Явления на границе раздела двух сред

Исследуем особый случай явлений на границе раздела двух сред, когда волны полностью отражаются в первую среду. [c.187]

При изучении процесса намагничивания зоны сварного соединения приходится сталкиваться с двумя основными факторами, определяющими распределение намагниченности в сечении сварного шва. Первый из них связан с явлениями на границе раздела двух сред основного металла, характеризующегося проницаемостью д, и наплавленного металла, характеризующегося переменным значением проницаемости [х . Второй фактор, как будет доказано ниже, определяется главным образом величиной размагничивающего поля, обусловленного формой сварного шва. [c.61]

Явления на границе раздела двух сред. Рассмотрим подробнее прохождение продольной волны через границу раздела двух упругих сред при нормальном падении волны на эту границу. [c.88]

Многогранники в виде оптических призм используют и в технической оптике. Здесь также приходится решать инженерные задачи, связанные как с проектированием оптических приборов, так и с учетом физических явлений преломления и отражения лучей при их падении на границу раздела двух сред. [c.104]

Такое заключение верно, если падающее световое поле слабое. Соответствующие исследования показали, что при больших интенсивностях излучения, падающего на границу раздела двух сред, возникают новые явления, в результате чего в составе отраженного света встречаются лучи, направленные под углом, отличным от угла падения. Это объясняется возникновением в составе отраженного света излучения удвоенной частоты (так называемая вторая гармоника), направление отражения которого не совпадает с направлением, определяемым законом отражения. [c.48]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

Третьим типом дифракции называют явления, возникающие при падении волн на границу раздела двух сред или на свободную границу среды под первым, вторым или третьим критическим углом (см. рис, 16.76, в). При этом образуются головные волны, которые, в свою очередь, порождают семейство дифракционных боковых волн в обеих средах. [c.292]

По-прежнему ограничимся случаем плоских волн. Рассмотрим нормальное падение волны на границу раздела, а затем исследуем наклонное падение и выведем законы отражения и преломления электромагнитных волн. Введем основные понятия и обозначения и получим фазовые и амплитудные соотношения на границе раздела двух диэлектриков (формулы Френеля). Используя полученные соотношения, решим ряд задач, научное и прикладное значение которых весьма велико. Распространяя метод на случай границы раздела диэлектрик — проводник, получим основные сведения об электромагнитной волне в проводящей среде. В заключение рассмотрим возникновение светового давления. Таким образом еще раз убедимся, что теория Максвелла позволяет получить информацию о весьма разнообразных физических явлениях. [c.71]

ИЛИ твердого тела и жидкости, имеющих различные акустические сопротивления, по законам геометрической оптики при этом может возникнуть явление преобразования одних волн в другие. Например, при падении продольной волны L на границу раздела двух твердых сред под углом , отличным от прямого, в самом общем случае возникают еще четыре волны (рис. 74,а) две отраженных (продольная L и поперечная Т ) и две преломленных (продольная L" и поперечная Т"). Углы преломления и отражения волн связаны с углом падения законом Снеллиуса [c.155]

При падении световых лучей на идеально плоскую границу раздела двух сред, размеры которой значительно превышают длину волны, происходят явления отражения и преломления света. Направление распространения света [c.344]

Осн. методами Р. являются 1) методы прямого измерения углов преломления света при прохождении им границы раздела двух сред 2) методы, основанные на явлении полного внутреннего отражения (ПВО) света 3) интерференц. методы (см. Интерференция света). [c.647]

Предшествующее изложение показывает необходимость детального анализа условий прохождения электромагнитной волны через границу двух сред. Физические явления, имеющие место в этом случае, следует прежде всего охарактеризовать энергетически, вводя понятие коэффициентов отражения и пропускания. Но кроме характеристик, связанных амплитудами векторов Е и Н, нужно также исследовать фазовые соотношения на границе двух сред. Мы увидим, что это позволит получить новую информацию об изучаемых физических явлениях. Формально задача сведется к использованию граничных условий, которые для векторов Е и Н записывают в виде равенства тангенциальных составляющих на границе раздела. [c.71]

В данном разделе рассматриваются явления на границе двух сред, поэтому никак не учитывается поглощение энергии в средах 1 II 2 (см. 2.5). По формулировке закона сохранения энергии для некоторого объема нужно учесть уменьшение потоков энергии в падающей, отраженной и проходящей волнах. Это приведет к появлению еще одного слагаемого в левой части выражения, подобного (2.56) [см., например, (5.73)]. [c.75]

Следует заметить, что коэффициент отражения на границе двух сред не зависит от того, с какой стороны падает свет на границу раздела. При расчетах отражения светового пучка от ряда поверхностей следует иметь в виду явление поляризации, которое влияет на коэффициент отражения. [c.260]

Заметим, что коэффициент отражения на границе двух сред практически не зависит от того, с какой стороны падает свет на границу раздела. При расчетах отражения светового пучка от ряда поверхностей следует иметь в виду явление поляризации света при отражении, которое влияет на коэффициент отражения (подробнее это рассмотрено в гл. IV). [c.238]

Во мн. типичных случаях энергия бегущей В. делится поровну между двумя её разл. видами (кинетич. и потеиц., электрич. и магнитной). В этом смысле описание В. с помощью двух ф-ций, даваемое, в частности, ур-ния.чи типа (4), оказывается адекватным физ. картине. Отношение ф-Ций ф/-ф—Zj, для бегущей В, (напр., напряжения и тока в электрич. линии передачи, нолей о/Я в бегущей плоской эл.-магн. В. или ptv — в акустической), по anajrornn с явлениями в электрич. цеиях, паз. волновым сопротивлением (х а р а к т е р и с т и ч. импедансом). Эта величина определяет условия отражения и прохождения В. на границах раздела двух сред. В нек-рых неравновесных средах (электронные и плазменные потоки, сдвиговые течения жидкости) плотность энергии отд. В. может принимать отрицат. значения (В. с отрицат, энергией), т. е, нонвленне В. уменьшает суммарную энергию всей системы, к-рая, однако, всегда остается положительной. [c.318]

Важнейшим элементом голографической установки является светоделитель. Для разделения пучков в методе деления амплитуды часто используется отражение света на границе раздела двух сред. Реже деление пучков осуществляется с использованием двулуче-преломления света либо иных оптических явлений. [c.103]

Применение принципа Гюйгенса к объяснению явлений отражения и препомления волн. Рассмотрим плоскую волну, падающую на границу раздела двух сред (рис. 12.28). Обозначим скорости распространения волн в первой и второй средах соответственно через Vi и Vz. Когда фронт падающей волны достигает [c.387]

Однако существуют такие области на границах раздела двух сред (в частности, в области на несплошностях в объекте контроля), а также такие условия взаимодействия УЗ волны с объектом, когда возникающие явления невозможно объяснить только законами ГО. Так, если при распространении УЗ кодебаний на их пути встречается звуконепроницаемое препятствие, то по законам ГО за ним должна возникнуть область, куда не проникает звуковое поле, т.е. область звуковой тени. Но на самом деле в зависимости от соотношения размеров этого препятствия и длины волны на некотором расстоянии за ним в области геометрической тени обнаруживаются звуковые волны, т.е. звук как бы огибает преграду. Данное свойство звуковых волн получило название дифракция . [c.291]

ОТРАЖЕНИЕ СВЕТА— явление, заключающееся в том, что при падепии световой волны на границу раздела двух сред (из к-рых по крайней мере первая среда прозрачна) возникает волна, распространяющаяся от границы раздела в первую среду. О. с. классифицируют по характеру границы раздела. Если поверхность раздела имеет неровности, размеры к-рых значительно меньше длины волны X, то говорят о правильном или зеркальном О. с. Если размеры неровностей сравнилгы с А, то возможны 2 случая нри хаотич. расположении неровностей имеет место диффузное О. с. если же неровности расположены закономерно (напр., периодично), то О. с. имеет специфич. характер, близкий к отражению от дифракцион- 1ых решеток. [c.565]

Если свет распространяется в однородной изотропной и слабопоглощающей среде, то в первом приближении поглощением света можно пренебречь. Здесь наиболее существенны явления, возникающие на, границе раздела двух сред. Если обе среды прозрачны, а показатели преломления их не равны, то на границе частично свет отражается, частично проходит во вторую среду. Интенсивность отраженного и прошедшего света определяют по формулам Френеля [c.336]

Интересдо отметить, что при падении звукового пучка на границу раздела двух сред (например, несмешивающихся жидкостей с различными плотностями pi, ра и скоростями звука i, Са) и частичном отражении и преломлении (при Pi i ipa -a, но i i) может возникнуть интересное явление, состоящее в том, что при нормальном падении из-за различия плотностей энергии ( i a), = = 5(1— i/ a) и возникает радиационная сила, направление которой [c.125]

Условия на границе диэлектриков. В 3 рассматривалась элек тромагнитная волна, распространяющаяся в однородном диэлектрике (а = 0, 3 всюду одинаково). Здесь будут рассмотрены явления, которые происходят, когда электромагнитная волна встречает при своем распространении границу двух однородных диэлектриков. Как и в случае упругих волн (гл. Vf, 6), на границе раздела двух сред должны выполняться [c.268]

Рисунок 2.1, а иллюстрирует явление преломления света на границе раздела двух сред с разными показателями преломления, которое подчиняется закону Спелля, сформулированному в 1621 г. На рисунке изображен луч света, который проходит сквозь среду с более высоким показателем преломления и попадает в среду с меньшим показателем преломления п . Если выполняются условия О < 0 < 0с и О < 0 < л/2, то справедливо следующее соотношение [c.33]

Д. 3. и., действующее на границе раздела двух жидких или жидкой и газообразной сред, приводит к вспучиванию поверхности раздела, к-рое при достаточной интенсивности звука переходит в фонтанирование. <9то явление используется при У 3-распылении жидкостей (см. Диспергирование). Д. з. и, играет важную роль в процессе коагуляции акустической аэрозолей. Д. 3- и. пользуются при определении абс, значения интенсивности звука с помощью радиометра акустического. В условиях певссомостп может примениться для стабилизации предметов в пространстве, перекачки жидкостей и т. д. [c.553]

РЕФРАКТОМЕТР (от лат. гв1гас1па — преломлённый й греч. ше1гёо — измеряю) — прибор для измерения показателей преломления п веществ (жидких, твёрдых, газообразных). Существует неси, видов Р., принцип действия к-рых основан на следующих методах методе прямого измерения углов преломления света при прохождении им границы раздела двух сред методе, основанном на явлении полного енртреннего отражения (ПВО) света интерференц. методе (см. Интерференция света). [c.386]

Довольно широкое распространение получили простые методы измерения показателей преломления и дисперсии твердых и Лчидких веществ, основанные на использовании дифракционного явления Френеля на границе раздела двух прозрачных сред. Пусть прозрачная нлоскопараллельная пластинка толщиной с1 для длины волны К имеет показатель преломления и помещается в жидкость с показателем преломления [1. Если на пластинку падает параллельный пучок света (рис. 358), то часть его пройдет через пластинку, а часть мимо нее. Вдоль геометрической тени пластинки эти пучкн будут интерферировать. Интерференционное условие можно выразить в виде соотношения ( х—[х )(/=/1 . [c.476]

Отражение и преломление на одной границе ). Изучение отражения и преломления на одной изолированной плоской границе раздела двух сред является основным звеном расчета многократных отражений в слоистой среде. Вместе с тем изучение однократного лкта отражения — преломления вскрывает важные качественные особенности явления. [c.295]

Запорный кран должен обеспечивать герметичность разъединения двух участков трубопровода. При абсолютно гладких и совпадающих по геометрии уплотнительных поверхностях для обеспечения герметичности необходимо сблизить последние на такое расстояние, чтобы зазор между ними был меньше определенной, весьма малой величины. Это критическое значение зазора определяется молекулярными эффектами и константами — явлениями а границах раздела фаз (среда — уплотнение — атмосфера) и размерами молекул (или их ассоциаций) рабочей среды. Однако практически получить абсолютно гладкие и совпадающие поверхности нельзя. Как правило, характерная величина микронеровностей и отклонений от правильной геометрической формы у реальных поверхностей больше, чем критическая величина зазора. Поэтому даже при плотном, без видимого зазора, наложении реальных поверхностей друг на друга между ними остается система микрозазоров, эффективная величина которых больше критического (для герметичности) значения. Следовательно, необходимы дополнительные мероприятия для обеспечения герметичности контактных уплотнений. Здесь возможны и применяются на практике три основных направления. Первое — уменьшение шероховатости и несовпаде-94 [c.94]

При перечислении свойств ультразвуко-вых волн было отмечено, что максимальное огра--жение ультразвуковой энергии от границы раздела двух сред (в данном случае от дефекта) будет в том случае, если размер дефекта будет равен или больше ультразвуковой волны., -При этом при определенных условиях, как мы видели, на некотором рассто-янии1 за дефектом может образоваться полная звуковая тень. Образование максимальной возможной или полной тени за дефектом имеет решающее значение для максимальной разрешающей способности дефектоскопов теневого типа. Но для импульсных ультразвуковых дефектоскопов, работающих на отражение, вовсе не обязательно получение полной тени или даже полутени за дефектом. Пр хорошей чувстви- тельности усилительной части импульсного дефектоскопа достаточно получить незначительное отражение ультразвуковой энергии от дефекта и не имеет никакого значения, что за дефектом будет или не будет звуковая тень не имеет значения для этих дефектоскопов и явление дифракции за дефектом. На их чув- ствительность влияют лишь поглощение и рассеивание ультразвуковой энергии в испытуемом материале на пути между поверхностью, к которой приложен излучающая и приемная пластинки, и дефектом с увеличением глубины залегания дефектов, или толщины стенок контролируемых изделий. Чувствитель-ность ультразвукового метода резко падает за счет рассеяния и поглощения ультразвуковой энергии как прямого, так и обратного (отраженного) пучка излучений. [c.128]

Из формулы (6.9) следует, что при <р + фп = я/2 коэффициент отражения для плоских электромагнитных волн, вектор Е которых лежит в плоскости падения, равен нулю, и отраженная волна на границе раздела двух немагнитных сред не возникает. Угол падения, при котором наблюдается такое явление, называют угмм Брюстера. Значение угла Брюстера для немагнитных сред находят из соотношения [c.63]

Имеется довольно обширная литература, посвященная теплопроводности в гетерогенных средах, появление которой объясняется главным образом технологической важностью применения таких материалов в качестве теплоизоляции. Изоляционные материалы на основе минеральных волокон можно рассматривать как одну из разновидностей композиционных материалов, в которых окружающий воздух играет роль непрерывной матрицы. Вследствие наличия в таких материалах двух фаз — газообразной и твердой— их называют двухфазными материалами. Однако использо-Bainie такого термина для композиционных материалов, в которых оба компонента находятся в твердом состоянии, оказалось ие вполне точным. Само понятие композиционный уже указывает на присутствие в таком материале более одного компонента и оказывается вполне достаточным для его характеристики. Несмотря на несомненное принципиальное сходство между волокнистыми теплоизоляциоными и композиционными материалами, имеется и существенное различие, оказывающее заметное влияние на свойства, связанные с явлениями переноса в композиционных материалах. В изоляционных материалах непрерывная фаза (воздух или какой-либо другой газ) находится в непосредственном контакте с волокнистым твердым телом. В композиционных материалах конструкционного назначения матрица и армирующий наполнитель приводятся в контакт в процессе формования под действием заданного давления и температуры. Любой дефект, образующийся в процессе формования, например иесмачивание части армирующего наполнителя полимерным связующим, присутствие воздушных включений на поверхностях уплотненного волокнистого мата, препятствует равномерному распределению компонентов и в дальнейшем приведет к возникновению сопротивления на границе раздела фаз. Кроме того, очевидно, что в течение определенного периода времени под действием, например, влаги, влияние этих неблагоприятных условий будет увеличиваться. Хотя этот эффект может быть легко обнаружен, поскольку он приводит к ухудшению механических свойств композиционных материалов, оказывается, что в литературе отсутствуют какие-либо сведения о его влиянии на тепло- и электропроводность. [c.287]

В т е о р и и Л о р е н ц а офир неподвижен и не принимает участия в движепии материальных сред. Отсюда вытекало существование абе, спстемы отсчета, связанной с неподвижным эфиром, ("ледовательно, электродинамич, явления в движущихся телах до.лжны зависеть от скорости тел в эфире. Смещение .l,ouj]epa должно быть раз.тшчным в случаях движения по отношению к эфиру наблюдателя или источника, С понятием эфира в те годы была связана не только О. д, с., а вооСще вся электродинамика. Распространение света в вакууме описывалось как упругие волны в эфире, преломление света на границе двух тел — как следствие скачка плотности эфира на границе раздела, в энергию электромагнитного поля включалась как кинетическая , так и потенциальная энергия эфира и т, д, [c.500]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...