Вакуумные шумы

Композиционные резисторы отличаются высокой надежностью, но величина их сопротивления зависит от напряжения, времени эксплуатации (старения) и частоты, имеют высокий уровень шумов выпускаются следующих типов 4-I — повышенной теплостойкости, ТВО —тепло- и влагостойкие, КОИ — с органической связкой, КИМ — изолированные малогабаритные, КЛМ — лакированные, КВМ — вакуумные (в стеклянном баллоне), КЭВ — экранированные высоковольтные. [c.131]

В настоящее время последние повсеместно вытесняют вакуумные фотоэлементы. К недостаткам ФЭУ следует отнести необходимость применения источника высоковольтного и стабилизированного питания, несколько худшую стабильность чувствительности и большие шумы. Однако путем применения охлаждения фотокатодов и измерения не выходного тока, а числа импульсов, из которых каждый соответствует одному фотоэлектрону, эти недостатки могут быть в значительной степени подавлены. [c.651]

Вакуумные диоды, работающие в режиме насыщения тока (ограничение пространств, зарядом отсутствует) и при малых значениях /т, используются в качестве генераторов эталонного шума при измерениях чувствительности радиоприёмных устройств. [c.20]

Ф. э. в эл.-вакуумных и ионных приборах связаны гл. обр. со случайным характером электронной эмиссии с катода (дробовой шум). Интенсивность дробовых Ф. э. практически постоянна для /<10 Гц. Она зависит от присутствия остаточных ионов и величины пространств, заряда. Дополнит, источники Ф. э. в этих приборах—вторична.ч электронная эмиссия с анода и сеток электронных ламп, динодов фотоэлектронных умножителей и т. п., а также случайное перераспределение тока между электродами. Наблюдаются также медленные Ф. э., связанные с разл. процессами на катоде. В газоразрядных приборах низкого давления Ф, э. возникают из-за теплового движения электронов. [c.328]

Понятием Ш. т. широко пользуются в радиотехнике для оценки шумовых свойств эл.-вакуумных и полупроводниковых приборов, предназначенных для усиления и преобразования электрич. сигналов, и эталонных шумовых генераторов в радиоастрономии—ЯАя описания источников космич. радиоизлучения. Понятие Ш. т. используется также для определения шумового вклада, вносимого радиоприёмными устройствами в полезный сигнал в процессе его обработки. В этом случае и шума коэффициент (шум-фактор) F связаны ф-лой [c.480]

В качестве первичных источников шума в генераторах используют ионные приборы, специальные шумовые резисторы, вакуумные и полупроводниковые приборы. [c.245]

Устройства с электронной разверткой в большинстве используют развертку типа бегущий луч на экране ЭЛТ с модуляцией луча по интенсивности либо по длительности экспозиции сигналом, поступающим из ЦВМ. Электронный луч возбуждает люминофор, свечение которого фотографируется, или воздействует непосредственно на фотоэмульсию регистрирующего фотоматериала. В последнем случае устраняются недостатки, присущие трубкам с люминесцентным экраном зависимость размера экспонирующего светового пятна от интенсивности электронного луча, неравномерность свечения люминофора по экрану, шумы зернистости люминофора, ореол вокруг светящегося пятна за счет отражений от внешней поверхности стекла экрана, нелинейность зависимости яркости люминофора от интенсивности электронного пучка. Но конструктивно эти устройства намного сложнее, так как требуют помещения регистрирующей фотопленки в вакуумную камеру. [c.58]

Особенности методики интерферометрических измерений в трубах с низкой плотностью заключаются в необходимости достаточно высокой Чувствительности интерферометра для регистрации малых изменений плотности, в необходимости устранения вибраций и Шумов, связанных с работой вакуумных насосов, и [c.155]

Двойная панель с промежутком, в котором создан вакуум, не будет особенно эффективной потому, что звук будет проходить, как по мостикам, по элементам конструкции, удерживающим пластины панели на известном расстоянии друг от друга. Даже если эти мостики удастся сделать податливыми и получить 90% изоляции, то все же это не представит преимущества по сравнению с обычными перегородками. Я не вижу особой будущности для панелей с вакуумной набивкой . Думаю, что если появится механизм, который можно будет поместить в достаточно прочную камеру, откуда откачан воздух, и удерживать его в пространстве при помощи электромагнитной подвески, то, действительно, заботиться о шуме этого механизма не придется. Но возникнет другой вопрос какой прок от столь надежно заизолированного механизма [c.290]

Таким образом, для отношения снгнал/шум, определяющего теоретические предельные характеристики вакуумного фотоэлемента, можно написать следующее выражение [c.463]

Какие причины вызывают появление собственных шумов вакуумных фото-эмиссионных приемников излучения [c.466]

Источником Ф. в вакуумных и газонаполненных приборах является также вторичная электронная эмиссия с апода и др. электродов (сеток электронных ламп, динодов фотоэлектронных умножителей и т. и.), а также перераспределение тока между электродами в многоэлектродных лампах, т. к. при этом увеличивается неопределенность в числе электронов, попадающих на анод в каждый заданный промежуток времени. Спектры таких Ф. аналогичны спектру дробового шума. [c.322]

Беспокоящие шумы. При наличии К. наблюдаются шумы от легкого шороха, как при искрении, шелеста или треска (при открытии затворов водопроводов) до ударов и грохота, каковые при значительных поперечных размерах водоводов и больших скоростях могут приобрести характер громовых раскатов, в особенности если явление происходит вблизи металлич. стенок. Особенно мощный характер приобретают указанные кавита- ционные явления в турбинах и пароходных винтах. Чем выше высота всасывания и чем меньше открытие щитов, тем более благоприятные условия создаются для возникновения вибраций. Ввод воздуха повышает давление в вакуумных полостях и увеличивает этим частоту вибраций. Следовательно наиболее простым и удобным путем прекращения вибрации является введение такой массы воздуха, чтобы частота получилась достаточно высокой. На океанском пароходе-гиганте Мавритания шумы от явлений К. на гребном винте были столь велики, что спальные каюты, лежащие в кормовой части парохода, были закрыты для пользования. [c.278]

Кинематическая цепь механизма манипулятора заканчивается рабочим органом 3, который предназначен для имитации перемещений и рабочих функций руки человека. Рабочий орган манипулятора может представлять собой захватное устройство для захватывания и удержания предметов производства или технологической оснастки (различных инструментов, заготовок, деталей, приспособлений). Захватное устройство может быть механическим (схват), электромагнитным, вакуумным. Другие примеры рабочего органа — гайковерт, сварочная горелка, сварочные клещи. При подключении специальных датчиков (так называемых сенсорных устройств) робот получает возможность визуального наблюдения ( зрение ), ощупывания ( осязание ), улавливания шумов, звуков ( слух ) и др. Манипуляторы могут иметь сменные рабочие органы для выполнения различных видов работ. [c.199]

Двоичная логика, по крайней мере в области электроники, имеет длинную историю и возникла из двоичных свойств реле. Реле — это элемент, который либо открыт, либо закрыт. Наиболее широко используемые электронные устройства, такие как вакуумные трубки, транзисторы и т. д., также имеют два четко определенных состояния выключенное и насыщенное. Логика на основе насыщающихся элементов работала достаточно хорошо. Однако вскоре было обнаружено, что использование этих элементов ограничивает быстродействие систем. Результатом данного обстоятельства явилось возникновение логических схем с эмиттерными связями. И как только появилось желание отказаться от насыщающихся логических элементов с характерными для них защищенностью от шума и простотой конструкции ради достижения более высокого быстродействия, то, естественно, возник вопрос А почему бы заодно не отделаться и от двоичного кода . Ответ в данном случае определялся двумя соображениями, во-первых, тем, что при заданном динамическом диапазоне двоичная логика наименее восприимчива к шуму, и, во-вторых, приверженностью к традициям. Ведь это очень привычно — конструировать схемы на основе двоичных элементов. Однако с появлением оптических вычислений с этой традицией приходится порывать, поскольку теперь логические операции строятся на иной основе, нежели электрический ток И напряжение. Вместо этого для проведения вычислений изу- [c.113]

В гл. 7 подход гл. 3 используется для вычисления коэффициентов шума устройств на туннельных диодах, мазерах, биполярных транзисторах, вакуумных лампах и полевых транзисторах. Автор надеется, что использованный подход проще предложенного Комитетом Шумовых Стандартов Института инженеров по электротехнике и радиоэлектронике и лучше соответствует физике [c.6]

В соответствии с теоремой Шоттки (2.36) шум насы-ш,енного вакуумного диода, средний ток которого равен / , в малом частотном интервале Af может быть пред- [c.32]

Мы описали шум прибора, используя понятие опорной температуры Го, а не действительную температуру Г. Причина такого подхода в том, что температуру Г иногда бывает трудно определить. Например, в вакуумном диоде с током, ограниченным пространственным зарядом, катод имеет температуру Тс, а анод — температуру Та. Какую из этих температур следует считать опорной, неизвестно. Поэтому лучше использовать фиксированную опорную температуру, в качестве которой обычно берется стандартная комнатная температура Го= = 290°К. Только в тех случаях, когда можно ожидать, что исследуемый прибор имеет тепловой шум, рекомендуется в качестве опорной использовать температуру прибора. [c.36]

Для примера рассмотрим случай вакуумного диода, ток которого ограничен пространственным зарядом (назовем его идеальным, в том смысле, что электроны в нем не отражаются от анода). Из теоретического анализа шума [c.36]

В частных случаях источники шума могут быть некоррелированными, и при определенных условиях ii может равняться кулю. Таково, например, положение с полевыми транзисторами (ПТ) в схеме с общим истоком и с вакуумными лампами на относительно низких частотах, поскольку на эти приборы подается смещение, при котором токи затвора в ПТ и сетки в лампе равны нулю и они не могут содержать никаких флуктуаций на низких частотах. На более высоких частотах, как будет показано в гл. 5 и 6, это уже неверно. [c.38]

Известно, что источник шума вакуумного диода, работающего в режиме насыщения при анодном токе /<г, может быть представлен в узком интервале частот Д/ в виде генератора тока включенного параллельно диоду, где [c.60]

На высокочастотной границе полосы пропускания наблюдается некоторое ухудшение параметров из-за наведенного сеточного шума в триодах или наведенного шума затвора в ПТ, так как наведенный шум изменяется пропорционально квадрату частоты. Создается впечатление, что не так-то просто обеспечить дальнейшее улучшение параметров вакуумных триодов с высокой крутизной gm в то жб время положение с ПТ более обнадеживающее, так как можно использовать полевые 66 [c.66]

Аналогичный анализ можно провести и для вынужденного релеевского рассеяния [136]. В этом случае соц = О и Йсоо охГ, так что вакуумные шумы не играют роли, а молекулярные при больших интенсивностях накачки дают светлое кольцо с частотой, равной или несколько меньшей частоты накачки. [c.235]

Для создания предварительного разрежения могут служить и сорбционные насосы. Наиболее простыми из них являются отечественные цеоли-товые вакуумные насосы типа ЦВН, на базе которых созданы цеолитовые вакуумные агрегаты, позволяющие проводить откачку рабочих камер объемом 10—100 л от атмосферного давления до давлений 10 —10" мм рт. ст. в условиях, требующих получения стерильного вакуума, отсутствия вибрации, шумов и т. п. 39 [c.39]

Генераторы случайных сигналов представляют собой класс Г, а. к., предназначенных для генерирования непрерывных шумов или последовательностей импульсов со случайными значениями амплитуд, длительностей импульсов, интервалов между ними. Независимо от диапазона частот, в к-ром генерируются случайные сигналы, работа таких Г. э. к. o noBaEia на одном из двух физ, принципов использовании естеств. источников тпумов и случайных импульсов либо возбуждении стохастич. автоколебаний в Г. э. к. В качестве источников широкополосных шумов применяются шумовые полупроводниковые и вакуумные диоды, обладающие высоким уровнем шума электронного потока, тиратроны, помещённы в поперечное магн. поле, дробовые шумы входных ламп, транзисторов или фотодиодов в видеоусилителях, фотоумножителях и др. первичными источниками случайных импульсных последователь- [c.434]

Если на входе гетеродина излучение в С. с. отсутствует, то дисперсия определяется вакуумными флуктуациями и уровень дробового шума описывается ф-лой Шотткн. При подаче на смеситель излучения а С. с. уменьшается дробовой шум детектирования. [c.490]

Рис. 4. Зависимость напряжения шумов разностного фототока от фазы гетеродина а — оОласть квантовой неопределенности б — результат эксперимента. Пунктирными линиями показан уровень дробового шума и соответствующее ему вакуумное состояние (его область квантовой неопределенности).

ФЭУ широко используются для регистрации слабых излучений (вплоть до уровня одиночных квантов), т. к. обладают большим усилением при низком уровне собств. шумов, а также для изучения кратковрсм, процессов. Наиб, применение ФЭУ получили в ядерной физике в качестве элементов сцинтилляц, счётчика. Кроме того, ФЭУ применяются в оптич, аппаратуре, устройствах телевиз. и лазерной техники и др. Умножительные системы с анодами (без фотокатодов) используются для непосредственной регистрации в вакууме низкоэнергетических частиц, вакуумного ультрафиолета и мягкого рентгеновского излучения—т. н. вторично-электронные умножители с открытым входом. [c.368]

Электрический шум. К электрич. Ш. относятся нежелательные возмущения токов, напряжений или напряжённостей эл.-магн. полей в радиоэлектронных устройствах. Различают Ш. регулярные (т. е. детерминированные, предсказуемые) и флуктуационные (случайные, непредсказуемые). Примеры регулярных III.— фон перем. тока цепей питания радиоэлектронных устройств посторонние по отношению к рассматриваемому устройству ВЧ-помехи. Примеры флуктуац, Ш.— электрич. Ш., обусловленные неравномерной эмиссией электронов в эл,-вакуумных приборах (дробовой Ш.), неравномерностью процессов генерации и рекомбинации носителей заряда в полупроводниковых приборах, тепловым движением носителей заряда в проводниках (тепловой Ш.), тепловым излучением Земли, земной атмосферы, Солнца и т. д. [c.479]

Регистрируемое изменение какого-либо параметра светового пучка при взаимодействии с твердым телом, позволяющее восстановить температуру тела, будем называть сигналом. Высокая помехозащищенность регистрируемого сигнала необходима потому, что плазма и ионные пучки являются источниками электрических помех в широком диапазоне частот (от долей герца до гигагерц). Оптическое фоновое излучение низкотемпературной плазмы перекрывает спектральный диапазон от вакуумного ультрафиолета (длины волн Л 100 нм) до дальнего инфракрасного (Л 100 мкм). Метод термометрии можно считать полностью помехозащищенным, если отношение сигнал/шум достигает по порядку величины 100. [c.16]

В вакуумном фотоэлементе (рис. 9.11) одна из наиболее очевидных причин возникновения флуктуаций фототока связана с тем, что элементарные акты испускания фотоэлектронов происходят в случайные моменты времени аналогично актам термоэлектронной эмиссии из накаленного катода в вакуумных электронных лампах. Обусловленный этой причиной шум получил образное название дробового. При постоянной иитеисивиости падающего излучения, когда можио считать, что за некоторый промежуток времени т иа катод падает вполне определенное число фотонов Л/ф, среднее число испускаемых электронов за время т составит N = r Nф, где ч — квантовый выход фотокатода. Однако от измерения к измерению число N фотоэлектронов только в среднем остается неизменным, испытывая флуктуации около среднего значения <Л/>. Вероятность P N) испускания за время т определенного числа N фотоэлектронов в отдельном измерении дается распределением Пуассона Р Ы) = с а /Ы, где а= Ы). Мерой флуктуаций числа фотоэлектронов служит величина ЬN = <(Л/— называемая среднеквадратичной флуктуацией. Мож- [c.462]

Заметим, что при выводе выражения (9.3.3) не было необходимости делать какие-либо предположения относительно распределения классических флуктуаций интегральной интенсивности. Результат носит совершенно общий характер, т. е. справедлив при любом типе излучения, падающего на чувствительную поверхность фотоприемника. Более того, оба слагаемых этого выражения имеют простой физический смысл. Первый член К—просто дисперсия числа фотоимпульсов, которая должна была бы наблюдаться, если бы классическая интенсивность была постоянной и число фотоотсчетов было чисто пуассоновской переменной. Назовем этот вклад в флуктуации числа фотоотсчетов дробовым шумом по аналогии с распределенным по Пуассону дробовым шумом, наблюдаемым, например, в вакуумном диоде [9.12]. Второй член а сг в отсутствие флуктуаций классической интенсивности, очевидно, равен нулю. Следовательно, эта составляющая дисперсии числа фотоотсчетов обусловлена флуктуациями класспческой интенсивности. В случае излучения стабилизированного одномодового лазера эта составляющая была бы тождественно равна нулю, а дисперсия числа фотоотсчетов просто соответствовала бы распределению Пуассона. Если на фоточувствительную поверхность падает тепловое излучение, то классические флуктуации не равны нулю и дисперсия числа фотоотсчетов оказывается больше, чем соответствующая распределению Пуассона, на величину, пропорциональную дисперсии интегральной интенсивности. Эта дополнительная составляющая дисперсии числа фотоотсчетов часто называется избыточным шумом такое название указывает на то, что эта часть шума добавляется к чисто пуассоновским флуктуациям. [c.454]

Рис. 1.7. Экспериментальное наблюдение эффекта сжатия в резонансной флюоресценции. Пунктирная линия обозначает предел дробового шума, который определяется вакуумными флуктуациями электромагнитного поля. Видно, что в небольшом интервале частот, превышающих 12 МГц, флуктуации излучения эезонансной флюоресценции становятся меньше этого предела. Взято из работы Lu et а/., Phys. Rev. Lett. 1998. V. 81. P. 3635

Рис. 4.11. Запись шумов (слева), квадратурные распределения Р х ) = = W X ) и реконструированные функции Вигнера (справа) для различных генерируемых квантовых состояний. Сверху вниз когерентное состояние, сжатое по фазе состояние, повёрнутое ф = 48°) сжатое состояние, сжатое по амплитуде состояние, сжатое вакуумное состояние. Для четырёх верхних состояний запись шумов как функции времени отвечают осцилляции электрических полей в интервале 4тг, в то время как для сжатого вакуума (относящегося к другому набору измерений) показан интервал Зтг. Квадратурные распределения (в центре) можно интерпретировать как эволюцию во времени волновых пакетов (плотностей вероятности координат) за период одного колебания. Для эеконструкции квантовых состояний достаточно интервала тг. Взято из работы

Измерение Q-функции. Благодаря специальному расположению светоделителей и устройств для сдвига фаз восьмиканальный интерферометр, регистрируя статистику фотоотсчётов, измеряет некие величины, которые чем-то похожи на две сопряжённые некоммутиру-юш,ие переменные. Нам, однако, приходится заплатить определённую цену за такое одновременное измерение когда мы смешиваем входя-ш,ую моду с вакуумной модой, мы привносим дополнительный шум. В результате, как будет сейчас показано, мы измеряем ( -функцию входяш,его поля, а не функцию Вигнера. [c.413]

Калориметр ТА 2000 фирмы Меттлер (Швейцария) имеет калориметрическую систему, аналогичную системе фирмы, Дюпон . В этом приборе держатель образца изготовлен из кварца на его верхнюю поверхность вакуумным напылением нанесены пять термопар, которые защищены и изолированы слоем кварца (см. рис. 9.23). Такая конструкция обеспечивает хороший тепловой контакт с ячейками образцов ( чашками ), лежащими на месте спаев термопар. Градуировочный коэффициент порядка 15 мкВ/мВт с относительной погрешностью 0,5 % не зависит от массы образца (вплоть до 100 мг) и скорости нагревания. В интервале температур 25—500°С градуировочный коэффициент в значительной степени (до 50%) зависит от температуры. Интервал рабочих температур этого калориметра -150-г950°С скорость нагревания может быть задана от 0,1 до 29,9 К/мин, стабильность базовой линии 0,1 мВт, уровень шума 10 мкВт. [c.141]

Уровень собств. шумов г/,,,, онре-долиющий порог чувствительности всего фотоэлектронного устройства (Ф. с в. ф. с измерит, схемой, обычно с усилителем фототока), т. е. мипим. световой сигнал, к-ры11 может быть им зарегистрирован. Основной источник шумов вакуумных Ф. с в. ф. — дробовой эффект фототока при этом среднее квадратичное значение флуктуационного тока в цони Ф. с в. ф. [c.361]

Ш. г. обычио состоит из широкополосного источника шума, фильтрующей цени, выделяющей участок спектра с определенным распределением шумовой мощности, и калиброванного делителя с измерителем уровня шумов. Источником шума могут служить вакуумный шумовой диод, газоразрядная трубка, активное сопротивление или фотоалектрон-пый умножитель (ФЭУ). Иримененне вакуумного диода в Ш. г. основано на дро- бовом эффекте (см. также Флук- [ j туации электрические). Шумовой [c.428]

Здесь (Р(.)вх — мощность входного (эталонного) сигнала, при к-рой на выходе отношение сигнал/шум равно 1, а kT Af — мощность тепловых шумов согласованного входного сопротивления в полосе itpony Ka-ния. Эталонными источниками сигналов при измерениях Ш.-ф. служат генераторы стандартных сигналов, газоразрядные источники шума, вакуумные диоды в режиме насыщения, охлаждаемые или нагреваемые согласованные нагрузки. При оценке реальной чувствительности радиоприемника по величине Ш.-ф. необходимо учитывать, что снектр полезного сигнала может не совпадать со спектром входных и собств. шумов, а эффективная темп-ра антенны отличаться от Т . [c.429]

Измерение лучистого потока осуществлялось полупроводниковым болометром БКМ-5 9. Для расширения спектрального интервала болометр помещался непосредственно внутрь вакуумной камеры. Была использована схема неуравновешенного моста, причем в качестве двух плеч этого моста использовались активный и компенсационный элементы болометра. Для уменьшения влияния шумов, особенно при низких температурах, сигнал предварительно усиливался с помощью оптической системы усиления, состоящей из сферического зеркала диаметром 70 мм. В плоскости изображения этого зеркала в термостатируемом корпусе помещался полупроводниковый болометр. Инерционность болометра существенно зависит от скорости отвода тепла от подложки. Это было учтено при конструировании термостатируемого корпуса болометра. С этой целью болометр закрывался быстродействующим экраном 8 с электромагнитным приводом, который обеспечивал открытие болометра только на время измерения лучистого потока. [c.122]

В области синхронизма ( А/р 1 1) при не слишком слабой накачке функция М аиол (сО в )/Жо близка к функции Маъак (юО) и также имеет два максимума в области пересечения линий А = О и Юг = соо- Таким образом, вынужденное антистоксово излучение в области синхронизма при Жо 1 обусловлено флуктуациями вакуума, а при Жо 1 — флуктуациями молекул. Однако при слабой накачке молекулярные шумы линейны по накачке (Л амол = 2Р 7Жо), а вакуумные (8) — квадратичны. [c.235]

Гл. 2 содержит ряд теоретических предпосылок, которые полезны для оценки основных источников шума приборов. В гл. 3 обсуждаются способы описания шума двух- и трехполюсных приборов с приложением результатов к вычислению коэффициента шума многокаскадных усилителей (в частности усилителей, включающих в себя приборы с отрицательной проводимостью). В гл. 4 показано, как можно точно выполнить шумовые измерения. Теоретический материал гл. 2 используется в гл. 5 и 6. В гл. 5 рассматриваются тепловой шум и шум генерации — рекомбинации применительно к мазерам и полевым транзисторам. Гл. 6 посвящена обсуждению дробового шума в диодах с р-п переходом, транзисторах и вакуумных лампах, а также фликкер- и взрывного шума в диодах, биполярных и полевых транзисторах. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...