Измерение давления и температуры газа

В книге рассмотрены основные методы экспериментальных термодинамических исследований. Подробно излагаются вопросы техники теплофизическою эксперимента. Даны методы измерения давления и температуры, а также методы определения удельных объемов твердых тел, жидкостей, газов и паров методы определения количества тепла, теплоемкости и энтальпии. Приведены сведения по изучению процессов дросселирования, плавления, парообразования, сублимации и критических явлений. [c.175]

Теплоемкость с определяется экспериментально, на рис. 8.4 представлены некоторые результаты измерений истинной теплоемкости при различных давлениях и температурах. Видно, что по мере повышения температуры теплоемкость все меньше и меньше зависит от давления и температуры. Такой характер изменения теплоемкости показывает, что по мере повышения перегрева свойства пара приближаются к свойствам идеального газа. [c.91]

Основными методами измерения теплоемкости жидкостей и газов являются метод нагревания отдельной порции вещества и метод протока, подробно описанные в гл. 6. При этом для измерения теплоемкости при высоких давлениях и температурах наиболее часто применяется метод протока. Экспериментальная установка в этом случае должна иметь устройства (насос, парогенератор и т. д.), обеспечивающие стабильный поток проходящего через калориметр иссЛедуе-мого вещества при высоких параметрах, и устройства для точного измерения расхода вещества. Создание этих и дру- [c.115]

Индикаторная диаграмма - зависимость давления газа в цилиндре от объема рабочей полости цилиндра. Производительность объемного компрессора — объемное колее-чество газа, подаваемое потребителю в единицу времени, измеренное после компрессора и приведенное к условиям всасывания, т. е. давлению и. температуре в стандартной точке всасывания. [c.296]

При одновременном введении гидразина и сульфита натрия основным реагентом является гидразин. Наличие в воде определенного избытка сульфита натрия свидетельствует о правильной дозировке гидразина. Это упрощает контроль за качеством воды, так как существующими способами измерения количества кислорода, как уже отмечалось, невозможно установить его содержание в воде, а контроль за количеством гидразина в воде значительно сложнее, чем за количеством сульфита натрия. Если количество имеющегося перед котлом в воде сульфита натрия меньше введенного первоначально, то это свидетельствует об использовании гидразина и полной дегазации воды. Если же ввести в воду количество сульфита натрия, которое будет превосходить необходимое, то его избыток попадет вместе с питательной водой в котел, где при высоких давлениях и температурах будет разлагаться, образуя сернистый газ, агрессивный к металлу. Поэтому излишек сульфита натрия следует принимать возможно меньшим. [c.302]

Функции приборов теплового контроля сводятся к измерению давлений и разрежений среды (манометры и тягомеры) к измерению расхода среды (дифманометры, дисковые диафрагмы и расходомеры) к измерению температур (термопары, термометры сопротивления и др.) и к анализу газов (газоанализаторы). [c.147]

Для некоторых жидкостей, газов и паров составлены таблицы плотности в зависимости от давления и температуры [Л. 16]. Зависимостью плотности жидкости от давления -в подавляющем большинстве случаев измерения расхода можно пренебречь. [c.16]

Используя (2-3) и выражения для аппроксимации обобщенных функций давления и температуры (3-36), (З-Зба), уравнения расхода газа и пара (1-1) и (1-2) в соответствии с первым способом измерения запишутся [Л. 11] [c.140]

Надежные измерения теплопроводности капиллярно-пористых тел и дисперсных материалов необходимы не только для получения количественных данных, но и для понимания основных явлений переноса теплоты в таких системах, так как хорошо поставленный эксперимент дает возможность- изучить зависимость тепловых свойств материалов от температуры, давления и рода газа в порах, пористости, зерен твердой фазы и других факторов. [c.344]

Киломоль часто используется в качестве единицы измерения количества газа, что удобно, поскольку, как видно из формулы (2-9), объемы киломолей всех газов при одинаковых давлениях и температурах равны между собой. В частности, при нормальных условиях (ро = 760 мм рт. ст.= = 10 133 н/м и о=0°С) объем киломоля любого газа равен 22,4 м . [c.25]

Принцип действия манометрических термометров (рис 5.1) основан на изменении давления газа, жидкости или насыщенного пара в замкнутом объеме в зависимости от температуры. Конструктивно термометр состоит из термобаллона /, погружаемого в контролируемую среду, манометра 2 для измерения давления и соединяющего их капилляра [c.331]

Итак, мы определили начало отсчета абсолютной температуры. Обратим внимание читателя на то, что нам пришлось для этого помимо измерений давления и объема (построение системы изотерм в термостате и системы адиабат в адиабате) произвести измерение одной калорической величины — теплоемкости Су (или Ср) и убедиться в ее независимости от температуры. Ситуация не изменилась бы, если бы в качестве рабочего тела для калибровки температурной и энтропийной шкал мы выбрали бы не совершенный газ, а иную термодинамическую систему. И в этом случае для определения начала отсчета температуры нам пришлось бы помимо измерения давлений и объемов базироваться на одном калориметрическом измерении. Глубокая причина этого заключается в том, что термодинамическое определение температурной шкалы в конечном счете базируется на формуле (7.2). Нетрудно видеть, что эта формула неинвариантна по отношению к сдвигу начала отсчета температуры и предполагает определенный выбор величины в, а именно 0 = 0. [c.32]

В Настоящее время термодинамические свойства реальных газов, в частности азота, исследованы в области высоких давлений недостаточно полно. Имеются вполне надежные и систематические данные при давлениях до 1000 бар и температурах до 1300 К [1], проведены достаточно точные измерения Р — V — Т данных при давлениях до 10 кбар и температурах до 700 К [2, 3]. На базе всех имеющихся экспериментальных данных разработаны теоретические методы и рассчитаны таблицы в диапазоне давлений вплоть до 25 кбар и температур до 6000 К [4]. Однако эти данные требуют экспериментального подтверждения при высоких давлениях и температурах. Опубликованные в последние годы экспериментальные данные [5, 6] при давлениях до 5 кбар и температурах до 1300 К нуждаются в дополнительной проверке, так как при низких давлениях и высоких температурах они плохо согласуются как с экспериментальными данными [7], так и с расчетными данными [1, 4]. [c.87]

Предложена модификация известного метода вытеснения для экспериментального, определения плотности газов при высоких давлениях и температурах, заключающаяся в измерении двух серий Р — Т зависимостей при нагреве постоянной массы газа. При этом в одной из серий измерений в зону равномерной температуры тепловой камеры помещался Ц1 линдрический вкладыш из молибдена. Координаты точек пересечения полученных Р — Г кривых определяют давление и температуру, которым соответствует плотность газа, равная отношению массы газа, вытесненного вкладышем, к его объему при условиях опыта. Су - [c.121]

Для измерения теплопроводности газов и их смесей нужно знать начальные параметры газа давление и температуру в части трубы высокого давления, давление 15—2240 225 [c.225]

Конденсационный термометр. Воспроизведение температур кипения кислорода, водорода и гелия осуществляется с помощью конденсационного термометра. Определение температуры сводится к измерению давления насыщенного пара газа и вычислению по найденному давле- [c.38]

К стандартным относятся измерения давления и расхода охлаждающей воды, газа на входе в плазмотрон, давления газа в разрядной камере, разности температур охлаждающей воды на входе и выходе системы охлаждения в целом или ее отдельных узлов, измерения электрических параметров (напряжения, тока, мощности). [c.284]

Изложены новые динамические методы измерения теплопроводности и изобарной теплоемкости, динамической вязкости жидкостей и газов при высоких давлениях и температурах. Приведены результаты экспериментальных исследований теплопроводности, изобарной теплоемкости, динамической вязкости и температуропроводности различных классов органических соединений в широком диапазоне температур и давлений. [c.191]

Согласно классической теории поглощения, отношение коэффициента поглощения к квадрату частоты для всех жидкостей и газов не зависит от частоты и является функцией физических параметров жидкости. Многочисленные измерения коэффициента поглощения жидкостей и газов в широком диапазоне частот, давлений и температур показали, что классическая теория не укладывается в рамки результатов эксперимента [14, 15]. [c.377]

Таким образом, разные законы изменения объема разных жидкостей (вплоть до изменения знака закона) как будто лишают нас возможности дать однозначный способ измерения температуры. Положение существенно улучшилось, когда Гей-Люссаком было обнаружено, что газы при повышении температуры расширяются практически одинаково. Опытный закон Бойля — Мариотта и опытный закон одинакового расширения газов (закон Гей-Люссака) Менделееву и Клапейрону удалось объединить в общий закон, выражающий зависимость объема газа от давления и температуры. Приняв, что объем газа при постоянном давлении или, более общо, произведение объема данной массы газа на его давление, [c.148]

Наиболее распространенным способом измерения расхода жидкости и газа является измерение дроссельными устройствами по перепаду давления. Этот вид измерения весьма точен и применяется в широком диапазоне давлений и температур. [c.25]

П.лотность заряда определялась по току насыщения, измеряемому при помощи массивного двойного зонда (способного выдержать воздействие потока твердых частиц и их отложение на его поверхности) с охлаяедаемыми водой медными электродами диаметром 19 мм и зазором 3 мм (разность потенциалов около 3 в). Ток 0,001—1,0 ма был измерен микроамперметром Кейтли. Зонд установлен таким образом, чтобы его рабочие поверхности были пара.члельны направлению струи. Эта мера позволяет уменьшить до минимума накопление твердых частиц на поверхности зонда. Перемещения зонда преобразовывались во временную зависимость для струи при помощи измерений скорости струи насадком полного давления и температуры газа термоэлектрическим зондом. Эти зонды перемещались вдоль оси струи. Температура твердых частиц измерялась пирометром. [c.458]

Другой тип приборов базируется на регистрации изменений оптической плотности потока ОГ. Часть газа из выпускного трубопровода двигателя непрерывно вводится в кювету прибора длиной около 0,5 м и далее выбрасывается в атмосферу (рис, 10). Источник света освещает через столб ОГ фотоэлемент, фототок которого зависит от оптической плотности газа. Поток ОГ в измерительной кювете стабилизируется по давлению и температуре. Температура потока должна быть не выше 120 С, чтобы предотвратить потерю чувствительности фотоэлемента, и не ниже 70 С во избежание конденсации паров воды. По этому принципу работают дымомеры типа Хартридж (Англия), / Д.И-4 (ГДР), СЙДА-107 Атлас (СССР). Преимущество дымомера типа Хартридж — в высокой точности измерений, возможности непрерывно регистрировать дымность. Однако эти приборы сложны, потребляют много энергии, громоздки и тяжелы, поэтому нашли применение прежде всего при стендовых испытаниях дизелей. [c.24]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Для измерения физической величины неэлектрической природы электрическим методом ее необходимо преобразовать в электрическую величину. Например, такие неэлектрические величины, как линейные и угловые перемещения, скорость перемещения, давление и температура, напряжения и деформации, уровень жидкости, преобразуются в электрические величины с помощью измерительных преобразователей, которые рассматриваются ниже. Область применения этих преобразователей может быть существенно расщи-рена с использованием измерительных преобразователей неэлектрических величин в неэлектрические же величины, которые перечислены выше. Так, например, усилие или крутящий момент можно преобразовать в линейное или угловое перемещение в термоанемометре скорость газа, а в тепловом вакуумметре — давление разреженного газа однозначно связывают с температурой нити накала и т. п. [c.141]

Экспериментальная установка. для исследования Ср веществ при высоких температурах и давлениях. В течение ряда лет в ВТИ им. Ф. Э. Дзержинского проводятся- исследования теплое.мкости веществ при высоких давлениях и температурах. Измерения теплоемкости проводятся методом адиабатного проточного калориметра в замкнутой схеме циркуляции с йлориметрическим измерением расхода вещества. На втановках, выполненных по этому методу, была исследована теплоемкость воды и водяного пара, тяжелой воды, этилового спирта, углекислого газа [43—46]. [c.105]

Выражение (24.14) позволяет определить внутренний КПД без измерений мощности и производительности компрессора, опираясь только на измеренные начальные и конечные параметры сжимаемого газа (давление и температуру). Поли-тропный КПД центробежных компрессоров равен 0,75—0,86, осевых компрессоров 0,85—0,92 и порщне-вых 0,8—0,82. Для неохлаж-даемых мащин применяют также адиабатный КПД, где за эта-224 [c.224]

Кроме того, следует обратить йнимание еще на одно обстоятельство, В некоторых конструкциях калориметров после подвода тепла стенка калориметра оказывается нагретой на величину, меньшую, чем исследуемое вещество в калориметре. В результате при измерении температуры 2 термометр не будет находиться в изотермических условиях он будет нагрет больше, чем стенка. Следствием этого будет излучение термометра на стенку и неправильное измерение температуры 2- Подробно такой эффект описан в 3-2. Исключение его возможно за счет установки тоикостенных экранов. При невозможности этого следует вводить соответствующую поправку. Для оценки подобного эффекта можно привести такую цифру. Если в калориметре находится газ при атмосферном давлении и температуре 200°С и в результате подвода тепла газ нагревается на 5° С, а стенка не лропревается совсем (крайний случай), то термометр, стоящий в калориметре, зафиксирует повышение температуры а 1 —1,5% меньше, чем в действительности (Л. 7-3]. Эта поправка возрастает пропорционально кубу абсолютной температуры, при которой проводится опыт, и снижается при увеличении коэффициента теплоотдачи от вещества к термометру. Поэтому при измерениях с жидкостью этот эффект будет значительно меньшим. [c.209]

Для определения состояния системы, состоящей из жидкости или из газа, обычно измеряют давление и температуру системы, поскольку эти два свойства легко могут быть измерены и являются независимыми свойствами. Но когда необходимо определить состояние системы, состоящей из смеси жидкости и пара, измерений только давления и температуры недостаточно, так как эти свойства уже не являются независимыми. Необходимо поэтому измерять какое-то другое свойство в дополнение к измерению давления или температуры. Калориметр Пибоди представляет собой устройство для определения энтальпии смеси жидкости и пара. Некоторое количество смеси отбирают из трубопровода и направляют в калориметр, где смесь расширяется в условиях установившегося потока через пористую пробку, диафрагму ил другое дроссельное устройство. Далее смесь поступает в канал боль-34 [c.34]

В книге рассматриваются вопросы измерения расхода вещества и тепла по методу переменного перепада давления на сужающем устройстве с учетом действительных параметров вещества. Приведены основы теории, оптимальный выбор параметров сужающего устройства и дифманометра-расходоме-ра, схемы, конструкции и расчет вычислительных приборов для измерения расхода паров, газов, жидкостей и тепла их потоков с автоматическим учетом действительных значений плот-% ности (или давления и температуры), энтальпии, коэффициента расширения и других переменных параметров. Описаны методы и приборы для измерения расхода тепла с учетом разности энтальпий и тепла сжигаемого газа. [c.2]

Здесь для аппроксимации обобщенных функций давления и температуры приняты выражения (4-10). Уравнение для измерения расхода газа в нормальных условиях имеет вид (5-5), но вместо коэффициента fejg записывается Й28 = Й18/рн. [c.141]

По роду измеряемых величин приборы теплового контроля разделяются на следующие группы а) приборы для измерения температуры б) для измерения давления и разрежения, в) для измерения расхода г) для измерения уровня, д) для анализа дымовых газов (газоанализаторы) е) для измерения количества тепла (тепломеры) ж) для измерения солесодержания (солемеры) з) для измерения влагосодержания пара и) для измерения числа оборотов (та хометры). [c.465]

Отбор воздуха в удаленной от городов местности обеспечивал отсутствие в нем промышленных газов. Воздух очищали от паров воды и от двуокиси углерода с помощью едкого натра и пятиокиси фосфора. Не проводя специального анализа, автор полагал, что состав соответствует принятому в работе Баера и Швиера [30]. В [34] оценена точность измерения основных величин (объема пьезометра и газометра, температуры, давления), рассчитаны поправки, учитывающие влияние давления и температуры на объем пьезометра, и проанализированы погрешности. Бланк проанализировал влияние различных факторов на погрешность, определенную для различных [c.10]

В 1 бофизике принята модель стандартной атмосферы, в которой уровню моря соответствуют температура Т =288 15 К (15 С) и давление ро =101325,0 Па, Состояние газа с таким же давлением при температуре Т- 273.15 К (0 С шиывает-ся нормальными условиями. Близкие к величине атмосфер1гюго давления значения рт = 9.81 10 Па, рв =10 Па и р =1.013.10 Па используются в естествознании и технике для измерения давлений и называются технической атмосферой (рт), баром (рв) и физической атмосферой (Pf). [c.36]

Исследование [6] проведено методом пьезометра постоянного объема по квазиизохорам. Количество вещества определялось по суммированию выпусков в газометр остаток газа составлял 15—23% и рассчитывался по измеренному давлению и данным Михельса и др. [3]. Точность измерений авторы [6] оценивают весьма высоко, максимальные погрешности измерения давления, температуры и плотности соответственно приняты равными [c.39]

Установки для измерения сжимаемости чистых газов и газовых смесей в диапазоне температур 90—425 К и давлений до 200-10 Н/м основаны на использовании метода Барнетта [4], сущность которого заключается в измерении давлений ряда изотермических расширений. Методы пьезометра постоянного объема и постоянного количества, широко применяемые для измерения сжимаемости газов и газовых смесей, требуют одновременного определения давления, температуры, объема и массы вещества. При использовании метода последовательного изотермического расширения Барнетта необходимо измерять только давление и температуру. Коэффициенты сжимаемости определяются непосредственно по экспериментальным данным графическими или аналитическими методами. [c.57]

С помощью ударной трубы можно определить теплопроводность газов и их смесей до температуры 6 000° К. Метод является нестационарным. Теплопроводность газа измеряется в пространстве за отраженной ударной волной. Для определения теплопроводности газов и их смесей необходимо измерить скачок температуры на торце трубы. С помощьто измерения скачка температуры можно определить температурный градиент у стенки ударной трубы и теплопроводность газа при заданной температуре (поток газа за отраженной волной имеет постоянное давление и температуру). [c.213]

Наиболее доступными для измерений являются такие физические величины, как усредненные по времени давления, перепады давления и температуры в рабочих цилиндрах и полостях генератора, а также В трубопроводах обслуживаюш их СПГГ систем. По оравнению с многоцилиндровыми двигателями внутреннего сгорания процессы изменения состояния воздуха или газа в смежных С рабочими цилиндрами полостях и системах характеризуются ярко выраженным нестационарным режимом, пульсациями давления, скорости и температуры, что в ряде случаев затрудняет измерение этих. величин с помошью обычных способов и требует специального приспособления приборов к таким условиям работы. [c.44]

Кроме измерений усредненных значений давлений я температур при испытаниях определяются расходы топлива, газа и охлаждаюших жидкостей. По данным измерения расхода, давления и температуры таза определяется мощ ность СПГГ, что при наличии данных по расходу топлива позволяет оценить экономичность СПГГ. Расходы охлаЖ дающих жидкостей необходимо знать для составления баланса тепла и определения тепловых потерь. [c.44]

Недостатками существующих методов измерения сжимаемости газов при очень высоких давлениях и температурах (мётоды пьезометра постоянного или переменного объема либо смешанные методы [4]) являются барическая и термическая деформации сосуда высокого давления в условиях опыта (даже если пьезометр находится под всесторонним давлением). Деформацию устанавливают расчетом [5] или определяют калибровкой [6, 7]. При этом, как показывает опыт, разница между расчетными и экспериментальными поправками на деформацию сосуда [7] возрастает с увеличением давления при давлениях 4000 ат она уже достигает 100%. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...