ПУЛЬСАЦИОННЫЕ РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ

ПУЛЬСАЦИОННЫЕ РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ [c.128]

При турбулентном режиме движения рассматривается распределение по живому сечению (эпюра) продольных осредненных скоростей и пульсационных добавок. На н а -чальном участке, расположенном непосредственно за входом в трубу или в канал, происходит изменение местных скоростей потока от начального (на входе) их распределения по живому сечению до распределения, соответствующего равномерному движению. [c.131]

Нестационарная теплопередача. Влияние предыстории турбулизированного потока на развитие пульсационных характеристик движения и теплопередачи на плоской пластине в нестационарном пограничном слое с осциллирующим распределением внешней скорости (1.4) исследуется численно при ламинарном, переходном и турбулентном режимах. [c.91]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р. [c.360]

Магнитное поле взаимодействует лишь с пульсационным движением, воздействуя непосредственно только на поперечные пульсации V и w. На продольные пульсации скорости и поле действует косвенно через механизм корреляции между продольными и поперечными пульсациями. Так как иоле гасит пульсации скорости, переносимые потоком из области вне магнитного поля, и препятствует появлению новых, то при увеличении числа На происходит затягивание ламинарного режима течения. Последующий переход к турбулентному режиму течения происходит так же, как при течении в отсутствие поля в гладкой трубе — скачком, практически сразу по всему сечению трубы. [c.68]

Картина турбулентного течения жидкого металла в поперечном магнитном поле значительно сложнее, чем в продольном поле, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осреднен-ным, так и с пульсационным движением. Воздействие поля на течение проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — подавления турбулентных пульсаций и эффекта Гартмана. Переход от ламинарного режима к турбулентному в зависимости от числа Гартмана может происходить двояким путем. При малых числах Гартмана картина течения в переходной области близка к картине течения в отсутствие поля. Взаимодействие поля с осредненным течением мало и профиль скорости близок к параболическому. С увеличением числа Re в потоке растут турбулентные пульсации, что приводит к интенсивному перемешиванию жидкости и перестройке параболического профиля скорости в турбулентный. Переход к турбулентному режиму — критический. [c.71]

Известно, что автомодельные области ламинарного и турбулентного режимов разделяются переходной областью, в которой пульсационные и вязкостные силы проявляются в равной степени и потому движение носит неустойчивый характер. Символически это можно записать так Ке<Ке кр — область вязкостного режима Ке кр < Не < Ке"кр — об-, ласть турбулентного режима (здесь Ке кр — верхняя граница ламинарного режима Не"кр — нижняя граница турбулентного режима). [c.511]

Дальнейшее повышение амплитуды звука влечет за собой наложение пульсационного движения на постоянный поток, и поток через отверстие снова направляется от источника звука, а с краев отверстия периодически срываются вихри. Скорость переноса этих вихрей при амплитуде колебательной скорости около нескольких м сек была одного порядка с колебательной скоростью. Переход к такому режиму течения зависел не только от амплитуды звука и частоты, но и от геометрических особенностей отверстия (его диаметра, толщины перегородки). Импеданс отверстия из-за образования вихрей зависел от амплитуды звука. [c.119]

Существенное влияние на процесс конвективного теплообмена оказывает характер движения жидкости, так как им определяется механизм переноса тепла. При ламинарном режиме течения частицы жидкости движутся не перемешиваясь, и перенос тепла по нормали к направлению движения осуществляется путем теплопроводности. При турбулентном режиме течения частицы жидкости движутся неупорядоченно, хаотически, направление и величина скорости отдельных частиц непрерывно меняются, а перенос тепла по нормали к направлению осредненного движения осуществляется как теплопроводностью, так и за счет пульсаций (конвекции), при этом пульсационный перенос может во много раз превышать передачу тепла теплопроводностью. [c.60]

При турбулентном (вихревом) режиме макрочастицы теплоносителя движутся хаотически, лишь в среднем сохраняя направление движения потока. Их скорость постоянно меняется и в пространстве, и во времени. Поэтому всегда следует различать мгновенную локальную и средне массовую скорости. Именно последняя используется в инженерных расчетах в качестве основной характеристики движения. При хаотическом перемещении макрочастиц в поперечный теплообмен включается и конвекция, поэтому всегда интенсивность процесса в этом случае гораздо выше, поскольку пульсационный перенос тепла обычно во много раз больше, чем передача его теплопроводностью. [c.100]

В пярогенерирующих трубах при определенных условиях могут возникнуть периодические колебания расходов и давления среды.. Такие режимы называются пульсационными. При пульсационных режимах теплоноситель может менять свое направление движения на обратное, переходя через нулевое значение скорости среды. Пе- риодические изменения скорости вызовут колебания температур стенки, которые приведут к появлению трещин и разрушению трубы. Е практике эксплуатации прямоточных котлов трещины на внутренних поверхностях труб, вызванные пульсациями скорости, неоднократно наблюдались. [c.75]

Турбулентная паровоздушная струя с коронным разрядом и крупными заряженными каплями. Эта установка представляет собой описанное выше устройство рис. 1, а, работающее при больших перенапряжениях коронного разряда, когда реализуется непрерывное пульсационное распределение относительно мелких (б < 1 мкм) заряженных капель. Крупные заряженные капли 3 создаются в генераторе капель 2, представляющем собой вертикально расположенный заполненный водой капилляр диаметром 0.5 мм, к которому приложено электрическое напряжение. Варьируя высоту расположения капилляра над струей и величину подводимого напряжения, можно добиться того, чтобы отсутствовало дробление капель и, попадая в струю, они увлекались потоком. Характерный диаметр образующихся капель в струе составлял 0.5 мм. Таким образом, на описываемой установке одновременно моделируются непрерывный и дискретный режимы движения заряженных частиц. Существенно, что частота следования капель в струе - заданная величина, совпадающая с частотой образования капель в капилляре. Расстояние же между каплями вследствие уменьшения по длине скорости газа вдоль струи сокращается. Этот эффект в наиболее чистом виде проявлялся бы при полной вмороженности капель в несущую среду. [c.717]

Важным также является вопрос о форме записи исходного дифференциального уравнения — через абсолютные. или пульсационные скорости. Обычно. записывается и рещается уравнение движения в абсолютных скоростях (Гранат, Хаскинд и др.). Сопоставление предложенных решений показало, что они значительно более сложны, чем те, которые можно получить для пульса-ционного движения частицы. Кроме того, такой подход затрудняет строгое решение при учете Fo6 для всех режимов обтекания. Поэтому кажется предпочтительнее запись исходного уравнения через пульсационные составляющие скорости. [c.103]

ГО чтобы воспользоваться условием с/ = onst, расчеты выполнены для d = = 10 м с коэффициентом несферичности / 1,5. Согласно рис. 3-10 стабилизация пульсационной скорости твердой частицы наступает в жидкости практически мгновенно, а в газе тем быстрее, чем меньше Re. Величина коэффициента скольжения фг- практически не изменяется по ходу потока за исключением небольшого начального участка. При этом коэффициент скольжения фв увеличивается, достигая стабильного и большего значения, для воды быстрее, чем для газа. Последнее характеризует различное влияние разгонного участка при изменении рода несущей среды. Таким образом, показана возможность расчета пульсационных скоростей твердой частицы в турбулентном потоке на основе решения уравнения пульсаци-онного движения частицы при учете наиболее общего выражения силы сопротивления частицы для всех режимов ее обтекания. [c.108]

Для сыпучей среды, гравитационно движущейся в режиме плотного слоя, характерно увеличение давления на боковые стенки канала при переходе слоя в движение небольшие усилия, воспринимаемые дном канала и равные лишь весу частиц в подсводном пространстве независимость расхода слоя в процессе его свободного истечения от высоты слоя (в отличие от однородных жидкостей), если H n>Do , пульсационный, периодический характер медленного опускания слоя, отмеченный и совершеннно не объясненный Грегори как движение с зависанием и проскальзыванием [Л. 130, 184], и пр. [c.307]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Монография посвящена математическому моделированию тепломассообмена в сложных 1 ермогидрогазодинамических процессах в многокомпонентных струйных и пленочных течениях, описываемых нелинейными уравнениями переноса количества движения, вещества и энергии. Многокомпонентные струйные течения и тепломассообмен в них исследованы в различных режимах эжекционных, кавитационных, пульсационных, вихревых, свободно истекающих. Моделированием общею нелинейного параболического уравнения установлена закономерность возникновения самоорганизации, маломодового хаоса, многомодовой турбулентности. Приведены методы решения сложных нелинейных уравнений переноса в различных гидродинамических режимах. [c.2]

На рис, 1.2 линией 2 показано решение (1.84) кружками показаны результаты измерения профиля скорости турбулентного течения у плоской пластины. Видно, что решение (1.84) не согласуется с опытами в непосредственной близости стенки. Из опытов известно, что при приближении к стенке пульсационные составляющие величин стремятся к нулю это дает основание непосред-стенно у стенки течение полагать ламинарным. Поэтому для уменьшения расхождения с опытом непосредственно у стенки используем уравнение движения при ламинарном режиме течения, а именно [c.46]

Для турбулентного режима течения характер взаимодействия магнитного поля с потоком значительно сложнее, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осредненным, так и с пульсационным движением. Это взаимодействие проявляется в виде двух эффектов — эффекта Гартмана и эффекта гашения турбулентных пульсаций. Соотношением этих эффектов определяется характер течения. Наложение поля может значительно изменить структуру потока например, погасить или ослабить пульсации скорости в направлении, перпендикулярном вектору магнитной индукции, создав тем самым резкую анизотропию турбулентности. При больших полях возможна и полная лами-наризация течения. [c.60]

Интенсификация процессов сорбции и экстракции. Во всех процессах массообмена (сорбция, экстракция) их интенсификация достигается > иленным перемешиванием реагентов с помощью механических мешалок или барботажа воздухом. В последнее время в химической технологии урана все шире применяется весьма эффективный метод пульсационного перемешивания. В нем не используются вращающиеся элементы внутри аппарата. Низкочастотные (возвратно-поступательные) импульсы (от 1 до 300 колебаний в минуту) подаются на реагенты от пульсатора генератора импульсов (типа вращающегося золотникового пневматического распределителя или поршневого устройства), размещаемого вне химического реактора. Периодически создаваемые импульсы приводят в движение реагенты во всем объеме аппарата благодаря установленным дырчатым перегородкам, снабженным системой насадок или сопл (в СССР — насадок типа КРИМЗ ). Таким образом, вся масса реагентов находится в движении и непрерывно процеживается через насадки-сопла, установленные под различными углами так, чтобы создавалось наилучшее перемешивание (рис. 6.11). Пульсационная аппаратура снабжается автоматическим управлением и работает в непрерывном режиме. [c.182]

Выражение (4.56) для инерционного напряжения может быть установлено следующим образом. Выделим в движущейся жидкости два слоя а и Ь (рис. 4.18), находящиеся один от другого на расстоянии I. Как уже указывалось, при турбулентном режиме, кроме перемещения жидкости в направлении главного движения потока будет происходить также и поперечное движение частиц, например в рассматриваемом случае от слоя а к слою Ь. Обозначим V скорость этого поперечного движения (пульсациоН ную скорость). [c.121]

На рис. 1, а схематично показаны отдельные сгустки, состоящие из электрически заряженных капель диаметра б < 1 мкм. Движущиеся заряженные сгустки конденсированной дисперсной фазы моделируют дискретный режим движения заряженных частиц в двигательных струях. Нри увеличении перенапряжения коронного разряда частота следования ионных сгустков растет, расстояние между ними уменьшается и сгустковый режим движения ионов, а следовательно, и развившихся на них капель переходит в непрерывный. В таком режиме определяющим является пульсационное движение заряженных капель (обладающих малой инерцией), обусловленное их вовлечением в турбулентное струйное движение. [c.717]

Режим течения в динамич. П. с. за-вутсит от Рейнольдса числа Не и может быть ламинарным или турбулентным. При ламинарном режиме отд. ч-цы жидкости (газа) движутся по траекториям, форма к-рых близка к форме обтекаемого тела или условной границы раздела между двумя жидкими (газообразными) средами. При турбулентном режиме в П. с. на нек-рое осред-нённое движение ч-ц жидкости в направлении осн. потока налагается хаотическое, пульсационное движение отд. жидких конгломератов. В результате интенсивность переноса кол-ва движения, а также процессов тепло- и массопереноса резко увеличивается, что приводит к возрастанию коэфф. поверхностного трения, тепло- и мас-сообмена. Значение критич. числа Рейнольдса, при к-ром в П. с. происходит переход ламинарного течения в турбулентное, зависит от степени шероховатости обтекаемой поверхности, уровня турбулентности внеш. потока, Маха числа М и нек-рых др. факторов. При этом переход ламинарного режима течения в турбулентный с возрастанием Ее происходит в П. с. не внезапне, а имеется переходная область, где попеременно чередуются ламинарный и турбулентный режимы. [c.556]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...