 означает два электрона, для которых п = , 1 = 0, я определяет атом гелия. Однако для полного описания состояния орбит требуются, как указано выше, четыре квантовых числа. Предположение, что одно и то же энергетическое состояние возможно для более чем одного электрона в атоме, противоречило бы принципу Паули, и необходимую дифференциацию обеспечивают квантовые числа и т . Квантовое число является мерой составляющей углового момента в данном направлении, который может быть вызван внешним магнитным полем, и может пришьмать значения от-j-/ ДО —I, включая нуль. Называется оно магнитным квантовым числом. [c.143]

Здесь, помимо введенных выше обозначений, Фо — величина магнитного потока, исходящего нз полюса магнитной системы (I — величина зазора между полюсом и якорем ь — колебательная скорость диафрагмы (якоря) —число витков обмотжи — внутреннее электрическое сопротивление. микрофона. [c.91]

Термин вихрь часто используется для обозначения как самих нитей, так и структуры тока в окрестности каждой из них. Можно показать, что величина магнитного потока, захваченного отдельным вихрем, равна как раз одному кванту магнитного потока ксЦе (см. примечание 1 на стр. 364. [c.348]

МАГНИТОСТРИКЦИЯ — деформирование тел при изменении их магнитного состояния. Терл1ин М. употребляют также для обозначения величины магнитострикционной деформации К == А///, т. е. относительного изменения размера I образца в магнитном поле. Эффект М. сильно выражен в ферромагнетиках и нек-рых ферритах, для к-рых X достигает 10-4 — 10"3 в антиферромагнетиках он очень мал, а у диа- и парамагнитных вещ,еств практически отсутствует. М. открыта в 1842 Дж. П. Джоулем, обнаружившим изменение линейных размеров ферромагнитного тела (линейная М.) в направлении напряжённости магнитного поля Н (продольная М., или эффект Джоуля). Деформирование тел наблюдается также и в других направлениях, в частности лежаш,их в плоскости, перпендикулярной Н (поперечная М.). Величина линейной М. в области технич. намагничивания (т. е. до технич. насыпдения, см. Ферромагнетизм) зависит от угла между направлением измерения X и вектором Н, а для анизотропных веществ (монокристаллов и искусственно созданных текстур) — также от углов между направлением измерения X и кристаллографич. осями. В полях, превышающих поле технич. насыщения, линейная М. не зависит от направления. При намагничивании наряду с линейными размерами изменяется и объём тел (объёмная М.). Продольная, поперечная и объёмная М. у разных веществ могут иметь как положительный, так и отрицательный знаки и существенно различаться по величине (см. Магнитострикционные мат.ериалы). [c.200]

Когда речь идет о широком круге тем, всегда возникает проблема обозначений, поскольку не хватает букв латинского и греческого алфавитов, считая прописные, строчные и рукописные. Можно частично преодолеть эту трудность, вводя множество индексов, но это приводит к существенной потере наглядности формул, поэтому я стремился избегать употребления индексов, за исключением тех случаев, когда они несомненно полезны. Таким образом, я должен был принять неизбежное и, перефразируя Шалтая-Болтая, могу сказать Когда я использую обозначение, оно означает то, что я захочу . Так, к может быть константой Больцмана, волновым числом, магнитной частотой (как в выражении sin kh) или порядковым номером. В худшем случае один символ (например, с) может означать до восьми разных величин, но это каждый раз тщательно оговаривается. На практике такие разные значения редко встречаются в одном контексте, но и в этом случае обычно можно избежать путаницы, поместив в подходящем месте предупреждение или используя соответствующий индекс [c.11]

Обращая в предыдущих двух пунктах внимание лишь на особенности теплоемкости в точке фазового перехода, мы оставляли в стороне вопрос о характерном поведении других термодинамических величин в области 0 6о, особенности которого в конечном счете определяются структурой термодинамического потенциала в этой области и поэтому не изолированы, а связаны друг с другом (примером такой связи может служить условие Эренфеста к дифференциальному уравнению кривой фазового равновесия 2-го рода). Прежде чем перейти к изложению общепринятой теперь терминологии в обозначении этих особенностей, обратим внимание на существование некоторой аналогии фазовых переходов Я-типа с критическими явлениями в системе типа газ—жидкость, особенно ярко проявившейся при обнаружении совпадения (конечно, в определенных пределах) степенных показателей, которыми характеризуются особенности этих систем вблизи Я-точки или вблизи критической температуры. На микроскопическом уровне эта аналогия находит свое оправдание в совпадении рассматриваемых дискретных моделей ферромагнетиков, сплавов и т. д. (дискретность связана как с наличием фиксированной кристаллической решетки, так и с квантованием проекции магнитного момента в каждом ее узле или с целочисленностью чисел заполнения узлов решетки атомами разного сорта) с теоретическими моделями га- [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...