Сохранить символ как)

При последующем аналитическом изложении мы будем вообще сохранять О как алгебраический символ, не связывая его с какой-либо определенной системой единиц. [c.13]

Нам удобно в этой главе явно выделить химический потенциал л при этом W (Х) суть, очевидно, собственные значе-йия не обобщенного, а обычного гамильтониана. Для собственных значений обобщенного гамильтониана мы сохраним символ Е. Подчеркнем, что речь идет сейчас о гамильтониане, по определению не содержащем взаимодействия между частицами. Поэтому спектр (X), вообще говоря, не совпадает с экспериментально определяемым. В частности, эффективные массы, которые будут введены в дальнейшем, суть затравочные массы (в смысле квантовой теории поля). В металлах они никогда не совпадают с определяемыми, например, из гальваномагнитных явлений с другой стороны, в полупроводниках можно реализовать условия, когда взаимодействие между электронами практически исчезает, и тогда параметры, характеризующие функцию W (к), непосредственно определяются из опыта. Явные вычисления с выражением (18.1) весьма затруднительны, так как фактически функции ср, (х) можно эффективно определить лишь в весьма грубом приближении. По этой причине, как уже говорилось в предыдущем параграфе, целесообразно воспользоваться каким-либо из вариантов метода эффективной массы, рассматривая ср, (д ) как эффективные волновые функции и учитывая периодическое поле просто путем введения некоторых параметров в невозмущенный гамильтониан. При этом рассматриваемая система делается пространственно однородной (соответственно, компенсирующий заряд надлежит считать равномерно размазанным по пространству). Как известно, при этом следует различать два случая [c.162]

Сохраняет символ в активном окне как файл символа (sym). [c.402]

Дальнейшие ваши действия определяются поставленной задачей. Вы можете либо сохранить УГО как символ, а точнее как заготовку (полуфабрикат) для использования в дальнейшем при разработке типовых компонентных модулей (ТКМ), либо записать его как безымянный элемент схемы, пригодный для рисования электрических схем. [c.37]

В качестве первого состояния (соответствующего символам, помеченным одним штрихом) в теореме из 97 примем решение описанной выше обычной задачи . Второе состояние в этой теореме, как и в 97, сохранено в обш,ем виде. В приложениях оно выбирается так, чтобы привести к искомому результату. Обозначив для краткости [c.462]

ВИЯМИ И явление не сопровождается преобразованием между тепловой и механической энергиями. Механические процессы происходят независимо от тепловых. Отсюда следует, что значение плотности жидкости несущественно для всех тепловых величин, а значение механического эквивалента тепла вообще несущественно ввиду отсутствия перехода тепловой энергии в механическую. Далее, если принять, что плотность р и величина J не влияют на изучаемый процесс передачи тепла, тО из теории размерности получается, что величина постоянной Больцмана к также несущественна, так как размерность постоянной к содержит символ единицы массы, от которой независимы размерности Н и определяющих величин. Несущественность величин р, / и А для указанных предположений легко также усмотреть из математической формулировки задачи об определении количества тепла, передаваемого телом жидкости. Эти обстоятельства оправдывают отсутствие р, J VI к среди определяющих параметров, указанных Релеем ). Однако если сохранить допущение о несущественности плотности р ) и не делать предположения, что / и /с несущественны, что является результатом дополнительных соображений, то к таблице определяющих параметров Релея необходимо присоединить величины к Т1 J, после чего получаем следующую систему определяющих параметров [c.57]

В силу изложенного соображения мы назовем вариациями те дифференциалы, которые будут обозначены символом S, и сохраним название дифференциалов для тех величин, которые будут обозначаться с помощью символа d. Впрочем, те же самые форм -лы, какие дают обыкновенные дифференциалы, дадут и вариации, если только вместо символа d поставить символ S. [c.114]

При больших деформациях физические компоненты векторов и тензоров можно вводить двояко, используя материальные координатные оси как до, так и после деформации. В первом случае мы будем использовать обозначение < >, сохраняя уже введенный ранее символ ( ) для второго случая. [c.74]

Здесь использована смешанная форма обозначений. Различие между символами ф и Ф, применяемыми нами для обозначения источников, состоит в том, что i] относится к источникам заданной, вполне определенной интенсивности, как указывалось выше, тогда как ф сохраняется исключительно для фиктивных источников (здесь это ф(Я) и ф(С )), приложенных к границам фиктивной системы. [c.30]

Здесь символы U, Si и pt (/ = 1, 2) сохраняют тот же смысл, что и выше для локальной области. Предполагая полную непрерывность напряжений и перемещений на поверхности раздела g - I (поверхность раздела между слоями и -1- 1), путем предварительной подстановки в уравнение (88) определяем условия на поверхностях раздела как [c.71]

Используя, как и ранее, зональный метод и сохраняя введенные выше символы и индексы, уравнение (2.53) можно заменить системой уравнений вида (индекс пад при V для простоты записи в дальнейшем опускаем) [c.94]

Для быстрого овладения тензорной записью нужно уяснить, что большая часть этой символики получается непосредственно из развернутой формы. Буквы t, ы, х, р и а, например, сохраняют свое обычное значение, а символы д, й п черточка ( ) выражают обычные операции. Принципиальное отличие от обыкновенных уравнений заключается в использовании индексов I и /, которые выполняют две основные функции во-первых, указывают, какой компонент векторного количества рассматривается, во-вторых, указывают, какова последовательность повторения операции. Повторение индекса означает, что соответствующее количество или количества должны суммироваться по всем возможным слагаемым. Например, уравнение неразрывности может быть записано в тензорной форме следующим образом [c.249]

Необходимо дать себе ясный отчет в следующем. Знак d в левой и правой части уравнения имеет совершенно разный смысл. Величина dU есть малое изменение внутренней энергии, т. е. представляет собой действительно ее дифференциал. В противоположность этому dQ и dL представляют собой малые количества теплоты и работы, но отнюдь не являются малыми изменениями (т. е. дифференциалами) каких-то величин. Иногда с целью подчеркнуть это различие применяют различную символику, причем знак дифференциала d сохраняется только для dU. Мы не будем прибегать к различным символам, но должны помнить, что величины dQ и dL вовсе не являются дифференциалами. [c.29]

Под скалярным произведением мы понимаем (как обычно) суммирование и интегрирование по всем индексам, от которых зависит волновая функция — х (индексам представления) Jmn — сокращенная запись произведения 8-функций от квантовых чисел с непрерывным спектром и символов Кронекера от квантовых чисел с дискретным спектром. Соотношение (19.2) сохраняется с течением времени ) [c.115]

В предыдущем разделе нам удалось существенно упростить первоначальную задачу. В то время как исходные уравнения описывали не только моды лазера, но и многочисленные атомные переменные, в конце концов мы получили уравнения, которые относятся только к лазерным модам. Полученные уравнения все еще сложны, но позволяют описать очень многие явления. Мы постараемся пробиться через дебри этих сложных нелинейных уравнений, сосредоточив свое внимание на особенно интересных частных случаях. Это позволит получить некоторое представление о структуре этих уравнений и взаимодействии, которое они описывают. Далее мы можем рассмотреть ряд эффектов, которые в физическом отношении особенно интересны. Простейшим случаем, конечно, является случай одной моды, в котором мы можем опустить индекс Я, у символа Ь-) . Затем мы опустим все суммы по %. Но в противоположность тому, что было в разд. 6.3, сохраним индексы и включим в рассмотрение нерезонансный случай. Выражение для инверсии (6.65) выглядит теперь так [c.155]

Вы можете перемещать, вращать и удалять символы так же, как и другие объекты. Для редактирования каких-либо компонентов символа вам понадобится открыть его в Редакторе символов. Тогда вы сможете изменить символ и сохранить его в новом виде. [c.432]

Уравнение (8.67) мы будем использовать в последующих разделах как основное. Заметим, что оно было получено в предположении существования скалярного соотношения между векторами риелнн (8.41)], что не является правильным. В действительности же следует использовать тензорное соотношение [см. (8.54)]. Однако можно показать, что, если Ej теперь рассматривать как компоненту поля вдоль некоторой оси, а в выражении (8.41) коэффициент d заменить его эффективным значением i/эфф, то предположение о скалярном соотношении между Р и Е оказывается справедливым. Вообще говоря, величина dзфф представляет собой комбинацию одного или нескольких коэффициентов dim, входящих в (8.54), и углов 0 и определяющих направление распространения волны в кристалле [16] (в— угол, который волновой вектор составляет с осью z, а ф — угол, который проекция волнового вектора на плоскость ху составляет с осью X кристалла). Например, в случае кристалла точечной группы симметрии 42т и фазового синхронизма типа I получаем (/эфф = 36 sin 2< sinG. Однако для простоты записи в соотношении (8.41) сохраним символ d, помня при этом, что на самом деле это эфф, т. е. эффективное значение коэффициента d. [c.506]

Координата г в этом простейшем решении для неограниченной области равна расстоянию между точкой приложения нагрузки R и точкой наблюдения Р. Если О — начало абсолютной системы координат (рис. 2.5), то г = х — В неограниченных системах можно определить не функцию р(г), а лишь ее отклонения от некоторого фиксированного значения, например от р го) = 0 в данном случае мы выбрали Гд = 1. Для систем неограниченной протяженности, играюш,их основную роль во всех МГЭ, мы будем пользоваться символом ф для обозначения источников вообш,е (как на рис. 2.5), сохраняя символ яр для источников известной интенсивности, сосредоточенных в заданных внутренних точках системы. [c.28]

Это такой же процесс, как и редактирование уже нарисованного символа, только в диалоговом окне Save Symbol (Сохранить символ) введите другое имя символа (новое). [c.445]

Save to File (Сохранить как файл). Откроется диалоговое окно Save As... (Сохранить как...), в котором вы можете выбрать папку и сохранить разработанный символ как самостоятельный файл со своим именем [c.36]

Из определения угловой скорости как отношения приращения угла к приращению времени следует, что со может быть положительно и отрицательно. Если угол поворота возрастает (ф2>ф1), т. е. тело вращается в положительном направлении, то (О > 0 если же угол поворота убывает (фаСфО, то тело вращается в отрицательном направлении и о < 0. Сохраняя обозначение со для абсолютного значения угловой скорости, условимся обозначать алгебраическую величину угловой скорости символом Конечно, ш = и. [c.211]

В случае [у, у]-связи, как мы уже огметили, нельзя сохранить прежнее обозначение уровней с помощью символов S, Р, D и т. д., так как теряют смысл квантовые числа Z, и 5. Каждый уровень может быть теперь охарактеризован символом вида [у р Уг] , где у, и дают значения квантового числа у, соответствующие обоим электронам, образующим рассматриваемую конфигурацию, а индекс У—значение квантового числа У, соответствующее данному результирующему состоянию. Таким образом, 12 рассмотренных состояний изобразятся символами ( /з. [V2. [ /2 /2lo [c.213]

Например, Вам необходимо, чтобы символ № 2 (знак диаметра) обозначался в файле DXF (DWG) не последовательностью с, как е приведенном фрагменте, а последовательностью %%С. Для этого нужнс открыть файл dxflib.a s и во второй его строке заменить последовательность с на %%С. После этого файл следует сохранить под этим же или другим именеу и при экспорте подключать именно его (о чтении файлов формата DXF (DWG) записанных в КОМПАС-ГРАФИК с настройкой, отличной от умолчательной рассказано ниже). [c.151]

B конце файла меню вставьте символ возврата каретки. Сохраните этот файл как аЬ2. mnu в папке Auto AD2000/Support или в любой другой папке, которую вы включили в путь поиска файлов поддержки. Закройте Notepad. [c.1000]

Приближение, использованное для получения решений (8.9) и (8.10) уравнения (8.6), является радикальным. Третий член в уравнении (8.7) описывает взаимное электростатическое отталкивание электронов н оказывает значительное влияние на электронные энергии и волновые функции. Поэтому движения электронов уже не считаются независимыми друг от друга, как это было бы при описании их функцией ф в уравнении (8.9) в действительности эти движения коррелированы друг с другом. Несмотря па приближенный характер, собственные функции Фе очень полезны для классификации собственных функций Яе по типам симметрии и для их описания. При учете усредненного эффекта отталкивания остальных электронов путем соответствующей добавки к Н описание электронных собственных функций в виде произведения молекулярных орбиталей сохраняется, но при этом достигается лучшее приближение к точному решению. Этот усовершенствованный метод называется приближением самосогласованного поля (ССП), а усовершенствованный однозлектронный гамильтониан обозначается символом [см. например, уравнение (9.99) в книге [41]]. Второй член в уравнении (8.7) также связан со взаимодействием движения электронов, по вклад этого члена корреляции в кинетическую энергию зависит от масс ядер и имеет тот же порядок величины, что и члены, которыми пренебрегают в приближении Борна —Оп-пенгейыера. Поэтому во всех случаях, когда не требуются особо точные расчеты, этим членом можно пренебречь. [c.187]

S3) Организуется таблица разделителей с номером I. Символы, содержащиеся в S2, при вводе по INPUT не будут восприниматься. Если в S3 содержится символ I , то символы в Si являются разделительными символами , если в S3 находится символ X , то все символы кода AS II являются разделительными символами , кроме включенных в Si. Разделительный символ завершает работу запроса на ввод. Если в S3 находится символ S , то разделительный символ при чтении не принимается во внимание если в S3 находится символ А , то разделительный символ добавляется к концу вводимой строки если в S3 находится символ I , то разделительный символ сохраняется, с тем чтобы он мог быть использован как часть следующего запроса на ввод. [c.471]

В своей теоретической и практической основе исследование технологических процессов и систем зижд тся на методах математического и физического моделирования. Подход к обоим методам различен. Если математические модели отображают реальный процесс, систему при помощи условных математических символов, то физические модели представляют собой уменьшенные или упрощенные до некоторой степени реальные системы. Физические модели должны быть подобны натуре в смысле точного копирования изучаемых явлений. Моделирование может быть полным и частичным. Физические модели используются д-пя изучения внутренней структуры сложных физических процессов, для определения не только выходных, но и промежуточных параметров, для выбора и проверки критериев подобия, различных физических констант и в то же время для прогнозирования и объяснения различного рода явлений с достаточной степенью точности. Физическая модель должна не только отражать изучаемый процесс, но и быть менее сложной, чем сам натурный объект, в противном случае теряется смысл ее использования. Физическая модель отличается от друглх видов моделей прежде всего тем, что она сохраняет самые существенные, определяющие свойства натуры, представленные, как правило, в ином масштабе. [c.294]

СНд], теория радикалов была отброшена. Явившаяся ей на смену теория строения (Гергардт, Кекуле, Бутлеров) стала рассматривать Р. лишь как символы, облегчающие понимание реакций между органич. веществами, но лишенные самостоятельного значения. Впоследствии однако оказалось, что постоянная четырехвалентность углерода—одно из основных требований классич. теории строения—иногда не сохраняется и что при наличии известных структурных и [c.366]

Сотни готовых символов Planix Home 3D Ar hite t предоставляет в ваше распоряжение. Однако же иногда вам может потребоваться какой-нибудь новый символ. Здесь вам пригодится Редактор символов. С его помощью вы можете рисовать, редактировать и сохранять новые символы. Новый символ может быть создан на основе уже имеющегося или заново. Сохраненный символ вы можете использовать в любом рисунке. Вам не нужно каждый раз рисовать его заново. [c.413]

Подалгебра Н (Z V называется идеалом подалгебры К С. U, если для любого Y е Н и любого X К также [X, У] е Н (при этом, очевидно, Я С К). Для каждого X К отображение Я [X, Я] линейно и сохраняет коммутатор. Операторы Х, Х2 К называются эквивалентными, если Х —Х2 Я. По этому признаку подалгебра К разбивается на классы эквивалентных операторов. Множество таких классов называется факто-ралгеброй алгебры К по ее идеалу Я и обозначается символом К/Н. Фак-торалгебра К/Н рассматривается как алгебра Ли операторов X(inod Я). В эти терминах справедливо следующее утверждение. [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...