Столкновение с перераспределением частиц

Друг на друга на значительных расстояниях, такие столкновения происходят с высокой частотой. Исключение здесь составляет лишь случай слабо ионизованного газа. В силу того, что массы частиц здесь одинаковы, имеет место интенсивный обмен энергиями между ними. Благодаря столкновениям электронный газ в плазме приобретает некоторое распределение скоростей, а следовательно, и энергий. Это распределение мы будем описывать функцией распределения по энергиям /( ), причем f E)dE есть вероятность того, что электрон обладает энергией в интервале от Е до Е dE. Если вследствие электрон-элект-ронных столкновений перераспределение энергий происходит достаточно быстро по сравнению с потерями энергии при упругих и неупругих столкновениях с атомами, то согласно статистической механике распределение скоростей (или энергий) электронов описывается функцией Максвелла — Больцмана. Таким образом, мы имеем [c.135]

Теорию искаженных волн, изложенную в гл. 7, 2, п. 5, можно почти без изменений перенести на теорию столкновений с перераспределением частиц. В ней предполагается, что в Яд и Яь включена часть взаимодействия между фрагментами. По-прежнему можно определить каналы реакции, но фрагменты в каналах не будут двигаться независимо. Например, фрагменты могут иметь заряды, как в случае рассеяния ионов на ионах тогда в операторы Я и Нъ следует включить эффективное кулоновское взаимодействие между фрагментами. [c.448]

Общие сведения. При столкновении двух элементарных частиц между ними происходит перераспределение энергии. Если при этом суммарная кинетическая энергия частиц сохраняется, то взаимодействие называется упругим, и расчет перераспределения энергии между частицами достаточно прост. Если же одна из частиц в результате столкновения переходит в возбужденное состояние либо изменяется ее состав или структура, то взаимодействие называется неупругим. Результаты взаимодействия частиц зависят от их типа и от кинетической энергии налетающей частицы. [c.118]

М. ф. в. и космические лучи. Космические лучи (протоны и ядра высоких энергий ультрарелятивистские электроны, определяющие радиоизлучение нашей и др. галактик в метровом диапазоне) несут информацию о гигантских взрывных процессах в звёздах и ядрах галактик, при к-рых они рождаются. Как оказалось, время жизни частиц высоких энергий во Вселенной во многом зависит от фотонов М. ф. и., обладающих малой энергией, но чрезвычайно многочисленных — их в миллиард раз больше, чем атомов во Вселенной (это соотношение сохраняется в процессе расширения Вселенной). При столкновении ультрарелятивистских электронов космич. лучей с фотонами М. ф. и. происходит перераспределение энергии и импульса. Энергия [c.135]

При столкновении ядер мишени с бомбардирующими частицами образуются новые ядра и частицы с одновременным перераспределением энергий и импульсов частиц. [c.505]

Столкновения с перераспределением. В случае столкновений с перераспределением мы уже не можем так просто разделять координаты на внутренние координаты фрагментов и координаты относительного движения фрагментов. Смысл относительного расстояния между фрагментами г различен в начальных и конечных конфигурациях оно является расстоянием между центрами масс различных групп частиц. Волновая функция состояния, первоначально полностью принадлежавшего каналу а, должна удовлетворять уравнению [c.451]

Многообразие свойств плазмы и происходящих в ней явлений определяется многообразием элементарных процессов, которые могут иметь место при столкновениях заряженных и нейтральных частиц между собой. Необходимо разделять два вида столкновений — упругие и неупругие. В первом случае суммарная энергия поступательного движения частиц не изменяется, а происходит лишь ее перераспределение. Во втором случае столкновение сопровождается изменением внутренней энергии частиц. Характер перераспределения энергии при упругих столкновениях существенным образом зависит от соотно-щения масс частиц. Известно, что при упругих столкновениях двух частиц с приблизительно одинаковыми массами гп т.2 происходит эффективный обмен энергиями сталкивающихся частиц. Так, при центральном столкновении движущейся и неподвижной частиц вся энергия движущейся частицы передается неподвижной. Если же массы частиц сильно отличаются, т. е. mi <С m2, легкая частица рассеивается на тяжелой, теряя лищь малую часть своей кинетической энергии, составляющую [c.76]

При столкновении падающей частицы с ядром мишени различают упругое-неупругое рассеяние и ядерную реакцию. Упругое рассеяние характеризуется лишь перераспределением кинетической энергии частицы и ядра. При неупругом рассеянии вид частицы также не меняется, но результирующее ядро преобретает возбужденное состояние. При изменении состава и свойств ядра мишени, вида частиц происходит собственно ядерная реакция. [c.506]

Рассматривавшиеся в [1-7] модели двухжидкостных течений допускают взаимодействие частиц несомой фазы, только нри их выпадении на пелены или шнуры. Реальные частицы в первую очередь из-за различия размеров приобретают разные скорости и сталкиваются. Столкновения жидких частиц приводят к их слиянию (коагуляции) или к дроблению. В феноменологических теориях, описывающих эти процессы, возникает проблема осреднения или перераспределения количества движения и энергии частиц, поступающих в подсистему частиц фиксированного размера нри коагуляции. Один из способов зешения указанной проблемы предложен в [8. [c.466]

Если система (2,3) имеет, кроме того, другие связанные состояния, которые могут возбуждаться, то при дальнейшем увеличении энергии падающего пучка становятся возможными другие подобные неупругие процессы. С другой стороны, если система (1,2) также имеет связанные состояния, то дополнительно могут возникнуть неупругие процессы другого рода. Частица 1 может захватить частицу 2, и конечное состояние будет представлять собой разлетающиеся частицу 3 и систему (1,2). Это столкновение с перераспределением частиц. Возможны также и другие каналы столкновений с перераспределе-ние.м, в которых появляются частица 2 и система (1,3). Разумеется, конечные состояния (1,2) и (1,3) необязательно должны быть основными. Различные каналы отличаются друг от друга внутренними энергиями обоих фрагментов в конечном состоянии (если пренебречь случайными совпадениями). Кроме того, столкновения с перераспределением различаются характером обоих возникающих фрагментов. [c.438]

Поэтому наиболее широкое распространение получили инертные газы и их смеси. Система энергетических уровней газовых цред значительно проще, чем система атомов, введенных в кристаллическую решетку твердотельных активных веществ. Безызлучатель-ные переходы имеют меньшее значение, чем в твердых телах, однако для перевода активного вещества в возбужденное состояние не имеет смысла пользоваться излучением источника, имеющего спектр абсолютно черного тела, поскольку газ поглощает только иа отдельных линиях. Для возбуждения применяют два других метода возбуждение электронными ударами, и передача возбуждения при столкновении атомов. Первый газовый оптический квантовый генератор, разработанный в 1960 г. [9, 34], имел в качестве активного вещества смесь газов гелия и неона. На их примере и рассмотрим принцип работы газового активного вещества. Схема энергетических уровней показана на рис. 2.3. В газовой смеси электрический разряд, который возбуждает атомы гёлня и переводит их с основного энергетического уровня на уровень 2 5. Поскольку в газовом разряде происходят постоянные столкновения одних атомов с другими, то имеется определенная вероятность столкновения возбужденных атомов гелия с невозбужденными атомами неона, в результате которого атомы гелия передают свою энергию атомам неона, а сами возвращаются в основное состояние. Атомы неона вследствие увеличения внутренней энергии переходят из основного состояния на уровень 25, который, как это хорошо видно на рисунке, состоит из четырех подуровней. Поскольку перераспределение энергии при столкновении двух частиц происходит с минимальным изменением общей внутренней энергии, то атомы неона переходят в основном именно на уровень 2 5, а не на уровень 2Р или 15. Поэтому возникает инверсная населенность уровней 25 и 2Р. Суммарное число этих уровней сорок, но правилами отбора разрешены только тридцать переходов с уровней 25 на уровни 2Р. На пяти из этих переходов было получено стимули- [c.32]

Как же можно согласовать два на первый взгляд исключающие друг друга предположения о том, что Х<Я и Если рассматривать невозбужденное ядро в основном состоянии, по модели цезависимых частиц, то нижние энергетические уровни его должны быть полностью заполнены, и согласно принципу Паули на эти уровни нельзя поместить другие идентичные частицы. При движении нуклона в ядре и столкновении его с другими нуклонами должно происходить перераспределение.энергии между ними в результате один из нуклонов должен перейти в более низкое энергетическое состояние, а это невозможно. В связи с этим можно считать нуклоны практически невзаимодействующими, а длину свободного пробега большой (Х>Р). [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...