ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Столкновение частиц из "Динамика разреженного газа Кинетическая теория " Движение разреженного идеального газа, представляющего собой совокупность молекул, определяется в конечном счете столкновениями частиц. В дальнейшем нас будут интересовать только парные взаимодействия частиц. Напомним поэтому некоторые факты из теории столкновения двух тел 2). [c.14] Пусть сталкиваются две частицы соответственно с массами т- и и скоростями до столкновения , = ( ц, 1 2 lis) и %2 = (hi. Ьг- гз)-Потенциал взаимодействия U (г) будем считать зависящим лишь от расстояния частиц друг от друга г, так что сила взаимодействия F направлена по линии центров сталкивающихся частиц. [c.14] Величины ф называются сумматорныма инвариантами. Любая аддитивная функция скоростей является линейной комбинацией сумма-торных инвариантов. Будем предполагать, что массы частиц в процессе столкновений не изменяются. Тогда уравнения (3.1) налагают четыре условия на шесть составляющих скоростей молекул после столкновения. Для полного определения скоростей молекул после столкновения необходимо задать еще два параметра. [c.15] Интересно отметить, что при степенном законе взаимодействия столкновение определяется единственным параметром р. [c.17] Назовем столкновение молекул обратным к рассмот ренному выше, если сталкиваются молекулы со скоростями и с тем же прицельным расстоянием Ь. Легко видеть, что в результате такого столкновения молекулы приобретут скорости I и Ij. Действительно, изменим на обратный знак у координат и времени. Тогда, очевидно, уравнение (3.3), описывающее процесс столкновения, не изменится (предполагается, что потенциал обладает сферической симметрией). [c.17] Предположим, что X и 6 однозначно связаны соотношениями (3.9) или (3.10). Дифференциальным эффективным сечением а(х, g) называют площадь кольца, приходящуюся на единицу телесного угла й, т. е. [c.17] Употребляются и иные определения эффективных сечений. [c.18] Вернуться к основной статье