Свойства вакуумных средних

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ [c.148]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 149 [c.149]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 151 [c.151]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 153 [c.153]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 155 [c.155]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 157 [c.157]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 159 [c.159]

СВОЙСТВА ВАКУУМНЫХ СРЕДНИХ 101 [c.161]

Кроме того, любая другая теория поля с теми же вакуумными средними унитарно эквивалентна данной теории. Иными словами, если Ж — гильбертово пространство, а, Л -)-(а. Л)— непрерывное унитарное представление группы 3 в нем, Toi единственный вектор в Ж, инвариантный относительно /i(a,Л), а поло ф1 (ж)— скалярное поле, определенное в области Du и обладающее свойством [c.166]

Еще раз отметим, что эта реконструкция может быть (выполнена для счетного набора полей любого спина, разумеется, если задано достаточное число Ш с долитыми свойствами. Мы предоставляем читателю провести это построение для случаев свободного поля и обобщенного свободного поля, исходя из вакуумных средних, приведенных в разделе 3-3. Подобная реконструкция не приведет (если исходить только из перечисленных выше свойств) к теории, удовлетворяющей аксиоме асимптотической полноты. Однако если спектр энергии-импульса (в рассматриваемой теории содержит при = гФ изолированное представление группы 3 +, то теория Хаага — Рюэля гарантирует интерпретацию в терминах частиц по крайней мере для состояний рассеяния. Мы завершим зту главу обсуждением некоторых других симметрий, которые могут встретиться в теории. [c.177]

Улучшение лопаточных сплавов выражается в повышении допустимой рабочей температуры материала при сохранении его прочности. В среднем успехи металлургии приводят к ежегодному увеличению рабочей температуры сплавов на 7—8 К, что за время суш,ествования авиационных ГТД составило уже почти 250 К. Суш,ественно улучшилось также качество материалов для дисков, прочность которых за эти годы удвоилась. Улучшение свойств материалов произошло с введением вакуумной плавки и литья, обеспечивших возможность более точного управления составом и устранения вредных примесей. В последнее время для улучшения структуры кристаллов и их ориентации применяется направленная кристаллизация. [c.52]

НОРМАЛЬНОЕ ПРОИЗВЕДЕНИЕ операторов в квантовой теории — запись произведения операторов в виде, когда все операторы рождения стоят слева от всех операторов уничтожения. Н. п. возникает в методе вторичного квантования, при этом предполагается, что любой оператор представим в виде полинома по операторам рождения и уничтожения. Отличит, свойство Н. п.— равенстве нулю вакуумного среднего от любого оператора, записанного в виде Н. п. и не содержащего слагаемого, кратного единичному оператору. Н. п. было введено Дж. К. Вином (G. С. Wi k) в 1950 для того, чтобы исключить из квантовой теории поля (КТП) формальные бесконечные величины типа энергии и заряда вакуумного состояния. Понятие Н. п. оказывается основным при решении многих фундам. вопросов КТП, таких, как вывод фейнмановской диаграммной техники (см. Фейнмана диаграммы.), установление связи между операторным формализмом и формализмом функционального интеграла, при построении аксиоматической квантовой теории поля и т. п. [c.359]

Как мы увидим в следующем разделе, условия (я) — (е) — это достаточные условия, гарантирующие, что набор обобщенных функций умеренного роста представляет собой совокупность вакуумных средних в какой-либо теории поля, удовлетворяющей аксиомам О, I, ПиП1, за исключением требования единственности вакуума. Следующая теорема, как мы увидим в разделе 3-4, дает дополнительное условие, обеспечивающее это свойство. [c.155]

В [12]. Основная идея состоит в том, что как только мы вычислим явно область голоморфности, мы можем выразить функцию У через ев граничные значения, воспользовавшись обобщенной интегральной формулой Коши. Надежда возлагается на то, что исследование таких интегральных представлений легче, чем непосредственное изучение операторных обобщенных функций, удовлетворяющих требованию локальной коммутативности. Полная характеристика функций W со свойствами, заданными различными теоремами этого раздела, важна, поскольку, как показывает теорема реконструкции (теорема 3-7), эти функции могут быть использованы для построения теории поля, удовлетворяющей всем аксиомам, кроме аксиомы асимптотической полноты. Исследование последнего свойства приводит к нелинейным интегральным уравнениям, связывающим различные вакуумные средние. Тем самым мы приходим к нелинейной программе (см. (16]). [c.164]

Образуя вакуумное среднее от (2.64) и суммируя в ее правой части по полным наборам промежуточных in-состояний, мы получим выражение для функции через интегралы от произведений функций г. Предполагая, что для функции 7справедливо свойство В теоремы 2.1, с помощью полученного выражения можно установить, что функция также обладает свойством В. [c.36]

Суммирование здесь проводится по всем разбиениям совокупности хо,. . ., х на две взаимно дополнительные подсовокупности Хь и Хд, где Х может быть пустой, а Хь — нет ). Произведение Т (X) также является операторно-значной обобщенной функцией умеренного роста, обладающей свойствами 1, 2 и 7, входящими в определение -произведения. Вакуумное среднее т (х,,. . ., х ) произведения Т (Х),. . ., х ) называется хронологической функцией, или функцией Грина. Функцию т (X) можно разложить в сумму по пучкам [c.37]

Детали средних размеров повышенной толщины (8—10 мм), с небольшой кривизной, которые должны обладать высокими оптическими свойствами, формуются из разогретого до 115—120 С оргстекла на болванке с прижимом формуемой заготовки окантовочной рамкой, соответствующей профилю формы края рамки должны быть обиты замшей или тканью. Крупные детали толщиной 8—12 мм и более, со значительной кривизной в различных направлениях, формуются из органического стекла, разогретого до 125—13.5° С, методом обтяжки (с вытяжкой на болванке). Лучшие результаты дает метод вакуумного формования изделий путем втягивания разогретой заготовки воздухом в негативную форму. Заготовка, будучи в размягченном состоянии, под воздействием вакуума облегает форму и принимает контуры последней. [c.600]

Для исследования локальных значений коэффициентов теплоотдачи были изготовлены специальные а-калориметры, представляющие собой вырезку из безграничной пластины. Точное решение для такой плапины с граничными условиями третьего рода [Л. 12] позволяет на основании опытных данных о ходе изменения температуры в какой-либо точке калориметра весьма точно определить значение коэффициента теплоотдачи. При разработке конструкции калориметра особенно было важным создать гарантию отсутствия заметных утечек тепла от него в окружающие тела. Использовавшиеся калориметры изготовлялись в виде круглых пластинок небольшой толщины (2—4 мм) из электролитической меди, свойства которой хорошо изучены. Толщина пластинок выбиралась из условия заметного изменения температуры в средней точке калориметра за небольшой промежуток времени. Диаметр калориметров выбирался из условия получения малых утечек тепла по сравнению с основным потоком тепла от газа, а также из условий размещения их в зоне плоского потока. Локальные калориметры изолировались от остальной части стенки с помощью тефлоновых колец шириной 1 мм и высотой 1 мм. Торцовая часть а-калориметра, противоположная той, которая обтекалась газом, выходила в вакуумную камеру, где находился сильно разреженный покоящийся газ. [c.465]

Перегоняя нефть при атмосферном давлении, от нее отбирают бензиновые, легроиновые и керосиновые фракции, а в остатке получают мазут. При вакуумной перегонке мазута получают ряд фракций-дистиллятов (веретенный, машинный, автоловый, цилиндровый), отличающихся по вязкости, плотности, температуре кипения и другим свойствам. После отгонки дистиллятов от мазутов остается высоковязкий остаток — гудрон, полу гудрон. Очисткой дистиллятов получают дистиллятные масла малой и средней вязкости, из гудрона производят более тяжелые и вязкие остаточные масла. Значительная доля масел получается смешиванием дистиллятных и остаточных масел в различных соотношениях. [c.119]

Относительная прочность и коэффициент однородности пг зависят от метода нанесения покрытия и его состава. Вакуумно-плазменное покрытие TiN КИБ несколько увеличивает прочность твердых сплавов ВКб, Т5КЮ, ТТЮК8Б, имеющих среднее зерно структуры. Прочность мелкозернистых сплавов ВК6М и ВКбОМ возрастает значительно (см. табл. 24). Для всех исследованных сплавов одновременно отмечена стабилизация прочностных свойств. Покрытие Ti , получаемое высокотемпературным методом ГТ, снижает прочность всех исследованных сплавов на 30—35 %, при этом наблюдается некоторое уменьшение вариационных разбросов прочности и увеличение коэффициента т. Таким образом, имеется полная аналогия результатов прочностных испытаний образцов из твердых сплавов с покрытием при консольном изгибе и изгибе сосредоточенной нагрузкой. [c.89]

Огромные достижения последних лет в технологии изготовления зеркал с высокой отражающей способностью привели к созданию резонаторов для оптической области с временами жизни в микросекундном диапазоне. В сверхпрводниковых резонаторах микроволнового диапазона фактор добротности достигает значений порядка Атом, проходя через такой резонатор, может много раз обменяться возбуждением с резонаторным полем прежде, чем оно затухнет. Это свойство лежит в основе новых, ранее не существовавших источников света, таких как лазеры или мазеры, которые работают с одним или даже менее, чем с одним атомом, в среднем. Совершенно ясно, что в излучении таких устройств проявляются многие квантовые эффекты. Более того, напряжённость вакуумного электромагнитного поля таких резонаторов может быть порядка 80 В/м — это почти макроскопическое поле для вакуума. [c.290]

Зависимость механических свойств титана от содержания водорода после отжига при разных температурах приведена на рис. 189. Предел прочности титана практически не зависит от содержания водорода в псследоваи-1ЮМ интервале концентраций, причем прочность титана с одним и тем же содержанием водорода тем ниже, чем крупнее зерно. Характер изменения пластических свойств в зависимости от содержания водорода существенно зависит от температуры наводороживания, т. е. от величины зерна. Поперечное сужение и относительное удлинение крупнозернистого титана резко уменьшаются с введением даже небольших количеств водорода. Пластические свойства титана со средним зерном, характеризуемые поперечным сужением и удлинением, надают нри введении водорода менее резко, чем для крупнозернистого титана. После вакуумного отжига при 700° С и наводороживания [c.394]

СССР определяется стандартом ОСТ 195, так же как и для пустотных ламп, содержащим данные об их физических и механич. свойствах и методике испытания. Световые и электрическ. характеристики газонаполненных ламп приведены в табл. 9. По отношению к заграничным нормам на газонаполненные лампы в смысле светоотдачи наш стандарт для ламп средних и высших мощностей напряжением 120Уимеет отклонение в сторону понижения на 5—8%. Для ламп 220 V это отклонение не превышает 3%. Лампы меньшей мощности, 50, 75 W, вследствие технических затруднений наших ламповых фабрик имеют большее отклонение в светоотдаче по отношению к заграничным нормам. Полезный срок службы установлен для наших газонаполненных ламп в 800 ч. Для американских ламп светоотдача определяется диаграммой фиг. 9 при полезном сроке службы в 1 ООО ч. Из диаграммы видно, что ниже 60 W в смысле светоотдачи выгоднее применять пустотные лампы. В настоящее время в заграничной практике, после введения спиральных вакуумных ламп мощностью 15—25 W, га- [c.423]

Наиболее широко в производстве смазок используют нефтяные масла средней вязкости. Так, в СССР до 80% всех смазок готовят на маслах вязкостью не более 50 сст при 50 °С [8, 12]. Это в основном индустриальные масла (веретенные, машинные и другие) их используют для производства смазок массового назначения — солидолов, консталинов, 1-13 и т. п. Маловязкие масла (велосит, МВП, трансформаторное и т. п.), имеющие хорошие низкотемпературные свойства и пологую вязкостнотемпературную кривую, служат для приготовления авиационных смазок, используемых при —50 °С и ниже. Вязкие масла (нигрол, вапор, цилиндровое и др.) применяют в производстве защитных (пушечной, канатной и др.), железнодорожных (паровозная дышловая ЖД, паровозная буксовая ЖБ и др.) и вакуумных смазок. [c.19]

Следовательно, задавая конкретное значение эпергии Фермп кристалла, мы тем самым определяем и положение дна зоны свободных электронов относительно вакуумного нуля чем меньше ЕУ, тем глубже опущено дно зоны (ср. рис. 1.17). Но положение дна зоны определяется средним значением кристаллического потенциала, своеобразной величиной фона, иа котором разыгрываются процессы рассеяния. В зависимости от свойств этого фона меняются характеристики псевдопотенциала на одном фоне этот псевдопотенциал выступает как ион валентности [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...