Энергия связи ядра

Удельная энергия связи. Отношение энергии связи ядра к числу нуклонов А в ядре называется удельной энергией связи, нуклонов в ядре. [c.320]

Вычислите энергию связи ядра а гома дейтерии. [c.342]

Вычислите энергию связи ядра атома трития Ш. [c.346]

Для вычисления энергии связи, численно равной работе разделения ядра на отдельные нуклоны и удаления последних друг от друга на такие расстояния, на которых они не взаимодействуют, необходимо было бы знание закона действия ядерных сил. Однако применение закона сохранения энергии позволяет обойти данное затруднение и вычислить энергию связи ядра. Покажем это. [c.92]

М,, Ь т, (энергия связи электрона в атоме ничтожно мала по сравнению с энергией связи ядра). От замены на первое слагаемое в (111.17) увеличивается на Zm по и второе слагаемое от замены на М также увеличивается на Zm,. Разность между ними, дающая дефект массы (или энергию связи), остается неизменной, поэтому соотношение (111.17) можно переписать так [c.93]

Средняя энергия связи на нуклон для большинства ядер примерно одинакова и имеет значение около 8 Шв. Это и отражает тот факт, что энергия связи ядра в первом приближении пропорциональна числу нуклонов ядра. В этом отношении ядро подобно [c.94]

Полуэмпирическая формула энергии связи ядра [c.140]

Попытаемся получить полуэмпирическую формулу для энергии связи ядра. [c.140]

Итак, ввиду того что нуклоны, образующие дейтрон, в среднем около 40% времени находятся друг от друга на расстояниях, превышающих Го — радиус действия ядерных сил., то ядерная сила оказывается использованной не полностью. Это выражается в малой энергии связи дейтрона. Рассмотрим для сравнения ядро гелия зНе , в этом случае имеется 6 парных связей между нуклонами, образующими гНе. Потенциальная энергия системы нуклонов ядра в этом случае увеличивается в 6 раз по сравнению с энергией дейтрона, а число нуклонов лишь в два раза. Потенциальная энергия притяжения становится достаточной для сближения нуклонов на такое расстояние, при котором может быть полностью использовано действие ядерных сил. Следствием этого является резкое возрастание энергии связи ядра по сравнению с энергией связи дейтрона [c.158]

Энергия связи ядра-капли, выражаемая полуэмпирической формулой (IV. 18), равна сумме объемной, поверхностной и кулонов- [c.175]

Кроме энергии связи ядра относительно всех составляющих его нуклонов можно ввести в рассмотрение энергию связи ядра относительно каких-либо других составных частей. Например, представим себе ядро состоящим из двух ядер аО в и подсчитаем энергию связи ядра leS относительно двух ядер вО [c.38]

Легко установить связь между упаковочным коэффициентом и средней энергией связи ядра на нуклон. По определению энергия связи ядра равна [c.41]

Выше было показано, что в первом приближении энергия связи ядра пропорциональна массовому числу А. Введем коэффициент (пропорциональности а и запишем энергию связи в виде [c.44]

В такой записи предполагается, что все А нуклонов ядра равноценны. На самом деле это неверно, так как поверхностные нуклоны ядерной ка пли находятся в особом положении, потому что они притягиваются только с одной (внутренней) стороны. В связи с этим энергия связи ядра будет меньше аА на величину, пропорциональную поверхности капли, т. е. А (поверхностное натяжение) [c.44]

В гл. I было показано, что мерой прочности, устойчивости ядра относительно разделения его на какие-либо составные части является величина энергии связи ядра относительно этих частей. Чем больше энергия связи, тем труднее произвести разделение. Если энергия связи отрицательна, ядро может разделиться самопроизвольно, причем этот процесс будет сопровождаться выделением энергии, равной модулю энергии связи. В соответствии с этим условие энергетической возможности а-распада записывается следующим образом [c.116]

Некоторые из перечисленных выше закономерностей а-распа-да могут быть объяснены с помощью капельной модели ядра. Напомним, что в соответствии с этой моделью энергия связи ядра с массовым числом А и зарядом Z относительно всех нуклонов, из которых оно состоит, выражается формулой [c.123]

Средняя энергия связи ядра, рассчитанная на один нуклон [c.707]

Из теории относительности следует, что масса М и полная энергия рел любой физической системы связаны соотношением Эйнштейна (1.4). С помощью этого соотношения энергию связи, ядра [c.37]

Посмотрим теперь, как будет вести себя полная энергия связи ядра при возрастании параметра деформации (рис. 10.5). [c.540]

Рис. 10.5. Зависимость энергии связи ядра от параметра деформации а Пунктирная кривая соответствует Z IA > 45, для сплошной Z IA < 45.

По современным спектроскопическим данным массовый состав вещества Вселенной таков около 70% водорода, 30% гелия и 1% более тяжелых элементов (углерода, кислорода и т. д.). Отсюда следует, что ядерные реакции в звездах должны быть термоядерными реакциями синтеза более тяжелых элементов из водорода. Из кривой зависимости удельной энергии связи ядра от массового числа (см. рис. 2.5) видно, что выделение ядерной энергии прекратится, когда все ядра водорода превратятся в ядра группы железа. Следовательно, полный запас ядерной энергии звезды составляет [c.603]

Энергия связи ядра [c.37]

В зависимости энергии связи ядра от JV и 2 [c.628]

Энергия связи ядра в основном зависит от числа нуклонов А в ядре, однако на эту почти пропорциональную зависимость накладываются отклонения, связанные с четностью или нечетностьк нуклонов в ядре, с некоторыми периодичностями, о чем будет сказано несколько ниже. [c.93]

Таким образом, на основную, почти пропорциональную зависимость величины энергии связи ядра (а также и массы ядра) от числа нуклонных частиц, входящих в состав ядра, накладываются еще периодические изменения, связанные 1) с большей устойчивостью в ядре пар нейтронов и протонов, 2) с гелионной периодичностью, [c.95]

Данные значения энергии связи значительно меньше, чем энергия связи ядра isS относительно всех составляющих его нукую-нов (270 Мэе). Это совершенно естественный результат, так как каждая из составных частей ядра в свою очередь является связанной системой. [c.38]

В некоторых случаях энергия связи ядра, рассчитанная по отношению к каким-либо его составным частям, становится особенно малой. Это имеет место, например, у легких ядер по отношению к вылету из них нейтрона. Так, энергия связи 4Be по отношению к его распаду на нейтрон и 22Не равна примерно 2 Мэе, хотя энергия связи ядра 4Be относительно всех девяти составляющих его нуклонов равна [c.38]

Отрицательная величина энергии связи ядра урана относительно его разделения на ядра goTh и гНе" (при а-рас-паде) [c.39]

Для того чтобы- понять связь короткодействия ядерных сил с зависимостью удельной энергии связи ядра от А, попробуем на пальцах оценить энергии связи тритона и а-частицы, исходя из энергий связи системы нуклон — нуклон. Энергия связи Е р системы нейтрон — протон равна 2,23 МэВ. Системы протон — протон и нейтрон — нейтрон не имеют связанных состояний, так что их энергии связи не превышают нуля рр с О, 0. Казалось бы, энергию, скажем, тритона можно оценить следующим образом. В тритоне имеются три связи п—р, п—р и п—п, две из которых примерно равны энергии связи дейтрона, а одна — в лучшем случае нулю. Отсюда получается, что полная энергия связи тритона должна примерно равняться удвоенной энергии связи дейтрона, т. е. [c.172]

Делящиеся изомеры отличаются от других уровней ядра равновесной формой. На рис. 10.7 приведены обнаруженные на опыте вращательные спектры ядра s4Pu , построенные над основным состоянием и над делящимся изомером. Сравнение этих спектров показывает, что вращательная полоса делящегося изомера характеризуется значительно большим моментом инерции и, следовательно, значительно большей деформацией, чем вращательная полоса основного состояния. Появление у возбужденного ядра формы, отличной от формы основного состояния, обусловлено особой зависимостью потенциальной энергии (энергии связи) ядра от деформации. Изоб- [c.543]

Еще одно явление, которым мы пренебрегли при рассмотрении энергии связи ядра,— это стремление нуклонов сгруппироваться внутри ядра в определенные оболочки, подобные электронным оболочкам в атоме, о чем уже упоминалось во второй главе. Ядра с полностью заполненными оболочками являются наиболее стабильными, то есть обладают исключительно большой энергией связи. Следовательно, значения В для таких ядер будут находиться несколько выше кривой, приведенной на рис. 7. Точки С я D как раз соответствуют таким ядрам с заполненными оболочками — соответственно ядрам гелия-4 и кислорода-16. [c.41]

Зная величину энергии связи ядер, являющихся начальным и конечным продуктами реакции деления, можно подсчитать примерное количество выделяемой энергии в этом процессе. Ранее мы проделали расчет выделяемой энергии при делении ядра дейтерия. Он является наиболее простым примером подобных расчетов, поскольку протон и нейтрон, будучи самостоятельными частицами, не имеют собственной энергии связи. Для оценки энергии, выделяемой при делении большого ядра на два меньших, можно использовать зависимость В от А (см. рис. 7). Предположим, что ядро с Л = 236 (например, уран-236) делится на два одинаковых ядра с А = 118. Из рис. 7 получаем, что В равно примерно 7,5 МэВ при А — 236 и около 8,3 МэВ при Л = 118. Следовательно, общая энергия свяэв ядра урана-236 составляет 7,5 X 236 = 1770 МэВ, а полная энергия связи каждого из ядер-осколков составляет 8,3 X X 118 = 979,4 МэВ. Разница между суммарной энергией связи ядер-осколков и энергией связи ядра урана-236, приблизительно равная 189 МэВ, и есть искомая энергия, выделяющаяся при делениг данного ядра (она примерно в 100 раз больше энергии, выделяющейся при радиоактивном распаде ядра). Таким образом, деление ядра является источником огромной энергии. Например, в результате деления всех ядер в одном грамме урана, где содержится 2,6-10 атомов, выделится 2,3-10 кВт-ч энергии, или около одного мегаватт X дня. Этого количества энергии достаточно для того, чтобы миллион ламп мощностью в один киловатт горели в течение целого дня. [c.42]

К. м. я. нашла своё выражение в полуэмпирич. ф-ле для энергии связи ядра Вайцаеккера формула)-. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...