Расширение пара из состояния

Расширение пара из состояния, близкого к насыщению 332 Рейнольдса чпсло 30, 143 [c.530]

Адиабатный процесс. Рассмотрим адиабатное расширение пара из различных начальных состояний. [c.79]

Точка 3 характеризует состояние воды на выходе из конденсатора, линия 3—4 — процесс повышения давления в питательном насосе, 4—5 — подогрев воды в паровом котле, точка 5 — состояние воды при температуре насыщения, 5—6 — парообразование в котле, 6—1 — перегрев пара в пароперегревателе. Точка 7 характеризует состояние пара, поступившего в турбину 7—2 — адиабатное расширение пара в турбине точка 2 — состояние отработавшего пара, выходящего из турбины 2—3— процесс конденсации пара в конденсаторе. [c.230]

Величины, входящие в формулу (241), могут быть определены при помощи диаграммы 1з. Для перегретого пара начальное состояние находится в пересечении изобары н изотермы (рис. 86) для влажного — в пересечении изобары Ру и линии сухости Х1 для сухого насыщенного — в пересечении изобары ру и верхней пограничной кривой. Проектируя точку 1, изображающую начальное состояние пара, на ось ординат, находим энтальпию пара П. а проведя из нее адиабату расширения (прямую, параллельную оси ординат) до конечной изобары, получаем точку 2, характеризующую состояние отработавшего пара. По этой точке находим энтальпию пара в конечном состоянии /3. Отрезок 1—2 в определенном масштабе дает значение величины 1у — г [c.232]

Перегретый пар (состояние 1), образовавшийся в ре,-зультате подвода теплоты к рабочему телу в котле К и пароперегревателе П, поступает в турбину Т, где адиабатно расширяется. Действительный (необратимый) процесс расширения изображается линией 1—2д теоретический (обратимый) — прямой 1—2. После конденсации пара (процесс. 2—2 ) питательная вода подогревается в регенеративных подогревателях Рь Ра,. .., Рп ( — число регенеративных подогревателей) смешивающего типа. Подогрев происходит за счет теплоты пара из отборов турбины. На рис. 10.29 показаны два подогревателя первый Р и последний Рп. Перед каждым регенеративным подогревателем установлены насосы Н, а перед котлом К — питательный насос ПН, в котором давление поднимается до первоначального. [c.294]

В отличие от теоретического цикла паросиловой установки, который состоит из обратимых процессов, действительные циклы протекают необратимо. Так, расширение пара в турбине происходит при наличии потерь, связанных главным образом с трением пара о стенки и с другими гидродинамическими явлениями, на преодоление которых затрачивается часть работы расширения. Работа трения превращается в теплоту, повышая удельную энтальпию пара в конечном состоянии от йз до Ягд- Поэтому действительный процесс адиабатного расширения пара в турбине, протекающий необратимо с увеличением энтропии, изображается не прямой 1-2, а условной кривой /-2д (см. рис, 5.7). [c.121]

Расход пара в действительной машине отличается от подсчитанного по теоретическому циклу главным образом вследствие потерь в эжекторе при расширении рабочего пара и сжатии смеси рабочего и холодного паров отклонения холодного и рабочего паров от состояния насыщения (унос капель воды из испарителя и т. п.). [c.609]

В главе второй отмечалось, что расширенный закон соответственных состояний распространяется на влажные пары тех веществ, у которых критические коэффициенты равны, а кривые упругости и одна из пограничных линий между собой подобны. [c.88]

Значение при изоэнтропийном расширении пара от его начального состояния до температуры и давления во входном сечении определяется, например, из соотношения (3-4 ) [c.259]

Вышеперечисленные уравнения состояния в пределах допусков международных скелетных таблиц (за исключением отдельных точек) описывают области состояния водяного пара при расширении пара в проточной части паровой турбины, а также состояние водяного пара в выходных пакетах пароперегревателя парогенераторов. Из вышеперечисленных уравнений наиболее точно представляют современные экспериментальные данные в этой области уравнения состояния МЭИ, причем уравнение состояния [Л. 8] аппроксимирует более широкую область вдоль линии насыщения (до 14 МПа). Уравнения МЭИ содержат небольшое количество коэффициентов, имеют компактную структуру и легко реализуемы на ЭВМ даже при малой оперативной памяти и ограниченной разрядной сетке (5—7 десятичных разрядов). [c.13]

Наиболее распространенный вариант схемы установки для получения сухого льда и процесс в 7", s-диаграмме представлены на рис. 3.23, а и б. Часть установки выше штриховой линии представляет собой обычную двухступенчатую холодильную установку, описанную в 3.2 (см. рис. 3.3). Отличие состоит только в том, что жидкость из сепаратора IX поступает не в испаритель, а на нижнюю ступень цикла через дроссель VII. При этом в процессе расширения I4-I5 температура СОг опускается ниже температуры тройной точки получившаяся твердая фаза в состоянии, соответствующем точке 16, прессуется специальным поршневым прессом и выводится как готовый продукт. Отсасываемый пар в состоянии I смешивается с поступающим (точка О) газообразным диоксидом углерода при ро.с. В случае необходимости на установке можно получать и жидкий диоксид углерода, если отводить его из системы в состоянии, соответствующем точке 12. [c.245]

Повышение путем увеличения температуры перегревания. Для выяснения влияния температуры перегрева пара на величину термодинамического к. п. д. воспользуемся также диаграммой s — i (рис. 53). Положим постоянными начальное давление pi и конечное давление пара после расширения р2, а температуре пара будем давать различные значения. В графике, изображенном на рис. 53, эта температура взята равной 300, 400 и 500° С, чему соответствуют точки 1, V, 1", лежащие на одной общей изобаре р = 20 ата. Так как расширение пара при всех трех температурах t e производится до одного и того же давления, то точки, характеризующие состояние пара по окончании его расширения, лежат также на одной общей изобаре р2 = 0,05 ата. Из диаграммы мож но установить, что с увеличением температуры пара располагаемое теплопадение h — k — —12 возрастает. Однако одновременно с этим возрастают и значения энтальпии, соответствующие начальному состоянию пара. 12 [c.179]

При расчёте ступени прежде всего по /S-диаграмме находят адиабатическое теплопадение при расширении от начального состояния пара (точка Л, фиг. 16) до давления р . Для этого определяют теплосодержание пара, соответствующее точке Б пересечения вертикали, опущенной из точки А, с линией давления р . Затем, зная скорость с х, определяют скорость пара i по уравнению, полученному преобразованием уравнения (2), [c.284]

Если одно и то же химическое вещество находится в двух фазах, то между ними соблюдается фазовое равновесие. Температура и давление насыщения связаны между собой. Однако при быстром изменении состояния системы фазовое равновесие устанавливается не мгновенно. При быстром расширении пара в соплах пар переохлаждается, так как для конденсации требуется определенное время для образования первичных ядер конденсации и теплообмена. Если фазы состоят из веществ различной химической природы, то связи между давлением и температурой нет, однако и там теплообмен происходит не мгновенно, т. е. для установления теплового равновесия среды требуется определенное время. [c.197]

Процесс расширения пара в рассмотренной турбине в h, 5-диаграмме показан на рис. 2.33. Отрезок ОА изображает процесс расширения пара от начальных параметров до состояния в камере регулирующей ступени. Он отклоняется от изоэнтропы ОК из- [c.55]

При отсутствии трения состояние пара на выходе из турбины изобразится точкой Ь, а эксергия тепла в процессе конденсации будет равна ехь — Ь—— —То ь—5в.) и изобразится площадью Ьсй й. Так как в конденсаторе тепло передается окружающей среде (через охлаждающую воду), то его эксергия переходит в эксергетическую потерю, т. е. Пъ = ехъ. Появление трения при расширении пара передвигает конец расширения в точку 4, увеличивая этим приток тепла в конденсатор на величину ( 4—г б) и эксергетическую потерю в нем на величину б4—еь = и— ь—7 о( 4—5ь), изображенную на рис. 1-19 площадью 44 сЬ. Потерей же, имеющей место непосредственно в проточной части турбины, останется П = изображенная на рис. 1-19 площадью с4 4"а", а на рис. 1-20—отрезком 4 -с. [c.62]

В паровую машину перегретый пар поступает с энтальпией <1, отвечающей точке 1 диаграммы (фиг. 4-5,а). По кривой 1—2 происходит адиабатическое расширение пара. При этом энтальпия с 1 снижается до значения /г, соответствующего точке 2 (состояние пара на входе в конденсатор). По линии 2—3 (изо- [c.80]

Из. этой диаграммы видно, что при отсутствии промежуточного перегрева процесс расширения пара закончился бы в состоянии, определяемом точкой 6 (линия 1—6), со степенью сухости лге- При введении промежуточного перегрева конечное состояние определяется точкой 4 (линий 3—4), которая находится значительно правее и ближе к верхней пограничной кривой и, следовательно, в этом случае степень сухости будет больше. [c.147]

На рис. 19.1 приведена схема КЭС с паровой конденсационной турбиной. Перегретый пар, получаемый в парогенераторе 1 с начальными параметрами состояния р и 1 поступает в паровую турбину 2, где расширяется до давления рг в конденсаторе 4. Работа, получаемая при расширении пара в турбине, затрачивается на привод электрического генератора 3 вырабатываемый электрогенератором электрический ток используется потребителями. Отработавший в турбине пар конденсируется в конденсаторе тепло конденсации пара передается охлаждающей воде, подаваемой в конденсатор циркуляционным насосом 5. Конденсатный насос 6 подает конденсат в питательный бак 8, куда поступает также добавочная химически очищенная вода 7. Питательный насос 9 из бака 8 подает воду в парогенератор 1. [c.298]

Как всякий необратимый процесс, мятие связано с потерей располагаемой работы, что отчетливо видно из рис. 12-18. Пару начального состояния точки А при его адиабатическом расширении до давления р4 соответствует теплопадение Ль После мятия до давления рг (точка Лг), несмотря на сохранение начального теплосодержания неизменным, теплопадение при расширении до того же давления р4 уменьшается до йг чем мятие сильнее, тем потери располагаемой работы больше. [c.287]

На фиг. 5-3 дана / -диаграмма процесса реактивной ступени, т. е. ступени, работающей по реактивному принципу. Точка А на диаграмме соответствует начальному состоянию пара перед соплами с параметрами р , /д. В сопле происходит расширение пара до промежуточного давления р,, и пар выходит из сопла со скоростью [c.294]

В настоящее время в криогенной технике широко используют метод адиабатного расширения для получения низких температур. Процесс расширения газа, близкий к изоэптроиному, осуществляется в этих установках в иоршиевых детандерах и турбодетандерах с отдачей внешней работы. При расширении в области влажного пара понижение температуры в адиабатных процессах (dq = 0) обратимого расширения (ds = 0) и дросселирования одинаково. Однако состояния по завершении каждого из процессов 7—9 и 7—8 различны. Трение в необратимом процессе дросселирования 7—8 привело к увеличению паросодержа-ния потока в конце процесса по сравнению с обратимым процессом 7—9. Увеличепие паросодержания будет тем выше, чем больше работа расширения. Для паровых холодильных машин процесс расширения осуществляют от состояния насыщенной или ненасыщенной жидкости, В этом случае работа расширения в детандере сравнительно мала. Поэтому в паровых холодильных машинах, учитывая также высокую стоимость детандера в сравне- [c.123]

На рис. 14.12,6 показан теоретический цикл в s — 7-диаграмме. Линия 1—2 — адиабатное расширение сухого рабочего иара в соиле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе / о. Линия 2—4 условно изображает смешение рабочего пара, состояние которого соответствует точке 2, с сухим насыщенным паром из испарителя, состояние которого соответствует точке 4. Состоянию смеси соответствует условная точка 5 при давлении Ро- оПиния 5—5 — сжатие смеси рабочего и холодного иаров при обмене энергией в камере смешения 5 —6 — сжатие смеси в диффузоре до давлетшя конденсации рк 6—7 — конденсация водяных паров в конденсаторе 7—8 — дросселирование части воды в РВ 8—4 — кипение воды в испарителе 7—9 — повышение давления до р за счет работы насоса 9—10 — нагрев воды в котле 10—1 — парообразование в котле. Так как изобар ,i совпадают с левой пограничной кривой, то точки 7 и 9 совпадают. В машине условно мои<1го выделить два цикла прямой /—3—7— 9—10 и обратный холодильный цикл 4—6 —7—8. В действительности процессы прямого и обратного циклов в эжекторе осуществляются одновременно и не могут быть разделены. [c.139]

На h—5-диаграмме адиабата изображается линией 1—2, при этом начальное состояние пара, определяемое точкой 1, находится на пересечении изобары р и изотермы t. Опуская из точки 1 вертикальную линию 5 = = onst до пересечения с изобарой рг, находим точку 2, которая определяет конечное состояние пара. В точках I VI 2 находят недостающие параметры пара, необходимые для расчета. При адиабатном расширении 1—2 перегретого пара вначале уменьшается степень его перегрева, а затем при давлении р он переходит в насыщенный пар. Дальнейшее расширение пара будет сопровождаться увеличением его степени влажности. [c.146]

Когда к жидкости, находящейся в состоянии кипения, подводится при р = onst количество тепла, равное скрытой теплоте парообразования, это не вызывает увеличения температуры. Подведенное количество тепла в этом случае идет на преодоление сил сцепления между молекулами и на работу расширения. Обозначим г = d + w, где d называется внутренней теплотой парообразования. Это то количество тепла, которое идет на преодоление сил сцепления между молекулами жидкости вторая часть ш = р (о" — v ) называется внешней теплотой парообразования-, w — работа, производимая при увеличении объема во время перехода из состояния жидкости в состояние сухого насыщенного пара. [c.115]

Выражение для расхода смеси в этом случае получается из равенства (1.1) в предположении dxldp O и dvjdp =—vjnp, где п=[(1—х) Сж + хср ]/[(1—л )сда + хСа ] —показатель процесса расширения пара от докритического состояния в критическое. В предположении несжимаемости жидкой фазы исчезает третье слагаемое в скобках равенства (1.1) [c.6]

Если определяется скорость выхода из насадки, то /д отвечает состоян.тю в выходном сечении (устье) насадки. Следовательно, в предположении адиабатности процесса расширения в насадке г г берегся по состоянию, достигаемому в результате адиабатного расширения от начального состояния пара или газа, определяемого параметрами в резервуаре, до того давления, которое будет в выходном сечении (устье). [c.509]

Для гладких валов зазор принимается по значению б. При выборе радиальных зазоров в уплотнениях следует также учитывать способ крепления обоймы или цилиндра турбины, так как расширение обоймы или цилиндра накладывает определенные условия на величину зазоров в уплотнениях диафрагмы. Если цилиндр турбины опирается лапами на стулья подшипников, причем его лапы расположены непосредственно у разъема, расширение цилиндра будет происходить от разъема равномерно во все стороны и зазоры в уплотнениях будут концентричными валу (так как диафрагмы закреплены в цилиндре турбины). В том случае, если лапы цилиндра не лежат в плоскости разъема или расширение одной из половин цилиндра больше, чем другой, зазоры в уплотнении диафрагмы должны выполняться эксцентричными валу. Примером такого неравномерного расширения могут служить турбины фирм Вестингауз и Томсон-Гаустон . В этих турбинах подвод острого пара осуществляется в средней части верхней половины цилиндра. Следовательно, верхняя половина цилиндра, омываемая паром более высокой температуры, чем нижняя, расширяется скорее нижней, в результате чего зазор в уплотнениях верхних половин диафрагм в холодном состоянии, т. е. во время сборки, должен [c.44]

Если в какой-либо момент состояния влажных паров различных жидкостей характеризуются одинаковыми значениями It, X и ср, то при дальнейшем развитии процесса равенство приведенных параметров сохранится в тех случаях, когда у всех веществ, совершающих процесс, выдерживаются одинаковыми л естные значения производных d< >/dx (заметим еще раз, что рассматриваются вещества, подчиняющиеся расширенному закону соответственных состояний, т. е. такие, у которых критические коэффициенты равны, а кривые упругости и одна из пограничных кривых подобны). [c.58]

На рис, 4.6, б показаны зависимости интегральных значений углов выхода потока oi и влажности за решеткой у от начального перегрева пара. При расширении из состояния насыщения средний угол выхода превышает значение, полученное для течения с замороженными фазовыми переходами приблизительно на 2°, что согласуется с данными Д. А. Шишкина [67, 156J. С ростом начального перегрева влажность за решеткой и угол выхода уменьшаются. [c.138]

Введение в паровой поток малых добавок поверхностно-активного вещества ОДА существенно влияет на процессы течениж переохлажденного пара в зоне интенсивного ядрообразования область интенсивного перехода из метастабильного состояния в устойчивое смещается в сторону больших переохлаждений при адиабатном расширении пара. [c.298]

В этой же диаграмме изображен цикл, совершаемый той частью пара, которая циркулирует в контуре котел—эжектор—конденсатор—котел . Не следует забывать об условном характере изображения этого цикла — расходы пара в каждом из двух контуров установки различны, тогда как Б Т, s-диаграмме оба цикла изображены в расчете на 1 кг пара. Здесь I-II — процесс повышения давления воды в насосе II-III-IV — процесс подвода тепла в котле по изобаре p = onst II-III — нагрев до кипения, III-IV — парообразование), а IV-V — процесс расширения пара в сопле эжектора. Пар расширяется в сопле до давления (точка V) и смешивается затем с паром того же давления, поступившим в эжектор из испарителя (точка 3). В результате смешения влажного пара в состоянии V с сухим насыщенным паром в состоянии 3 получается пар промежуточной (между F и 5) степени сухости — точка А. [c.444]

Корпус клапана сваривается из двух литых частей, что обеспечивает их высокое литейное качество. Пар от котла подводится по горизонтальному патрубку. Со стороны, противоположной входу пара, устанавливается вертикальное ребро, препятствующее появлению горизонтального вихря, возбуждающего изгибные колебания штока клапана и способствующего его усталостному разрушению. Пар из стопорного клапана направляется к корпусам регулирующих клапанов по перепускным трубам. Таким образом, стопорный клапан перепускными трубами присоединяется к турбине. Как мы уже знаем (см. 3.11), при пуске турбины ее корпус расширяется от фикспункта, расположенного в зоне выхода отработавшего пара, в сторону переднего подшипника вместе с перепускными трубами. Корпус стопорного клапана закрепляют на специальной гибкой конструкции, давая холодный монтажный натяг перепускным трубам (растяжка перепускных труб в холодном состоянии). После прогрева корпуса турбины и его теплового перемещения по фундаментным рамам натяг исчезает и не возникает усилий со стороны перепускных труб, препятствующих свободному расширению турбины по фундаментным рамам. [c.168]

В этих формулах D — секундный расход пара через ступень, кг/с Ji — коэффициент расхода сопловой решетки, оценивается по рис. 7-10 Vj , j — удельный объем пара, м /кг, и скорость пара на выходе из сопловой решетки в предположении изоэнтропи-ческого расширения пара, м/с рд, —давление, Па, и удельный объем пара, м /кг, перед сопловой решеткой в изоэнтропически заторможенном состоянии. [c.353]

В связи с потерями в соплах состояние пара на входе в лопаточные каналы соответствует точке 1, поэтому расширение пара начинается из этой точки. Располагаемый теплоперепад на лопатках равен АЛог- Если относительная скорость пара на входе равна хю, с учетом потерь на лопатках А/гл [c.222]

Если тело перейдет из состояния он/ в состояние с, то вся жидкость в данном процессе испарится, а пар расширится от объема vj до объема V и совершит работу, равную р(и<.—w ). Часть теплоты парообразования г расходовалась при этом на перевод жидкости в пар, т. е. на работу дисгрегации молекул, а остальная часть — на работу расширения, т. е. на внешнюю работу пара. Тепло, израсходованное на преодоление сил сцепления между молекулами жидкости (на работу дисгрегации), равно разности внутрен- ей энергии сухого насыщенного пара Ыо в точке с и внутренней энергии жидкости uj в точке он/ ( —и ). Как видим, в процеосе он/—с изменение внутренней потенциальной энергии происходит, а изменения внутренней кинетической энергии не осуществляется вследствие неизменяемости температуры в процессе. [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...