Столкновения скользящие

Прямой центральный удар двух тел. Для того чтобы тотчас же применить предыдущие результаты к элементарному случаю, рассмотрим удар, происходящий между двумя телами S , S< , находящимися в поступательном движении по одному и тому же направлению Ох, когда оба тела движутся навстречу друг другу и сталкиваются, или когда одно из них, двигаясь в ту же сторону, что и другое, но с большей скоростью, догоняет его предположим, что даже и после столкновения движение обоих тел сохраняет свой поступательный характер вдоль того же направления, за исключением возможных резких изменений величины и направления скорости. При этих условиях удар называется центральным и прямым. Общий случай будет изучен в 3 тогда мы уточним смысл этих двух названий, данных этому важному частному случаю, которым мы сейчас будем заниматься. Заметим, что допущенные здесь предполо-ложения будут приблизительно осуществлены, если взять, например, два шарика на счетах, скользящие по одной и той же проволоке. [c.466]

Возбуждение или ионизация партнеров по столкновению не влияют на динамику рассеяния и должны учитываться лишь как первопричина потерь энергии движущейся частицы. Это допущение можно считать справедливым, если энергия, переданная электронам, мала по сравнению с изменением кинетической энергии сталкивающихся атомов (т. е. рассеяние почти упругое) либо если столкновение было скользящим. В обоих случаях взаимодействие с электронами оболочек может быть учтено отдельно, как специфический механизм диссипации энергии. Изучение атомных столкновений в газах в области энергий порядка нескольких килоэлектронвольт свидетельствует о справедливости данного допущения в этом случае энергия, переданная электронам, оказывается порядка нескольких процентов переданной кинетической энергии. Мы полагаем, что аналогичное соотношение выполняется и в случае взаимодействия атомов в твердом теле. [c.23]

Столкновения в основном происходят с большими значениями прицельных параметров, при которых частицы рассеиваются на малые углы. Иногда, например при каналировании, взаимодействие частиц с веществом носит исключительно характер таких скользящих столкновений. Для этих случаев выражение для угла рассеяния Gj частицы может быть упрощено и записано в виде [c.30]

Энергия, переданная частице при скользящем упругом столкновении, определяется выражением [c.31]

Несмотря на то что формула (2.73) выведена в предположении о малости угла рассеяния (скользящие столкновения, Т1Т < 1), она с достаточной точностью описывает даже столкновения, при которых Т ср п/2). Значения т. в зависимости от энергии рассеиваемых частиц е нужно выбирать следующим образом [1] е < 0,02, т = 3 0,08 < е < 2, m = 2 е 10, т = I. [c.38]

Теории столкновительного Р. (напр., теория Зигмунда) основаны на рассмотрении каскадов упругих столкновений, вызванных передачей кинетич. энергии от бомбардирующей частицы атомам мишени. Различают 3 режима столкновительного Р. Режим прямого выбивания реализуется вблизи порога /ц ори бомбардировке лёгкими ионами и при скользящем падении, протяжённость каскадов невелика, значит, вклад дают первично выбитые атомы (рис. 5). Режим линейных к ас к а д о в (реализуется для всех ионов, кроме самых тяжёлых — с анергиями от i до неск. десятков кэВ и для нейтронов) характеризуется малой плотностью распределения выбитых атомов, так что преобладают столкновения движущихся атомов с неподвижными, а столкновения движущихся [c.265]

Несмотря на то что оба интеграла расходятся, окончательный результат будет конечным, если эти интегралы не разделять, а оператор столкновений записывать, как в уравнении (7.22). Однако это не оправдывает предположение о = оо это скорее реабилитация главного преступления — введения несобственных интегралов Полное оправдание должно базироваться на доказательстве того, что скользящие столкновения, соответствующие очень большим значениям прицельного параметра, дают пренебрежимо малый вклад в интеграл столкновений. Но это неверно, ибо можно указать такие функции /, для которых вклад больших расстояний преобладает. Более того, выбор о = оо налагает ограничение, согласно которому нельзя проводить указанное в (7.25) разбиение, а это неудобно как при обсуждении свойств общего характера, так и при решении конкретных задач. [c.49]

Необрезанные потенциалы и скользящие столкновения. Уравнение Фоккера — Планка [c.102]

В этом разделе кратко обсуждаются некоторые вопросы, связанные с использованием необрезанного потенциала, и в частности эффект скользящих столкновений. [c.102]

НЕОБРЕЗАННЫЕ ПОТЕНЦИАЛЫ И СКОЛЬЗЯЩИЕ СТОЛКНОВЕНИЯ ЮЗ [c.103]

Еще один способ учета взаимодействий между далекими молекулами состоит в допущении а->оо в столкновительном операторе Больцмана, что приводит к распространению анализа парных столкновений на расстояния, где он, строго говоря, не применим. На первый взгляд это кажется очень странным, потому что а, как определено выше, является величиной порядка 10 см и при выводе уравнения Больцмана использовался предельный переход а->0. Однако можно оправдать и предположение а= оо дело в том, что о входит в (4.16) только через 6(0, V) и увеличение а означает, что учитываются более скользящие столкновения. Эти добавляемые столкновения настолько скользящие, что они едва отклоняют молекулы от их первоначальных путей молекула, претерпевающая такое скользящее столкновение в определенном состоянии движения, выходит из него практически в том же самом состоянии, и, следовательно, вклад от таких столкновений в интеграл в (4.16) практически равен нулю ([7 IIJ Иначе говоря, если согласиться с этим рассуждением, то нужно сказать, что при произвольном увеличении о, и в частности при а->оо, мы ничего не изменяем, поскольку просто добавляем одно и то же большое число к каждому из двух членов разности [c.107]

Верно, что, хотя оба интеграла расходятся, если не разделять их и записывать столкновительный член, как в (4.16), то результат конечен (для достаточно гладких /). Однако это еще не оправдывает предельного перехода о->оо такое оправдание должно быть основано на доказательстве, что скользящие столкновения, соответствующие очень большим значениям прицельного параметра, правильно описывают эффект большого числа одновременных скользящих взаимодействий. В этом случае интеграл столкновений должен содержать в себе эффекты, которые ранее были описаны с помощью члена Фоккера — Планка. Это МОЖНО показать и формально, замечая, что для малых отклонений (0->я/2), I близко к , а I к и пользуясь тем, что [c.108]

В силу произвольности ф из (9.25) вытекает, что вклад скользящих столкновений имеет в точности форму члена Фоккера— Планка из уравнения (9.15). Этот вывод дает также точные выражения для R и D, которые в соответствии со сказанным выше оказываются зависящими от Те же самые выражения получатся из формул (9.6) и (9.7), если учесть, что частота столкновений данной молекулы с молекулой, имеющей скорость между и + при углах столкновения между [c.109]

Классические представления, на которых основывается это утверждение, несправедливы для скользящих столкновений согласно квантовой механике, дифференциальные сечения конечны и интегралы существуют для потенциалов, убывающих на бесконечности быстрее, чем г- . — Прим. перев. [c.202]

НОЙ ИСТОЧНИК ошибок при таком (методе градуировки — отсутствие статистического распределения атомов по уровням энергий, что становится существенным, поскольку уровни тонкой структуры для Н и Не II в условиях эксперимента не разрешены. Так, например, в полом катоде возможны значительные отступления от равновесных заселенностей, так как при концентрациях электронов 10 см и давлениях р>1 тор решающее влияние на распределение атомов по близлежащим уровням оказывают атомные столкновения. Это означает, что распределение по уровням тонкой структуры определяется температурой газа [58а]. Отсюда следует, что даже при расстояниях между подуровнями 0,01 эв могут быть заметные отступления. Менее вероятно отсутствие статистического распределения по уровням энергии в таких источниках, как, Стелларатор [54], Зета [55], скользящая искра [58]. [c.245]

При каждом из этих столкновений, если только оно не является совершенно скользящим, точка скорости рассматриваемой молекулы т выбрасывается из параллелепипеда rfo), и поэтому число, которое мы всегда обозначали через dn, уменьшается на единицу. [c.140]

Следует заметить, что при абсолютно скользящих столкновениях может случиться, что как перед столкновением, так и после него точка скорости молекулы т лежит в параллелепипеде св. Число таких скользящих столкновений входит в дифференциальное выражение (105), а следовательно, также в интеграл V,, т. е. оно вычитается из хотя в результате этих столкновений точка скорости молекулы т не выбрасывается из параллелепипеда й ш, а только перемещается в нем с одного места на другое. Однако это не дает ошибки. Действительно, так как точка скорости молекулы т после столкновения также лежит внутри й о), число этих столкновений содержится также и в выражении (ПО) для д, а следовательно, и в т. е. оно снова прибавляется к У . [c.144]

Термин скользящие электроны возник в связи с анализом движения электронов металла во внешнем магнитном поле. Пусть магнитное поле направлено вдоль поверхности металла и электрон движется в плоскости, перпендикулярной магнитному нолю. Тогда те электроны, которые находятся вдали от поверхности, совершают ларморовское вращение. Электроны, расположенные вблизи поверхности, совершают дрейф ( скользят ) вдоль поверхности. Характер дрейфа зависит от ее свойств, т. е. от вида столкновения электрона с поверхностью. На рис. 3.3 взаимодействие скользящих электронов с плоской поверхностью такое же, как и при абсолютно упругом ударе. [c.69]

Основные трудности всех перечисленных методик связаны с необходимостью учета неупругих и многократных столкновений. В этом отношении значительно проще метод дифракции рентгеновских лучей. Рентгеновский фотон слабо взаимодействует с атомами и поэтому испытывает только однократные столкновения. С этим связана высокая проникающая способность таких фотонов, что не позволяет использовать их для диагностики периодической структуры тонких приповерхностных слоев кристалла. Ситуация несколько изменится, если использовать скользящие лучи (угол к поверхности < 0,1 мин) и монохроматическое электромагнитное излучение. Особенно эффективны для этих целей источники синхротронного рентгеновского излучения. "Малоугловой метод рентгеновской дифракции дает ценные сведения о неоднородностях структуры, размеры которых существенно превышают длину волны излучения и составляют от долей до сотен нм. [c.135]

КАНАЛИРОВАНИЕ заряженных частиц в кристаллах, движение ч-ц вдоль каналов , образованных параллельными рядами атомов. Ч-цы испытывают скользящие столкновения (импульс почти не меняется) с рядами атомов, удерживающих их в этих каналах (рис. 1). Если траектория ч-цы заключена между двумя ат. плоскостями, то говорят о плоскостном К., в отличие от [c.241]

Бэгнольд измерял во вращающемся вискозиметре напряжения, возникающие в плотной суспензии, образованной сферическими частицами из смеси парафинового воска (50%) и стеарата свинца (50%) диаметром 1 мм, взвешенными в воде (рр р). Анализируя скользящее столкновение частиц, он получил закон 2,25 (3/4л) / ф V2 [1 j о (ф з)] причем давление, возникающее, в момент отталкивания вращающихся частиц, равно 0,042 (3/4я) / (ди1дуУ фАз фХ/з ] Ана.логично вычислялись скорости фаз. [c.222]

Влияние структуры решетки на каскад столкновений может заключаться также в том, что первично смещенные атомы будут распространяться в решетке внутри каналов, образуемых плотно-упакованными рядами атомов. Удержание частицы в канале обусловлено скользящими столкновениями с этими рядами атомов. Такой эффект носит название каналирования, и его роль в создании радиационного повреждения аналогична явлению фокусировки столкновений. Во-первых, при скользящих столкновениях канали-рованной частицы с атомами решетки последние не получают достаточной энергии для образования устойчивого смещения и, таким образом, каналированные атомы уносят часть энергии каскада без образования новых дефектов. Во-вторых, благодаря эффекту каналирования остановка атома в канале может происходить на значительном удалении от исходного положения атома в решетке. [c.201]

Здесь аргументы функций f и / выражены через i, 8 и 0 при помощи уравнений (7.12) и (7.17) интегрирование по проводится по всему трехмерному пространству скоростей S, интегрирование по 8 проводится, очеврщно, от 0 до 2я, а угол 0 меняется от О (лобовые столкновения, г = 0) до п/2 (скользящие столкновения, г = ). [c.47]

Ясно, что вычисление функций 0 = 0(/, V) — довольно слоук-ная задача. Существенное упрощение происходит в предельном случае сг->оо при анализе многочастичного взаимодействия как последовательности скользящих бинарных столкновений (см. обсуждение в разд. 9). Так как обычно вся работа по вычислению коэффициентов вязкости и теплопроводности [1, 2] основывается на этом предположении, приведем соответствующие формулы [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...