Когерентность н ширина спектральных линий

Теперь мы можем сложить два поля вместе, чтобы найти результирующее поле. Будем рассматривать сложение двух полей, которые имеют фиксированную степень когерентности между ними иными словами, в любой данной точке поля степень когерентности между двумя полями является постоянной величиной независимо от выбора этой точки. Для удобства обозначим постоянную величину взаимной интенсивности Pi а, где индекс 1 относится к одному полю, а 2 — к другому. Если мы, для того чтобы определить оптическое поле, вернемся к функции V(х, t), то результат сложения двух полей с одинаково узкими ширинами спектральных линий (т. е. рассматривается случай квазимонохроматических полей) запишется в виде [c.54]

Когерентность и ширина спектральных линий [c.275]

Ширина спектральной линии (в течение 10 с), Гц Пространственная когерентность, м [c.231]

Если для регистрации голограммы вместо лазеров используются обычные источники света, область, на которой может возникнуть интерференция, ограничивается шириной спектральной линии. Когерентная длина L определяет размеры и глубину предмета или сцены, голограмму которой можно получить путем интерференции с плоской или сферической волной, формируемой с помощью зеркала, располагаемого иногда вблизи предмета ). [c.163]

Можно показать, что контрастность уменьшается вдвое, когда разность хода лучей равна я/Дх, где Дх — ширина спектральной линии. Установку можно проверять по известной ширине линии кадмия (1,3 10 2 А). Полосы можно наблюдать на длине волны 6438 А при разности хода порядка 30 см, что соответствует приблизительно 500 000 длинам волн. Время когерентности кадмиевого источника можно определить по формуле [c.377]

Значения параметров 6v, гп Ь очень резко различаются для света тепловых источников и света, генерируемого газовыми лазерами. Ширина спектральной линии лучших монохроматических тепловых источников, которые могут быть созданы в лаборатории, порядка 10 Гц, тогда как в случае лазеров можно получить бv /- 10 Гц или даже] еще меньше. Соответствующие времена когерентности будут 10 и 10 с, а длины когерентности 1 и 10 м. Лазерные источники света позволяют наблюдать интерференцию при разности хода в несколько километров. Здесь максимальный порядок интерференции, который можно наблюдать, ограничивается не степенью монохроматичности лазерного излучения, а неоднородностью земной атмосферы и трудностями создания стабильной интерференционной схемы столь больших размеров. [c.220]

Попутно мы здесь приходим другим путем к тому критерию применимости синусоидальной идеализации, который следует из сказанного в гл. X, 5 она применима при условии, что колебания, приходящие от различных элементов решетки, когерентны. Мы можем теперь выразить этот критерий так синусоидальная идеализация применима, если решетка не разрешает синусоидальные компоненты хаотически модулированного колебания, т. е. если ее разрешающая сила мала по сравнению с со/Аш, где До) — собственная ширина спектральной линии. [c.562]

Для анализа временной когерентности оценим характерные значения времени и длины когерентности. Из теории излучения известно, что ширина спектральной линии, испускаемой обычными тепловыми источниками, равна по порядку Ау - Гц. Отсюда следует, что с, а длина когерентности [c.99]

В этой ситуации случайные изменения в процессе излучения усредняются за время отклика фотодетектора и снова наблюдается обычный уровень дробового шума, определяемый (12.6.1). Для излучения таких источников существует непосредственная связь между шириной спектральной линии и временем когерентности. Это соотношение имеет вид [c.391]

Источники света в голография должны создавать когерентное излучение достаточно большой яркости. Временная когерентность определяет макс, разность хода I между предметным и опорным пучками, допустимую без уменьшения контраста интерференц. структуры. Эта величина определяется шириной спектральной линии ДА, излучения (степенью монохроматичности) 1—Х / ДЯ. Пространств, когерентность излучения определяет способность создавать контрастную интерференц. картину световыми волнами, испущенными источником в разных направлениях. Для теплового источника она зависит от его размеров. Контраст К интерференц, картины в случае кругового источника диаметром (1 равен [c.132]

Однако ширина спектральной линии каждой индивидуальной гармоники лазера может быть значительно меньше естественной ширины линии лазера. А малая ширина спектральной линии, как мы уже знаем, говорит о высокой частотной когерентности. В связи с этим возникает проблема получения лазерного пучка, содержащего только одну из многочисленных гармоник. Многие лазеры излучают одновременно несколько гармоник. Существуют и другие лазеры, у которых происходит постоянное перескакивание с режима излучения одной гармоники на режим излучения другой. Очевидно, что оба эти явления ухудшают когерентность лазерного света. Чтобы уменьшить скачки режима работы лазера, обычно применяют высококачественный механический стабилизатор. Температурные колебания приводят к тому, что меняется расстояние между зеркалами, в результате чего изменяется частота излучаемого света (то есть вместо одной гармоники лазер начинает излучать другую). Однако, если использовать хорошие механические и тепловые стабилизаторы, можно добиться такого режима работы лазера, при котором он будет излучать только одну гармонику, что, как известно, соответствует высокой частотной когерентности лазерного света. [c.56]

В связи с этим выходное излучение в основном спонтанное. С увеличением плотности тока возбуждения выше определенного порогового значения, когда число фотонов, возникающих при рекомбинации, начинает превышать число фотонов, поглощаемых в веществе диода, излучение становится когерентным и поляризованным, ширина спектральной линии резко сужается, интенсив- [c.30]

При когерентном освещении (удаленный источник малых размеров) все точки щели лежат на одной волновой поверхности, а все элементарные световые колебания синфазны и, следовательно, способны интерферировать. Это приводит к появлению максимумов и минимумов в распределении освещенности по контуру изображения спектральной линии. Структура изображения линии и распределение интенсивности в ее поперечном сечении сильно зависят от ширины щели. [c.21]

Четыре безразмерных параметра, отмеченных выше, достаточны для классификации М. с. в поле бесконечно плоской когерентной волны. Реальные пучки лишь частично когерентны, и их рассеяние зависит ещё от длины когерентности г, точнее от пятого параметра — = г/Х. Поскольку этот параметр характеризует статистич. свойства поля, а оно определяется свойствами источника света и пути, к-рый прошла волна до того, как попала на М. с., то его значение никак не связано с предыдущими четырьмя параметрами. Длина когерентности т = к /АХ, где АХ — спектральная ширина излучаемой линии. При учёте частичной когерентности света исследование кооперативных эффектов становится особенно сложной задачей. [c.223]

Реальные источники спектральных линий не дают ни бесконечно малой ширины спектра, ни спектра постоянной интенсивности. Поэтому анализ, проведенный выше, может служить только иллюстрацией. Для некогерентного источника с одной спектральной линией в зависимости от времени задержки контрастность уменьшается почти как функция Гаусса, так что точного значения нуля для V %) не существует. Вообще говоря, о форме спектральной линии можно судить по точке, в которой функция видности уменьшается в е раз, в предположении гауссова профиля спектральной линии. Такой метод определения формы линии (и, следовательно, измерения времени когерентности), очевидно, неточен, если контрастность медленно меняется при изменении разности хода (как, например, в газовых лазерах, где контрастность полос не меняется заметным образом при разности хода в несколько сотен метров). Таким образом, хотя принципиально мы можем пользоваться интерферометром Майкельсона для определения времени когерентности лазеров, применение классических методов к газовым лазерам практически [c.368]

Наблюдения избыточного шума фототока на выходе фотоприемника дают информацию только о спектре флуктуаций амплитуды излучения, а ширина линии, как правило, определяется не флуктуациями амплитуды, а флуктуациями фазы или частоты. Поэтому такого рода эксперименты не дают информации о ширине линии. Относительно методов измерения флуктуаций фазы или частоты и измерения формы спектральной линии когерентного сигнала см. монографию [76]. — Прим. ред. [c.401]

Формулу (5.20) можно использовать для оценки длины когерентности и в случае более сложной формы контура спектральной линии квазимонохроматического света, понимая под дк (или бЯ,) полуширину контура (т.е. ширину на половине высоты). Длине когерентности соответствует максимально возможный порядок интерференции Штах Я,/бЯ.= (0/б(0. [c.223]

Линии характеристического излучения довольно широки по сравнению со спектральными линиями в видимой области и имеют относительную ширину АЯД порядка 10 . Это ограничивает хроматическую когерентность излучения таким образом, что длина когерентности составляет 10 к или около 1 мкм. Более значительные трудности для многих целей возникают из-за наличия двух смежных линий К , и Ка - [c.82]

То обстоятельство, что излучение в объеме резонатора задерживается, означает, что как бы увеличивается время жизни атома-излучателя. Если время жизни атома — то, то ширина излучения спектральной линии в частотах по известному соотношению равна Ау = 1/то. Чем больше то, тем меньше Лу и тем выше временная когерентность. Так как из-за многократных отражений т то, то Ау = 1/тд < Av. На рис. 3.7.18 представлены контуры линий излучения свободного атома [c.209]

Интерферометр Фабри—Перо как резонатор лазера. Для получения эффекта генерации излучения, т. е. создания когерентного и направленного излучения, необходим оптический резонатор, настроенный на определенную длину волны. Он представляет собой ИФП с зеркалами сравнительно небольших размеров, между которыми помеш ается активная среда (см. 3). Часто одно из зеркал делают полупрозрачным, а другое — полностью отражаюш им. Коэффициент отражения R зеркал выбирается в зависимости от заданного усиления активной среды и может лежать в пределах 0,2—0,98. Чаще всего стремятся к увеличению параметра Rt. Лавина фотонов, возникающая в активной среде и увлекающая за собой все новые и новые порции фотонов, оказывается как бы зажатой между двумя зеркалами. В оптическом резонаторе происходит накопление электромагнитной энергии. Оптический резонатор определяет пространственную и временную когерентность лазерного излучения, а следовательно, существенно влияет на форму и ширину генерируемой спектральной линии. [c.128]

Распределение интенсивности по контуру спектральной линии зависит от ширины щели и способа ее освещения. Теоретически возможно освещение щели когерентными и некогерентными пучками лучей. В случае, когда на щель проектируется изображение источника или источник расположен очень близко к щели, колебания в каждой точке щели независимы друг от друга — способ освещения некогерентный. Если щель освещена плоской волной таким образом, что все точки щели находятся на одой волновой поверхности, то способ освещения когерентный. При других способах освещения щель является и когерентным и некогерентным источником излучения. [c.381]

Распределение интенсивности по контуру спектральной линии зависит от ширины входной щели и способа ее освещения. Теоретически различают два предельных случая некогерентное и когерентное освещение щели. Освещение щели, при котором каждый ее участок излучает свет независимо и между излучением разных участков нет постоянных фазовых соотношений, называется некогерентным. [c.377]

К числу несомненных достижений этого относительно нового и еще редко применяемого метода когерентной спектроскопии относится принципиальное решение с его помощью проблемы дискриминации близких и слившихся спектральных линий, соответствующих физически различным оптическим резонансам, которые не поддаются разрешению на основе критерия Рэлея. В благоприятных ситуациях в когерентной активной спектроскопии могут быть разрешены даже оптические резонансы, имеющие одинаковые частоты и формы спектральных линий (но различающиеся, например, шириной и (или) поляризационными характеристиками). [c.261]

Переменные самой функции и ее спектра (в данном случае — время и частота) являются сопряженными, поэтому для произведения времени затухания т и ширины спектра Асо выполняется универсальное ограничение т Асо 2я. Таким образом, амплитуда колебаний уменьшается вдвое за несколько миллионов периодов. Можно считать, что излучение отдельного атома представляет собой волновой цуг конечной длительности т - 10 с и протяженностью / = с т 3 м. Последняя оценка соответствует длине когерентности в условиях генерации излучения одной спектральной линии естественной ширимы и свободного затухания атомного осциллятора. [c.216]

Идеальный когерентный источник излучает свет строго одной частоты. Реальный лазер излучает спектр колебаний— спектральную линию, в которой присутствуют несколько частот. Ширина спектральной линии связана с понятием временной когерентности и в конечном счете определяет допустимую глубину голографируемой сцены, т. е. максимальную разность хода / между объектным и опорным пучками, допустимую без уменьшения контраста интерференционной картины 1=к / к. [c.35]

Р. и. на изолиров. атоме по существу есть рэлеевскае рассеяние света, усиленное благодаря резонансу на много порядков величины. Спектр Р, и. неподвижного изрлиров. атома зависит от спектра возбуждающего излучения. При возбуждении его излучением непрерывного спектра шириной Аш Vei Ye — естественная ширина спектральной линии данного атома, линия Р. и, имеет лоренцевский контур с шириной Ye ( И- Контур, спектральной линии), т. е, такой же, что и при возбуждении атома др. способом (напр., столк-новительным). Если атом возбуждается монохроматич. излзшением, то его Р. и. является также монохроматическим и имеет ту же частоту Mq (с точностью до эффектов отдачи). При этом, если осн. состояние атома не вырождено, то падающая волна и волна Р. и. когерентны. [c.313]

Одним из первых лазеров, использовавшихся в голографических экспериментах, был гелий-неоновый лазер, который успешно применяется и в настояш,ее время. Для обычной длины резонатора, порядка нескольких дециметров, и известной ширины спектральной линии при работе в режиме генерации TEMqo длина когерентности такого лазера составляет от нескольких дециметров до нескольких сантиметров. Пространственная когерентность практически не ограничена. Кроме того, существуют усовершенствованные лазерные источники, удобные в эксплуатации и сравнительно дешевые. [c.137]

Уменьшение когерентности световых колебаний с увеличением временной задержки, т. е. уменьшение видности интерференционных полос при возрастании разности хода, связано с конечной шириной спектральной линии источника квазимонохроматического света. Как было показано в 1.6—1.8, такое излучение можно рассматривать как совокупность не скоррелированных между собой отдельных монохроматических волн, частоты которых сплошь заполняют некоторый интервал бш, малый по сравнению со средней частотой ш. Каждая монохроматическая волна из этой совокупности создает в интерферометре свою картину полос, и полное распределение освещенности, как и в приведенном выше примере, определяется простым наложением этих картин. [c.222]

Конечно, рассмотренный пример, в котором все волновые цуги одинаковы, дает лишь идеализированное представление об излучении реальных источников. Тепловое движение излучающих ато.мов приводит вследствие эффекта Доплера к различию средних частот, сопоставляемых отдельным цугам. Во. многих случаях такое неоднородное уширение определяет форму и ширину спектральных линий. Поэтому нельзя ожидать, что для излучения реальных источников квазимонохро.матического света понятие длины когерентности. можно столь просто и наглядно трактовать в буквальном смысле как протяженность волновых цугов. Однако для любого излучения, занимающего спектральный диапазон Ьк, длину когерентности [c.227]

Данная монография посвящена одному из перспективных и интереснейших направлений лазерной физики — лазерному охлаждению твёрдых тел и перспективам создания твердотельного оптического рефрижератора. Её написание вызвано желанием авторов монографии дать ответы хотя бы на часть многочисленных вопросов специалистов в области когерентной оптики и спектроскопии о физике лазерного охлаждения твёрдых тел, о путях достижения более глубокого охлаждения и о возможности создания твердотельных лазерных рефрижераторов, самоохлаждающихся твердотельных лазеров и эхо-процессо-ров с оптически охлаждаемыми носителями информации. Эти вопросы возникли уже в 1995 году сразу же после сообщения о постановке в США первого твердотельного эксперимента по лазерному охлаждению. Их число росло с появлением новых экспериментальных работ, которые требовали объяснения с единых позиций в одном издании. Более того, наметились перспективы по использованию антистоксова механизма охлаждения для понижения температуры активных элементов твердотельных лазеров и носителей информации оптических эхо-процессоров. Одним из способов решения таких практически важных задач является дополнительное легирование твердотельной среды ионами трёхвалентного иттербия или тулия. Другие способы оптимизации работы, например, оптических эхо-процессоров так или иначе уже обсуждались в радиоспектроскопии. В основе этих способов лежит спин-локинг и различные режимы многоимпульсного сужения однородной ширины спектральных линий. Поэтому авторы данной монографии сочли целесообразным кратко описать эти режимы и провести анализ возможности их реализации в оптическом диапазоне. Это описание завершается обсуждением конкретной схемы такого фазового процессора с оптически охлаждаемым носителем информации. [c.6]

Если будут найдены удобные методы модуляции, когерентные световые волны смогут переносить огромный объем информации. Дело в том, что частота света настолько велика, что ширина даже узкой полосы видимого спектра содержит в себе огромное количество колебаний в 1 герц. Объем информации, который может быть передан, прямо пропорционален числу таких колебаний, т. е. ширине полосы частот. Здесь необходимо различать ширину спектральной линии немодулированного мазерного луча, или несущей волны (которая, как мы видели, чрезвычайно узка), и ширину полосы после записи на нее сигнала. В телеви- [c.15]

Исследования закономерностей расположения спектральных линий различных элементов, а также попытки количественно описать характеристики самих линий (полуширина, форма огибающей, тонкая структура и т. п.) фактически завершили историю традиционной волновой оптики. Электронная теория дисперсии Лоренца стала вершиной достижений кляггической физики в области излучения. Она смогла объяснить естественную ширину спектральной линии, эффекты ударного и донлеровского уширения, позволила подвести количественные критерии под понятия когерентности и монохроматичности, наконец 01И1-сать интерференционные и дифракционные явления на языке затухающих волн и волновых цугов. [c.24]

Ширина спектральной линии отдельной моды не превышает 0,01 нм. Однако в большинстве случаев результат таких измерений определяется разрешающей способностью измерительного прибора. Более тщательные измерения, основанные на измерении длины когерентности, дают результат иа порядок меньше (т. е. 0,01 нм, или несколько гигагерц) для лазеров с волноводным усилением и порядка 10 нм (30 МГц) для лазеров с волноводным каналом. Имеются теоретические обоснования таких значений. Наличие боковых попеоечных мод увеличивает ширину линии каждш5 отдельно продольной моды. [c.297]

Теория эл.-магн. излучения, основанная на Максвелла уравнениях, описывает любое М. и. как гармонич. колебание, происходящее с неизменной амплитудой и частотой в течение бесконечно долгого времени. Плоская монохроматич. волна эл.-магн. излучения служит примером полностью когерентного поля (см. Когерентность), параметры к-рого неизменны в любой точке пр-ва и известен закон их изменения во времени. Однако процессы излучения всегда ограничены во времени, а потому понятие М. и. явл. идеализацией. Реальное естеств. излучение обычно представляет собой сумму нек-рого числа монохроматич. волн со случайными амплитудами, частотами, фазами, поляризацией и направлением распространения. Чем уже интервал, к-рому принадлежат частоты наблюдаемого излучения, тем оно монохроматичнее. Так, излучение, соответствующее отд. линиям спектров испускания свободных атомов (напр., атомов разреженного газа), очень близко к М. и. (см. Атомные спектры) каждая из таких линий соответствует переходу атома из состояния т с большей энергией в состояние п с йеньшей энергией. Если бы энергии этих состояний имели строго фиксированные значения и Е , атом излучал бы М. и. частоты — Е —Еп)/к. Однако в состояниях с большей энергией атом может находиться лишь малое время (обычно 10" с — т. н. время жизни на энергетич. уровне), и согласно неопределенностей соотношению для энергии и времени жизни квант, состояния (Д .Д й) энергия, напр, состояния т, может иметь любое значение между и Е, —АЕ. Поэтому излучение каждой линии спектра соответствует интервалу частот Дv =Л //l = 11 At (подробнее см. в ст. Ширина спектральных линий). [c.439]

В эксперименте интерферометр освещался светом неон-гелиевого лазера, излучающего одну частоту. Это позволило удалить подвижное зеркало М2 на несколько метров и продемонстрировать возможность наблюдения интерференции при столь большой разности хода, так как длина когерентности для лазерного излучения значительно больше Lkq,- 3 30 см, характерной для обычных источников света. Но очевидно, что если зеркало М2 будет передвигаться на расстояние, меньшее 1-ког ( о близко к нулю — световые пути внутри интерферометра примерно равны, Д/ изменяется в пределах нескольких сантиметров), то анало гичная интерференционная картина будет наблюдаться при освещении интерферометра светом обычного (нелазерного) источника, например спектральной линией, излучаемой газоразрядной плазмой, с шириной й/.дои В этом убеждают нас, в частности, классические опыты Майкельсона, который измерял видимость V интерференционных колец при постепенном увеличении разности хода, создаваемой перемещением зеркала М2. Но если при остановках зеркала М наблюдалась стационарная интерференционная картина, то при его движении в указанных пределах неизбежно должен возникать плавный переход от одной стационарной картины к другой, т.е. ее изменение во времени, и появится бегущая интерференционная картина. [c.396]

Временем когерентности Тд наз. мин. задержка т между интерферирующими световыми волнами, снижающая у(т) до заданной малой величины, напр, до 0. Зависимость yW Даётся преобразованием Фурье от спектра мощности поля. Для поля с шириной спектра Av время когерентности to l/4nAv. Для разл. источников света меняется в широких пределах. Напр., для солнечного света То 10 - с, чему соответствует длина когерентности = (с — скорость света) порядка доли микрона. Для узких спектральных линий газоразрядных источников света Sq доходит до десятков см. Для одночастотных лазеров Т(, может доходить до долей секунды, и соответственно 6 измеряется многими тысячами км. Если световое поле содержит неск. раздельных спектральных лииий, то [c.396]

Применение когерентных источников излучения позволяет наблюдать методами М. с. весьма узкие спектральные линии, т. е. достигать высокого спектрального разрешения. Типичные ширины линий, обусловленные столкновениями частиц в газе,— от 10 МГц до 1 МГц при давлениях от 1 до 10 Па. При разрежении газа ширины линий определяются Доплера эффектом при движении частиц и соударениями со стенками поглощающей ячейки, они составляют в микроволновом диапазоне от 1 МГц до 0,1 МГц. Для дальнейшего сужения линий применяют ряд способов устранения доплеровского уширения. Ширины линий в таких субдоплеровских спектрометрах определяются временем взаимодействия частиц с полем излучения (см. Неопределенностей соотношения). В молекулярных и атомных перпен- [c.133]

По сравнению с оптич. спектроскопией и инфракрасной спектроскопией Р. имеет ряд особенностей. В Р. практически отсутствует аппаратурное уширение спектральных линий, поскольку в качестве источника радиоволн используют когерентные генераторы, а частоту V можно измерить с высокой точностью. Отсутствует и типичное для оптич, диапазона радиационное ушире-вие, т. к. вероятность спонтанного испускания, пропорциональная V, в диапазоне радиоволны пренебрежимо мала. Из-за малой энергии к на единицу мощности приходится большое число квантов, что практически устраняет квантовомеханич. неонредеяёнвость фазы радиочастотного поля, к-рое можно описывать классически. Всё это позволяет получать информацию о веществе из точных измерений формы резонансных линий, к-рая определяется в Р. взаимодействием микрочастиц друг с другом, с тепловыми колебаниями матрицы и др. полями, а также их движением (в частности, Доплера эффектом в газах). Ширина линий в Р. меняется в очень широких пределах от 1 Гц для ЯМР в жидкостях до 101 Гц для ЭПР в концентриров. парамагнетиках, ферромагн. резонанса, параэлектрического резонанса ионов в твёрдых телах. [c.234]

Чем уже частотный участок спектра, выбранный для освещения интерферометра, тем при большей разности хода прекращается интерференция. Если можно было бы получить когерентный источник, излучающий идеально монохроматический свет, то интерференцию наблюдали бы при неограниченной разности хода. Реально же существующие источники света излучают, как уже упоминалось, расщиренные сложные спектральные линии. Поэтому для каждой спектральной линии в зависимости от ее строения и ширины существует своя предельная разность хода, при которой еще видна интерференция. Эта разность хода и называется пределом когерентности для данной спектральной линии. Так, для красной линии естественного кадмия предел когерентности наступает при разности хода 300 мм. Для специальных условий возбуждения предел когерентности, например, линий криптона достигает 600-Н 780 мм. [c.22]

Малый размер диафрагмы обеспечивает корреляцию волн внутри каждой монохроматической полосы, т. е. интерференция волн может иметь место только в пределах каждой монохроматической полосы, что обеспечивает высокое качество в осевой голографии. Необходимо подобрать в зависимости от характера объекта размер щели а и расстояние между призмами Z так, чтобы полосы спектральных линий не перекрывались. С другой стороны, ширина полосы должна быть не слишком малой, чтобы дифрагированный па объекте свет не вышел за пределы когерентного фона. Эту же установку можно использовать для восстановления голограммы, записанной как в белом свете, так и в лазерном по внеосевой схеме. И.5ображения, восстановленные с голограммы, записанной в лазерном спете, наблюдаются как радужные, но без паралакса. [c.35]

Рис. 77. Появленпе структуры спектральной линии при когерентном освещении. Контур линии при ширине щели 0,02 мм (а) и при ширине щели 0,045 мм (б), Х=3600 А, спектрограф ИСП-22.

В случае спектральной линии с лоренцевским контуром полушириной 6м = 2Г степень когерентности у(т)=ехр (—Г т ) (см. задачу 3). Ее график приведен на рис. 5.15, в. Во всех случаях время когерентности Тк г связано с шириной спектра излучения соотношением Тцогбш 2л. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...