Переменные Дородницына

При использовании безразмерной функции тока и переменных Дородницына граничные условия для скорости должны быть заменены на граничные условия для / [c.394]

При решении задач теории вязкого ударного слоя удобно использовать также переменные типа переменных Дородницына. Достоинство этих переменных, так же гак в переменных Дородницына, заключается в том, что зоны области С, где имеются большие градиенты, в новых переменных растягиваются, в результате чего градиенты уменьшаются. Последнее значительно облегчает числовое решение задачи. [c.398]

Предположим далее, что вклад лучистого переноса в тепловом балансе па внешней границе пленки ничтожно мал. Введя переменные Дородницына [c.191]

Преобразовав уравнения движения и неразрывности к переменным Дородницына, получим [c.41]

Уравнение энергии в переменных Дородницына будет иметь вид [c.43]

Переходя к плоскости переменных Дородницына т [Л. 8], примем, что безразмерные скорость [c.159]

Решение задачи и анализ его. Для получения автомодельного в переменных Дородницына) решения задачи, т. е. определения постоянных Ni — в равенствах (6) и (7), необходимо принять следующие условия и Последние физически отвечают предполо- [c.160]

Передаточные функции парового тракта 836. 837 Переменные Дородницына 66 Перенос конвективный 128 [c.893]

Известно, что физическая толщина вытеснения связана с толщиной вытеснения в переменных Дородницына соотношением [c.168]

Пользуясь уравнениями (123) и (125), путем, аналогичным уже ранее примененному в гл. IX, выведем уравнение импульсов в переменных Дородницына [c.676]

Введение переменных Дородницына и однопараметрического семейства для представления профиля скоростей в сечениях пограничного слоя привело к созданию достаточно простых и удобных методов расчета ламинарного пограничного слоя (вблизи крыла и тела вращения) в сжимаемом газе. [c.325]

К первым советским работам, в которых использован такой подход к расчету сверхзвуковых течений с ламинарными отрывными зонами, принадлежат работы [1, 2]. В обеих работах для расчета давления на границе пограничного слоя использованы соотношения Прандтля — Майера. Кроме того, в работе [1], где рассматривается задача о падении скачка уплотнения на пограничный слой, учитывались соответствующие условия разрыва в точке падения скачка. В этой работе использовано однопараметрическое семейство степенных профилей скорости и энтальпии торможения в переменных Дородницына. В работе [2] использовано однопараметрическое семейство профилей скорости автомодельных решений уравнений пограничного слоя. Рассчитывалась отрывная зона, возникающая перед щитком. Сравнение результатов расчета с экспериментальными данными показало, что хорошее-совпадение получается для не слишком длинных зон отрыва, не имеющих развитой области с почти постоянной величиной давления. [c.268]

Введем переменную Дородницына в форме [c.280]

Если учесть, что продольный размер области присоединения 5/ sin а, где 5 — толщина зоны смешения, а а — угол падения струи, то, используя переменные Дородницына-Лиза, получим оценки для максимального потока тепла дша [c.100]

Уравнения (5.98) очень похожи на уравнения для двумерного пограничного слоя в переменных Дородницына-Лиза. Первое уравнение, записанное для поперечного [c.228]

Для дальнейшего анализа удобно перейти к переменным Дородницына-Лиза [c.281]

На основании условия (6.169) будем исходить из уравнений пограничного слоя, так как отношение продольного размера возмущенной области течения к поперечному велико и уравнение для составляющей импульса поперек пограничного слоя вырождается. Предполагаем, что число Прандтля равно единице, вязкость линейно зависит от температуры, а тело теплоизолировано. Тогда уравнения и граничные условия в переменных Дородницына-Лиза имеют вид [c.299]

Далее для упрощения предполагается линейная зависимость вязкости от температуры 1 = д — V — и вводятся переменные Дородницына [c.347]

Используя переменные Дородницына и учитывая, что плотность газа на внешней границе пограничного слоя обращается в бесконечность, так как температура стремится к нулю, для толщины ламинарного пограничного слоя получаем [c.348]

Рассматривая полученные уравнения, можно заметить, что левые части первых трех основных уравнений задачи, составленных в переменных Дородницына, совпадают с соответ-, ,. ствующими уравнениями плоского ламинарного пограничного слоя в потоке несжимаемой жидкости. Однако правые части этих уравнений содержат явное влияние сжимаемости через величины х/хр и Ь(х)- [c.855]

Уравнение (7.2.2) представляет собой математическую формулировку закона сохранения энергии. Как частный случай оно следует из (1.2.4), если ввести переменные Дородницына в форме Лиза и рассматривать окрестность лобовой критической точки. [c.270]

В заключение этого параграфа отметим, что в последнее время переменные Дородницына используют и при решени т уравнений нестационарного пограничного слоя со стацис-нарными граничными условиями при у- оо, в результате чего уравнения для осесимметричных нестационарных течений принимают следующий вид [c.394]

При выводе уравнений (7.5.40) — (7.5.42) использовались переменные Дородницына в той форме, при которой I = РлАрл). поэтому граничные условия (7.5.38) для / сохраняют свой вид. [c.395]

Интегрируя уравнение (14) по толщине пограничного слоя от1/ = 0дог/ = би вводя переменную Дородницына t, определяемую преобразованием [c.238]

Проследим последовательность режимов течения, возникающих при увеличении интенсивности вдува. Начнем изучение с режима слабого вдува в обычный пограничный слой, для которого справедливы формулы (4.96), если принять т — Т2 — Нейланд В. Я., 1970, б Хейз У. Д., Пробетин Р,Ф., 1962]. Удобно от переменных (4.89) перейти к переменным Дородницына-Лиза [c.174]

Остановимся на некоторых результатах исследования участков гидродинамической и тепловой стабилизации течений в каналах. Весьма подробное изучение ламинарного и турбулентного течения совершенного газа в начальном участке круглой трубы при до- и сверхзвуковых скоростях проведено Б. А, Жестковым (1953) при ряде предположений теплообмен между стенками и газом отсутствует, молекулярное и турбулентное числа Прандтля равны единице, профили скорости в переменных Дородницына задаются в виде некоторых универсальных зависимостей. [c.808]

В работах второго направления использовались переменные Дородницына и предполагалось, что формулы полуэмпирических теорий турбулентности остаются спраЕ едливыми, если их составлять в этих переменных. Ответ на вопрос о том, какое направление дают результаты, более близкие к действительности, мог дать только опыт прн [c.880]

Параметры течения в невозмущенном пограничном слое возьмем из решения Бля-зиуса 3 = м<,м()(л), где Т1 - переменная Дородницына. Полагаем, что Рг = 1, ш = 1, О, М,. -4 оо, тогда [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...