Угол расширения границ струи

При выходе из насадка и на некотором расстоянии от него в центральной части струи существует ядро струи с постоянными осредненными скоростями. С увеличением поперечного размера пограничного слоя толщина ядра уменьшается. Затем ядро с равномерным распределением скоростей исчезает. Сечение, где это происходит, называют переходным, оно разделяет начальный и основной участки струи. На основном участке осевая скорость уменьшается. Если принять угол расширения границ струи р одинаковым на основном и начальном участках (на самом деле они несколько отличаются) и продлить внешние границы основного участка, то найдем точку их пересечения — так называемый полюс струи (точка 0). Поперечные составляющие скорости в струях всегда заметно меньше, чем продольно направленные. [c.240]

Зная и Ь , можно вычислить угол расширения внешней границы струи на начальном участке и угол сужения ядра [c.425]

Приняв, как ранее было указано, границу струи на всем ее протяжении, включая начальный участок, линейной функцией от X, или Ггр = а х, учитывая, что угол расширения струи—величина не постоянная, так как его величина зависит от структуры потока в начальном сечении струи, можно ввести некоторый коэффициент а, выражающий влияние структуры потока на угол расширения струи. Тогда радиус границы струи можно представить в виде [c.354]

Граница струи образуется внешней стороной пограничного слоя. Точнее можно сказать, что под внешней границей струи понимается поверхность, во всех точках которой продольная составляющая скорости wi пренебрежимо мала. При этом поперечная пульсация Uy достаточно велика, так как за ее счет происходит увеличение массы и расширение струи. Угол расширения струи согласно указанной условной границы составляет примерно 12° на одну сторону, На рис. 142 приведены опытные данные по измерению продольных осредненных скоростей в разных сечениях основного участка струи. Как видно, в разных сечениях поле скоростей непрерывно деформируется чем дальше сечение [c.260]

С тем, чтобы упростить расчеты, в этой работе принят ряд допущений. Считается, что струя является изобарической, т. е. статическое давление в ней не меняется, и не учитывается действие объемных сил. Вводятся в рассмотрение скорости течения, осредненные в направлении, перпендикулярном к стенкам, между которыми распространяется струя при этом считается, что векторы абсолютной скорости коллинеарны для точек, находящихся на любой прямой, перпендикулярной к стенкам. Границы струи, внешняя и внутренняя, которой очерчено ядро струи, предполагаются линейными. Вместе с тем учитывается, что в отличие от свободной турбулентной струи в рассматриваемых здесь струях скорость в ядре, будучи постоянной для точек заданного поперечного сечения ядра, меняется вследствие действия сил трения при переходе от одного сечения ядра к другому (подробнее этот вопрос рассмотрен в работе [29]). Угол расширения внешних границ струи задается таким, чтобы расчетные значения скорости на оси струи совпадали бы с их значениями, получаемыми из опыта. [c.78]

Отражение скачка приводит к деформации границы струи, которая в точке В отклоняется на угол 82>8 .Это отклонение вызывается расширением струи. Таким образом, при отражении от свободной границы струи, вдоль которой давление сохраняется постоянным или падает, скачок уплотнения преобразуется в волну разрежения. Если давление вдоль границы возрастает, то в зависимости от интенсивности изменения давления отражение может быть погашено или оно происходит с сохранением знака (как и от твердой стенки). [c.178]

ОДНОЙ стороны, к уменьшению проходного сечения эжекторного контура сопла, а, с другой — к тому, что угол наклона внутреннего контура обечайки приближается к углу расширения границы струи, истекаюгцей из внутреннего насадка канала, что в свою очередь, уменьшает зазор между струей и обечайкой и способствует более быстрому присоединению струи к поверхности обечайки. [c.154]

Рис. 1. Сиутыая изобарическая струя газа Ь, — 1Е0луширина или радиус сопла Ь — полуширина или радиус струи а — угол наклона внутренней границы начального участка 0 — угол расширения внешней границы струи.

Тз к iрасширение струи происходит с ростом 2 линейно, то можно говорить об угле расширения, причем этот угол будет зависеть от того, как определить ширину струи. Для линии, вдоль которой г 2/ гмакс = 0,5, половина угла расширения равна 6,5° для плоской струи и 5° для круглой струп. Однако отсюда не следует делать заключения, что так называемые границы струи могут [c.441]

Согласно условию 2, б = Сох = х Ро, где Ро — угол одностороннего расширения внешн ей границы струи на основном ее участке. Введя безраз- мерное расстояние х = х 1уо, получаем [c.86]

Начиная от среза сопла, в периферийной области струи формируется зона Схмешеиия (на рис. 85 показана стрелкалт), в которой происходит радиальный перенос импульса и энергии, а параметры плазменной струи непрерывно изменяются от их начальных значений до значений в окружающей среде. Таким образом, за пределами начального участка до границы П—П формируется переходный участок струи и далее основной. Угол расширения струи на начальном участке иногда больше, чем на основном участке ао , так как плазма в электрической дуге сжата электромагнитными силами и при выходе потока за срез сопла происходит интенсивное расширение струи. [c.149]

Однако первые обш,ие результаты были получены Вайнштейном [16] 2), который рассмотрел истечение симметричных струй из выпуклых сопел (см. рис. 76). Вайнштейн первый доказал невозможность суш,ествования двух бесконечно близких струй, истекаюш,их из одного и того же сопла, показав, что в этом случае некоторая квадратичная форма (7.48) будет положительно определенной (см. п. 8). Для полигональных сопел, имеюш,их п сторон и, следовательно, зависяш,их от п параметров (см. гл. V, п. 2), положительная определенность квадратичной формы означает, что соответствие между геометрическими размерами и величиной параметров является локально взаимно однозначным для любого п. Следовательно, отправляясь от известного выпуклого полигонального сопла, можно получить струю, истекаюш,ую из любого другого полигонального сопла, путем непрерывной вариации положения вершин. Струи в случае сопел с криволинейными границами могут быть получены путем предельного перехода. Класс сопел, к которому применим этот метод непрерывности, был успешно расширен Гамелем, Вейлем 3) и Фридрихсом [89], установившими, что из всякого заданного симметричного выпуклого сопла, стенки которого изогнуты на угол, меньший тс, вытекает одна и только одна симметричная струя. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...