Значения s ((1) для разных излучений

Максимальное значение коэффициента излучения для так называемого абсолютно черного тела, по последним данным, равно Со = 4,9. Значения С для разных материалов приведены в приложении 2. Отметим исключительно малое значение С для алюминия указанное свойство используется в строительстве (см. ниже). [c.22]

Степень временной когерентности, т. е. степень линейной зависимости или корреляции [6] между значениями поля излучения в точке пространства с радиусом-вектором Гх в разные моменты времени t w t + т, количественно выражается через автокорреляционную функцию [c.364]

По закону Кирхгофа (14-6) С = СцЕ. Причем всегда степень черноты любого серого тела е< 1. Поэтому и коэффициент излучения любого серого тела всегда меньше коэффициента излучения абсолютно черного тела, т. е. С< С . Однако для разных тел значение коэффициента излучения серого тела С различно. [c.123]

Того количества экспериментальных данных, которое можно собрать, пожалуй, достаточно для того, чтобы получить не только параметры ближнего порядка, но значительно больше. Для этого рассеивающую способность /(и) следует измерять во всем интервале значений и кроме того, следует варьировать и другие факторы. Полезным может оказаться изменение состава сплавов, поскольку, например, для состава 50 50 параметры трехатомной корреляции (а(,а а ) равны нулю. Различны для разных излучений относительные значения структурных амплитуд fA и /в Так, для рентгеновских лучей /си и /ди отличаются значительно, а /си и /гп почти одинаковы. Для дифракции нейтронов положение обратное. Члены в (17.23), содержащие (/д—/в), почти исчезают для дифракции [c.381]

В линейных ускорителях частицы приобретают энергию, взаимодействуя с бегущей волной, создаваемой высокочастотным генератором. В результате в диафрагмированном волноводе имеются две бегущие волны, одна создана генератором, а другая излучается сгустками частиц. Расположение сгустков относительно бегущей волны, созданной генератором, может быть произвольным, т. е. сгустки могут находиться в принципе в любой фазе поля бегущей волны генератора. Можно рассматривать процесс ускорения как движение сгустков частиц в поле суммарной волны генератора и излучения. Поле излучения может быть представлено разными типами волн, что зависит от характеристик замедляющей структуры и электронного пучка. При исследовании продольного движения имеет значение поле излучения типа foi. т. е. волна такого же типа, что и волна ВЧ-генератора. На радиальное движение частиц влияет в основном несимметричная волна поля излучения (волна НЕ). [c.90]

Таблицы значений d, соответствующих различным углам О для разных излучений, приведены в [109, 391]. [c.158]

ПРЕДЕЛЬНЫЕ ЗНАЧЕНИЯ СУММЫ КВАДРАТОВ ИНДЕКСОВ ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ ОБЪЕМОВ ЯЧЕЙКИ ПРИ СЪЕМКЕ НА РАЗНЫХ ИЗЛУЧЕНИЯХ [c.251]

В таблице приведены значения б-10 для разных излучений и величин [c.692]

При практическом применении формул (87) вычисляются значения в функции размера блоков. На рис. 163 приведены результаты вычисления для вольфрама при съемке на разных излучениях. По оси абсцисс в логарифмическом масштабе отложена I величина блоков, по оси ординат — величина g. Индексы линий 1,2 ц 3 приведены в табл. 2. Для облегчения пользования графиком все [c.772]

ЗНАЧЕНИЯ 8(Ф) ДЛЯ РАЗНЫХ ИЗЛУЧЕНИИ [c.795]

ЗНАЧЕНИЯ 5 ДЛЯ РАЗНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ [c.797]

Вернемся еще раз к вопросу об оптической однородности среды, нарушение которой, как мы видели, является физической причиной явления рассеяния света. Как сказано, в случае оптически однородной среды близкие между собой малые участки ее, равные по объему, становятся под действием световой волны источниками вторичных излучений одинаковой интенсивности. Это означает, что соответствующие участки приобретают под действием переменного поля световой волны равные между собой электрические моменты, изменением которых со временем и вызывается вторичное излучение. Условие оптической однородности означает, что показатель преломления для разных участков нашей среды имеет одинаковое значение. Отсюда следует, что при постоянстве показателя преломления во всем объеме среды нельзя ждать явлений рассеяния света. [c.577]

Таким образом, единственное направление, по которому в силу взаимной интерференции волн может распространяться излучение, есть направление, определяемое условием os б = с/у, имеющим смысл только в случае движения со сверхсветовой скоростью (и > с). Конечно, в реальном опыте световой конус не будет бесконечно тонким, ибо поток летящих электронов имеет конечную апертуру и известный разброс скоростей у, равно как и показатель преломления п имеет несколько различные значения для разных длин волн видимого интервала. Все это дает более или менее узкий конический слой около направления, определяемого условием os 9 = dv. [c.764]

Изложенная схема процессов сильно упрощена, и существует целый ряд факторов, в той или иной мере затрудняющих развитие генерации. 1< числу мешающих факторов относится, например, фотохимическое разложение молекул красителя при высоких значениях освещенности, нагревание раствора, приводящее к безызлучательному затуханию возбужденного электронного состояния, и многие другие. Однако все эти препятствия устраняются специальными методами ), и генерацию удается осуществить с большим числом разных красителей (их насчитывается сейчас около 100) в импульсном и непрерывном режимах, в широкой области спектра (от 350,0 до 1000,0 нм) и с применением в качестве источников возбуждающего излучения ксеноновых газоразрядных ламп и лазеров. [c.817]

В случае однородной среды рядом расположенные малые объемы среды становятся при воздействии электромагнитной волны источниками вторичных волн одинаковой интенсивности. Это означает, что они приобретают под действием переменного поля электромагнитной волны равные между собой электрические моменты, изменением которых во времени и вызывается вторичное излучение. Но величина суммарного электрического момента определяет собой диэлектрическую проницаемость и показатель преломления среды. Таким образом, если показатель преломления для разных участков среды имеет одинаковое значение, такая среда является оптически однородной. Отсюда следует, что при постоянном [c.111]

Зеркала 5] и (см. рис. 35.7) могут иметь разные коэффициенты отражения. При. малых кус используются зеркала с высоким коэффициентом отражения. При больших кус выбираются зеркала с меньшей отражательной способностью. В каждо.м частном случае есть свои оптимальные значения Я. Если оба зеркала имеют Я<1, излучение выходит в обе стороны. [c.278]

Определение изотопного состава по резонансной линии осложняется вследствие частичного поглощения ее излучения невозбужденными атомами лития (самопоглощение линии). Это искажает наблюдаемые интенсивности компонент. При понижении разрядного тока концентрация паров лития в полом катоде падает и самопоглощение линии уменьшается. Чтобы учесть самопоглощение, сфотографируйте интерферограммы при разных силах разрядного тока в пределах от 10 до 50 мА. Для каждого значения силы тока определите отношение интенсивностей компонент. Постройте график зависимости отношения интенсивностей компонент 7(ЬР)//(Ы ) от силы тока г. Для изотопного анализа используйте значение отношения интенсивностей, получаемое экстраполяцией графика к нулевой величине силы тока. В пределах точности достигаемой в настоящей задаче, можно считать, что полученное таким образом отношение интенсивностей компонент пропорционально отношению концентраций изотопов [c.86]

Таблица 8. 36. Значения спектрального коэффициента теплового излучения веществ при разных длинах волн [76]

Если данный поликристаллический порошок облучать монохроматическим рентгеновским излучением, то среди составляющих его монокристаллов всегда найдутся такие, ориентация которых относительно падающего пучка удовлетворяет условию Вульфа-Брэгга (6.4). Если в направлении падающего луча установить фотопластинку, то ввиду аксиальной симметрии отраженных лучей на пластинке они оставят след в виде кольца (рис. 29). Так как отражение одновременно происходит от разных систем поверхностей и имеются отражения различных порядков, т. е. при различных значениях т в формуле [c.51]

Для измерения доз облучения используются специальные приборы — дозиметры. Дозиметр, конечно, является одним из типов детекторов ядерных частиц. Как к детектору, к дозиметру предъявляется ряд специфических требований. Во-первых, для дозиметра достаточно, чтобы он регистрировал не индивидуальные частицы, а суммарный поток частиц. Во-вторых, желательно, чтобы из характеристик этого потока измерялась бы именно доза, т. е. либо выделяемая энергия, либо ионизационный ток. Наконец, в-третьих, для точных дозиметрических измерений необходимо учитывать, что поглощение энергии ядерных излучений в веществе зависит как от рода вещества, так и от рода и энергии излучения. Поэтому в дозиметрах стараются использовать датчики, имитирующие живые ткани в отношении поглощения радиации. Такие датчики сравнительно легко делать для у-квантов и электронов (достаточно, чтобы совпадали значения Z датчика и тканей), но сложно для нейтронов разных энергий. [c.673]

В работе [54] сделана попытка оценить влияние излучения на нагруженные сопротивления разной мощности при различных значениях напряжения. В опыте использовали металлизированные сопротивления с номиналами 1000 ом, 250 ком и 1 Мом, рассчитанные на мощность 0,5 и 1 вт. Все образцы облучали интегральным потоком быстрых нейтронов 10 нейтрон 1см и интегральной дозой у-облучения 10 эрг/г. Для облучения использовали графитовые контейнеры для образцов и конвертор потока исследовательского реактора. [c.352]

Чтобы учесть эффект, обусловленный различием значений для разных видов ионизирующего излучения, вводится понятие эквивалентной дозы ионизирующего излучения, которая определяется равенством [c.341]

Расщепим световой луч с помощью полупрозрачного зеркала А на два пучка (рис. 12.18, а) и, направив эти пучки по разным путям, сведем их вновь на экране В. Луч / проходит путь АВ, затрачивая на это время ti, луч 2 проходит путь АСОВ и затрачивает время /2 > к- Таким образом, на экране будут складываться световые волны, испущенные в моменты времени, отделенные друг от друга интервалом х = Если в течение всего этого времени разность фаз световых колебаний, создаваемых лучами / и 2 в любой точке экрана, сохраняется неизменной, то говорят, что свет обладает временной когерентностью. На экране возникает отчетливая устойчивая интерференционная картина. Максимальное значение т, при котором такая картина еще наблюдается, называют временем когерентности. Временная когерентность непосредственно связана со степенью монохроматичности излучения чем выше степень монохроматичности волны, тем больше время когерентности. В лазерах монохроматичность излучения очень высока, и время когерентности может достигать 10 с и более. [c.339]

Коэффициент качества излучения k является регламентированной величиной относительной биологической эффективности г), устанавливаемой специальными комиссиями и предназначенной для контроля радиационной опасности. Имеются таблицы коэффициентов качества для разных типов излучения в зависимости от среднего значения линейного поглощения энергии. [c.15]

Результаты измерений показывают, что применительно к энергетическим машинам не представляется возможным выбрать какой-то один вид воздействия на опоры, определяющий излучение энергии. Так, колебательная мощность, излучаемая в виде нормальной к опорам вибрации, у разных машин имеет различные значения в долях от полной колебательной мощности (рис. IX.4). [c.401]

Бета-излучение. Бета-излучение представляет собой поток быстро летящих электронов, скорость которых приближается к скорости света. В отличие от а-лучей р-лучи имеют непрерывное распределение энергии, т. е. испускаются с разными ее значениями, причем наибольшее значение энергии является величиной, характерной для данного изотопа. [c.63]

Атом, поглотивший свет, остается в возбужденном состоянии в течение некоторого времени. При помощи различных методов исследования удалось определить это время. Оно различно для каждого состояния данного атома и, конечно, различно для разных атомов. В общем, <время это равно приблизительно 10 с (иногда несколько больше). Отдельные состояния характеризуются столь большой устойчивостью, что атомы могут оставаться в них гораздо дольше, пока какое-нибудь внешнее воздействие не заставит их выйти из этого состояния. Такие состояния носят название метастабиль-ных как правило, они не имеют значения для излучения света, ибо выход из них, сопровождающийся излучением, совершается сравнительно редко. Однако косвенно они играют важную роль, способствуя накоплению атомов в таких промежуточных состояниях и делая возможным поглощение тех длин волн, которые отвечают переводу атома в состояния с еще большей энергией. Таким образом, удается наблюдать поглощение линий, соответствующих переходу между различными состояниями атома, более высокими, чем основное. Разнообразнейщие опыты показали, например. [c.728]

Если процесс происходит неадиабатно, т. е. отвод тепла определяется не только выносом тепла с продуктами горения, но также внешним теплообменом, то вид функции Фа усложняется. В том случае, когда теплообмен с окружающей средой будет носить конвективный характер, функции Фг будут отображаться прямыми линиями если же учитывать теплообмен изучением, то зтиМ функциям будут соответствовать кривые (рис. 84). Пучок кривых Фа на рис. 84 при одной и той же начальной температуре 00 характеризует внешний теплообмен излучением при разных значениях коэффициента излучения а . Чем больше а , тем меньше значение ординаты ф, т. е. тем ниже стационарный уровень температуры и полноты горения. При очень большой величине внешней теплоотдачи воспламенение может стать вообще невозможным. [c.159]

Значения величин [Ле/ вольфрама для разных излучений и различных углов скольжения приведены на рис. 164. Кружками на кривых отмечены углы, соответствуюгцие дифракционным линиям. [c.772]

Т — абсолютная температура излучающего тела е — коэффициент излучения или коэффициент черноты. Формула показывает, что наибольшее значение при излучении имеет температура поверхности металла, входящая в четвертой степени. Вместе с тем известную роль играет и коэффициент черноты, имеющий разное значение для различных ме-та.1лов и нзменяющи1"1сл вместе с изменепием те пературы. В частности, чистое железо имеет при температурах 900—1100° С вел1 Ч1 ] у F 0,87 4-0,95, сталь --е 0,55- -0,бl, у никеля при температуре 250—375 С е —0,07 0,08, а у молибдена при температуре 1500—2000° С е = 0,19 0,26. [c.159]

Как видно нз табл. 1, одинаковое зрительное ощущение, вызываемое излучениями разных длин волн, соответствует значениям мощности, довольно сильно отличающимся друг от друга. Так, например, чтобы вызвать о 1инаковое зрительное ощущение светом с длинами волн = 7600 А и = 5500 А, в первом случае требуется мощность примерно в 2000 раз больше, чем во втором. [c.17]

На рис. 6.37 представлены спектры излучения для иольфрамового антикатода при разных постоянных значениях разности потенциа- [c.158]

В свете этих представлений высокая монохроматичность лазерного излучения остается непонятной. Однако если обратить внимание на роль резонатора при образовании системы стоячих волн, то этому можно найти объяснение. Согласно формуле (17,12), стоячие волны возникают только при т = - 1, 2, 3,. .. (типы колебаний, соответствующие разным значениям т, называются модами). Можно оценить порядок числа мод для конкретного случая, например при L 10 см, I 5000 А, как следует из формулы (17.12), т 10 Однако в резонаторе возникнут не все моды, а лишь не-дшогие 113 них, которые одновременно удовлетворяют и условию, связывающему частоту излучения с разностью энергетических уровней атома активной среды, с учетом ширины данных уровней. Несколько таких мод представляют собой очень узкие линии, частоты которых отстоят друг от друга на Av = /2L. [c.387]

Относительная роль этих источников в разное время не одинакова. При работе реактора в поле излучения в защите основную роль наряду с первичным у-иэлучение.м играют захватные у-кванты. Кроме того, некоторое значение имеет у-излучение, сопровождающее неупругое рассеяние нейтронов. Остальными источниками в первом приближении можно пренебречь. После остановки реактора наряду с запаздывающим у-излуче-нием продуктов деления важную роль начинает играть активационное у-излучение. [c.27]

Следовате.п.но, измерение потока лучистой энергии всегда требует тщательного анализа условий эксперимента. К сказанному нужно добавить, что большинство приемников радиации селективно, т. е. неодинаково реагирует на излучение различных длин волн. Это также надо учитывать при опытах, проводимых для сравнения потока лучистой энергии в разных участках спектра. Еще большие трудности возникают в том случае, когда измеряют абсолютное значение светового потока или создаваемую им освеп1енность. Для этого необходимо проградуировать используемый приемник радиации, что совсем не просто. [c.43]

Внешним фотоэффектом или, иначе, фотоэлектронной эмиссией называют испускание электронов веществом, про-исходяш,ее под действием электромагнитного излучения. Длина волны излучения должна находиться в диапазоне значений примерно от 10 до 10 м этот диапазон включает в себя оптическое излучение (без инфракрасной части спектра) и рентгеновское излучение. Энергия фотона в указанном диапазоне изменяется от 1 до 10 эВ (1 эВ = 1,6-Ю" Дж). Вещество может находиться в разных агрегатных состояниях — твердом, жидком, газообразном. В последнем случае используют термин фотоионизадия газа . Наиболее интересен в практическом отношении внеш- [c.155]

Если задержка детектирования фотонов больше времени задержки в излучении фотонов пары (в pa Mai-риваемом случае около 5 не), то в схеме совпадения детектируются фотоны, испускаемые разными атомами. Эти совпадения чисто случайны и дают постоянный фон совпадений, не зависящий от задержки (рис. 154). При уменьшении задержки и приближении ее к значению времени жизни промежуточного состояния каскадного перехода начинают детектироваться пары фотонов, испускаемых одним атомом, и число детектируемых в единицу времени пар фотонов резко возрастает (рис. 154). В качестве истинного значения, характеризующего счет пар фотонов на совпадение, принимается его значение в максимуме за вычетом фона. [c.424]

Различают монохроматическое и сложное излучение. Монохроматическим называется излучение, характеризуемое одним значением частоты, в более широком смысле — излучение очень узкой области или длины волн, которое может быть охарактеризовано одним значением частоты или длины волны. Сложным называется излучение, состоящее из совокупности монохроматических излучений разных частот. Состав сложного излучения характеризуется спектром излучения ([[епрерывным, линейчатым). В дальнейшем все величины, относящиеся к монохроматическому излучению, будут отмечаться индексом К. [c.384]

В настоящее время рентгеновское излучение применяется в мировой практике для измерения толщины проката от —0,2 до 15—20 мм (по стали) и редко, с худшим быстродействием, до — 35 мм. Этот диапазон толщин перекрывается, как правило, тремя-четырь-мя моделями с трубками и высоковольтными устройствами разных типов. Большая интенсивность потока даже в узких пучках в сочетании с оптимальным его значением позволяет проводить измерения с погрешностью менее 1 % при высоком быстродействии. Кроме того, благодаря значительной интенсивности рентгеновской трубки можно увеличить рабочий зазор, что облегчает эксплуатацию аппаратуры на стане. Поэтому рентгеновские толщиномеры широко применяют, несмотря на сложность аппаратуры и обслуживания (табл. 2). [c.389]

Таким образом амплитуда локальных погрешностей немоноэнергетичности различна для разных точек изображения и не находится в однозначной связи с локальными особенностями структуры ЛКО. Максимальное значение эти погрешности имеют в центре протяженных зон объекта (л + = = 0), снижаясь до нуля к краям (х + = д/2), где средняя, величина проекций минимальна. Без наличия достаточно детальной априорной информации о свойствах объекта контроля и используемого излучения не удается выделить в искаженном изображении томограммы (65) полезную информацию о точной структуре и абсолютной величине ЛКО реального контролируемого изделия (54). Такое [c.419]

Здесь и ниже количество поглощенной энергии (доза) -облучения независимо от типа облучаемого материала выражено в эргах на 1 г углерода. Указанные в книге значения дозы соответствуют энергии излучения, поглощенной ионизационной камерой с наполнением СО2 и с графитовыми стенками, в расчете на 1 а углерода, и поэтому они характеризуют скорее радиационное поле, чем фактически поглощенную разными веществами энергию — Прим. научн. ред. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...