Значения энергии связи элементов

Энергии связи электронов соответствуют свободным атомам, т. е. отнесены к нулевому потенциалу вакуума. В случае проводящих твердых тел измеряемые значения энергии связи электронов в атомах относятся к уровню Ферми соответствующего проводника. Для пересчета искомой энергии к вакуумному уровню в этом случае требуется к измеренному значению прибавить работу выхода элемента, которая для металлов изменяется в диапазоне от 1,93 эВ (цезий) до 5,36 эВ (платина) и составляет в среднем около 4 эВ, [c.420]

В табл. 2.3 представлены рассчитанные по указанным формулам и экспериментальные данные для о, уд.п а В, а также Тал-Приведенные данные показывают, что для сравнительно тяжелых атомов экспериментальные и теоретические значения Ro, f/удл и В различаются очень мало. Различие между расчетом и экспериментом растет с уменьшением атомного номера элементов и объясняется пренебрежением кинетической энергией нулевых колебаний, вклад которой относительно больше для атомов малой массы. Другой важный вывод низкие значения энергии связи (удельные полные энергии кристаллов) объясняют низкие температуры плавления кристаллов инертных газов. [c.24]

В табл. 3.1 приведены значения энергии связи для кристаллов химических элементов, отнесенные к отдельным нейтральным атомам. Эти значения получают обычно из термодинамических и спектроскопических данных. Обращает на себя внима- [c.114]

Сечение радиационного захвата заметно уменьшается с повышением энергии нейтронов и при энергии нейтронов выше 10—20 кэв становится довольно малым. В результате значение (п, у)-реакции для этих энергий падает, поэтому в большинстве практических случаев полная энергия, испускаемая при захвате, просто равна энергии связи нейтрона. Лишь для нескольких элементов переход в основное состояние сопровождается излучением одного у-кванта на захват. Обычно он идет через промежуточные возбужденные состояния, при этом в среднем испускается четыре у-кванта на захват. Для тяжелых ядер из-за близости уровней возбуждения один к другому форма спектра становится практически непрерывной. [c.28]

Остановимся еще на одном аспекте теории энергии связи кристалла. Более последовательно ее определять как энергию разделения кристалла на нейтральные атомы (а не заряженные ионы). В этом случае следует приведенные величины дополнить вкладом энергии ионизации атомов металлов и энергии сродства к электрону атомов неметалла. Учет энергии ионизации (затрачиваемой на удаление из атома одного или нескольких электронов) и энергии сродства к электрону (выделяемой при присоединении электрона к атому) весьма важен при определении энергии связи и многих физических свойств твердых тел. Для иллюстрации типичных величин в табл. 2.7 приведены значения энергии ионизации первого электрона 1+ и энергии сродства к электрону для элементов первых трех периодов таблицы Менделеева. Соответствующие значения для остальных элементов, а также вторые ионизационные потенциалы можно найти в [2, 4]. [c.35]

Вычисления по этим формулам справедливы лишь для свободных электронов, но для качественной оценки ими все же можно воспользоваться. Для вычисления W нужно знать Е ее можно принять неизменной, если к основному металлу добавить некоторое количество другого элемента. В таком случае величину Ед. можно получить из эмпирического значения ] (, — энергии сублимации. Таким образом, для чистого металла можно определить по (4) и (5) и воспользоваться этой величиной для выражения энергии связи. [c.23]

Удельная энергия связи ядра Е/А зависит от массового числа ядра и принимает максимальное значение у элементов средней части периодической системы элементов Менделеева. [c.232]

Если обратиться к данным табл. 1, в которой в сравнимых единицах (эв) сопоставлены значения рабочей функции, теплоты сублимации и энергии гидратации, то можно прийти к двум важным выводам. Во-первых, энергия гидратации для всех элементов всегда больше теплоты сублимации, и, стало быть, переход ион-атомов металла из решетки в водный электролит значительно облегчается и должен протекать легче, чем в твердый окисел. Во-вторых, энергия гидратации значительно больше рабочей функции (для многих металлов в 1,5—11 раз). Ввиду того, что энергия связи ион-атома металла с электронами меньше энергии гидратации иона, вероятность перехода ион-атомов из решетки металла в электролит термодинамически весьма велика для большинства металлов. [c.10]

Источниками внешних аддитивных шумов могут быть любые фоновые источники, попадающие в поле зрения приемника (включая Солнце, Луну, звезды). Очень часто наиболее интенсивными шумами являются отраженное связным ретранслятором или рассеянное атмосферой солнечное излучение, попадающее в приемное устройство. Указанные источники фоновых шумов являются тепловыми [2 1, 56] и при малых значениях энергии, приходящейся на степень свободы поля, воздействующего на чувствительный элемент приемника, могут описываться распределением Пуассона. Удовлетворить условию малости энергии, приходящейся на степень свободы поля ), нетрудно, так как продолжительность от-счетного интервала (или длительность информационного сигнала) для ряда систем связи оптического диапазона составляет всего несколько наносекунд кроме того, необходимо учитывать существенные ограничения, связанные с созданием узкополосных оптических фильтров. Например, при длительности информационного сим- [c.20]

Величина, найденная для составляет 0,70 0,02 эв, а =0,43 0,02 эв. Поскольку скорость процесса пропорциональна концентрации вакансий, то можно предположить, что значение должно быть равно энергии образования вакансий в сплаве. Разница, возникающая между этими энергиями для сплава и чистого алюминия, может быть интерпретирована (вследствие относительно высокой концентрации легирующего элемента) как энергия связи между атомами цинка и вакансиями таким образом, Е = 0,0д эв. Более точные расчеты [13], основанные на формуле (5), приводят к значению 0,08 эв. И в том и в другом случае энергия связи мала, как и ожидается из результатов по разбавленным сплавам. [c.172]

Для вычисления энергий, выделяющихся при ядерных реакциях, удобно пользоваться прилагаемой таблицей точных значений масс ядер. Принцип ее составления был изложен в разделе 14 гл. I. Значения Q получаются простым вычитанием двух чисел, взятых из соответствующих столбцов для Д. Значения масс нейтральных атомов М, данные в третьем столбце, известны для легких элементов от Z = О до Z = 26. Вероятные ошибки в пятом десятичном знаке даны в четвертом столбце. Значения, заключенные в скобки, получены полуэмпирическим методом. Разности между значениями масс и ближайшими целыми числами Д, выраженные в MeV, приведены в пятом столбце. При этом были приняты физическая шкала 0 = 16,00000 атомных единиц массы (MU) и значение переводного коэфициента 1 MU=931 MeV. Добавление одного нейтрона, протона, дейтрона или а-частицы приводит к ядру, величина Д для которого (в MeV) приведена в столбцах Д , Др, Д и Д , соответственно. В шестом столбце приведена полная энергия связи ядра в MeV. Если эту величину разделить на массовое число А, то получается энергия связи на один нуклон E/A — величина, о которой говорилось в разделе 10 гл. I. [c.334]

Механическая прочность не определяется только величиной энергии связи между элементами тела. Как показывают опыты, реальная прочность материалов во много раз меньше теоретического значения. Это объясняется наличием различных дефектов в структуре тела. [c.10]

IV и V групп периодической системы элементов обнаруживают тенденцию к ковалентной связи (In, С, Ge, Si, As). В табл. 3.7 приведены значения энергии ковалентной связи для некоторых пар атомов. [c.139]

В каждом подпространстве, заданном значением 5 , матричные элементы гамильтонианов Яд + Л Д/2 для А>0 или Яд для А < О неотрицательны. Отсюда следует, что наибольшему собственному значению соответствует собственное состояние, все компоненты которого вещественны и имеют одинаковый знак. Однако это состояние является также собственным состоянием для Г и, в силу только что установленного свойства его компонент, соответствует наибольшему собственному значению Т. Таким образом, для каждого значения М задача сводится к уже решенной задаче определения состояния с максимальной энергией для Яд или основного состояния для Я д. Напомним, что соответствующие последовательности к) связаны следующим образом [c.139]

Элементы ША и УА подгрупп встраиваются в решетку германия и кремния, преимущественно замещая атомы основного вещества, и при этом ведут себя в соответствии с своей валентностью. Атом элемента УА подгруппы отдает четыре валентных электрона на образование химической связи, а один его электрон может быть переведен в зону проводимости. Атом элемента ША подгруппы отдает три валентных электрона на образование химической связи и может присоединить один электрон, что приведет к образованию дырки в валентной зоне. Таким образом, элементы УА подгруппы ведут себя как простые доноры, а элементы ША подгруппы как простые акцепторы, образуя мелкие энергетические уровни в запрещенной зоне. Термически определенные значения энергии ионизации примесей элементов УА и ША подгрупп, а также лития в слаболегированных 51 и Ое приведены в табл. 3.2. [c.121]

Энергии связи. Существует ряд методов расчета АЯ по энергиям связи. В большинстве методов расчет начинается с рассмотрения элементов, составляющих соединение, и, если необходимо, его разложения до атомов газа, например О2 (г.) ->-2 0 (г.), или испарения, например С (тв.) - С (г.), а затем переходят к синтезу исследуемого соединения. Сумма изменений энтальпии на каждой ступени равна АЩ. Недостатком метода является то, что при расчете приходится складывать большие положительные и отрицательные значения энтальпии. При вычислении разности между большими числами трудно добиться высокой точности. [c.241]

Ядра тяжелых элементов, например урана, имеют очень большую энергию связи относительно всех составляющих его нуклонов, однако если для эги з подсчитать значение энергии связи относительно гНе и goTh , то получается отрицательная величина [c.38]

Заряженные частицы (электроны, протоны, продукты деления и т. д.) взаимодействуют с частицами вещества, главным образом с элек-тронами, окружающими ядра атомов. Если частицы излучения несут достаточно большую энергию, каждое,такое" взаимодействие будет приводить к отрыву электрона от атома и образованию положительно заряженного иона. Для того чтобы это произошло, необходимо, чтобы энергия налетающей частицы превышала энергию связи электрона в атоме. Значение энергии связи электрона меняется в очень широких пределах от нескольких электрон-вольт для валентных электронов до многих тысяч электрон-вольт для электронов k-й оболочки тяжелых элементов. В данной главе прежде всего рассмотрим взаимодействие излучения с живой тканью, которую можно представить как смесь атомов легких элементов (табл. 14.2). Подобный подход может быть применен. и к любому другому типу вещества. [c.334]

Специфич. особенности П. р. обусловлены 4 причинами длина волны Х излучения, радиус атома и параметр решётки кристалла а связаны соотношениенг X < Гл в частота излучения ш обычно того же порядка, что и частота атомного К- или Ь-уровня (для элементов с ат. номером 2 й 25) все уровни энергии атома, лежащие выше К- и -оболочек, заняты, и переходы на них невозможны внутр, электронные оболочки атомов, с к-рыми наиб, сильно взаимодействует рентг. излучение, целиком заполнены, сферически симметричны и имеют высокие значения энергий связи. Хим. связь или внеш, воздействия оказывают на внутр. электронные оболочки слабое влияние, поэтому можно считать, что они незначительно отличаются от таких же оболочек свободных атомов. [c.74]

Дело в том, что основные легирующие элементы в стали N1, Сг, Мп) в бинарных растворах Ре — М имеют весьма низкие значения энергии связи с границами зерен (меньше 0,1 эВ). Поэтому они могут адсорбироваться на границах в значительном количестве только за счет адсорбции фосфора, притягивающего эти элементы [33, 34]. Если зернограничная концентрация фосфора снижается, то независимо от того, происходит ли это вследствие уменьшения энергии связи АОр или ограничения числа центров адсорбции из-за зернограничной сегрегации углерода, косегрегация легирующих элементов ослабляется, [c.106]

Одним из важных факторов, определяющих термостойкость полимера, как и химическую устойчивость вообще, является энергия связи между атомами в главной цепи. Одной из наиболее устойчивых к термическим воздействиям является углерод-углерод-ная связь. Карбоцепные полимеры, главная цепь которых состоит только из атомов углерода, являются более устойчивыми, чем ге-тероцепные полимеры, содержащие в основной цепи помимо атомов углерода атомы других элементов, о чем свидетельствуют значения энергии связей [c.23]

В качестве одного из путей преодоления этого несоответствия теории и реального процесса Си и Чен [31] предложили использовать для анализа разрушения волокнистых композитов так называемую теорию плотности энергии [30]. В основу теории положено предположение о том, что решение механики сплошной среды работает вплоть до области, лежащей вблизи кончика трещины на расстоянии порядка радиуса кривизны вершины трещины. Коэффициент плотности энергии деформирования элемента, лежащего вне этой области, является функцией его положения относительно осей надреза. Развитие трещины происходит, когда величина этого коэффициента достигает критического значения. Предполагая, что трещина распространяется только параллельно волокнам, при помощи теории плотности энергии в работе [31] получены значения критических напряжений для различных углов распространения трещины и зависимости угла разрушения от угла трещины для однонаправленного стеклопластика на эпоксидном связующем. Хотя в [31] и сказано, что рассматриваемая теория пригодна для случая трещины с притупленной вершиной, остается неясным, каким образом осуществить анализ напряжений, если вне области, примыкающей к вершине трещины, существует зона нелинейности. [c.54]

Совр. значения параметров ф-лы Вайцзеккера й,= 15,75 МэВ, 2 = 17,8 МэВ, ft, = 0,71 МэВ, 4 = 23,7 МэВ. Ф-ла (4) в ср, хорошо описывает энергии связи ядер, ограничивает значением Z 46 область существования ядер, устойчивых по отношению к делению. Однако она не учитывает индивидуальных особенностей оболочечнай структуры ядра. Эти эффекты можно учесть методом обо-лочечной поправки Струтинского, предсказывающим возможность существования т. н. островов стабильности сверхтяжёлых ядер при Z 114 (см. Трансурановые элементы). [c.686]

Сушка зерна является сложным технологическим процессом, в котором важную роль играют явления тепло- и массообмена, развивающиеся как в сушильной камере, так и внутри самого зерна. Необходимо продолжить и шире развить исследования в области технологии сушки зерна и в первую очередь изучение зерна как объекта сушки. Особое внимание следует уделить массообменным характеристикам и сорбционным свойствам зерна и его составных частей — оболочек и эндосперма. Изменение этих характеристик обусловлено последовательностью удаления в процессе сушки влаги различных видов и форм связи, поэтому важное значение приобретает изучение форм и энергии связи влаги с элементами сухогО вещества зерна — крахмалом и белками. Указанные исследования дадут возможность вскрыть механизм внутреннего переноса влаги в зерне и ответить на вопрос, имеющий большое значение для технологии сушки как влияют различные методы и режимы сушки на углубление поверхности испарения и в каком виде перемещается влага внутри зерна — в виде жидкости или в виде пара Сушку зерна надо рассматривать не только как метод его сохранения, но и как важный технологический процесс в общем цикле гигро-термической подготовки зерна к помолу. Актуальным вопросом является обоснование рациональных режимов сушки высоковлажного зерна с учетом его специфических особенностей как объекта сушки. [c.73]

Периоды начинаются 5-элементом и заканчиваются р-элементом, что соответствует последовательно. 1у заполнению электроннььч оболочек с возрастающи.ми значениями и и /. Ядро с зарядо.м Z присоединяет электроны в порядке з меньшения прочности их связи. Для элементов первого периода происходит сначала заполнение оболочки Ь-, для элементов второго и третьего периодов - оболочек 2s,2р и 2s,hp. Однако, начиная с четвертого периода, последовательность заполнения оболочек нарушается вследствие конкуренции близких по энергии связи электронов. При это.м прочнее связанными могут оказаться электроны с большим п, но меньшим / (например, электроны 4s прочнее связаны, чем Id). [c.20]

Чтобы более точно и рационально определить эту велич чину, нужно знать число нуклонов в ядре. Разделив уменьшение массы на это число, можно вычислить энергию связи, приходящуюся на одну частицу , или то, что англичане называют pa king fra tion (упаковочный множитель). Можно составить таблицу значений вычисленной таким образом энергии связи для различных элементов. Эта таблица показывает, что наиболее стабильными оказываются элементы среднего веса, приблизительно от 20 до 200 единиц массы. [c.42]

Отсутствие удовлетворительной теории ядерных сил заставляет руководствоваться почти исключительно эмпирическими соотношениями для ядерных энергий связи. Как было выяснено в р-аздслеЗгл. 1, в случае средних и тяжелых ядер радиус ядра К связан с атомным весом А соотношением 7 = 1,5-10 Л / см. Следовательно, средняя плотность нуклонов в большинстве ядер приблизительно одинакова. Вероятно также, что в пределах отдельного ядра плотность распределена по существу равномерно. На фиг. 2 можно видеть, что, за исключением самых легких элементов, в широкой области значений А энергия связи, приходящаяся на нуклон, изображается гладкой кривой. Это явление обусловлено специфическими ядерными силами. У легких ядер, для которых поверхность, приходящаяся на единицу массы, сравнительно велика, энергия связи, приходящаяся на частицу меньше, чем для ядер со средними атомными весами. Уменьшение связи при возрастании удельной поверхности обусловлено меньшей связью поверхностных частиц по сравнению с частицами внутри ядра, где каждый нуклон полностью окружен другими. Поскольку поверхность равна эффект должен быть пропорционален А / и иметь знак, противоположный знаку сил насыщения, которые равны аЛ. [c.67]

Величина энергии связи иона щелочного элемента, например иона натрия, с ионом алюминия зависит от соотношения Al/Na в стекле, причем наименьшее значение ее достигается при отношении Al/Na=l, т. е. при одинаковом количестве ионов натрия и алюминия в стекле. В этом случае в стекле осуществляются связи Si—О—А1 и Si—О—Si, а связи Si—0(Na+) отсутствуют. Таким образом, ион кислорода оказывается связанным с ионами кремния и алюминия, а потому он укреплен более сильно, чем в щелочносиликатных стеклах. Эти данные подтвержаются измерениями [c.14]

Во многих случаях более целесообразно для создания измерительного сигнала использовать энергию, подводимую извне. В преобразователях такого типа обязательно наличие двух энергетических контуров. В одном из них, сигнальном, имеется поток энергии высокого уровня, получаемый от постороннего источника. В этом контуре осуществляется перевод энергии из одной формы в другую, без изменения ее вида. Соотношение между кинетической и потенциальной энергиями в сигнальном контуре определяется значениями внутренних связей в системе, образующей этот контур. Напомним, что связями в несвободных системах, к которым относятся все машины, механизмы или приборы, называют ограничения, наложенные на движение систем. Эти ограничения могут быть геометрическими (определяющими движение механических элементов), кинематиче- скими (определяющими возможные усилия в системе) и чисто физи- ческими (определяющими интенсивность перехода кинетической энергии в потенциальную и наоборот). [c.89]

L-электронов равпа 13,6 эв,т. е. в 4 раза меньше энергии связи А -электронов Z — атомный номер элемента в таблице Менделеева). Релятивистские эффекты приводят к энергетич. расщеплению /.-подуровней с разцымп значениями полного момента, а экранирование в основном ответственно за расщепление S- и р-состояний. Энергии связи L-электронов, онределенные экснеримептально по минимальному [c.22]

Согласно [14], увеличение энергии связи определяется количеством электронов по нарул<ной оболочке и наличием вакантных состояний, имеющихся в й- нли / -уровнях. В частности, элементы, у которых заполнены внутренние электронные оболочки и у которых число внешних электронов не превосходит четырех, уменьшают энергию связи углерода с железом если таких электронов более пяти, то" энергия связи увеличивается. Когда у элементов недостроены преднаружные оболочки, то большое значение приобретает число недостающих в ней электронов. При недостаче менее четырех электронов энергия связи уменьшается, а при недостаче более четырех электронов энергия связи увеличивается. Чем больше нехватает электронов (сверх четырех), тем прочнее карбиды, а при недостаче шести и более электронов образуются специальные труднорастворимые карбиды, в том числе фазы внедрения (ШС, М аС, N50, ТаС, Та.,С, Т1С, 2гС). [c.36]

Для хр-элемептов (неметаллов и полуметаллов), согласно сказанному, значения энергии активации самодиффузии должны определяться степенью стабильности соответствующих ур-конфигура-ций и вероятностью 5->р-переходов, приводящих < образованию стабильных существенно ковалентных р-состояний. В то время как у натрия — типичного металла— = 43 кдж/моль, для магния, в связи с 5->р-переходами, приводящими к образованию 5/ -состояний, энергия активации самодиффузии возрастает до 134—136 кдж/моль. Этот процесс образования р-состоянип, причем несколько более энергетически стабильных, имеет место и для алюминия (хр , = 134—142 кдж/моль). Для элементов IV группы, для которых вследствие — -р-переходов возникают стабильные состояния 5р , энергия активации самодиффузии, ио-видимому, достигает наибольших значений, довольно закономерно понижаясь с увеличением главного квантового числа хр-электронов, т. е. с уменьшением энергетической стабильности соответствующих электропных конфигураций (Еве = 266—310, дп = Ю7, рь = = 101—116 кдж/моль. То же имеет место для ряда халькоге-нов —326, 36 = 49—220, те —97 кдж/моль. Низкое [c.10]

Для определения активностей компонентов (оксидов) шлака возможно использование и другого метода, разработанного В. А. Кожеуровым и называемого теорией регулярных ионных растворов. Им принята несколько другая структурная модель шлака все элементы (Ре, Мп, Са, 51 и др.) представляют собой простейшие катионы, связанные с общим анионом кислорода различием сил связи аниона с разными катионами вызвано появление неодинаковой энергии смешения. Исходя из этих основных допущений, В. А. Кожеуров предложил уравнения, в которых активности оксидов выражены в виде функции от концентрации и энергии смешения оксидов. При этом значения энергии смешения подбирают, исходя из экспериментальных данных, и таким образом, чтобы получ енные расчетом данные [c.77]

Рассмотрим два сорта атомов А и В. Пусть когда одинаковые атомы А или В соединяются в молекулы, то между ними образуется ковалентная связь. Обозначим энергию связи в таких молекулах Одд и Dgg. Если ковалентная связь образуется между разнородными атомами А и В, то энергию связи Одв для молекулы АВ можно, вообще говоря, представить как среднее энергий связей и Dbb — Одв = Одд + Овв)/2. Однако опыт показывает, что Одв фактически больще этой величины, то есть Одв — Одд + Dbb)/2 = А > 0. Причина этого несоответствия заключается в поляризации связи, то есть образовании положительно и отрицательно заряженных ионов А > я В > , между которыми возникает кулоновское взаимодействие. Появляется ионная составляющая в энергии связи — Д. Л. Полинг установил, что по мере увеличения разности электроотрицательностей АХ = Хд — Хв между атомами А и В увеличивается и Д. Кроме того, он выразил параметр Д через разность электроотрицательностей взаимодействующих атомов следующим образом Д (эВ) X , —XbY. Согласно этой формуле, вклад в Д дает только разность электроотрицательностей атомов А и В, а абсолютные значения Xji я Хв не являются определяющими. Они могут выражаться в относительных единицах. В периодической таблице элементов значение X = 1 приписано атому лития, а для остальных элементов значения X найдены из известных разностей АХ. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...